А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Попередня хвиля

Попередня хвиля зменшить наступну.

Максимуми на полярографічних кривих. Подібне погашення попередньої хвилі компенсатором виходить задовільно тільки в тому випадку, якщо вона при однаковій чутливості перевищує наступну хвилю не більше ніж в 20 - 25 разів. При великих співвідношеннях хвиль і концентрацій виникають осциляції не дозволяють точно визначити висоту другої хвилі.

Полярограмма з компенсацією дифузійного струму свинцю. Подібне погашення попередньої хвилі компенсатором виходить задовільно тільки в тому випадку, якщо вона при однаковій чутливості перевищує наступну хвилю не більше, ніж в 30 - 40 разів. При великих співвідношеннях хвиль і концентрацій виникають осциляції не дозволяють точно визначити висоту другої хвилі. Особливо широко компенсація струмів не може рекомендуватися, так як при компенсації через гальванометр протікає сильний струм, і осциляції, що виникають в момент відриву краплі, досягають великих розмірів. Особливе місце займає метод вольтамперная титрування, який останнім часом поширюється все більше і більше.

Швидкість хвилі більше в газі, вже нагрітому попередньою хвилею, а стиснений газ сам рухається в напрямку поширення хвилі. Очевидно, що на певному віддаленні друга, більш швидка хвиля наздожене першу. Вони зіллються, їх амплітуди складуться, обидві хвилі заміняться нової, більш потужної.

часом корекції відкочуються на величину деякого відсотка Фібоначчі від попередньої хвилі. Як показано на рис. 4 - 1 різка корекція прагне відкотитися на 61.8% або на 50% від попередньої хвилі, особливо, коли відбувається як подволн 2 імпульсної хвилі, в подволн У зигзага або в подволн X в багаторазовому зиґзаґу.

У цьому прикладі хвиля-3 повинна рухатися з меншою швидкістю, ніж попередня хвиля (близькою до такої для хвилі-1), тому паралельні лінії каналу не перетинаються хвилею-3.

Починаючи від хвилі-е і рухаючись в зворотному напрямку, три з попередніх хвиль повинні становити не менше 50% хвилі наступної.

Облігації - червень 1990 денний графік (теорія хвиль зі свічками. Відповідно до теорії Еліота, вершина коректує хвилі 4 не повинна бути вище підстави попередньої хвилі I.

Час від часу повернення, що виникає при корекції, виражається як відповідний принципам Фібоначчі відсоток попередньої хвилі.

Тільки хвилі - b або хвилі - d може Чи не вдатися перевищити (Fail to exceed) кінець попередньої хвилі.

Абсолютні величини коефіцієнтів відбиття і трансформації (по току хвиль 3-го типу. При переході через критичне значення параметра q, коли з'являється нова розповсюджується хвиля того ж типу, монотонність убування коефіцієнта відображення попередньої хвилі порушується, і крива зазнає характерний злам. . кожна наступна хвиля-2 (всі меншого Порядку) повинна бути коротше в ціновому і часовому відношенні, мати більш сильною конструкцією і представляти в процентному відношенні менший відкат попередньої хвилі, ніж кожна попередня більша хвиля-2. Подібним чином кожна хвиля-1 меншого Порядку повинна бути коротше, володіти меншою тривалістю і мати більший кут нахилу, ніж попередня їй хвиля-1 Порядку вище. Очевидно, що більшість цих вимог в даному випадку не виконується. ЗАУВАЖЕННЯ: справжня серія одиниць і двійок ( одночасно спостережуваних на графіку), що складається більше ніж з двох пар, вкрай рідкісна.

Таким чином, поширення збурень, створюваних поршнем, можна розглядати як сукупність безперервно наступних один за одним звукових хвиль, причому кожна наступна хвиля переміщається по газу, обуреного попередніми хвилями. Але в даному адиабатическом і ізентропіческом русі стиснення газу супроводжується його підігріванням, а швидкість розповсюдження збурень зростає з температурою. Звідси укладемо, що кожна наступна хвиля буде переміщатися щодо невозмущенного газу трохи швидше, ніж попередня.

З цих співвідношень випливає, що при аддитивном характері реакцій окремих компонентів хроноамперометріческіе хвилі (на відміну від полярографічних) не є адитивними: висота хвилі подальшого деполяризатора залежить від висоти попередньої хвилі.

Звичайно, часто буває так, що не дивлячись на суворий аналіз, може виникати питання або як маркувати розвивається хвилю, або, можливо, до якого хвильовому рівню її віднести. У більшості випадків наступні руху прояснюють статус попередніх хвиль, показуючи їх положення в моделі наступного старшого хвильового рівня.

Швидкість хвилі більше в газі, вже нагрітому попередньою хвилею, а стиснений газ сам рухається в напрямку поширення хвилі. Очевидно, що на певному віддаленні друга, більш швидка хвиля наздожене першу. Вони зіллються, їх амплітуди складуться, обидві хвилі заміняться нової, більш потужної.

Поступове зростання швидкості поршня можна уявити як ряд послідовних стрибків швидкості, кожен з яких викликає нову хвилю стиску. Виявляється, що швидкість поширення кожної такої подальшої хвилі стиснення більше швидкості поширення попередньої хвилі. Так як швидкість течії газу в обуреної області направлена в ту ж сторону, що і швидкість поширення подальшої хвилі, то щодо стінок труби ця наступна хвиля поширюється зі швидкістю v c по-друге, поширення початкової хвилі стиснення відбувається в умовах, близьких до адиабатическим, і тому супроводжується нагріванням газу. Обидва ці обставини і призводять до того, що більш пізні хвилі наздоганяють більш ранні.

Нахил цих ліній до ординате поступово збільшується. Це пояснюється тим, що кожна наступна елементарна хвиля стиснення буде поширюватися по більш ущільненому попередньою хвилею газу, внаслідок чого амплітуда хвилі буде безперервно збільшуватися. Сходиться пучок характеристик на рис. 3.2 які врешті-решт повинні перетнутися, вказує на тенденцію до утворення ударної хвилі. Точка перетину може бути інтерпретована як місце виникнення ударної хвилі.

Часом корекції відкочуються на величину деякого відсотка Фібоначчі від попередньої хвилі. Як показано на рис. 4 - 1 різка корекція прагне відкотитися на 61.8% або на 50% від попередньої хвилі, особливо, коли відбувається як подволн 2 імпульсної хвилі, в подволн У зигзага або в подволн X в багаторазовому зиґзаґу.

Іншими словами, це хвиля, що приходить в момент часу t tn і має амплітуду, експоненціально загасаючу в часі. Вже сам час приходу вказує, що це хвиля, що відбилася від протилежного кінця трубопроводу, причому оскільки кожна наступна хвиля приходить зі знаком, відмінним від знака попередньої хвилі, видно, що відображення відбувається зі зміною знака.

Це дозволить стверджувати, що швидкість розповсюдження збурень в кожному перетині дорівнює місцевої швидкості звуку. Таким чином, поширення збурень, створюваних поршнем, можна розглядати як сукупність безперервно наступних один за одним звукових хвиль, причому кожна наступна хвиля переміщається по газу, обуреного попередніми хвилями. Але в даному адиабатическом і ізентропіческом русі стиснення газу супроводжується його підігріванням, а швидкість розповсюдження збурень зростає з температурою. Звідси укладемо, що кожна наступна хвиля буде переміщатися щодо невозмущенного газу трохи швидше, ніж попередня.

Зауваження: ні за яких обставин хвиля - d не може бути найбільшою хвилею будь Трикутної фігури. В розширює трикутник тільки чотири з п'яти можливих відкатів (включаючи фігуру того ж порядку, безпосередньо передує початку даного Трикутника) повинні бути не менше попередніх хвиль; один з цих п'яти відкатів може не досягати початкового рівня попередньої хвилі. Ніколи жодна зі сторін звужується Трикутника (крім хвилі-е) не може бути звужується Трикутником.

У разі присутності в розчині декількох електроактивних компонентів їх полярографічні хвилі накладаються одна на іншу. Якщо потенціали півхвиль відрізняються більш, ніж на 350 /і мВ для оборотних електрохімічних реакцій або на 35о /АІ мВ для незворотних порівняно невелика.

Коригувальні процеси протікають двома способами. Різкі відкати круто згинаються проти напрямку руху старшого хвильового рівня. Бічні корекції хоч і виконують завжди підсумковий відкат від попередньої хвилі, зазвичай містять рух до своєї початкової точки або навіть за її межі, формуючи видимість бокового руху.

Таким чином, кожна точка нитки при описаному русі хвилі здійснює замкнутий цикл рухів по складній траєкторії, що включає в себе волноіду 4 (зображена пунктиром на рис. 8.4 //) і прямолінійний відрізок Ах. Рух точки під час її перебування на хвилі є дійсно хвильовим: тут точка а описує волноіду і робить крок вправо уздовж осі х на невелику величину Ах. Потім при формуванні наступної хвилі на лівому кінці нитки і руйнуванні попередньої хвилі па правому кінці точка а здійснює прямолінійний рух в зворотному напрямку на той же крок Ах. Останній рух точки нитки вже не є хвильовим, воно є наслідком руху нитки, необхідного для компенсації необхідної довжини для формування повий хвилі. Це рух, на відміну від хвильового, може бути названо компенсаційним. Таким чином, розглянутий цикл руху довільної точки нитки складається з хвильового руху, що переносить точку а по криволінійній траєкторії вперед уздовж осі х на крок Ах, і компенсаційного прямолінійного руху, що переміщує точку па той же крок у зворотному напрямку.
 Ргзкіе корекції круто спрямовані проти більшого тренда. Боковиг корекції, хоча і призводять завжди, до підсумкового поверненню проти руху попередньої хвилі, в Тіга-гшом випадку містять рух, яке повертає ціну до рівня початку корекції або йде так-ть ше нього. Зовні така корекція виглядає як рух в горизон тальному ціновому діапазоні.

Хоча і різні в тому, що кут руху гостріше, ніж бічний рух хвильових комбінацій, подвійні і потрійні зигзаги можуть бути описані як негоризонтального хвильові комбінації, як припустив Елліотт в Законі Природи. Проте, подвійні і потрійні трійки відрізняються від подвійних і потрійних зигзагів не тільки по куту, але і за завданнями. У подвійних чи потрійних зигзаги, перший зигзаг рідко є достатньо великим, щоб створити відповідну цінову корекцію попередньої хвилі. Подвоєння або потроєння початкової форми зазвичай необхідно для того, щоб створити адекватну відкат ціни. У хвильової комбінації, тим не Проте, перша проста модель часто створює необхідну за величиною корекцію ціни. Може скластися враження, що подвоєння або потроєння розвиваються головним чином для того, щоб збільшити тривалість коригуючого процесу, після того, як цінові рубежі були по суті досягнуті. Іноді додатковий час потрібно для того, щоб досягти лінії каналу (Урок 12) або досягти більшої схожості з іншого хвильової корекцією в імпульсної хвилі.

У початковий момент часу поршень і газ і без листя. Можна вважати, що швидкість розповсюдження збурень в кожному перетині дорівнює місцевої швидкості звуку. Поширення збурень, створюваних поршнем, можна розглядати як послідовність безперервно наступних один за одним звукових хвиль, причому кожна наступна хвиля поширюється по газу, обуреного попередніми хвилями. Стиснення газу супроводжується його нагріванням, а швидкість розповсюдження збурень зростає разом з температурою. Звідси випливає, що кожна наступна хвиля буде переміщатися щодо стінок труби швидше попередньої.

При формуванні серії одиниць і двійок (перше і друге хвиль зменшується Порядку складності) перед утворенням сильної третьої хвилі з третьої хвилі форма тренда обов'язково повинна нагадувати параболу. Кожна наступна хвиля-2 (всі меншого Порядку) повинна бути коротше в ціновому і часовому відношенні, мати більш сильною конструкцією і представляти в процентному відношенні менший відкат попередньої хвилі, ніж кожна попередня більша хвиля-2. Подібним чином кожна хвиля-1 меншого Порядку повинна бути коротше, володіти меншою тривалістю і мати більший кут нахилу, ніж попередня їй хвиля-1 Порядку вище. Очевидно, що більшість цих вимог в даному випадку не виконується. ЗАУВАЖЕННЯ: справжня серія одиниць і двійок (одночасно спостережуваних на графіку), що складається більше ніж з двох пар, вкрай рідкісна.

Тоді, представляючи рух газу в даному перетині як відносне в системі координат, що рухається поступально і рівномірно зі швидкістю газу в суміжному перетині, можемо в такий галилеевой системі застосовувати теорію поширення малих збурень. Це дозволить стверджувати, що швидкість розповсюдження збурень в кожному перетині дорівнює місцевої швидкості звуку. Таким чином, поширення збурень, створюваних поршнем, можна розглядати як сукупність безперервно наступних один за одним звукових хвиль, причому кожна наступна хвиля переміщається по газу, обуреного попередніми хвилями.

Більш складний випадок нормального горіння являє собою горіння з покидьком полум'я. Такого роду покидьки спостерігаються, якщо знаходиться в трубі горюча суміш запалюється від іскри. У цьому випадку в місці займання, внаслідок розширення газу, виникають елементарні хвилі стиснення, які направляються до обох кінців труби попереду фронту полум'я, що утворюється під час займання наступних шарів газової суміші. Кожна наступна хвиля стиснення, поширюючись в більш нагрітої середовищі, наздоганяє попередню хвилю і накладається на неї; в результаті утворюється крутий перепад тиску, характерний для ударної хвилі, яка, відбившись від кінця труби, відкидає фронт полум'я в напрямку, протилежному його початкового поширенню.

Більш складний випадок нормального горіння являє собою горіння з покидьком полум'я. Такого роду покидьки спостерігаються, якщо знаходиться в трубі горюча суміш запалюється від іскри. У цьому випадку в мосту займання, внаслідок розширення газу, виникають елементарні хвилі стиснення, які направляються до обох кінців труби попереду фронту полум'я, що утворюється під час займання наступних шарів газової суміші. Кожна наступна хвиля стиснення, поширюючись в більш нагрітої середовищі, наздоганяє попередню хвилю і накладається на неї; в результаті утворюється крутий перепад тиску, характерний для ударної хвилі, яка, відбившись від кінця труби, відкидає фронт полум'я в напрямку, протилежному його початкового поширенню.

Гідродинамічної теорією детонації передбачається наступний механізм утворення потужної ударної хвилі при поширенні полум'я в трубах. Горіння газу супроводжується розширенням продуктів згоряння, які впливають на фронт полум'я, прискорюючи його поширення. При кожному невеликому прискоренні руху полум'я від його фронту відходить слабка хвиля стиснення. При цьому кожна наступна хвиля Стиснення рухається зі швидкістю, що перевищує швидкість попередньої, внаслідок нагрівання середовища попередньою хвилею, і тому вона наздоганяє попередню хвилю. В результаті на якомусь відстані від точки запалювання хвилі зливаються в одну потужну ударну хвилю, що викликає детонацію суміші. Відстань L від місця займання суміші в трубі до місця виникнення детонації може служити критерієм оцінки схильності до детонації різних газових сумішей. У табл. 20 і 21 наведені дані зміни L в залежності від хімічного складу суміші, початкового тиску і температури суміші.

Гідродинамічної теорією детонації передбачається наступний механізм утворення потужної ударної хвилі при поширенні полум'я в трубах. Горіння газу супроводжується розширенням продуктів згоряння, які впливають на фронт полум'я, прискорюючи його поширення. При кожному невеликому прискоренні руху полум'я від його фронту відходить слабка хвиля стиснення. При цьому кожна наступна хвиля Стиснення рухається зі швидкістю, що перевищує швидкість попередньої, внаслідок нагрівання середовища попередньою хвилею, і тому вона наздоганяє попередню хвилю. В результаті на якомусь відстані від точки запалювання хвилі зливаються в одну потужну ударну хвилю, що викликає детонацію суміші. Відстань L від місця займання суміші в трубі до місця виникнення детонації може служити критерієм оцінки схильності до детонації різних газових сумішей. У табл. 20 і 21 наведені дані зміни L в залежності від хімічного складу суміші, початкового тиску і температури суміші.

Можливі рівні відкоту цін. Це часто зустрічається на ринку явище являє собою окремий випадок загальної теорії хвиль Еліота. Так як ціни не можуть безперервно зростати або падати тривалий час, після кожного їх зміни існує тієї чи іншої величини відкат в протилежну сторону. Особливо яскраво це явище видно після сильного і тривалого руху. За теорією Доу корекція основного руху здійснюється на величини одна третина - 33%, половина - 50%, дві третини - 66% від обсягу попередньої хвилі. При цьому відкат 33% найбільш імовірний, а відкат 66% найменш імовірний. Досягнення рівня в 38 2% відбувається надзвичайно часто, що, на нашу думку, обумовлено величезною популярністю теорії Еліота. Дійсно, оскільки більшість учасників ринку очікує саме такий відкат, саме він і відбувається.

Олбум[51]на основі вивчення 25 робіт встановив, що при обтіканні циліндра зі сферичним носовою частиною і з голкою ніяких гістерезисних явищ не спостерігається. Передбачається, що гістерезис можливий, коли деякий явище в потоці, наприклад пульсація, виникає при більш високих значеннях деякого параметра, якщо цей параметр зростає, або при більш низьких його значеннях, якщо він зменшується. Як згадувалося вище[46], Форма тіла є визначальним фактором для виникнення пульсацій. Існують дві головні ударні хвилі перед тупим тілом - сильна хвиля, яка повільно переміщається, і слабка хвиля, що рухається вниз по потоку і зливається з попередньою хвилею. Сильна ударна хвиля діє на прикордонний шар на голці і викликає його відрив. Відрив відбувається після закінчення певного проміжку часу, що становить при М 196 близько 50 мкс. Конічна область відриву починає розвиватися, коли на кінці голки сформується сильна майже пряма ударна хвиля (фіг. У наступні 50 мкс глловная хвиля на голці віддаляється від тіла (фіг. Пряма ударна хвиля кільцеподібної форми, що виникає в цьому перетині, також рухається вниз по потоку. коли ця пряма ударна хвиля проходить за торець циліндра, її вплив на відрив послаблюється і область відриву швидко скорочується (фіг. Це викликає хвилю розширення (фіг. коли ця ударна хвиля починає рухатися вниз по потоку, вона стає дуже слабкою. Перед тупим тілом виникає нова сильна ударна хвиля, як якщо б воно почало рухатися з надзвуковою швидкістю зі стану спокою. Ця нова ударна хвиля викликає відрив вгорі по потоку, і починається новий цикл (фіг.

з і не повністю компенсуються наступною хвилею. Хвилі D, будучи просуванням вперед в межах коректує хвилі, виступають в ролі таких же ошуканців, як і хвилі В. Самозаспокоєність, якій можна охарактеризувати ставлення середнього менеджера пайового фонду в той час, добре задокументована. Охоплення ринку (графік A /D), так само як і Транспортний індекс, позначили вершини на початку 1972 року й відмовилися підтвердити надзвичайно високі значення, що належать кращим п'ятдесяти акцій. Вашингтон у всю величався, підтримуючи оманливе процвітання під час загального зростання при підготовці до виборів. Як і з попередньою хвилею[В ], Слово обман - було відповідним описом.

При такій глибині дно значно впливає на характер хвилювання і може викликати перебудову (трансформацію) хвиль зі зміною їх висоти і довжини. Третя зона - прибійна, коли Я ЯКР. На підході до критичної глибині ЯКР вершина хвилі забурунівается - на ній з'являється пінистий гребінець. При критичній глибині крутизна хвилі досягає граничного значення і її гребінь втрачає стійкість. Подальший характер поширення хвилі залежить від ухилу дна. При дуже пологом ухилі дна забурунівшійся гребінь переміщується, як би плавно ковзає, до пріурезовую зони укосу. При більш крутому ухилі дна гребінь хвилі обрушується на критичній глибині з утворенням пінистого валу, з якого виникає нова хвиля. Після такої різкої перебудови нова хвиля поширюється в бік берега до глибини, що є для неї критичною, і знову повторюється описаний процес. Кількість обвалень хвилі в третій зоні залежить від ухилу дна і співвідношень хвильових параметрів. На порівняно пологих схилах можуть спостерігатися дві-три перебудови хвилі, а на більш крутих схилах, наприклад з коефіцієнтом те5 - одне обвалення. При крутих схилах на перебудову хвилі і величини критичної глибини суттєво впливає потік, що стікає зі схилу після руйнування попередньої хвилі.