А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Основна властивість - прикордонний шар
Основні властивості прикордонного шару, що дозволяють спростити праву частину рівняння теплового балансу, але відношенню до додаткових членам ще не прийняті до уваги.
Основні властивості прикордонного шару, що дозволяють спростити праву частину рівняння теплового балансу, в першому рядку рівняння (198) вже прийняті до уваги, в інших рядках ще немає.
Про форму судів дає перший приклад врахування впливу форми тіла на опір тертя, а в своїх пізніших лекціях відзначає основні властивості прикордонного шару.
У реальному в'язкої рідини парадокс Даламбера не має місця. Основна властивість прикордонного шару передавати без спотворень на поверхню крила тиск зовнішнього, безвихрового потоку може навести на думку, що парадокс Даламбера для рухів з прикордонним шаром зберігає по відношенню до опору тисків свою силу. Дійсно, якби розподіл тисків у зовнішньому потоці в точності збігалося з тим, яке виходить при безвідривному обтіканні крила ідеальною рідиною, то опір тиску дорівнювало б нулю.
Як показує досвід, захоплення струменем навколишнього її рідини (ежек-ція) відбувається в тих вужчої області, чим менше в'язкість рідини або, точніше, чим більше рейнольдсово число. Тиск поперек струменя змінюється зовсім мізерно, що також збігається з основною властивістю прикордонного шару. Це дозволяє провести розрахунок струменя за допомогою рівнянь Прандтля.
Згідно з наведеними оцінками, члениеті мають при великих значеннях рейнольдсова числа Re0 порядок 1/1 /Re0 або ще меншу величину l /(Re0 У Re0) - Що ж стосується члена, що містить похідну ін /ду, то він, будучи з точністю до НЕ залежить від Re0 множника різницею величин порядку 1 /]/Re0 сам повинен мати такий же порядок. Refl, можна знехтувати малим значенням цього члена і покласти бр /ду 0 звідки слід третя основна властивість прикордонного шару: у всіх точках даного, нормального до поверхні тіла перетину прикордонного шару тиск має одне і те ж значення.
У разі безвихрового обтікання тіла кінцевого розміру безмежним потоком ідеальної рідини опір тиску, а отже, і профільне опір дорівнюють нулю; це становить зміст парадоксу Даламбера. У реальному в'язкої рідини парадокс Даламбера не має місця. Основна властивість прикордонного шару передавати без спотворень на поверхню крила тиску зовнішнього, безвихрового потоку може навести на думку, що парадокс Даламбера для рухів з прикордонним шаром зберігає по відношенню до опору тисків свою силу. Дійсно, якби розподіл тисків у зовнішньому потоці в точності збігалося з тим, яке виходить при безвідривному обтіканні крила ідеальною рідиною, то опір тиску дорівнювало б нулю.
У разі безвихрового обтікання тіла кінцевого розміру безмежним потоком ідеальної рідини опір тиску, а отже, і профільне опір дорівнюють нулю; це становить зміст парадоксу Даламбера. У реальному в'язкої рідини парадокс Даламбера не має місця. Основна властивість прикордонного шару передавати без спотворень на поверхню крила тиск зовнішнього, безвихрового потоку може навести на думку, що парадокс Даламбера для рухів з прикордонним шаром зберігає по відношенню до опору тисків свою силу. Дійсно, якби розподіл тисків у зовнішньому потоці в точності збігалося з тим, яке виходить при безвідривному обтіканні крила ідеальною рідиною, то опір тиску дорівнювало б нулю.
У реальному в'язкої рідини парадокс Даламбера не має місця. Для течій з великими рейнольдсовимі числами, при наявності прикордонного шару, питання стає менш ясним. Основна властивість прикордонного шару передавати без спотворень на стінку крила тиску зовнішнього, безвихрового потоку може навести на думку, що парадокс Даламбера для рухів з прикордонним шаром зберігає свою силу. Якби розподіл тисків у зовнішньому потоці в точності збігалося з тим, яке виходить при безвідривному безвихрових обтіканні крила ідеальною рідиною, то опір тиску, дійсно, дорівнювало б нулю. Однак насправді спостерігається таке явище:. Лінії струму, внаслідок пригальмовує впливу стінки, відтісняються від поверхні крила. Таке спотворення картини перебігу призводить до порушення ідеального розподілу тисків по поверхні крила.
Основні властивості прикордонного шару, що дозволяють спростити праву частину рівняння теплового балансу, в першому рядку рівняння (198) вже прийняті до уваги, в інших рядках ще немає.
Про форму судів дає перший приклад врахування впливу форми тіла на опір тертя, а в своїх пізніших лекціях відзначає основні властивості прикордонного шару.
У реальному в'язкої рідини парадокс Даламбера не має місця. Основна властивість прикордонного шару передавати без спотворень на поверхню крила тиск зовнішнього, безвихрового потоку може навести на думку, що парадокс Даламбера для рухів з прикордонним шаром зберігає по відношенню до опору тисків свою силу. Дійсно, якби розподіл тисків у зовнішньому потоці в точності збігалося з тим, яке виходить при безвідривному обтіканні крила ідеальною рідиною, то опір тиску дорівнювало б нулю.
Як показує досвід, захоплення струменем навколишнього її рідини (ежек-ція) відбувається в тих вужчої області, чим менше в'язкість рідини або, точніше, чим більше рейнольдсово число. Тиск поперек струменя змінюється зовсім мізерно, що також збігається з основною властивістю прикордонного шару. Це дозволяє провести розрахунок струменя за допомогою рівнянь Прандтля.
Згідно з наведеними оцінками, члениеті мають при великих значеннях рейнольдсова числа Re0 порядок 1/1 /Re0 або ще меншу величину l /(Re0 У Re0) - Що ж стосується члена, що містить похідну ін /ду, то він, будучи з точністю до НЕ залежить від Re0 множника різницею величин порядку 1 /]/Re0 сам повинен мати такий же порядок. Refl, можна знехтувати малим значенням цього члена і покласти бр /ду 0 звідки слід третя основна властивість прикордонного шару: у всіх точках даного, нормального до поверхні тіла перетину прикордонного шару тиск має одне і те ж значення.
У разі безвихрового обтікання тіла кінцевого розміру безмежним потоком ідеальної рідини опір тиску, а отже, і профільне опір дорівнюють нулю; це становить зміст парадоксу Даламбера. У реальному в'язкої рідини парадокс Даламбера не має місця. Основна властивість прикордонного шару передавати без спотворень на поверхню крила тиску зовнішнього, безвихрового потоку може навести на думку, що парадокс Даламбера для рухів з прикордонним шаром зберігає по відношенню до опору тисків свою силу. Дійсно, якби розподіл тисків у зовнішньому потоці в точності збігалося з тим, яке виходить при безвідривному обтіканні крила ідеальною рідиною, то опір тиску дорівнювало б нулю.
У разі безвихрового обтікання тіла кінцевого розміру безмежним потоком ідеальної рідини опір тиску, а отже, і профільне опір дорівнюють нулю; це становить зміст парадоксу Даламбера. У реальному в'язкої рідини парадокс Даламбера не має місця. Основна властивість прикордонного шару передавати без спотворень на поверхню крила тиск зовнішнього, безвихрового потоку може навести на думку, що парадокс Даламбера для рухів з прикордонним шаром зберігає по відношенню до опору тисків свою силу. Дійсно, якби розподіл тисків у зовнішньому потоці в точності збігалося з тим, яке виходить при безвідривному обтіканні крила ідеальною рідиною, то опір тиску дорівнювало б нулю.
У реальному в'язкої рідини парадокс Даламбера не має місця. Для течій з великими рейнольдсовимі числами, при наявності прикордонного шару, питання стає менш ясним. Основна властивість прикордонного шару передавати без спотворень на стінку крила тиску зовнішнього, безвихрового потоку може навести на думку, що парадокс Даламбера для рухів з прикордонним шаром зберігає свою силу. Якби розподіл тисків у зовнішньому потоці в точності збігалося з тим, яке виходить при безвідривному безвихрових обтіканні крила ідеальною рідиною, то опір тиску, дійсно, дорівнювало б нулю. Однак насправді спостерігається таке явище:. Лінії струму, внаслідок пригальмовує впливу стінки, відтісняються від поверхні крила. Таке спотворення картини перебігу призводить до порушення ідеального розподілу тисків по поверхні крила.