А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Повний пробіг

Повний пробіг - відстань в кілометрах, пройдена автомобілем з часу виходу з парку до його повернення в парк.

Повний пробіг - довжина того шляху, на якому швидкий електрон втрачає свою надлишкову, в порівнянні з електронами провідності, енергію.

Повний пробіг шасі автоцистерни повинен становити 1 8 від середнього ресурсу, після чого необхідна заміна шасі на нове.

При визначенні повного пробігу (3-променів має враховуватися поглинання в стінках лічильника і в самому препараті, а для м'яких променів-й в повітрі.

Що називається повним пробігом автомобіля.

Для транссибірських поїздів, повний пробіг яких за один оборот становить близько 20000 км і які проходять в різних кліматичних умовах, піддаючись при цьому різких змін температури, дається більший запас в товщині бандажів як додаткова гарантія проти їх ослаблення. Для вагонів транссибірського поїзда встановлена найменша допустима товщина бандажа в 45 мм.

Двокамерний радіоізотопний манометр МР-8. Якщо тиск настільки велике, що повний пробіг R менше розмірів датчика, то а-частинка припинить іонізацію раніше, ніж вийде з датчика, і іонний струм перестане залежати від тиску.

Як згадувалося в розділі 1 визначення повного пробігу як функції початкової швидкості для осколківподілу представляє більш складну проблему, ніж для ос-частинок, так як для них частину пробігу, відповідна і v0 становить помітну частку всього шляху.

Цей вислів дає в середньому ту частину повного пробігу частинки, яка вилетіла при розпаді в середовищі //(між х ХІХ. Одними з основних характеристик є втрати енергії і повний пробіг. Залежність мікросеченія від значення емпіричного параметра а. Значення а визначається емпірично при порівнянні розрахункових значень повного пробігу іонів, отриманих при вирішенні системи (217) з табличними значеннями. 
Зазначимо, що наша камера Вільсона дозволяє безпосередньо вивчити повний пробіг спостережуваних частинок.

При реєстрації а-частинок розміри камери вибираються з урахуванням використання повного пробігу а-частинок.

Відстань RX в вираженні (9 - 2) називається середнім повним пробігом і є зручною величиною для простої оцінки середньої глибини проникнення іонів в аморфних мішенях.

При реєстрації ct - частинок розміри камери вибираються з урахуванням використання повного пробігу а-частинок.

Як вихідних приладів при роботі з ЕТА зазвичай використовують реєструючі потенціометри з часом повного пробігу шкали не більше 0 1 с, так як в противному випадку прилад не встигає зареєструвати максимум піку аналітичного сигналу.

У системах реєстрації при роботі з ЕТА, як правило, використовують самописні потенціометри з часом повного пробігу шкали не більше 0 1 с, так як в противному випадку прилад буде реєструвати сигнал з великими спотвореннями. У сучасних моделях спектрофотометрів використовуються також самописці, що фіксують інтегральну величину сигналу або амплітудне його значення з видачею результатів на циф-ропечатающем пристрої або на дисплеї. Крім того, передбачено введення результатів в пам'ять мікро - ЕОМ, вбудованої в прилад.

За подібних обставин умова (231), очевидно, не виконується навіть для товщини речовини, які можна порівняти з повним пробігом. при аналізі рас - - пределенія & Е для пучка 3-частинок робилося (Бор[25]) відмінність між більшістю частинок, які відчувають тільки слабкі зіткнення і гальмування яких залежить від великого числа зіткнень, і невеликою кількістю частинок, для яких значення А.

У разі водню ця формула для відносного розкиду в останній частині пробігу дає величину близько 10%, що еквівалентно приблизно 3% повного пробігу, оскільки R0 становить близько однієї третини всього пробігу. Для більш важких речовин повинен бути ще більший розкид пробегов1), але якщо ПГ2 порівняно з тг, необхідне спеціальне розгляд, оскільки статистичний розподіл пробігів більше не слвдгг-ват' закону Гаусса.

N - число розпадів, що дають на виході дискримінатора імпульси, що перевершують задане значення замикаючої напруги В; S (B) - частина повного пробігу, яку повинна пройти а-частка в вимірювальному об'ємі-для того, щоб викликати на вході дискриминатора імпульс з амплітудою В; b - діаметр зовнішнього циліндра лічильника; L - його довжина. Цей вислів справедливо для дискретних значень енергії випромінювання і передбачає великий порівняно з пробігом частки вимірювальний об'єм.

Як і в разі окружності, будемо вважати, що змінна точка М потрапляє з початку дуги О в її кінець А після деякого числа повних пробігів уздовж всієї лемніскати в тому чи іншому напрямку.

Найбільш цікаві результати випробувань автобуса перебували в тому, що при постійному підігріві гідриду водою з системи охолодження двигуна тиск в ньому було вище 0 5 МПа протягом 90% часу повного пробігу (рис. 70), при цьому температура гідриду до кінця випробувань підвищувалася до 80 С.

Застосовуючи ізотопи з малою величиною пробігу випромінювання в речовині (м'яке Р -, а-випромінювання), при розрахунку виходять з того, що зміна інтенсивності з боку нанесеного радіоактивного шару відповідає зміні кількості радіоактивного ізотопу в шарі, відповідному товщині повного пробігу випромінювання.

Одне з основних умов, яким повинна задовольняти система дзеркал, полягає в тому, щоб вхідний пятіо, відповідне першому відображенню, і вихідна - відповідне останньому відображенню, не мали спільних точок з якимись проміжними плямами перетину, так як при цьому частина енергії пучка потрапляє на приймач до повного пробігу, необхідного заданої затримкою, що може створити серйозні перешкоди на прийомі.

Так як б-електрони повільні, щільність іонізації уздовж їх траєкторії більше, ніж для швидких електронів, і менше, ніж для а-частинок. Звідси випливає, що повний пробіг всіх б-електрснов, відгалужується від треку ос-частинки, перевищує пробіг самої а-частинки: повний же пробіг всіх б-електронів, що відгалужуються від треку первинного електрона, становить всього кілька відсотків повного пробігу первинного електрона.

При реєстрації за допомогою сцинтиляційних лічильника а - і Р - ЧЕСТІЦ число фотонів в кожному світловому імпульсі прямо пропорційно енергії, яку частка витратила в детекторі. Таким чином, якщо повний пробіг частинок вклався в сцінтйлляторе, то величина світлового імпульсу буде прямо пропорційна повній енергії частинки. У разі у-квантів число фотонів, що становлять окрему сцинтилляций, пропорційно енергії фото - і комптонівське електронів, за умови, що пробіг електронів повністю вклався в сцінтйлляторе. Максимальна енергія фото - і комптонівське електронів пропорційна енергії у-кван-тов, що викликають появу цих електронів, тому при реєстрації Y-квантів величина деяких (найбільших) світлових імпульсів пропорційна початковій енергії реєстрованого випромінювання.

Заряджена частинка будь-якого роду, яка проникає в газ з деяким запасом кінетичної енергії, більшим, ніж середня енергія частинок газу, проходить в газі певну відстань, поки її енергія не зменшиться до рівня середньої енергії частіп того ж роду, що вже знаходяться в газі. Ця відстань називається довжиною повного пробігу R частки даного роду в даному газі. Число електрон-вольт Щ, що виходить як частка від ділення первісної енергії До частки на число іонізації, вироблених нею на довжині повного пробігу, являє собою середню енергію, яка витрачається часткою при утворенні однієї пари іонів з урахуванням втрати енергії при пружних і непружних зіткненнях з частинками газу . Для даного газу і даного роду частинок величина Щ залишається майже незмінною певному, досить великому інтервалі початкової енергії частинок.

Одним з найбільш важливих застосувань іонізаційних камер є точне вимірювання енергії а-частинок або інших іонів з дискретними спектрами. Для цього завдання необхідно, щоб повний пробіг частинки укладався в обсязі камери.

Точно визначити енергію по максимальному пробігу можна було б тільки, простеживши на досвіді криву поглинання в межах зменшення активності на 3 - 4 порядку. При малої активності препаратів таким шляхом неможливо визначити повний пробіг. Для складних препаратів радіоактивних ізотопів, що дають[- излучение, мы часто располагаем ограниченным участком кривой поглощения 3-лучей. Однако и в этих случаях пробег может быть определен сравнительным или другими методами.
Величину пульсаций фиксировали в различных точках по высоте слоя таких же частиц, которые были использованы в опытах по теплообмену. Температурные пульсации были записаны быстродействующим электронным потенциометром типа КВТ с классом точности 0 5; время полного пробега ]Юкалов кареткою становило 1 сек. Верхня межа шкали приладу був зменшений до 0 5 мв.

Розрахунок на довговічність виконують як перевірки по частоті пробігів ременя в секунду. З епюри напруг (див. Рис. 372) видно, що ремінь працює при перемедних напружених, причому один цикл напружень відповідає повному пробігу ременя.

Практично найбільш зручно винести джерело випромінювання за межі робочого об'єму камери для того, щоб іонізація газу всередині цього обсягу відбувалася за рахунок використання лише певної частки енергії а-частинок, величина якої залежить від пробігу цих частинок в даному газі. Дійсно, при видаленні джерела випромінювання від робочого об'єму камери корисно використовувана частина пробігу а-частинок зменшується в різних газах по-різному: чим більше величина повного пробігу а-частинок в даному газі, тим менше позначиться видалення джерела на величину струму насичення.

Коли енергія електрона виявляється менше коливальної енергії молекул (субколебательная область), можливості подальших значних втрат енергії стають вельми обмеженими. Внаслідок цього повільний електрон до захоплення може переміщатися на великі відстані, і ці переміщення в субколебательном стані становлять, по суті, значну частину повного пробігу вторинних електронів. Після цього в рідких вуглеводнях такий субексітон-ний електрон переміщується всього на 10 - 20 А, а потім його енергія стає недостатньою вже і для збудження коливальних рівнів молекул. В кінці свого шляху цей субколебательний електрон відчуває майже пружні зіткнення, в яких випускаються акустичні фонони. За оцінками за зіткнення втрачається енергія, що дорівнює 0003 еВ, що становить около 1011 еВ /с. Повний відстань від тієї точки, де швидкий електрон з'явився в твердому тілі або рідини, до тієї точки, де його енергія стала порівнянною з kT, називають довжиною нормалізації електрона.

Так як б-електрони повільні, щільність іонізації уздовж їх траєкторії більше, ніж для швидких електронів, і менше, ніж для а-частинок. Звідси випливає, що повний пробіг всіх б-електрснов, відгалужується від треку ос-частинки, перевищує пробіг самої а-частинки: повний же пробіг всіх б-електронів, що відгалужуються від треку первинного електрона, становить всього кілька відсотків повного пробігу первинного електрона.

Нарешті, уздовж головного їв ода видно два або три слабких сліду атомів газу, які отримують віддачу. Якщо допустити, що максимальний пробіг продуктів вибуху урану близько 3 см[1]і що середній заряд дорівнює 3 е, то початкова кінетична енергія частинки становить щонайменше 35 МеВ, так як, ймовірно, середній заряд, певний для повного пробігу, перевищує 3 про на одну-дві одиниці.

Однак реально, як ми говорили в попередньому пункті, формула (824) перестає бути справедливою при малих енергіях налітаючої частки. Розділимо повний пробіг на дві частини: пробіг до того моменту, коли стає істотним ефект перезарядки, і залишковий пробіг. Значення постійної З різному для різних частинок і різних речовин. Це значення доводиться визначати дослідним шляхом. Для першої ж частини пробігу виконується співвідношення (829), де функція /(v) залежить, причому слабо, тільки від роду речовини, але не від сорту налітають частинок.

Слід мати на увазі, що для реалізації зазначеного принципу вимірювань потрібно запобігти попаданню в робочий об'єм камери тих іонів, які утворилися в неробочому просторі, так як це призведе до спотворення показань приладу. Практично дотримання цієї умови забезпечують тим, що робочий об'єм камери обмежують двома електродами, один з яких виконаний у вигляді сітки, а джерело випромінювання розташовують на деякій відстані від робочого об'єму. При цьому всередині робочого об'єму камери а-частинки проходять у всіх газах один і той же шлях, що становить деяку частину їх повного пробігу. На решті частини шляху від джерела випромінювання до робочого об'єму камери частинки витрачають свою енергію на іонізацію того ж газу, але утворюються іони не беруть участь у створенні струму насичення. Залежно від складу газу, що заповнює весь обсяг камери, а-частинки до початку корисної іонізації в робочому обсязі втратять меншу або більшу частину своєї енергії.

Заряджена частинка будь-якого роду, яка проникає в газ з деяким запасом кінетичної енергії, більшим, ніж середня енергія частинок газу, проходить в газі певну відстань, поки її енергія не зменшиться до рівня середньої енергії частіп того ж роду, що вже знаходяться в газі. Ця відстань називається довжиною повного пробігу R частки даного роду в даному газі. Число електрон-вольт Щ, що виходить як частка від ділення первісної енергії До частки на число іонізації, вироблених нею на довжині повного пробігу, являє собою середню енергію, яка витрачається часткою при утворенні однієї пари іонів з урахуванням втрати енергії при пружних і непружних зіткненнях з частинками газу. Для даного газу і даного роду частинок величина Щ залишається майже незмінною певному, досить великому інтервалі початкової енергії частинок.

Схема гідридно-кріогенної системи харчування воднем автомобіля Chevrolet. Низькотемпературна ізоляція паливних магістралей забезпечує температуру водню в точці уприскування порядку - 130 С, що дозволяє значно підвищити наповнення циліндрів. Загальна маса системи харчування рідким воднем становить 150 кг. Середня витрата зрідженого водню безпосередньо двигуном становить 22 л, а з урахуванням втрат при зберіганні і заправці - близько 25 л на 100 км, що забезпечує повний пробіг автомобіля близько 1000 км. У перерахунку на бензиновий еквівалент паливна економічність автомобіля становить 5 7 - 6 5 л /100 км.

Взаємодія тг - мезонів (піонів) з речовиною відбувається в кілька стадій. При високих енергіях, як і для інших заряджених частинок, відбувається іонізаційну гальмування тг - мезонів. Встановлено, що при середніх швидкостях частинок (О, 5 - г 0 7с) гальмівна здатність речовини для тг - мезонів трохи вище, ніж для тг - - мезонів, а повні пробіги, навпаки, дещо більше для тг - - мезонів, ніж для тг - мезонів. 
Фірмою Шеврон рісерч запатентований спосіб алкилирования изопарафинов С - С. Gg, Cj, C, Cj або сумішами їх в присутності пористого гетерогенного контакту, що містить суміш HF - SSY[339]; носій - фторированная окис алюмінію, що містить 62 фтору і має питому поверхню 1 - 5 м - /г і об'єм пор 0 3 - D5 см3 /м Фторирование A Oj виробляють безводних HP в рідкому пентзне. Повний пробіг зазначеного зразка каталізатора склав 475 ч; на цей момент витрата суміші HF - SSf на I л алкилата був рівний 2 5 м З даних табл. 12 можна бачити, що в міру збільшення часу пробігу каталізатора н складі алкілат збільшується кількість вуглеводнів С5 - С7 і діметілгексанов.

Іншою особливістю джерела швидких нейтронів, яку слід враховувати при розрахунках, є перший пробіг. Коли народжується швидкий нейтрон, він рухається від точки свого народження до зовнішньої поверхні, поки не відчує першого зіткнення. При відносно високих енергіях перетин поглинання мало (воно змінюється за законом i /v), так що найбільш імовірних перших рассеивающее зіткнення. У більшості випадків велика частка повного пробігу нейтрона в процесі уповільнення обумовлена саме першим пробігом. Хоча, в середньому, нейтрони відчувають багато наступних розсіяння, вони відбуваються в межах малого відстані від точки першого розсіювання. В результаті нейтрон досягає теплової енергії в околиці точки першого зіткнення. Можна уявити собі наступну грубу картину процесу уповільнення: перший пробіг, який дорівнює довжині пробігу до уповільнення, і подальше уповільнення в точці першого розсіює зіткнення. Ця груба модель може бути використана в якості першого наближення при описі процесу уповільнення швидких нейтронів.

У перетворювачі, описаному в роботі[85], Був застосований плутоній 239 що утворюється в ядерних реакторах. Він має період напіврозпаду Т 25000 років, не дає газоподібних продуктів радіоактивного розпаду, його - випромінювання має малою інтенсивністю і тому легко поглинається стінками приладу. Плутоній більш безпечний, ніж радій, але менш активний і потрібно у великих кількостях. Незручність застосування плутонію полягає в тому, що в процесі радіоактивного розпаду він випускає атоми урану 235 які мають відносно низьку енергію 80 - 100 кев і дуже малу довжину повного пробігу в газі. Наявність такого випромінювання робить градуювальну характеристику манометричного перетворювача нелінійної при значно більш низькому тиску, ніж у випадку застосування радію. Для боротьби з випромінюванням урану 235 наносять на плутоній Нерадіоактивні плівку (зазвичай з алюмінію завтовшки 6 мк), яка, поглинаючи атоми урану 235 пропускає а-частинки.

Так, для алюмінієвої мішені напруженість магнітного поля на відстані від осі, рівному радіусу пучка, змінюється від 9105 Е на поверхні мішені до 105 Е на глибині 0 3 г /см2 при струмі 1 МА. Зі збільшенням струму пучка спад поля різкіший. Порівняно плавне зменшення напруженості магнітного поля при великих товщинах мішені пояснюється формуванням сфокусованого потоку. Термалізація потужнострумового електронного пучка значно відрізняється від слаботочного випадку. При зростанні jjo область термализации електронів зсувається на малі глибини і звужується до товщини 10% від повного пробігу електронів в одночасткову наближенні. Цей ефект найбільш чітко проявляється в легкоатомних мішенях, що пояснюється малим перерізом розсіювання електронів і рухом в умовах безперервного уповільнення в котрий гальмує електричному полі.

Вихідні положення теорії Кадишевіча: електронний газ в металі є виродженим газом з розподілом енергії по Фермі; пружні зіткнення з іонами решітки металу змінюють напрямок-руху первинного електрона; здатний проникати в метал первинний електрон і створені ним вторинні електрони гальмуються завдяки взаємодії з електронами провідності. Взаємодія електронів з іонами решітки враховується шляхом розгляду пружних зіткнень електрона з гратами. Кадишевіч враховує сумарно як розсіювання, обумовлене наявністю решітки і її періодичного поля, так і розсіювання, викликане тепловими коливаннями решітки. Кадишевічу вдається пояснити ряд типових особливостей вторинної емісії, в тому числі зростання коефіцієнта про при збільшенні кута падіння первинних електронів (зростання тим швидше, чим більше швидкість первинних електронів) і малі значення 8 для лужних металів. В останньому випадку концентрація вільних електронів більше, ніж у інших металів; отже, гальмування, обумовлене кулоновим взаємодією між електронами, теж більше, а відповідний повний пробіг як первинних, так і вторинних електронів менше.

Взаємодія електронів Кадишевіч розглядає класичними методами, нехтуючи обмінною взаємодією. Цей прийом він обґрунтовує тим, що для досить великих швидкостей частинок, що стикаються і досить великих кутів розсіювання, як це має місце в розглянутій задачі, результати квантового та класичного розрахунку збігаються. В кінці своєї роботи Кадишевіч коротко описує шлях вирішення тієї ж завдання при використанні методів хвильової механіки. Йому вдається пояснити ряд типових особливостей вторинної емісії, в тому числі зростання коефіцієнта S при збільшенні кута падіння первинних електронів (зростання тим швидше, чим більше швидкість первинних електронів) і малі значення 8 для лужних металів. В останньому випадку концентрація вільних електронів більше, ніж у інших металів, отже, гальмування, обумовлене кулоновим взаємодією між електронами, теж більше, а відповідний повний пробіг як первинних, так і вторинних електронів менше.