А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Нелінійний ефект

Нелінійний ефект проявляється в залежності частоти коливань від амплітуди.

Нелінійний ефект в даному випадку відсутній.

Найпростішим нелінійним ефектом, обумовленим тензором третього порядку, є електрооптичний ефект.

Типово нелінійним ефектом є також розсіювання звуку, що виявляється, зокрема, в тому, що при одночасному поширенні двох звукових хвиль різних частот в результаті їх взаємодії утворюються комбтшац.

Типово нелінійним ефектом є також розсіювання звуку, що виявляється, зокрема, в тому, що при одночасному поширенні двох звукових хвиль різних частот в результаті їх взаємодії утворюються комбшгац.

Залежність амплітуди акустично детектированного сигналу від несучої частоти. Такий нелінійний ефект повинен спостерігатися згідно[4]при поширенні чисто поперечної хвилі. В цьому випадку[см. (8.49) ]виникає складна поздовжня хвиля, амплітуда якої періодично змінюється в просторі.

Цей нелінійний ефект називається самоканалізаціей.

Спостережуваний нелінійний ефект взаємодії фактора Х2 з фактором перешкоди (див. Рис. 428 С) може свідчити про те, що фактор Х2 має ту ж природу, що і зорова перешкода. Цей результат дозволяє прийняти гіпотезу про те, що головна лінія фігури є перешкодою або статичним (геометричним) обмеженням на уявне переміщення її фокальній області, в тому числі при уявному обертанні образів сприймаються фігур.

Більшість нелінійних ефектів в волоконних световодах вивчаються з використанням імпульсів тривалістю від - 10 не до - 10 фс. Коли такі імпульси поширюються в световоде, на їх форму і спектр впливають як дисперсійні, так і нелінійні ефекти.

Більшість нелінійних ефектів в волоконних световодах вивчаються з використанням імпульсів тривалістю від - 10 не до - 10 фс. Коли такі імпульси поширюються в световоде, на їх форму і спектр впливають як дисперсійні, так і нелінійні ефекти.

Облік нелінійних ефектів дозволяє знизити граничні значення.

Вплив нелінійних ефектів на роботу концентраторів при великих коефіцієнтах посилення майже не досліджено. Можливо, що трансформація типів хвиль, характерна для цих ефектів (див. Гл. Внесок нелінійних ефектів залежить від амплітуди хвилі і характеризується акустич. Маха числом: Ма - vm /c0 pm /p0 (де vm - амплітуда колебат, швидкості частинок, рт - викликана звуковим обуренням амплітуда надлишкової щільності), що мають порядок відносини нелінійного члена до лінійного в ур-ванні (1), відносить, роль нелінійних і дисипативних ефектів характеризується акустич.

Діаграма енергія - ю - 9 тривалість лазерного імпульсу хн. лініями вказані рівні, що дорівнює потужності, Свехсіл'ним ID полях відповідає потужність i 1 ТВт.

величина нелінійного ефекту визначається напруженістю світлового поля, значенням нелінійної сприйнятливості і еф.

Вивчення нелінійних ефектів, що виникають при великій інтенсивності випромінювання, становить зміст швидко розвивається в останні роки нелінійної оптики.

Аналіз нелінійних ефектів при високошвидкісному проникненні тел в стисливу рідина //Прикл.

Дослідження нелінійних ефектів при феромагнітному резонансі дозволяє виміряти час життя С.
 Використання нелінійних ефектів для контролю міцності бетону розглянуто в розд.

Існує багато цікавих нелінійних ефектів, пов'язаних з впливом електричного і магнітного полів на зіткнення частинок, проте їх обговорення відвело б нас далеко від основного предмета.

Серед нелінійних ефектів теплового самовоздействия найнижчий поріг по потужності мають ефекти стаціонарного самовоздействия, тому їх вплив на поширення лазерних пучків в нескаламученої атмосфері є найбільш сильним. Характер прояву нелінійних спотворень лазерних пучків, істотно залежить від режиму джерел випромінювання, геометрії пучків, метеорологічних умов на атмосферної трасі. Вибір оптимальних умов поширення, застосування програмного і адаптивного управління параметрами пучка здатні істотно поліпшити якість передачі лазерної енергії в атмосфері.

До нелінійним ефектів поглинання примикає і Багатофотонні фотоефект. В експериментах з фокусируемое лазерними пучками досягаються такі високі щільності світлової енергії, що стають доступними спостереженню процеси, в яких атом одночасно поглинає до 7 - 8 фотонів. Цікаво, що Ейнштейн в роботі 1905 р містить висновок основного рівняння фотоефекту, не виключав принципової можливості процесів за участю більш ніж одного фотона.

До важливих нелінійним ефектів належить поява в системі самоподдерживающихся рухомих або нерухомих структур (автохвиль), утворених, напр. В системі виникають стаціонарні (нерухомі) автоволни. Прикладом рухомий автоволни є фронт полум'я при ланцюговому горінні; рух фронту обумовлено дифузією активних центрів розгалуженої ланцюгової р-ції.

Завдання опису нелінійних ефектів спрощується, проте, якщо початкова закрітічность мала. В цьому випадку зовсім невеликі зміни основного потоку істотно впливають на динаміку наростаючої хвилі і її здатність відбирати енергію у середнього стану. Це в свою чергу означає, що нелінійні ефекти будуть істотними для хвиль з кінцевими, але досить малими амплітудами, для аналізу яких виявляються застосовними методи теорії збурень. Крім того, мала закрітічность призводить до дуже повільного зростання, так що масштаб тимчасової еволюції амплітуди хвилі сильно відрізняється від масштабу зміни її фази з часом.

Кількісний опис нелінійних ефектів і визначення модулів пружності вищих порядків можливо шляхом аналізу функції енергії деформації на основі стандартної теорії пружності, а також на основі теорії кінцевих деформацій Мурн-гана[16.181. В этой теории учитывается, что деформации определены по отношению к естественному недеформированному состоянию, а напряжения отнесены к поверхности деформированного тела.
При отсутствии нелинейных эффектов такой пакет размывает-я, но наличие слабой нелинейности приводит к стабилизации паке-га, а упорядочивающаяся система представляет собой слабодиспергирующую среду ( малое число звезд) со слабой нелинейностью. Что - 5ы отыскать функцию распределения атомов по узлам в - такой сре-о е, необходимо рассматривать соответствующую нелинейную задачу. В трехмерном случае анализ такой задачи невозможен, но ее одномерный аналог можно проанализировать без особого труда.
Полное рассмотрение нелинейных эффектов не является предметом данной главы, поэтому целесообразно описать наиболее важные явления, считая восприимчивости скалярными величинами, это упрощение необходимо иметь в виду при использовании результатов последующего анализа Поучительно описать эти эффекты, развивая описанный в гл 2 подход, основанный на рассмотрении одномерного классического осциллятора, поскольку эта модель дает наиболее существенные частотные зависимости. Обобщение теории классического осциллятора для трехмерного случая легко получается путем введения необходимых тензорных соотношений Более строгое рассмотрение нелинейных явлений, которые могут быть обусловлены валентными электронами, связанными с атомами в узлах кристаллической решетки, читатель сможет найти в книгах Бломбергена[78]і Бутчера[116]У напівпровідниках вільні дірки і електрони вносять додатковий внесок в нелінійну поляризацію, це пов'язано з непараболічностью енергетичних зон, а також із залежністю часу релаксації носіїв від енергії. Область довжин хвиль, в якій напівпровідник досить прозорий для того, щоб нелінійні ефекти можна було використовувати на практиці, обмежена з боку коротких хвиль шириною забороненої зони і з довгохвильової сторони - смугами поглинання, відповідними залишковим променям.

Що стосується нелінійних ефектів, то, як показано в розд.

Залежність інтенсивності світлового потоку на виході пластини з нелінійними оптичними властивостями від інтенсивності світлового потоку на вході, а-без зворотного зв'язку. б-зі зворотним зв'язком.

Для посилення нелінійного ефекту полупроводниковому матеріалу надають форму так званого резонатора Фабрі-Перо, тобто пластинки, де кути нахилу граней підібрані з таким розрахунком, щоб падаючий на неї світло частково відбивався, а частково міг проходити крізь пластинку. Завдяки цьому (як і у випадку з електронним перемикачем) між виходом і входом пластинки встановлюється зворотний зв'язок. В результаті змінюється (в порівнянні з рис. 74 а) залежність інтенсивності світлового потоку на виході від інтенсивності на вході.

Про вплив нелінійних ефектів в завданні удару сферичної оболонки об поверхню рідини //Коливання пружний, конструкцій з рідиною: Зб.

Облік цих нелінійних ефектів, взагалі кажучи, пов'язаний зі значними труднощами. Існують, однак, окремі випадки, коли нелінійні задачі вдається звести до лінійних. Обговоренню одного такого випадку присвячений цей параграф.

Для опису нелінійних ефектів зручно розділити поляризованность середовища на лінійну і нелінійну частини: РРЛ РНЛ.

Для опису нелінійних ефектів при проходженні електромагнітних хвиль через прозорі середовища використовуються рівняння Максвелла (див. § 14) з нелінійної зв'язком між щільністю дипольного моменту середовища і напруженістю поля.

Залежність швидкості фільтрації від перепала тиску. Третя причина нелінійних ефектів зобов'язана своїм походженням взаємодії рідини з породою. У цьому випадку закон фільтрації якісно залишається таким же, як і для псевдопластичних рідини.

До числа нелінійних ефектів, що спостерігалися експериментально, відносяться, напр.

Друга група безінерційних нелінійних ефектів характеризується залежністю магнітної сприйнятливості від амплітуди НВЧ магнітного поля при запорогових рівнях потужності.

Одним з основних нелінійних ефектів в напівпровідниках є зменшення коефіцієнта поглинання а в сильних полях.

При розгляді нелінійних ефектів рівняння (10.4) - (10.7) залишаються колишніми, але наближення (10.8) в якості граничного умови не годиться, замість останнього слід користуватися повною системою рівнянь.

При дослідженні параметричних і нелінійних ефектів в підсистемах ІБК в останні роки все частіше звертаються до моделювання цих ефектів на ЦВМ. Логічним підґрунтям такої тенденції служать, по-перше, необхідність зіставлення численних аналітичних'ез льтятор - підлогу чинних тими чи іншими наближеними методами, з машинними результатами, які в даному зіставленні грають роль контрольних, а по-друге, існування великої кількості завдань з цієї області, відносяться до складних видів вимірювальних систем, вирішення яких виявляється можливим лише з використанням ЦВМ.

Теоретичне пояснення зазначених нових нелінійних ефектів було дано Андерсоном і Сулом[12, 13], Які використовували висунуте Бломбергеном і Дейма-ном[4]припущення про роль, яку відіграють в цих ефектах спінові хвилі.

Поряд з нелінійними ефектами в рідинах і газах в книгу включені нелінійні ефекти в твердих тілах.

Наїб, цікавим нелінійним ефектом, що має велике практич.

Вона обумовлена нелінійним ефектом залежності показника заломлення від напруженості поля і змінює когерентні властивості світла і форму коротких імпульсів, а також впливає на ефективність нелінійних процесів, що залежить від відносних фаз хвиль.

Розглянемо ще один нелінійний ефект, встановлений при експериментальному вивченні динамічної взаємодії зубів долота з гірською породою.

Викид плазми є нелінійний ефект, і його потрібно розглядати з точки зору нелінійних процесів в плазмі. Мікроскопічно цієї дифузії відповідає обмін енергією частинок з хвилею, так що резонансні частки в залежності від фази то набирають, то втрачають енергію. Так як при наборі поперечної енергії Л зменшується і частка ховається всередину плазми, то через торці будуть викидатися тільки відпрацювали частки в фазі з малої поперечної енергією. Цей ефект повинен призводити до розгойдування коливань і в нелінійній режимі.

Ця величина відображає сумарний нелінійний ефект і за своїм фізичним змістом відповідає значенню константи про для лінійного в'язкопружного матеріалу.

Фаворський АЛ, Нелінійний ефект освіти високотемпературного шару газу в нестаціонарних процесах магнітної гідродинаміки //Докл.

Переходячи до вивчення нелінійних ефектів в диспергирующих середовищах, розглянемо насамперед характерний приклад з гідродинаміки, що має в той же час і самостійне значення, а саме гравітаційні хвилі на поверхні ідеальної нестисливої рідини.

Так як ймовірність нелінійних ефектів визначається інтенсивністю випромінювання, то необхідно з'ясувати, яку роль відіграють флуктуації інтенсивності. Нагадаємо, що ймовірність є сильно нелінійної функцією інтенсивності, так що флуктуації інтенсивності в принципі можуть призводити до набагато більш сильним флуктуацій виходу даного процесу.

Використання різного роду нелінійних ефектів, метушні-ка) ощіх при впливі на багатофазні середовища інтенсивного акустичного поля, є одним із шляхів підвищення ефективності тештомассообменних процесів.