А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Подібний кристал

Подібні кристали не повинні бути зональними і секторіальними. Одним з ключових етапів просування в цьому напрямку є зниження концентрації азоту в синтетичних алмазах, що потрапляє в решітку алмаза в процесі росту кристалу.

Подібні кристали можуть бути отримані також з водного розчину; в при.

Довжина подібних кристалів рідко перевищує 2 5 см, однак вони мають якість дорогоцінного каміння. переважають прості комбінації призматичних і шшакоідних форм, однак зустрічаються також кристали з гранями піраміди першого і другого роду. Кристали можуть бути светлоголу-бовато-зеленого, бледножелтой (солом'яного) кольору або безбарвними.

У подібних кристалах обов'язково спостерігається і зворотний п'єзоелектричний ефект: якщо до кристала прикласти зовнішню різницю потенціалів, то, як, наприклад, зображено на рис. 146 внаслідок повороту диполів спостерігатимуться деформації розтягування або стиснення.

У подібних кристалах обов'язково спостерігається і про б р а т в и і пьезоелект р яч е с к і й е ф ф е к т: якщо до кристала прикласти зовнішню різницю потенціалів, тр.

У подібних кристалах обов'язково спостерігається і зворотний jj ь е з о е л е к т р і ч е з кий е ф ф е к т: якщо до кристала прикласти зовнішню раУність потенціалів /то, як, наприклад, зображено на рис. 146 внаслідок повороту диполів спостерігатимуться деформації розтягування або стиснення.

В подібних кристалах валентні електрони кожного атома займають таку орбіту, при якій валентний електрон взаємодіє з ядром свого атома і з ядром одного з сусідніх атомів. Внаслідок цього всі атоми виявляються пов'язаними між собою. Найпростішим прикладом такого зв'язку є молекула водню Й2 що складається з двох атомів. Кожен атом водню має по одному електрону. При зближенні двох атомів орбіти їх електронів змінюються так, що електрони починають взаємодіяти з обома ядрами. На рис. 26 а показані два ізольованих атома водню, а на рис. 26 б одне з можливих розміщень ядер і електронів в молекулі водню. На рис. 26 в наведено умовне позначення будови молекули водню Н: два гуртка із позначкою Н, що зображують атоми водню, з'єднані двома рисками, які зображують два загальних електрона.

Кристалічна структур. поліетилену f20. Плівка поліетилену містить подібні кристали, розподілені по орієнтаціям.

Показано, що геометрично подібні кристали одного і того ж речовини, суспендовані в одному і тому ж розчині, ростуть з однаковою швидкістю, якщо швидкість росту всіх цих кристалів вимірювати через збільшення довжини відповідного характерного лінійного розміру.

До виникнення доменних структур. При впливі на подібний кристал зовнішнього магнітного поля Н його доменна структура змінюється.

До виникнення доменних структур. При впливі на подібний кристал зовнішнього магнітного поля Н його доменна структура змінюється.

Будова кристалів.

Число зв'язків в подібних кристалах визначається електронної структурою атомів, що знаходяться в вузлах решітки. В даному випадку атом вуглецю утворює чотири ковалентні зв'язки, спрямовані до вершин правильного тетраедра. Така конструкція, незважаючи на свою ажурність, надзвичайно міцна при звичайних і при підвищених температурах.

Досить суттєвою особливістю зростання подібного кристала є те, що швидкість подовження нитки зберігається в даному розчині постійної, незалежно від сили струму, що проходить через неї; при зміні сили струму змінюється тільки перетин нитки.

Якщо постійний потік крапель облизує поверхню подібного кристала, то кристал поступово зменшується. При цьому виявляється, що видалення частинок з нього відбувається не тільки в місцях зіткнення з краплями - втрата речовини відбувається також і в сусідніх частинах. Вибираючи слабо летючі при кімнатній температурі речовини (бензофенон), можна практично виключити випаровування, що перевірялося відповідними контрольними дослідами.

Звичайний квазікласичних підхід до вивчення коливань подібних кристалів вже не застосуємо. І справа не тільки в тому, що великі ангармонізм. Сама класифікація станів кристала, яка базується на уявленні про локалізацію рівноважних положень атомів в певних вузлах кристалічної решітки, стає неадекватной фізичної ситуації. 
Припустимо, що весь простір заповнений подібними кристалами. В такому випадку трансляційне властивість поля кристала зберігається.

Припустимо, що весь простір заповнений подібними кристалами.

Ковзання ж по площинах 111 в подібних кристалах зазвичай не спостерігається.

Коулсон зауважує, що в поясненні структури подібних кристалів теорія валентності грає незначну роль, а важливим фактором є геометрія.

властивості правильно огранених - кристалів платини різного розміру. Цифри показують координаційні числа атомів в поверхневому шарі. | Частка атомів на поверхні YQ і середні координаційні числа атомів до в поверхневому шарі для щільно упакованих частинок платини, побудованих з N атомів. За значеннями середніх координаційних чисел атомів в поверхневому шарі (XQ[7) атомы платины в подобных кристаллах скорее напоминают дефекты поверхности.
Характер изменения кривых ТДС и распределения примесей вблизи тянутого р - ге-перехода ( ф-на грани, О - вне ее. Как следует из приведенной кривой аоти ( где средние значения ос0тн на грани близки к 0), в подобных кристаллах наблюдается большая неоднородность материала на грани.
Раствор медного купороса кристаллизуется обыкновенно в 5-водных кристаллах CuSO45 № O и пересыщенный его раствор дает такие кристаллы, если оя приведен в прикосновение с малейшим подобным кристаллом. Очевидно, что ни 5 -, ни 7-водной соли в готовом виде в растворе не содержится. Раствор представляет собою особую жидкую форму равновесия.
Кроме того, симметрия одноосных антиферромагнетиков типа карбонатов переходных металлов, как отмечалось в § 20.2, разрешает слабую неколлинеарность магнитных моментов подрешеток, приводящую к появлению слабого ферромагнетизма подобных кристаллов. С учетом этих членов в рамках феноменологической теории спиновых волн могут быть получены формулы для температурной зависимости слабого ферромагнитного момента.
К периоду 1904 - 1906 гг. относятся также исследования А. Ф. Иоффе, выполненные им частично совместно с Рентгеном, о прохождении электрического тока через ионные кристаллы при повышенных температурах, а также связанные с ними исследования высоковольтной поляризации в подобных кристаллах, в которых электрический ток переносится не электронами, а ионами. Результаты этих исследований были, к сожалению, опубликованы ( совместно с Рентгеном) лишь в 1923 г. Эта ничем не оправданная многолетняя задержка в публикации замечательных работ А. Ф. Иоффе об электрических и фотоэлектрических свойствах диэлектрических кристаллов послужила причиной временного отставания в развитии отечественной физики.

В таком кристалле не может образовываться магнитная структура, ибо уменьшение энергии внешнего магнитного поля из-за деления на два домена перекрывается затратой энергии, необходимой для образования стенки ( так как толщина стенки в этом случае соизмерима с размерами кристалла), и свободная энергия не будет минимальной. Подобные кристаллы называются однодоменными частицами.
Кристаллы марказита, леллингита, глаукодота, креннерита, хризоберилла н манганита. Облик кристаллов дипирамидальный ( /), обусловленный комбинацией ромбических призм е 101 и и 130, грани которых развиты одинаково. Подобные кристаллы очень похожи на октаэдр - форму, характерную для кристаллов пирита. Другой тип кристаллов - плоскопризматический ( 2); агрегаты их гребенчатые.
Рассмотрим сдвойникованнын по некоторому закону кристалл с двумя или более состояниями ориентации слагающих его микрообластей с тождественным знаком свойства - двойников. Подобные кристаллы широко известны кристаллографам и минералогам, но в интересующем нас плане впервые были рассмотрены в[19]І роботах, на які спирається Ньюнхем. В такому кристалі не може утворюватися магнітна структура, бо зменшення енергії зовнішнього магнітного поля через ділення на два домена перекривається витратою енергії, необхідної для утворення стінки (так як товщина стінки в цьому випадку можна порівняти з розмірами кристала), і вільна енергія не буде мінімальною. Подібні кристали називаються однодоменних частинками.

Схема будови пластинчастого монокристалла поліетилену. | Залежність між рівноважної товщиною кристала L і температурою кристалізації Ткр. виняток становлять макроскопічні монокристали глобулярних білків, в вузлах решітки яких розташовуються окремі білкові глобули. Подібні кристали для синтетичних лінійних полімерів невідомі, і їх структура тут не розглядається.

Подібні кристали називають гомодесмі-ними.

Плоский конденсатор, заповнений діелектриком. Таким чином, кристал переходить в особливий стан - суперіонний. Подібні кристали називаються суперіонного провідниками.

Атоми селену, конденсуючись, утворюють гексагональну кристалічну решітку. Подібний кристал складається з довгих спіральних ланцюжків, утворених атомами. У такому ланцюжку атоми селену пов'язані один з одним міцними гомеополярной силами, в той час як самі ланцюжки пов'язані один з одним значно слабшими ван-дер-ваальсовими силами.

Білецький і Рапопорт (1951) отримували світло-блакитні голки, нагріваючи в вакуумі (вище 1800 С) суміш окису алюмінію з вуглецем і кремнеземом. Подібні кристали були отримані, коли суміш окису алюмінію і металевого алюмінію нагрівалася до 1900 - 2000 С при нормальному тиску.

Важливий крок вперед в процесі вивчення цих речовин був зроблений в 1951 р, коли Лоусону[117, 118]вдалося виростити штучні монокристали РЬТе, а потім PbS і PbSe. Зараз подібні кристали вирощуються і досліджуються в ряді лабораторій.

Друга особливість полягає в тому, що кристали лінійних полімерів володіють різко вираженою анізотропією. Решітка подібних кристалів побудована з довгих, паралельно розташованих ланцюгових молекул, в яких окремі атоми з'єднані силами ковалентних хімічних зв'язків, в той час як між собою молекули пов'язані відносно слабкими силами міжмолекулярної взаємодії. Ці відмінності в природі і величиною сил, що утримують атоми в решітці, в напрямках уздовж і поперек молекулярних ланцюгів в кристалі обумовлюють анізотропію полімерних кристалів.
 Встановлено також, що феромагнітними властивостями можуть володіти тільки кристалічні речовини, в атомах яких маються недобудовані внутрішні електронні оболонки з нескомпенсованими спинами. У подібних кристалах можуть виникати сили, що змушують спінові магнітні моменти електронів орієнтуватися паралельно один одному, що і призводить до виникнення областей спонтанного намагнічення. Ці сили, називані обмінними силами, мають квантову природу - вони обумовлені хвильовими властивостями електронів.

Встановлено також, шануй феромагнітними властивостями можуть володіти тільки кристалічні речовини, в атомах яких маються недобудовані внутрішні електронні оболонки з не-скомпснсіропаннимі сліпами. У подібних кристалах MOIVT виникати сили, які змушують еш-шозие магнітні моменти електронів ориен тироваться паралельно один tipyet /, що і призводить до виникнення областей спонтанного намагнічення. Ці сили, називані обмінними силами, мають квантову природу вони обумовлені хвильовими властивостями електронів.

Розглянемо застосування елементів зонної теорії до кристалів з ковалентними зв'язками. При формуванні подібних кристалів зовнішні електронні орбіталі їх атомів, взаємодіючи, також утворюють енергетичні зони. Однак спрямований характер ковалентних зв'язків призводить до того, що симетрія кристала повністю змінює характер електронних функцій взаємодіючих атомів.

Розглянемо застосування зонної теорії до кристалів з ковалентними зв'язками. При формуванні подібних кристалів зовнішні електронні орби-талі їх атомів, взаємодіючи, також утворюють енергетичні зони. Однак спрямований характер ковалентних зв'язків призводить до того, що симетрія кристала повністю змінює характер хвильових функцій електронів взаємодіючих атомів.

Завдяки досягненням мікроелектронної технології в мікропроцесорах вдається розмістити складну схему - головний блок мініатюрної ЕОМ, що виконує практично необмежену (до декількох мільйонів) число операцій в секунду. Ще кілька подібних кристалів утворюють оперативну пам'ять ємністю в сотні тисяч машинних слів. Поєднавши такі мікросхеми з пристроями введення і виведення інформації, формують мікро - ЕОМ, здатну вирішувати складні завдання управління. Застосування мікропроцесорів істотно дешевше тих засобів обчислювальної техніки, які використовувалися до появи мікро - ЕОМ.

Іншими словами, вони збуджуються фотонами певної енергії і віддають такі ж фотони. До числа подібних кристалів належать, наприклад, рубін, берил і ін. Кристали рубіна віддають випромінювання з частотою 430 тера-герц, що відповідає хвилі 0 7 мікрона, що знаходиться в області червоного кольору у самій нижньої межі видимих світлових променів.

Третій період в процесі твердіння-період кристалізації - характеризується тим, що утворилися (під час коллоидация) дисперсні системи (гелі) перетворюються в силу їх більш високої розчинності в воді в укрупнені, а тому менш розчинні кристали, що дають так званий кристалічний повсть або кристалічний сросток . Тісним просторовим переплетенням подібних кристалів і пояснюються високі механічні властивості затверділої маси.

Поліоксиметилен може бути закристалізуватися з утворенням шсталлов з витягнутих ланцюгів різними способами. Утворені ри полімеризації триоксану подібні кристали, які описані розд. На рис. 9.4 наведені типич - oie криві плавлення кристалів, що утворюються при полімеризації арів триоксану, при різних швидкостях нагрівання. Мунош-Ексан - а й Гуерреро[162]досліджували перегрів кристалів поліоксиметилен-а, що утворюються при катионной полімеризації триоксану і тетрокса-а.

Деякі з зібраних кристалів мають добре виражену зональність. Майже на всьому протязі подібні кристали пофарбовані в блакитний колір і лише кінці їх майже безбарвні. При цьому безбарвна частина кристалів прозоріша, ніж блакитнувата, ймовірно, у зв'язку з тим, що остання пересічена низкою дрібних, заповнених рідиною тріщин. Як включень в берилі можуть бути присутніми також слюда і молібдену. Спостерігалися включення молібденіту складаються зі скупчення дрібних блискучих кристалічних пластинок.

В решітці іонного кристала відбувається не тільки тяжіння між різнойменними іонами, а й відштовхування однойменних іонів. У цих умовах стійкість подібних кристалів пояснюється тим, що відстань між різнойменними іонами менше, ніж між однойменними. Тому сили тяжіння превалюють над силами відштовхування. За своїми електричними властивостями іонні кристали стехіометричного складу відносяться до діелектриків. У них, мабуть, електронна провідність мізерно мала і переважає іонна провідність. Однак іонні кристали з порушеною стехіометрією мають електронної або доречнийпровідністю в залежності від механізму порушення стехіометрії.

Розподіл електронної щільності між атомами в кристалі фториду літію. Відповідно до теорії іонного зв'язку в решітці іонного кристала (наприклад, NaCl) відбувається не тільки тяжіння між різнойменними іонами, а й відштовхування однойменних іонів. У цих умовах стійкість подібних кристалів пояснюється тим, що відстані між різнойменними іонами менше, ніж між однойменними. Тому кулонівських сили тяжіння превалюють над силами відштовхування, що і забезпечує іонну зв'язок.

Дуже кумедна картинка: висять у порожнечі кульки, кожен з яких на зразок індуських богів простягає своїм сусідам чотири руки І все тверді тіла утворюють подібні кристали.