А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Провідність - зразок
Провідність зразків і tu С /7 залишаються низькими аж до температур 3004400 і не ускладнюють вимірювань Ь, на частоті 200 кГц.
Провідність зразків телуриду кадмію n - типу пропорційна У системі CdTe In спостерігаються дві області провідності n - типу. В одній з них концентрація електронів постійна і дорівнює концентрації індію (контрольована електронна провідність), а в іншій, що відповідає більш низьким тискам кадмію, концентрація електронів пропорційна ри - При зниженні тиску pCd раптово виникає область високого опору. Відповідальні за високий опір глибокі рівні можуть бути обумовлені одним з власних атомних дефектів (Vcd або Cdi) або центром, що містить домішковий донор.
Якщо провідність зразка мінімальна, то вона буде збільшуватися при будь-якому знаку індукованого заряду, що і пояснює спостережуване явище.
Залежність електропровідності від температури для полі-нітрілвінілена після прогріву в вакуумі (залишковий тиск 10 5 мм рт. ст | Залежність електропровідності від температури для полімеру триброманіліну після прогріву в вакуумі (залишковий тиск К-5 ммрпг. сг На повітрі провідність зразків знижується. При подальшому прогріванні в вакуумі поведінку їх відповідає картині, викладеної вище.
МО - рівноважна провідність зразка; P (t) - дипольная (квазіди-Пільна) поляризація.
Одночасно падає провідність зразків окису цинку.
Зразок р-типу в однорідному магнітному полі /. 0. Показати, що провідність зразка зменшується зі збільшенням магнітного поля.
При цих умовах провідність зразка стає майже власної, ставлення р0 /п0 зменшується майже до одиниці і fi різко зменшується (відповідно до (131819)), чим і пояснюється різке зниження вимірюваних в цій температурній області величин рухливості.
Зразок р-типу в однорідному магнітному поле Ва. Показати, що провідність зразка зменшується зі збільшенням магнітного поля.
При цих умовах провідність зразка стає майже власної, ставлення РВ /ЯО зменшується майже до одиниці і ц різко зменшується (відповідно до (131819)), чим і пояснюється різке зниження вимірюваних в цій температурній області достоїнств рухливості.
Вимірюється сумарне зміна провідності зразка не може в загальному випадку бути записано у вигляді простого твору величин е, ц, ft,[3, т и /, как это имеет место для монополярной удельной фотопроводимости, в первую очередь потому, что значение /из-за поглощения не остается постоянным для всего образца.
Схема диаграммы изменения проводимости образца со временем, полученная при сравнительно сильном освещении и вычерченная самонисцем.
Здесь представлена зависимость проводимости образца от времени.
Экспериментально измеряют изменение проводимости образца вследствие инжскции или эксклюзии.
В то же время проводимость образцов окиси бария с избытком бария оказывается по крайней мере частично электронной. Например, выполненные Пеллом измерения эффекта Холла почти определенно относятся к электронной части тока. Поэтому в указанных условиях ( Доллоф) основными носителями тока, по-видимому, являются электроны. Однако в случае смешанной проводимости данные Пелла для подвижности электронов занижены на отношение величин электронного тока к общему току, что исключает соответствие, обнаруженное Доллофом.
В табл. 2 показано, что проводимость образца состава 6 8 % Sb практически не зависит от давления кислорода. Это происходит потому, что количество донорных уровней, прибавленных или снятых адсорбцией кислорода, мало по сравнению с большой концентрацией уже имеющихся и обусловленных добавкой Sb. Положительная зависимость от давления кислорода была найдена для всех образцов с более высоким содержанием сурьмы.
На рис. 45 приведены данные о проводимости образцов реактивных топлив, отобранных в различных аэропортах.
Ширина запрещенной зоны (. g в зависимости от ТТО. Из рисунка следует, что измерения проводимости образцов n - типа, термо - ЭДС этих же образцов, электронных спектров поглощения и высокотемпературные измерения проводимости РТМ полиэтилена приводят к значениям Eg, численно совпадающим между собой. Приведенные экспериментальные данные служат дополнительным доказательством высказанного предположения, что величина Eg определяет ширину запрещенной зоны.
Теория скейлинга[6]пророкує логарифмічну залежність провідності двовимірного зразка від його розміру, але не розглядає в явному вигляді її температурну залежність.
Поглинання на вільних носіях в InAs n - типу при кімнатній температурі для шести різних концентрацій (в одиницях Ю17 см-3. А - 028. Б - 085. В - 1 4. Г - 2 5. Д - 7 8 і Е - 39. Як ми бачили в розділі 5 провідність зразка при не дорівнює нулю температурі визначається середнім часом розсіювання (т) (див. (527)), в той час як процеси розсіювання носіїв, що визначають тс, відбуваються в енергетичному інтервалі близько Ер з шириною, рівній меншій з двох величин Нш або k T.
Знайдена кореляція між концентрацією глибоких пасток і провідність зразків діркового кремнію. Результати показані на фіг.
Залежність рухливості носіїв заряду при 300 К від їх концентрації для різних з'єднань ЛШВХ. З рис. 24 - 13 видно, що криві провідності зразків р-типу опускаються нижче.
Вимірюючи в області 50 - 250 К температурну залежність провідності легованих зразків германію, для яких коефіцієнт Холла був постійним, Морін[30]зумів визначити температурну залежність омічний рухливості і.с. Оскільки п р Ілір п і концентрація основних носіїв струму залишається незмінною, провідність а пропорційна і с. Морін підтвердив також встановлений Принцом закон для температурної залежності рухливості дірок в германии тг-типу і простежив його аж до температури 50 К.
Як випливає з даних табл. 3 тип і величина провідності зразків не надають помітного впливу на характер процесу розчинення GaAs. Швидкість розчинення була приблизно однієї і тієї ж для п - і p - GaAs, але завжди вище для В-поверхонь.
Таким чином, час релаксації найбільш повільної компоненти цілком визначається провідністю зразка.
Експериментально ексклюзія неосновних носіїв вивчалася головним чином по перехідним і стаціонарним змін провідності зразка в залежності від напруги л температури. Нижче для лінійного одновимірного випадку виводиться формула для зміни провідності G в функції від параметрів зразка. Розглядається брусок довжини L з прямокутним перетином площі А. На кінцях зразка зроблені низькоомні площинні контакти. Зміна провідності G не залежить від просторового розподілу втрат концентрації носіїв струму в зразку. Дифузією носіїв для простоти нехтуємо.
Була встановлена чітка антібатная зв'язок між активністю і електропровідністю: чим більшою була вихідна провідність зразка, тим меншою виявлялася його активність. Літій, введений в кристал, виступав в ролі отрути.
Імпульси струму (а і напруги (б на зразку. У даній роботі для визначення часу життя неосновних носіїв заряду використовується явище модуляції провідності зразка при введенні в нього нерівноважних носіїв заряду. Вище цієї температури відбувається падіння інтенсивності поглинання, що супроводжується діелектричними втратами за рахунок підвищення провідності зразка.
Певне таким чином значення VBo залежить від положення рівня Фермі і, отже, від провідності зразка.
Слід зауважити, що коефіцієнт С не залежить від рівня Фермі і, отже, від провідності зразка, в той час як vs залежить від неї.
Якщо прикласти змінне поле перпендикулярно поверхні, так що напівпровідник є однією з пластин конденсатора, то зі зміни провідності зразка можна визначити ефективну рухливість носіїв струму, індукованих цим полем.
Результати § 2 можна застосувати до задачі про визначення положення шергетіческіх зон на вільної поверхні напівпровідника за відомим зміни провідності зразка щодо провідності при певному положенні зон.
Оскільки ш0 пропорційна В0 (за умови, що коефіцієнт в дужках в правій частині (131122) позитивний, як це зазвичай буває), провідність зразка зменшується зі збільшенням магнітного поля. Фізична причина його полягає в тому, що сила Лоренца викривляє траєкторії руху деяких носіїв.
Оскільки С0 пропорційна В0 (за умови, що коефіцієнт в дужках в правій частині (131122) позитивний, як це зазвичай буває), провідність зразка зменшується зі збільшенням магнітного поля. Фізична причина його полягає в тому, що сила Лоренца викривляє траєкторії руху деяких носіїв.
Графік залежності зміни величини початкового напруги на зразку від часу затримки між инжектируются імпульсами струму. Напруга з зразка подається на обмежувач імпульсів ОГР, так як величина імпульсів напруги, що виникають на зразку, значно перевищує зміну напруги, викликане модуляцією провідності зразка; з обмежувача імпульсів напруга подається на осцилограф ОСЦ.
Взаємодія атомарного водню з свіжоприготований зразком окису цинку, вперше поміщеним в реакційний об'єм, призводить до різкого (більш ніж в 1000 разів) збільшення провідності зразка.
Кожна наступна підсвічування викликає в 2 рази більша напруга фотопроводимости АУф.п. 1 /д0ф п де I - струм через зразок, а Дофп - зміна провідності зразка під впливом підсвічування. Часи релаксації, знайдені верб вначевій кругових частот, при яких спостерігаються максимуми 1тр1Вфф (/), лінійно збігаються з логарифмом ДУФ.
Ми можемо уявити собі, що вода на поверхні зерен утворює деякий шар, який проводить електрику і облягаючий зерна породи, взятої нами; при цьому чим більше товщина цього шару, тим більше провідність зразка.
Залежність намагніченості від величини прикладеного поля для надпровідника 1-го роду. Розглянемо, що відбувається, якщо докладено поле Я ЯС (1 - D), Тоді відповідно до (1643) М - - Яс /4я і HI - Нс - Іншими словами, слід очікувати, що провідність зразка стане нормальною. Якщо так, то намагніченість М знизиться до нуля і Hi HiHc, останнє співвідношення є умовою того, що зразок стає надпровідним. Парадокс може бути усунутий, тільки якщо припустити, що обсяг зразка розбивається на дві області - нормальну і надпровідну.
Зміна деформації у часі при ударному навантаженні для. З /1 2 - напруга на виході індуктивних перетворювачів; v - швидкості ударної хвилі в перехідних перетинах зразка; fci 2 - калібрувальні коефіцієнти індуктивних перетворювачів, які визначалися за коефіцієнтом передачі на частотах 10 - 100 кГц; RHI Z - навантажувальні опору індуктивних перетворювачів; s - провідність зразка; q і т - заряд і ефективна маса електрона; з - стрижнева швидкість звуку; L - довжина робочої частини зразка, S - площа поперечного перерізу опорних стрижнів, на яких розташовані індуктивні перетворювачі.
Електронні спектри поглинання зразків з різною TTO (d 5 - 1Г4сж. | Порівняння А. опт і. Зразків отриманих, при різних ТТО. Екстраполяції довгохвильової межі поглинання до нульового коефіцієнту поглинання, як це зазвичай робиться в разі неорганічних напівпровідників, а також для ряду органічних напівпровідників[6-8]можна приблизно оцінити найменшу енергію фотонів, при якій починається електронне поглинання в речовині, і визначити таким чином ширину забороненої зони Її у табл. 20 наведені значення Їй, отримані з вимірювань провідності зразків n - типу і розраховані з характеристик довгохвильового поглинання електронних спектрів зразків РТМ поліетилену в залежності від ТТО.
Модулятор М формує прямокутний імпульс світла, що потрапляє через фільтр Ф і оптичну систему ОС на зразок, включений в електричний ланцюг. Провідність зразка під дією світла зростає, і змінюється падіння напруги на опорі навантаження RX, сигнал з якого через підсилювач подається на осцилограф. Ця схема може бути пристосована для виміру часу життя фазовим методом. В цьому випадку модулятор М повинен створювати синусоидальную модуляцію збудливого сигналу з частотою зі. Сигнал фотопроводимости відстоїть по фазі від збудливого сигналу на кут q, величина якого пов'язана з величиною часу життя т простим співвідношенням tg p шт.
Електрони провідності зразка М з чистого металу або напівпровідника після взаємодії з порушеною атомом А пролітають від поверхні в глиб зразка. Там їх хвильові функції коллапсируют, і одночасно у атома А на відстані L - г т від зразка з'являється 2Р - амплітуда. Квант Йсі, що випромінюється при 2Р - 1 S-переході, вимірюється детектором D.
Наведені в розділі IV результати вимірювання рухливості в продуктах РТМ поливинилацетата з температурою обробки 360 С показують, що вже при 110 С починає позначатися в температурної залежності провідності зростання концентрації сво-Бодня носіїв зі збільшенням температури. Вимірювання провідності зразків РТМ поліетилену аж до температур термічної обробки показало, що вище 250 С пряма Iga - 1 /Т йде з набагато більшим нахилом, ніж при більш низьких температурах. Можна порівняти енергії активації провідності AElt обчислені з температурного ходу провідності при температурах 250 С, зі значеннями, отриманими для ширини забороненої зони з інших вимірів. При цьому треба враховувати, що рух носіїв і в високотемпературної області йде актіваціонно за рахунок потенційних бар'єрів, і тому A.
Зведення результатів наведена в таблиці. Зміни в провідності зразків під освітленням також не було помічено. При 77 К лінії ЕПР зберігаються і після припинення освітлення без зміни інтенсивності. При доведенні зразків до 20 С ці лінії зникають в зразках, опромінених на повітрі. При повторному освітленні при 77 К вони знову з'являються. Такий зворотній цикл змін при заморожуванні, освітленні, розморожуванні може бути повторений багато разів.
Провідність зразків телуриду кадмію n - типу пропорційна У системі CdTe In спостерігаються дві області провідності n - типу. В одній з них концентрація електронів постійна і дорівнює концентрації індію (контрольована електронна провідність), а в іншій, що відповідає більш низьким тискам кадмію, концентрація електронів пропорційна ри - При зниженні тиску pCd раптово виникає область високого опору. Відповідальні за високий опір глибокі рівні можуть бути обумовлені одним з власних атомних дефектів (Vcd або Cdi) або центром, що містить домішковий донор.
Якщо провідність зразка мінімальна, то вона буде збільшуватися при будь-якому знаку індукованого заряду, що і пояснює спостережуване явище.
Залежність електропровідності від температури для полі-нітрілвінілена після прогріву в вакуумі (залишковий тиск 10 5 мм рт. ст | Залежність електропровідності від температури для полімеру триброманіліну після прогріву в вакуумі (залишковий тиск К-5 ммрпг. сг На повітрі провідність зразків знижується. При подальшому прогріванні в вакуумі поведінку їх відповідає картині, викладеної вище.
МО - рівноважна провідність зразка; P (t) - дипольная (квазіди-Пільна) поляризація.
Одночасно падає провідність зразків окису цинку.
Зразок р-типу в однорідному магнітному полі /. 0. Показати, що провідність зразка зменшується зі збільшенням магнітного поля.
При цих умовах провідність зразка стає майже власної, ставлення р0 /п0 зменшується майже до одиниці і fi різко зменшується (відповідно до (131819)), чим і пояснюється різке зниження вимірюваних в цій температурній області величин рухливості.
Зразок р-типу в однорідному магнітному поле Ва. Показати, що провідність зразка зменшується зі збільшенням магнітного поля.
При цих умовах провідність зразка стає майже власної, ставлення РВ /ЯО зменшується майже до одиниці і ц різко зменшується (відповідно до (131819)), чим і пояснюється різке зниження вимірюваних в цій температурній області достоїнств рухливості.
Вимірюється сумарне зміна провідності зразка не може в загальному випадку бути записано у вигляді простого твору величин е, ц, ft,[3, т и /, как это имеет место для монополярной удельной фотопроводимости, в первую очередь потому, что значение /из-за поглощения не остается постоянным для всего образца.
Схема диаграммы изменения проводимости образца со временем, полученная при сравнительно сильном освещении и вычерченная самонисцем.
Здесь представлена зависимость проводимости образца от времени.
Экспериментально измеряют изменение проводимости образца вследствие инжскции или эксклюзии.
В то же время проводимость образцов окиси бария с избытком бария оказывается по крайней мере частично электронной. Например, выполненные Пеллом измерения эффекта Холла почти определенно относятся к электронной части тока. Поэтому в указанных условиях ( Доллоф) основными носителями тока, по-видимому, являются электроны. Однако в случае смешанной проводимости данные Пелла для подвижности электронов занижены на отношение величин электронного тока к общему току, что исключает соответствие, обнаруженное Доллофом.
В табл. 2 показано, что проводимость образца состава 6 8 % Sb практически не зависит от давления кислорода. Это происходит потому, что количество донорных уровней, прибавленных или снятых адсорбцией кислорода, мало по сравнению с большой концентрацией уже имеющихся и обусловленных добавкой Sb. Положительная зависимость от давления кислорода была найдена для всех образцов с более высоким содержанием сурьмы.
На рис. 45 приведены данные о проводимости образцов реактивных топлив, отобранных в различных аэропортах.
Ширина запрещенной зоны (. g в зависимости от ТТО. Из рисунка следует, что измерения проводимости образцов n - типа, термо - ЭДС этих же образцов, электронных спектров поглощения и высокотемпературные измерения проводимости РТМ полиэтилена приводят к значениям Eg, численно совпадающим между собой. Приведенные экспериментальные данные служат дополнительным доказательством высказанного предположения, что величина Eg определяет ширину запрещенной зоны.
Теория скейлинга[6]пророкує логарифмічну залежність провідності двовимірного зразка від його розміру, але не розглядає в явному вигляді її температурну залежність.
Поглинання на вільних носіях в InAs n - типу при кімнатній температурі для шести різних концентрацій (в одиницях Ю17 см-3. А - 028. Б - 085. В - 1 4. Г - 2 5. Д - 7 8 і Е - 39. Як ми бачили в розділі 5 провідність зразка при не дорівнює нулю температурі визначається середнім часом розсіювання (т) (див. (527)), в той час як процеси розсіювання носіїв, що визначають тс, відбуваються в енергетичному інтервалі близько Ер з шириною, рівній меншій з двох величин Нш або k T.
Знайдена кореляція між концентрацією глибоких пасток і провідність зразків діркового кремнію. Результати показані на фіг.
Залежність рухливості носіїв заряду при 300 К від їх концентрації для різних з'єднань ЛШВХ. З рис. 24 - 13 видно, що криві провідності зразків р-типу опускаються нижче.
Вимірюючи в області 50 - 250 К температурну залежність провідності легованих зразків германію, для яких коефіцієнт Холла був постійним, Морін[30]зумів визначити температурну залежність омічний рухливості і.с. Оскільки п р Ілір п і концентрація основних носіїв струму залишається незмінною, провідність а пропорційна і с. Морін підтвердив також встановлений Принцом закон для температурної залежності рухливості дірок в германии тг-типу і простежив його аж до температури 50 К.
Як випливає з даних табл. 3 тип і величина провідності зразків не надають помітного впливу на характер процесу розчинення GaAs. Швидкість розчинення була приблизно однієї і тієї ж для п - і p - GaAs, але завжди вище для В-поверхонь.
Таким чином, час релаксації найбільш повільної компоненти цілком визначається провідністю зразка.
Експериментально ексклюзія неосновних носіїв вивчалася головним чином по перехідним і стаціонарним змін провідності зразка в залежності від напруги л температури. Нижче для лінійного одновимірного випадку виводиться формула для зміни провідності G в функції від параметрів зразка. Розглядається брусок довжини L з прямокутним перетином площі А. На кінцях зразка зроблені низькоомні площинні контакти. Зміна провідності G не залежить від просторового розподілу втрат концентрації носіїв струму в зразку. Дифузією носіїв для простоти нехтуємо.
Була встановлена чітка антібатная зв'язок між активністю і електропровідністю: чим більшою була вихідна провідність зразка, тим меншою виявлялася його активність. Літій, введений в кристал, виступав в ролі отрути.
Імпульси струму (а і напруги (б на зразку. У даній роботі для визначення часу життя неосновних носіїв заряду використовується явище модуляції провідності зразка при введенні в нього нерівноважних носіїв заряду. Вище цієї температури відбувається падіння інтенсивності поглинання, що супроводжується діелектричними втратами за рахунок підвищення провідності зразка.
Певне таким чином значення VBo залежить від положення рівня Фермі і, отже, від провідності зразка.
Слід зауважити, що коефіцієнт С не залежить від рівня Фермі і, отже, від провідності зразка, в той час як vs залежить від неї.
Якщо прикласти змінне поле перпендикулярно поверхні, так що напівпровідник є однією з пластин конденсатора, то зі зміни провідності зразка можна визначити ефективну рухливість носіїв струму, індукованих цим полем.
Результати § 2 можна застосувати до задачі про визначення положення шергетіческіх зон на вільної поверхні напівпровідника за відомим зміни провідності зразка щодо провідності при певному положенні зон.
Оскільки ш0 пропорційна В0 (за умови, що коефіцієнт в дужках в правій частині (131122) позитивний, як це зазвичай буває), провідність зразка зменшується зі збільшенням магнітного поля. Фізична причина його полягає в тому, що сила Лоренца викривляє траєкторії руху деяких носіїв.
Оскільки С0 пропорційна В0 (за умови, що коефіцієнт в дужках в правій частині (131122) позитивний, як це зазвичай буває), провідність зразка зменшується зі збільшенням магнітного поля. Фізична причина його полягає в тому, що сила Лоренца викривляє траєкторії руху деяких носіїв.
Графік залежності зміни величини початкового напруги на зразку від часу затримки між инжектируются імпульсами струму. Напруга з зразка подається на обмежувач імпульсів ОГР, так як величина імпульсів напруги, що виникають на зразку, значно перевищує зміну напруги, викликане модуляцією провідності зразка; з обмежувача імпульсів напруга подається на осцилограф ОСЦ.
Взаємодія атомарного водню з свіжоприготований зразком окису цинку, вперше поміщеним в реакційний об'єм, призводить до різкого (більш ніж в 1000 разів) збільшення провідності зразка.
Кожна наступна підсвічування викликає в 2 рази більша напруга фотопроводимости АУф.п. 1 /д0ф п де I - струм через зразок, а Дофп - зміна провідності зразка під впливом підсвічування. Часи релаксації, знайдені верб вначевій кругових частот, при яких спостерігаються максимуми 1тр1Вфф (/), лінійно збігаються з логарифмом ДУФ.
Ми можемо уявити собі, що вода на поверхні зерен утворює деякий шар, який проводить електрику і облягаючий зерна породи, взятої нами; при цьому чим більше товщина цього шару, тим більше провідність зразка.
Залежність намагніченості від величини прикладеного поля для надпровідника 1-го роду. Розглянемо, що відбувається, якщо докладено поле Я ЯС (1 - D), Тоді відповідно до (1643) М - - Яс /4я і HI - Нс - Іншими словами, слід очікувати, що провідність зразка стане нормальною. Якщо так, то намагніченість М знизиться до нуля і Hi HiHc, останнє співвідношення є умовою того, що зразок стає надпровідним. Парадокс може бути усунутий, тільки якщо припустити, що обсяг зразка розбивається на дві області - нормальну і надпровідну.
Зміна деформації у часі при ударному навантаженні для. З /1 2 - напруга на виході індуктивних перетворювачів; v - швидкості ударної хвилі в перехідних перетинах зразка; fci 2 - калібрувальні коефіцієнти індуктивних перетворювачів, які визначалися за коефіцієнтом передачі на частотах 10 - 100 кГц; RHI Z - навантажувальні опору індуктивних перетворювачів; s - провідність зразка; q і т - заряд і ефективна маса електрона; з - стрижнева швидкість звуку; L - довжина робочої частини зразка, S - площа поперечного перерізу опорних стрижнів, на яких розташовані індуктивні перетворювачі.
Електронні спектри поглинання зразків з різною TTO (d 5 - 1Г4сж. | Порівняння А. опт і. Зразків отриманих, при різних ТТО. Екстраполяції довгохвильової межі поглинання до нульового коефіцієнту поглинання, як це зазвичай робиться в разі неорганічних напівпровідників, а також для ряду органічних напівпровідників[6-8]можна приблизно оцінити найменшу енергію фотонів, при якій починається електронне поглинання в речовині, і визначити таким чином ширину забороненої зони Її у табл. 20 наведені значення Їй, отримані з вимірювань провідності зразків n - типу і розраховані з характеристик довгохвильового поглинання електронних спектрів зразків РТМ поліетилену в залежності від ТТО.
Модулятор М формує прямокутний імпульс світла, що потрапляє через фільтр Ф і оптичну систему ОС на зразок, включений в електричний ланцюг. Провідність зразка під дією світла зростає, і змінюється падіння напруги на опорі навантаження RX, сигнал з якого через підсилювач подається на осцилограф. Ця схема може бути пристосована для виміру часу життя фазовим методом. В цьому випадку модулятор М повинен створювати синусоидальную модуляцію збудливого сигналу з частотою зі. Сигнал фотопроводимости відстоїть по фазі від збудливого сигналу на кут q, величина якого пов'язана з величиною часу життя т простим співвідношенням tg p шт.
Електрони провідності зразка М з чистого металу або напівпровідника після взаємодії з порушеною атомом А пролітають від поверхні в глиб зразка. Там їх хвильові функції коллапсируют, і одночасно у атома А на відстані L - г т від зразка з'являється 2Р - амплітуда. Квант Йсі, що випромінюється при 2Р - 1 S-переході, вимірюється детектором D.
Наведені в розділі IV результати вимірювання рухливості в продуктах РТМ поливинилацетата з температурою обробки 360 С показують, що вже при 110 С починає позначатися в температурної залежності провідності зростання концентрації сво-Бодня носіїв зі збільшенням температури. Вимірювання провідності зразків РТМ поліетилену аж до температур термічної обробки показало, що вище 250 С пряма Iga - 1 /Т йде з набагато більшим нахилом, ніж при більш низьких температурах. Можна порівняти енергії активації провідності AElt обчислені з температурного ходу провідності при температурах 250 С, зі значеннями, отриманими для ширини забороненої зони з інших вимірів. При цьому треба враховувати, що рух носіїв і в високотемпературної області йде актіваціонно за рахунок потенційних бар'єрів, і тому A.
Зведення результатів наведена в таблиці. Зміни в провідності зразків під освітленням також не було помічено. При 77 К лінії ЕПР зберігаються і після припинення освітлення без зміни інтенсивності. При доведенні зразків до 20 С ці лінії зникають в зразках, опромінених на повітрі. При повторному освітленні при 77 К вони знову з'являються. Такий зворотній цикл змін при заморожуванні, освітленні, розморожуванні може бути повторений багато разів.