А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Проекція - вектор - швидкість

Проекція вектора швидкості на напрям вектора кутової швидкості є величина постійна, яка не залежить від вибору полюса.

Проекція вектора швидкості на площину z const повертається на кут я /2 при зміні z від 0 до оо, в той час як його величина експоненціально загасає.

Проекції вектора швидкості на осі координат дорівнюють похідним від проекцій точки на дану вісь, або просто похідним від координат рухається точки. Зазвичай кажуть коротше, наприклад: швидкість літака має дві складові - горизонтальну і вертикальну.

Оскільки проекції вектора швидкості на одну яку-небудь вісь координат мають однаковий напрямок, то досить тільки виконувати їх алгебраїчне додавання.

Якщо проекція вектора швидкості на площину, перпендикулярну осі стовбура трубки, збігається з бісектрисою кута, утвореного нитками, то умови охолодження обох ниток в потоці, а отже, і опору ниток будуть однаковими.

Якщо проекції вектора швидкості ковзання ССО розкласти на складові - вздовж проекцій контактних ліній гск.

Оскільки проекція вектора швидкості руху виділеного елемента на вісь Z нехтує мала, то відповідно малі і прискорення в цьому напрямку.

Отже, проекція вектора швидкості на координатну вісь дорівнює похідної за часом відповідної координати рухомої частки.
 Щоб знайти проекції вектора швидкості на ці напрямки, можна скористатися зазначеним вище властивістю проекції вектора швидкості на довільну нерухому вісь, або ж безпосередньо виходити з формул перетворення вектора при переході від однієї системи координат до іншої. Ми застосуємо тут обидва способи.

Чому рівні проекції вектора швидкості точки на осі вих координат.

Чому рівні проекції вектора швидкості точки на природні осі.

Отже, проекції вектора швидкості точки на нерухомі осі координат дорівнюють першим похідним за часом від відповідних координат точки.

Взявши - проекції векторів швидкості молекул на лінію їх центрів і перпендикулярно їй, отримаємо для кожної молекули по дві складові: (ylc, i ijj, (УЗС уз 1) - Якщо тангенціальні сили в момент зіткнення відсутні, то складові УЦ і y2j при зіткненні НЕ зміняться. Залишається розглянути зміну складових, спрямованих уздовж лінії центрів.
 Отже, проекція вектора швидкості маятника Фуко на площину Оху обертається з постійною негативною кутовий швидкістю, рівній по модулю зі sin пор. Це означає, що з такою кутовий швидкістю обертається миттєва площину коливань маятника Фуко.

При відхиленні проекції вектора швидкості від зазначеного напрямку змінюються коефіцієнти тепловіддачі ниток, внаслідок чого змінюється їх температура і опір. У вимірювальній діагоналі моста з'являється напруга разбаланса, яке через перемикач роду роботи П1 подається на віброперетворювач ВП.

За кількістю вимірюваних проекцій вектора швидкості ЛДІС поділяють на одно -, двох - і трикомпонентні.

Таким чином, проекції вектора швидкості на нерухомі осі декартових координат рівні першим похідним від відповідних координат рухається точки за часом.

Таким чином, єдина проекція вектора швидкості вздовж всієї траєкторії буде залишатися постійної і може змінюватися тільки в поперечному до траєкторіях напрямку.

Таким чином, єдина проекція вектора швидкості і вздовж всієї траєкторії буде залишатися постійної і може змінюватися тільки в поперечному до траєкторіях напрямку.

Таким чином, проекція вектора швидкості потоку рідини на довільний напрямок q в точці спостереження FI, якщо одинична рушійна сила прикладена в точці г потоку в напрямку q, дорівнює проекції вектора швидкості потоку на напрямок q в точці г, якщо одинична рушійна сила прикладена в точці ri потоку в напрямку q і напрямок течії рідини в каналі змінилося на протилежне.

Позначимо через ит проекцію вектора швидкості на напрям дотичній до траєкторії. Очевидно, що від по абсолютній величині дорівнює чисельної величиною швидкості v; що ж стосується знака у, то wt позитивно, якщо напрямок руху в даний момент збігається з напрямком позитивного відліку дуг а по траєкторії, і негативно в протилежному випадку.

Доказ аналогічно теоремі про проекції векторів швидкостей двох точок фігури на пряму, їх сполучає.

Неважко бачити, що проекція вектора швидкості на будь-який напрямок s дорівнює похідною від потенціалу швидкостей по цьому ж напрямку.

Звідси випливає, що проекції вектора швидкості є першими похідними від координат точки за часом.

Схема зсувного течії. | Схема квазитвердой обертання рідини. Звідси видно, що проекції векторів швидкості і завихренности на меридіональну площину паралельні (антіпараллельни) один одному.

Приклад позитивно-певної функції. | Ілюстрація другого методу Ляпунова. Іншими словами, якщо проекція вектора швидкості зміни стану системи на вектор градієнта функції F (v) непозитивним (негативна), то стану системи змінюються тільки в напрямку незростання (спадання) функції Ляпунова.

Аналогічно записуються рівняння для проекцій вектора швидкості на інші координатні осі.

Позначимо через і і v проекції вектора швидкості V на осі координат, перша з яких спрямована по дотичній до характеристики, а друга - по нормалі до неї.

Позначимо через і і v проекції вектора швидкості V на осі координат, перша з яких спрямована по дотичній до характеристики, а друга - по нормалі до неї.

Отже, при безвихрових русі проекції вектора швидкості і є приватними похідними деякої функції ф, званої потенціалом швидкості. Так як рівності (246) залишаються справедливими, якщо замінити ф на ф С, де С const, то слід вважати, що потенціал швидкості визначається е точністю до постійного доданка.

На підставі зазначеного вище властивості проекції вектора швидкості на довільну нерухому вісь можна стверджувати, що формули (1122) визначають проекції вектора швидкості на радіальне і трансверсального напрямки місцевого координатного базису.

Може виникнути питання: чому дорівнюють проекції вектора швидкості на природні осі.

У диференціальної схемою доплеровская частота пропорційна проекції вектора швидкості розсіює центру на різницевий вектор побудований на хвильовий вектор падаючих пучків, та не залежить від геометрії розсіяного пучка.

Рівняння (2174), (2175) характеризують зміну проекцій вектора швидкості несучої фази по висоті апарату з урахуванням радіального перенесення газу із зони ядра в кільцеву зону, взаємодії між потоками несучої фази в зоні ядра і кільця, взаємодії несучої фази з включеннями. Рівняння (2176) відображає зміну швидкості руху пана фази з урахуванням фазового переходу, полідисперсності дисперсної фази, взаємодії з несучої фазою.

Через vx, vy, vz позначимо проекції вектора швидкості v на осі координат і припустимо, що ці компоненти вектора швидкості є безперервні функції точки.

В (314) під v і W розуміються проекції векторів швидкості і теплового потоку на вісь х, а члени з зовнішніми силами F і джерелами енергії Q опущені, так як їх облік в даному параграфі не є принциповим.

Компоненти тензора пульсаційних напружень (311) складені з проекцій вектора швидкості пульсації в одній точці потоку.

Тут і вище: vx, vy - проекції вектора швидкості на осі х і у відповідно; h - товщина стінки; л - динамічна в'язкість; v - кінематична в'язкість; р - тиск; ра - капілярний тиск; р - щільність нафтової плівки; ф - кут нахилу стовбура свердловини; g - прискорення вільного падіння.

Тут враховано, що FH cos фі є проекція вектора швидкості руху джерела на напрям хвильового вектора К, a VH cos фн - проекція вектора швидкості руху спостерігача на напрямок того ж вектора.

Наведені раніше схеми ЛДІС дозволяють визначати тільки модуль проекції вектора швидкості на напрям чутливості. Для ряду задач експериментальної аеро- та гідродинаміки необхідно знати дві або навіть всі три складові вектора швидкості, за якими в подальшому визначається вектор.

Значення в дужках в правій частині рівнянь (XX.1) представляють подвоєні проекції вектора вихровий швидкості (див. Рівняння (XIX. Значення в дужках в правій частині рівнянь (XXI.1) представляють собою подвоєні проекції вектора вихровий швидкості[см. Рівняння (ХХ.

Використовуючи (253) і (248), неважко скласти вирази для проекцій вектора швидкості і їх похідних.