А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Швидкий електрон

Швидкий електрон з масою т і зарядом е влітає зі швидкістю УО в полупространство, в якому напруженість Е електричного поля постійна, однорідна і паралельна вектору VQ.

Швидкий електрон, пролітаючи за дуже короткий проміжок часу повз одного з електронів атома, передає йому невеликий імпульс і відповідну частку енергії, не підозрюючи, що цей електрон пов'язаний з іншою частиною атома. Якщо передана енергія при такому майже пружному зіткненні виявляється більше Wt, то відбувається процес іонізації і утворюється вільний електрон порівняно невеликій енергії. Однак якщо W тільки незначно перевищує Wf, то з двох електронів, що йдуть від місця зіткнення, жоден з них не має ніяких переваг і їх енергії по порядку величини однакові.

Швидкий електрон, зіткнувшись з атомом або молекулою, може вибити з них один або кілька електронів.

Швидкі електрони, накопичуючись на одній грані зразка, передаватимуть свою надлишкову енергію кристалічній решітці і ця грань зразка буде нагріватися; повільні електрони на протівоположнойГграні поповнять свою енергію за рахунок решітки, і ця грань буде охолоджуватися.

Швидкі електрони віддають свою надлишкову енергію кристалічній решітці а повільні навпаки, поповнюють свою енергію за рахунок решітки. Це призводить до появи поздовжньої різниці температур.

Швидкі електрони, які спостерігаються в камері Вільсона, можуть бути інтерпретовані тепер як електрони віддачі від ядерного Y-випромінювання, що випускається ядрами берилію. До того ж показано, що число електронів, що спостерігається в камері зменшується, коли між джерелом і камерою поміщаються свинцеві пластинки все зростаючої товщини, причому закон цього зменшення узгоджується з кривою поглинання, отриманої іонізаційним методом.

Швидкі електрони, що спостерігаються п камері Вільсона, можуть тепер розглядатися як електрони від комнтононского зіткнення ядерного -[- - випромінювання, що випускається ядрами берилію. До того ж уста-поїв, що число спостережуваних в камері електронів зменшується, коли між джерелом і камерою Вільсона встановлюються свинцеві екрани все зростаючої товщини.

Швидкі електрони і рентгенівські фотони (отримані гальмуванням електронів, прискорених до енергій 10 МеВ і вище), також викликають ядерні реакції.

Швидкі електрони, одержувані наприклад, при ядерному бета-вивченні або при перетворенні гамма-квантів в пару електрон і позитрон, іонізують атоми елементів, присутніх в склі.

Схематичне уявлення зон поблизу р, л-переходу в залежності від просторової координати х. а - без зовнішньої напруги (/- нижній край зони провідності. 2 - верхній край валентної зони. б - при додатку прямого зовнішнього напруги U. Швидкі електрони породжують пари електрон-дірка шляхом ударного збудження і при цьому втрачають свою енергію. Приблизно одна третина енергії електронного променя перетвориться в енергію збудження.

Швидкі електрони і - частинки, на відміну від важких заряджених частинок, в середньому іонізують одну з п'ятисот молекул уздовж свого шляху в воді. Таким чином, первинні ефекти під дією швидких електронів не мають локалізованого характеру, і на відміну від важких частинок, розподіл первинних продуктів іонізації як уздовж первинного пучка електронів, так і перпендикулярно до нього є в основному однорідним.

Швидкі електрони і рентгенівські фотони (отримані гальмуванням електронів, прискорених до енергій 10 МеВ і вище), також викликають ядерні реакції.

Швидкий електрон зазнає також і пружні зіткнення з атомами, проте, зважаючи на дуже малої маси електрона, останній практично не передає майже ніякої енергії атому при такому зіткненні. Вся енергія електрона втрачається, таким чином, або на збудження атомів, або на іонізацію. електричні розряди в газах, як, наприклад, тліючий або коронний розряди, не є, власне кажучи, випромінюванням, проте механізм передачі енергії в цих явищах такий же, як і в разі поглинання випромінювання легкої групи, і пов'язаний з порушенням і іонізацією атомів. Тому хімічні явища, що виникають при електричному розряді вельми близькі до тих, які мають, місце під дією випромінювань великої енергії.

Швидкі електрони, потрапляючи на електрод, відчувають на ньому різке гальмування, в результаті чого і виникає гальмівне випромінювання - електромагнітне випромінювання короткої довжини хвилі. Отримані таким чином рентгенівські промені володіють, подібно білому світу, суцільним спектром і тому називаються білим рентгенівським випромінюванням. Біле випромінювання з відомих причин називається також гальмівним.

Швидкі електрони і рентгенівські кванти (отримані гальмуванням електронів, прискорених до енергій 10 МеВ і вище) також викликають ядерні реакції. 
Швидкі електрони, б'ючись об металевий електрод, иони-шруют атоми в поверхневому шарі металу. Коли електрон видаляється з внутрішньої оболонки (наприклад, з оболонки /, його місце мнімает електрон з наступною оболонки, випускаючи при цьому фотон з енергією /г /, званий Г - випромінюванням. Процес триває до тих пір, поки він не досягне зовнішньої оболонки, вільне місце на якій заповнюється з випромінюванням видимого світла. Таким чином, атом може випромінювати одночасно цілу серію рентгенівських променів з різною довжиною хвилі. Безперервний спектр рентгенівських променів викликається іншим процесом.

Швидкий електрон, що пролітає поблизу від ядра, випромінює в напрямку свого руху.

Швидкі електрони, проникаючи всередину електронної оболонки атома, вибивають електрони, що належать внутрішнім електронним верствам. Найближчий до ядру електронний шар (К-шари) містить два електрони. При переході електрона з L-шару на /(- шар випромінюється найбільш інтенсивна /С - лінія характеристичного рентгенівського спектра. Електрони L-шару знаходяться в полі ядра з зарядом Ze, яке ослаблене одним електроном, які залишилися в /(- шарі. Схематичне зображення напівпровідникового підсилювача електронного потоку на назад зміщеному р-п-пере. Швидкі електрони, проникаючи в напівпровідник і втрачаючи енергію , генерують на своєму шляху електронно-діркові пари. електронно-діркові пари, які утворюються в збідненим шарі відразу ж розділяються електричним полем. Час відгуку структури при обліку тільки таких електронно-доручених пар приблизно дорівнює часу їх дрейфу через збіднений шар. Якщо ж частина електронно-доручених пар генерується біля лицьової поверхні р-п-переходу (в р-шарі), не доходячи до збідненого шару, то взяти участь у створенні струму можуть лише неосновні нерівноважні носії, які продіффундіруют до збідненого шару. Повний час відгуку - в цьому випадку дорівнює сумі часу дрейфу і часу дифузії неосновних носіїв до збідненого шару.

Швидкі електрони по суті єдиний ПРОМИСЛОВА цікавий вид випромінювання, що генерується прискорювачами. Швидкі електрони можна використовувати для отримання рентгенівського проміння, але максимальна ефективність конверсії при звичайних енергіях не перевищує 10% і вартість відповідно зростає. Вартість опромінення швидкими електронами визначається головним чином вартістю апаратури і її потужністю. Три основних типи апаратури - генератор Ван-де - Грааф, лінійний прискорювач з хвилею, що біжить і резонансний трансформатор - безсумнівно конкурують один з одним.

Швидкі електрони, які можуть бути прискорені високим потенціалом, залишать прямі треки на зразок трека швидких нейтронів.

Схема установки. 1 - дзеркало. 2 - деформований хвилевід. 3 - лінза. 4 - монохром-матора УМ-2. 5 - підсилювач. 6 - гальванометр. Швидкі електрони плазми, як і електрони пучка, викликають світіння газу в ОС.

настільки швидкі електрони виявилися вельми придатними для вивчення структури нуклона, так як вони, ядерно не взаємодіючи з тією нуклонами (нагадаємо, що електромагнітні сили приблизно в тисячу разів слабкіше ядерних), змогли проникнути в глиб нуклона і дати відомості про його електромагнітної структурі.

Іноді швидкі електрони мають менший коеф. У напівпровідниках n - типу на холодному контакті скупчуються дірки, а на гарячому залишається нескомпенсір. У напівпровіднику зі змішаною провідністю до холодного контакту дифундують і електрони і дірки і їх заряди взаємно компенсуються.

Подібно швидкому електрону, діє на молекулу і квант світла, здатний порушити в ній Електрою або іонізувати її; зазвичай на молекулярні електрони діє видимий або ультрафіолетове світло, а також досить швидкі електрони.

Коли швидкі електрони, енергія яких близько 104зе, проходять через газ, електрони, що вилітають з атомів, вириваються частково з внутрішніх оболонок. 
Нехай дуже швидкий електрон проходить крізь атом або молекулу; він відхилиться в електричному полі атомного ядра. При будь-якій зміні швидкості або викривленні шляху швидкий електрон випромінює світло, причому чим електрон швидше, тим менше довжина хвилі випромінювання. Найшвидші з одержуваних звичайними способами в лабораторіях електронів випромінюють світло з рентгенівською довжиною хвилі. У разі космічних електронів довжини хвиль можуть бути навіть коротше, ніж у - у-променів. І теоретичні і експериментальні дослідження показали, що ці наджорсткі - промені генеруються з такою інтенсивністю, що електрони, проходячи через речовину, дуже швидко зупиняються, віддаючи всю свою енергію цим променям.

Потік швидких електронів, поглинаючись в тілі викликає випускання електронів цим тілом. Ставлення а потоку електронів, що залишають тіло, до потоку, що падає на його поверхню, називають коефіцієнтом вторинної емісії. Він залежить від природи випромінювача і від енергії первинних електронів.

Для швидких електронів це перетин падає з ростом енергії, якщо тільки не починають грати роль неупругие зіткнення, що супроводжуються порушенням атомів.

Дія швидких електронів на структуру поліетилентерефталату, високомол.

Світіння швидких електронів в прискорювачах було передбачене Д. Д. Іваненко та І. Я. Померанчуком в 1944 р і докладно теоретично досліджено в роботах Л. А. Арцимовича і І. Я. Померанчука, а також інших радянських і зарубіжних фізиків.

Світіння швидких електронів являє собою нове фізичне явище великого принципового значення, так як це - одне з кращих доказів самого існування електронів.

Для швидких електронів е 30 ев на пару іонів і так як ЄУ 15 ев, то близько половини енергії електрона витрачається на збудження. Вимірювання s в Чи не з домішками малих кількостей інших інертних газів (з меншими V -), по-видимому, підтверджують цю точку зору.

Дія швидких електронів і швидких нейтронів на поліфеніли при високих температурах.

Дія швидких електронів на метан, кисень і окис вуглецю.

Для швидких електронів потрібно врахувати зміну маси зі швидкістю.

Залежність відносної іонізації атомів і простих молекул від енергії електронів при р мм pm. cm. і /0 С. Для порівняно швидких електронів на освіту пари іонів витрачається трохи більше 30 ев. Енергія ж іонізації має порядок 15 ев. Таким чином, близько половини енергії, що витрачається витрачається на збудження іонів, атомів або молекул.

Для дуже швидких електронів вступає в гру інший важливий фактор - ослаблення взаємодії через його короткочасність. Це той же самий фактор, який проявляється в ослабленні теплообміну між частинками (див. Стор. Тому цілком зрозуміло, що дуже швидкі електрони слабо іонізують речовину. Максимальна величина ot для різних елементів різна: вона змінюється в межах від 0 7 - Ю 16 см2 для атома водню до 6х XlQ - I6cjn2 для важких елементів, таких, як ртуть. насправді однак, відносна частка, яку вносить внутрішніми електронами в величину ефективного перетину іонізації при не дуже великій величині W, невелика.

Концентрація настільки швидких електронів, які перебувають поблизу поверхні катода, збільшується в міру підвищення його температури, відповідно зростає і темнової струм. Іншою причиною темнового струму є струм витоку, що виникає за рахунок електронів, що стікають по поверхні колби від катода до анода.

Використання швидких електронів лінійного прискорювача дозволяємо за допомогою варіювання енергії бомбардують частинок здійснювати порогові експерименти зі зміщення того чи іншого виду атомів в кристалах складного складу. Недолік методу опромінення електронами полягає в тому, що для отримання ізотропної картини пошкоджень в зразку товщина його повинна бути досить малою.

Опромінення швидкими електронами так званого лігніну Шоллера, виділеного з американської липи, показало49 що доза 67 Мфер не змінює його розчинності в спирто-бензольної суміші гарячій воді розведеної і концентрованої сірчаної кислоти.

Бомбардування швидкими електронами (катодними променями) викликає досить швидке руйнування молекул досліджуваних сполук.

Мікрорентгенографіческій знімок кристала. Бомбардування швидкими електронами анода рентгенівської трубки призводить до глибокої іонізації атомів речовини анода внаслідок вибивання електронів з внутрішніх шарів електронної оболонки. Зворотні внутріатомні електронні переходи призводять до виникнення, крім описаного вище гальмівного випромінювання, характеристичних рентгенівських спектрів.

Частинки (швидкі електрони) втрачають свою енергію в процесі непружного розсіювання на орбітальних електронах і при зіткненнях з ядрами атомів.

Бета-частинки (швидкі електрони) втрачають свою енергію в процесі непружного розсіювання на орбітальних електронах і при зіткненні з ядрами атомів. Розсіювання р-частинок призводить до порушення або іонізації атомів речовини.

Ьепш-частііи (швидкі електрони) мають швидкості близькі до швидкості світла у вакуумі.

Навіть найшвидші електрони не викликають ядерних перетворень, проте з їх допомогою можна отримати дуже жорсткі рентгенових промені.

Так як швидкі електрони при попаданні в речовина в результаті гальмування збуджують сильне рентгенівське випромінювання, то ніколи не можна встановити, чи відбулося перетворення від безпосереднього впливу електронів або ж від одночасного, набагато більш ефективного впливу рентгенівського випромінювання.