А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Парціальний перетин

Парціальні перетину з I Про починають відігравати значну роль практично від самого порога збудження.

Залежність повного перетину ffj для U238 від енергії нейтронів Е. Тому парціальні перерізи виміряні з меншою точністю, ніж повні.

Заміна парціальних перерізів в формулі (1) повними може привести до суттєвих помилок. Лінійна екстраполяція парціального перерізу без урахування процесів фрагментації може привести до помилки такого ж порядку при визначенні парціальних тисків. Іншими словами, при зниженні енергії іонізуючих електронів знімається фрагментація, але з'являється нове невідоме - парціальний переріз іонізації з утворенням молекулярного іона.

Потім обчислювалися парціальні перерізи зіткнення t - ї молекули с /- й молекулою (/1 - 108), нормовані на а /, і розігрувався номер /- й молекули, з якою зіткнулася t - я молекула. Після розрахунку нових компонентів швидкостей t - ї і /- Й молекул вносилися необхідні зміни в початкові перетину аг (t 1 - 108) і відбувався перехід до наступного кроку.

При цьому парціальні перерізи передачі збудження ах 0995ffD2 /u, ay 265ffD2 /o (отримані при точному виконанні завдання) помітно відрізняються від результатів вирішення модельної задачі.

Таким чином, парціальний переріз (3536) відповідає кільцю на прицільної площині, як на мішені в тирі. Але є і відмінність, пов'язане з волнозим характером руху в квантовій механіці.

Іони, які утворюються при електронної бомбардуванню молекул н-гексан. Над стрілками вказані відносні парціальні перерізи кожного з процесів, а над першою стрілкою - повний переріз іонізації.

Освіта колебательно-збудженої молекули в основному стані через електронне збудження при ударі швидкого електрона. Обчислений Ченом хід парціальних перерізів збудження різних коливальних рівнів знаходиться в хорошому злагоді з результатами вимірювань Шульца.

Цю величину називають парціальним перерізом.

При нульовій енергія електрона тільки парціальний переріз для нульового моменту зіткнення відмінно сі нуля. При невеликих енергіях електрона, коли ін. Парціальні перерізи ще малі, це перетин звертається в нуль, що призводить до глибокого мінімуму в перерізі. Розсіювання мікрочастинок), що забезпечує перетворення на нуль парціального перерізу розсіювання з нульовим моментом електрона при невеликих його енергіях. зазначені умови виконуються при розсіюванні електрона на атомах аргону, криптону, ксенону, де і спостерігається ефект.

Внаслідок присутності фонових ефектів в резонансному парциальном перетині і фонового вкладу інших нерезонансних парціальних перерізів експериментальне перетин поблизу резонансу зазвичай не має такої простої форми, як на рис. 6.1. Розглянемо спочатку детально інтерференцію між резонансом і фоном.

Таким чином, /- е парціальний переріз є сумою двох Брейт-вігнеровскіх перетинів з різними енергіями, ширинами і висотами і третього (интерференционного) члена. Таким чином, для одного каналу R і X можуть мати однакові знаки, а для іншого - різні. Отже, форма перетину для подвійного резонансу залежить від квантових чисел каналів. Якщо в одному каналі резонанс проявляється як подвійний горб, то в іншому канапе він може проявитися як один широкий горб.

Підкреслимо, що отримані таким чином парціальні перерізи виражаються через реальні перетину пружного розсіювання, що визначаються амплітудою А19 і є істотно позитивними величинами.

Для радіаційної хімії принциповий інтерес представляє парціальний переріз іонізації. Цей висновок можна, мабуть, вважати досить точно відображає реальні процеси, в яких беруть участь і більш складні атоми і молекули.

Зауважимо, що наведені в табл. 20.1 парціальні перерізи в сумі дають тільки частина повного перетину. Відсутні перетину в основному описують дроблення ядра на протони і - частинки. Наприклад, якщо одним з дочірніх елементів є Be, то він спонтанно розпадається на дві ex - частинки.

Коефіцієнти аг - - являють собою відношення парціальних перерізів іонізації молекул /с утворенням іонів t і і і зберігають постійне значення в процесі ізотермічного випаровування за умови, що енергія іонізуючих електронів незмінна.

Як випливає з формули (3), парціальні перерізи розсіяння входять в усереднене перетин з відповідним їм статистичними вагою.

Оскільки повний переріз дорівнює сумі резонансного /- парціального перерізу (9.8) і повільно мінливого фонового перетину від інших парціальних хвиль, провалу в резонансному парциальном перетині відповідає пік в минулому струмі, а піку в резонансному парциальном перетині - провал в минулому струмі.

Для подальшого аналізу отриманих результатів нам необхідно ввести поняття диференціального парціального перерізу процесу розсіювання в разі квантової теорії.

Довжина пробігу до взаємодії того чи іншого роду визначається відповідним парціальним перерізом.

Значно більше уваги в наступні роки буде приділено температурної залежності парціальних перерізів іонізації молекул, так як вже зараз ясно, що неврахування цього факту може внести суттєві помилки в термохимические величини, знайдені з температурної залежності іонних струмів.

внаслідок присутності фонових ефектів в резонансному парциальном перетині і фонового вкладу інших нерезонансних парціальних перерізів експериментальне перетин поблизу резонансу зазвичай не має такої простої форми, як на рис. 6.1. Розглянемо спочатку детально інтерференцію між резонансом і фоном.

Закон (14711) має місце не тільки для повного, але і для парціальних перетинів з різними моментами /(пор. Тому і розглянута нижче особливість має місце в усіх парціальних перетинах розсіювання. Її характер повністю з'ясовується вже в разі /0 який ми і розглядаємо нижче. Індекс 0 у відповідних парціальних амплітуд опускаємо для спрощення позначень.

Закон (14711) має місце не тільки для повного, але і для парціальних перетинів з різними моментами /(пор. Тому і розглянута нижче особливість має місце в усіх парціальних перетинах розсіювання. Її характер повністю з'ясовується вже в разі /О, який ми і розглядаємо нижче. Індекс 0 у відповідних парціальних амплітуд опускаємо для спрощення позначень.

Іони, які утворюються при електронної бомбардуванню молекул н-гексан. Однак для того щоб відповісти на виникаючі у хіміка питання, ми повинні знати не тільки парціальні перерізи, а й характеристичні часи розпаду по кожному з напрямків, враховуючи до того ж, що багато розпади можуть бути послідовними. Що говорить з цього приводу експеримент.

Закон (147 П) має місце не тільки для повного, але і для парціальних перетинів з різними моментами /(пор. Тому і розглянута нижче особливість має місце в усіх парціальних перетинах розсіювання. Її характер повністю з'ясовується вже в разі I - 0 який ми і розглядаємо нижче. Індекс 0 у відповідних парціальних амплітуд опускаємо для спрощення позначень.

ймовірність утворення складеного ядра характеризується повним перетином, а ймовірність здійснення будь-якого певного процесу - парціальним перерізом. Дуже часто трапляється, що основний внесок в повний переріз при даній енергії нейтронів дає тільки один з перерахованих процесів. При зміні енергії нейтронів змінюється і внесок окремих процесів в повний переріз.

Якщо мати це на увазі, то при -, ведення співвідношення буде справедливо і для парціальних перерізів, що відповідають вильоту направо будь-яких продуктів; ліві частки при цьому не фіксуються.

Оскільки повний переріз дорівнює сумі резонансного /- парціального перерізу (9.8) і повільно мінливого фонового перетину від інших парціальних хвиль, провалу в резонансному парциальном перетині відповідає пік в минулому струмі, а піку в резонансному парциальном перетині - провал в минулому струмі.

Оскільки повний переріз дорівнює сумі резонансного /- парціального перерізу (9.8) і повільно мінливого фонового перетину від інших парціальних хвиль, провалу в резонансному парциальном перетині відповідає пік в минулому струмі, а піку в резонансному парциальном перетині - провал в минулому струмі.

Разом з тим розрахунки, проведені для ряду простих випадків, показують, що облік обмінного члена в рамках Борновскі наближення в області малих енергій призводить не до покращення, а навпаки, до істотного погіршення результатів; часто-густо перетину в максимумі на порядок і більше перевершують експериментальні значення, причому в більшості випадків парціальні перерізи виявляються більше максимально допустимих (пор.

Згідно з додатком В, повний переріз поглинання теплових нейтронів хлором одно 33 8 барн; для вуглецю ця величина складає лише 00037 барн і нею можна знехтувати. Парціальний перетин реакції С136 (га, p) S3 & дорівнює 019 барн.

Сенс цього значення легко зрозуміти з таблиці складу космічних променів (табл. 9.1), яка показує, що значну частину продуктів складають ядра лише трохи більше легкі, ніж батьківські. Вивчення таблиці парціальних перерізів підтверджує, що приблизно третина повного перетину відповідає освіті таких ядер, як Мп, Сг, V. Тому можна було б очікувати, що зміст цих елементів в цілому повинно бути таким же, як залоза.

Заміна парціальних перерізів в формулі (1) повними може привести до суттєвих помилок. Лінійна екстраполяція парціального перерізу без урахування процесів фрагментації може привести до помилки такого ж порядку при визначенні парціальних тисків. Іншими словами, при зниженні енергії іонізуючих електронів знімається фрагментація, але з'являється нове невідоме - парціальний переріз іонізації з утворенням молекулярного іона.

При зростанні Kod ефективний перетин (11022) повільних частинок монотонно наближається до межі OQ 4nd2 відповідному розсіювання на непроникною сфері. В цьому випадку парціальний переріз s - розсіювання звертається в нуль.

При зростанні енергії відносного руху, коли kd 1 значення бо, яке визначається (11020), може дорівнювати пя, де п - ціле негативне число. В цьому випадку парціальний переріз s - розсіювання звертається в нуль.

Схематичне зображення то виявляється, що при умінні - зіткнення класичної частинки с. Це твердження стосується до ядерних реакцій за участю нейтральної частинки. Для реакцій із зарядженими частинками парціальний переріз ще більш різко зменшується зменшенням енергії частинки.

Це твердження стосується до ядерних реакцій за участю нейтральної частинки. Для реакцій із зарядженими частинками парціальний переріз ще більш різко зменшується зі зменшенням енергії частинки.

При аналізі процесів зіткнень в імпульсному наближенні зручно перетворити вихідні вирази для диференціальних перерізів так, щоб вони не містили явно хвильових функцій кінцевих станів, тому що останні в більшості випадків складні і не завжди бувають відомі. Це досягається шляхом ефективного підсумовування парціальних перерізів і інтегрування за змінними падаючої частинки і дає цілий ряд переваг при аналізі непружних процесів.

При нульовій енергія електрона тільки парціальний переріз для нульового моменту зіткнення відмінно сі нуля. При невеликих енергіях електрона, коли ін. Парціальні перерізи ще малі, це перетин звертається в нуль, що призводить до глибокого мінімуму в перерізі. Розсіювання мікрочастинок), що забезпечує перетворення на нуль парціального перерізу розсіювання з нульовим моментом електрона при невеликих його енергіях. Зазначені умови виконуються при розсіюванні електрона на атомах аргону, криптону, ксенону, де і спостерігається ефект.

При великих енергіях і, отже, Q const або дуже повільний але (логарифмічно) зростає. Вище (див. (4161)) ми вже відзначали, що повні парціальні перерізи непружних процесів задовольняють певним неравенствам.

Число подій, що знаходяться під фазової кривої, визначає парціальний переріз нерезонансного каналу реакції.

Закон (147 П) має місце не тільки для повного, але і для парціальних перетинів з різними моментами /(пор. Тому і розглянута нижче особливість має місце в усіх парціальних перетинах розсіювання. Її характер повністю з'ясовується вже в разі I - 0 який ми і розглядаємо нижче. Індекс 0 у відповідних парціальних амплітуд опускаємо для спрощення позначень.

Закон (14711) має місце не тільки для повного, але і для парціальних перетинів з різними моментами /(пор. Тому і розглянута нижче особливість має місце в усіх парціальних перетинах розсіювання. Її характер повністю з'ясовується вже в разі /0 який ми і розглядаємо нижче. Індекс 0 у відповідних парціальних амплітуд опускаємо для спрощення позначень.

Закон (14711) має місце не тільки для повного, але і для парціальних перетинів з різними моментами /(пор. Тому і розглянута нижче особливість має місце в усіх парціальних перетинах розсіювання. Її характер повністю з'ясовується вже в разі /О, який ми і розглядаємо нижче. Індекс 0 у відповідних парціальних амплітуд опускаємо для спрощення позначень.

Об'єднуючи всі ці методи, можна побудувати таблицю перетинів для всіх типів ядер при будь-яких енергіях. У табл. 20.1 взятої з роботи[3], Наведені парціальні перерізи зіткнень різних важких ядер з воднем. В огляді[3]описано, як отримані ці величини.

Слід мати на увазі, що в певних умовах одні і ті ж частки на ядрах одного ізотопу можуть викликати ядерні реакції різних типів. Кожен тип реакції в таких умовах буде характеризуватися своїм ефективним перерізом, яке називається парціальним перерізом.

Таким чином, коливальний і обертальний збудження молекул може сильно впливати на перетину процесів, ініційованих електронним ударом. Особливо сильно такий вплив проявляється, як випливає з проведеного вище аналізу, на парціальних перетинах процесів збудження окремих електронно-коливальних рівнів, парціальних перетинах іонізації, перетинах іонізації шляхом АІ.

Можна також переконатися в тому, що детальний розподіл елементів в групі L виявляється правильним. Повні неупругие перетину освіти Li, Be, і В окремо наведені в табл. 20.3. З точністю до помилок відношення парціальних перерізів і спостережуваного змісту елементів знаходяться у відмінному злагоді.

Таким чином, коливальний і обертальний збудження молекул може сильно впливати на перетину процесів, ініційованих електронним ударом. Особливо сильно такий вплив проявляється, як випливає з проведеного вище аналізу, на парціальних перетинах процесів збудження окремих електронно-коливальних рівнів, парціальних перетинах іонізації, перетинах іонізації шляхом АІ.