А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Гранична хвиля
Гранична хвиля цього типу становить 6 мм; отримана Клітона і Вільямсом в Америці.
Серед граничних хвиль є також Пластинковий хвиля.
Те, що використання Вертгейма швидкості граничних хвиль в стрижнях у формулі Дюамеля (3.2) було помилковим, найкраще може бути побачене в ретроспективному висвітленні проблеми сорокових років XIX століття. З очевидних причин ми не наводимо тут ні даних Вертгейма, ні їх корекцію Клаузиусом. Критика Клаузиуса експериментів Вебера була просто невірної. Експериментальний джерело неправильності виробленого Вертгейма порівняння динамічних і квазистатических модулів виникає з факту, спочатку поміченого Кулоном у 1784 р і складається в тому, що значення модуля зменшується зі зростанням залишкової деформації; звідси середнє значення модуля, знайдене з квазистатических дослідів при різних значеннях залишкових деформацій, що виникають при відносно великій спільній деформації, менше, ніж значення динамічного модуля, обчисленого по поздовжніх або поперечних коливань, які при надзвичайно малих деформаціях. Амплітуда деформацій в динамічних вимірах Вертгейма завжди була нижчою, ніж мінімальна спостерігається квазістатична деформація.
Розподіл інтенсивності рентгенівського випромінювання по довжинах хвиль включає в себе суцільний спектр, обмежений з боку коротких хвиль граничної хвилею Am, і характеристичний спектр, що складається з окремих піків.
В даний час методи теорії функцій і функціонального аналізу дозволили вирішити майже всі питання, пов'язані з існуванням і одиничністю хвиль у важкій рідини. Зупинимося на одному з решти невирішеними питань - доказ існування так званої граничної хвилі Стокса, яка має вістря на гребенях.
Тому ми можемо очікувати, що при відомому співвідношенні параметрів крайові задачі, які описують хвильовий рух рідини, перестають мати рі -: ня. Це означає, що круті хвилі руйнуються. У зв'язку з цим виникла гіпотеза про існування деякої граничної хвилі. Цим терміном стали називати хвилю такої амплітуди, яка при заданій довжині максимальна. Перша робота, що мала на меті вивчення подібних хвиль, була виконана Дж. Стоксом ще в XIX столітті, і з тих пір гранична хвиля носить назву хвилі Стокса. Основне припущення Стокса - неаналітічность граничного рішення: в момент руйнування в вершині хвилі повинна утворитися кутова точка.
Тому ми можемо очікувати, що при відомому співвідношенні параметрів крайові задачі, які описують хвильовий рух рідини, перестають мати рі -: ня. Це означає, що круті хвилі руйнуються. У зв'язку з цим виникла гіпотеза про існування деякої граничної хвилі. Цим терміном стали називати хвилю такої амплітуди, яка при заданій довжині максимальна. Перша робота, що мала на меті вивчення подібних хвиль, була виконана Дж. Стоксом ще в XIX столітті, і з тих пір гранична хвиля носить назву хвилі Стокса. Основне припущення Стокса - неаналітічность граничного рішення: в момент руйнування в вершині хвилі повинна утворитися кутова точка.
Серед граничних хвиль є також Пластинковий хвиля.
Те, що використання Вертгейма швидкості граничних хвиль в стрижнях у формулі Дюамеля (3.2) було помилковим, найкраще може бути побачене в ретроспективному висвітленні проблеми сорокових років XIX століття. З очевидних причин ми не наводимо тут ні даних Вертгейма, ні їх корекцію Клаузиусом. Критика Клаузиуса експериментів Вебера була просто невірної. Експериментальний джерело неправильності виробленого Вертгейма порівняння динамічних і квазистатических модулів виникає з факту, спочатку поміченого Кулоном у 1784 р і складається в тому, що значення модуля зменшується зі зростанням залишкової деформації; звідси середнє значення модуля, знайдене з квазистатических дослідів при різних значеннях залишкових деформацій, що виникають при відносно великій спільній деформації, менше, ніж значення динамічного модуля, обчисленого по поздовжніх або поперечних коливань, які при надзвичайно малих деформаціях. Амплітуда деформацій в динамічних вимірах Вертгейма завжди була нижчою, ніж мінімальна спостерігається квазістатична деформація.
Розподіл інтенсивності рентгенівського випромінювання по довжинах хвиль включає в себе суцільний спектр, обмежений з боку коротких хвиль граничної хвилею Am, і характеристичний спектр, що складається з окремих піків.
В даний час методи теорії функцій і функціонального аналізу дозволили вирішити майже всі питання, пов'язані з існуванням і одиничністю хвиль у важкій рідини. Зупинимося на одному з решти невирішеними питань - доказ існування так званої граничної хвилі Стокса, яка має вістря на гребенях.
Тому ми можемо очікувати, що при відомому співвідношенні параметрів крайові задачі, які описують хвильовий рух рідини, перестають мати рі -: ня. Це означає, що круті хвилі руйнуються. У зв'язку з цим виникла гіпотеза про існування деякої граничної хвилі. Цим терміном стали називати хвилю такої амплітуди, яка при заданій довжині максимальна. Перша робота, що мала на меті вивчення подібних хвиль, була виконана Дж. Стоксом ще в XIX столітті, і з тих пір гранична хвиля носить назву хвилі Стокса. Основне припущення Стокса - неаналітічность граничного рішення: в момент руйнування в вершині хвилі повинна утворитися кутова точка.
Тому ми можемо очікувати, що при відомому співвідношенні параметрів крайові задачі, які описують хвильовий рух рідини, перестають мати рі -: ня. Це означає, що круті хвилі руйнуються. У зв'язку з цим виникла гіпотеза про існування деякої граничної хвилі. Цим терміном стали називати хвилю такої амплітуди, яка при заданій довжині максимальна. Перша робота, що мала на меті вивчення подібних хвиль, була виконана Дж. Стоксом ще в XIX столітті, і з тих пір гранична хвиля носить назву хвилі Стокса. Основне припущення Стокса - неаналітічность граничного рішення: в момент руйнування в вершині хвилі повинна утворитися кутова точка.