А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Мале тіло
Малі тіла числа дітей, згаданого вище, зазнали певної і, можливо, різної ударної еволюції. В результаті розподіл за розмірами входять до них тел може бути різним. Крім того, тіла різних сімейств стикаються з планетними тілами при різних середніх швидкостях, що ускладнює порівняльний аналіз.
Малі тіла СС - астероїди і комети, - являють собою залишки рою проміжних тел. завдяки сутичок астероїдних тел безперервно поповнюється запас пилової речовини в міжпланетному просторі. Ядра комет, мабуть, являють собою залишки каменисто-крижаних тіл зони планет-гігантів. Маси планет-гігантів ще до завершення їх зростання стали настільки великими, що своїм тяжінням почали сильно змінювати орбіти пролітали повз них малих тіл. В результаті нек-риє з цих гел придбали дуже витягнуті орбіти, що йдуть далеко за межі планетної системи. На тіла, що віддалялися далі 20 - 30 тис, а. Сонця, помітне гравію-Тац, вплив мали найближчі зірки.
Сонячна система. Малими тілами Сонячної системи вважаються також численні комети. Орбіта однієї з них показана на рис. 40.1 де масштаб дан в астрономічних одиницях (1 а. Невелика їх частина весь час знаходиться всередині орбіт планет, маючи періоди обертання навколо Сонця від декількох років до декількох десятків років. Якщо мале тіло, що несе малий заряд е, перемістити з однієї даної точки А в іншу точку В за деякою шляху, то це тіло буде відчувати в кожній точці шляху дію сили Re, де R змінюється від точки до точки вздовж шляху. Нехай повна робота, що здійснюються над тілом електричної силою, дорівнює Її, тоді величина Е називається Повної Електрорушійної Силою уздовж шляху АВ. Якщо шлях є замкнутий контур і якщо при цьому повна електрорушійна сила уздовж контуру не дорівнює нулю, то електрику не може перебувати в рівновазі і повинен текти струм. Таким чином, в електростатики повна електрорушійна сила уздовж будь-якого замкнутого контуру повинна дорівнювати нулю, так що якщо А і В - дві точки на контурі, то повна електрорушійна сила від Л до В одна і та ж уздовж обох ділянок, на які розбивається контур, а так як кожен з них можна міняти незалежно від іншого, то повна електрорушійна сила від А до В одна і та ж уздовж будь-якого шляху від Л до В.
Коли мале тіло відведено на дуже коротку відстань від провідника, про який ми будемо припускати, що він наелектризоване позитивно, тоді електризація в точці, найближчій до малому тілу, вже не дорівнює нулю, а позитивна, але, оскільки заряд малого тіла позитивний, позитивна електризація поблизу від малого тіла менше, ніж в інших сусідніх точках поверхні.
Для малих тіл, отже, відмінність дуже мала, як і всі ефекти взаємозалежності поступального і обертального рухів. Природно, що для досить великих тел відміну від кеплерова руху може бути суттєвим.
Оскільки Місяць - мале тіло в порівнянні з Землею, вулканічна діяльність на Місяці не могла бути так важлива, як на Землі в даний час або в минулому, але тільки детальні розрахунки можуть дати нам кількісні оцінки їх. Низька щільність Місяця і, очевидно, низький вміст заліза в її загальному складі призводять до цікавих висновків про її походження.
Метеорити - це малі тіла, що рухаються в міжпланетному просторі по замкнутих орбітах навколо Сонця.
Чим ближче знаходиться мале тіло до кордону сфери дії меншою зірки, чим довше воно рухається поблизу цієї межі, тим сильніше позначиться па його русі із рівноваги вплив більшої зірки.
Для вимірювання розмірів дуже малих тіл, нерозпізнаних неозброєним оком, використовуються оптичні прилади. Вони забезпечені шкалами так, що з їх допомогою можна вимірювати розміри з точністю до 0001 - 00001 мм. Ще більш точні інтерференційні методи і метод електронного мікроскопа, де точність досягає 10 - 8 мм. Навпаки, для вимірювання великих відстаней (наприклад, дальності до мети в військовій справі) застосовуються локалізаціояние методи.
Розподіл за розмірами малих тіл Сонячної системи дає важливу інформацію про їх походження та еволюції.
Частина, затримується малим тілом, наприклад фунтовим ядром, буде незрівнянно менше, бо товщина цього тіла надзвичайно мала порівняно з Землею.
обурення, створювані надзвичайно малим тілом, що рухається швидше звуку, слабкі і поширюються зі швидкістю звуку.
При дифракції на малому тілі з нульовою площею перетину, наприклад, на стрічці, симетричне доданок не виникає.
МАТЕРІАЛЬНА ТОЧКА - абстрактне нескінченно мале тіло, положення і рух якого в просторі визначаються кан положення і рух однієї точки.
Маси п'яти мішечків з кульками. Горизонтальні пунктирні прямі проведені для полегшення порівняння. Так як навіть в дуже малому тілі є дуже багато атомів, то маси атомів були встановлені не шляхом зважування малого їх числа. Був застосований менш прямий метод (див. Гл. З тієї ж причини елементарна одиниця заряду була відкрита не шляхом вимірювання великих зарядів і встановлення того, що вони виявляються цілими кратними одиничного заряду. Заряди, з якими ми зазвичай маємо справу, містять величезну кількість - мільйони мільйонів - елементарних електричних зарядів, і присутність або відсутність одного заряду дуже важко виявити.
Проста модель Всесвіту, що містить мале тіло, гравітаційно притягаються до Сонця.
Ми тепер розглянемо різні форми малого тіла.
Нехай вона складається з ряду однакових малих тіл (частинок), що вишикувалися в лінію на малих відстанях один від одного (фіг. Частинки повинні володіти інерційної масою, і кожна повинна створювати сили, що діють на двох її сусідів: ці сили повинні бути такими, щоб протидіяти як збільшення, так і зменшення відстані між сусідніми частинками. Щоб уявити собі реальну картину таких сил, потрібно лише припустити, що сусідні частини скріплені маленькими спіральними пружинами. Такі пружини протидіють як стиснення, так і розтягування. Однак це уявлення не слід вважати лише зручним прийомом. Сили такого роду дійсно є одним із найістотніших явищ пружності.
Довга чорна свічка підтверджує опір. Далі в цій главі ми обговоримо малі тіла докладніше.
Дожі після високої білої свічки. Gap - денний графік. Як видно з рис. 241 малі тіла 1 і дожі 2 попередили про те, що ринок втрачає підйомну силу.
Іпатов, 1995) Іпатов С. І. Міграція малих тіл до Землі //Астрон.
Сафронов, 1996) Сафронов В. С. Акумуляція малих тіл на зовнішньому кордоні планетної системи //Астрон.
Тут rj, Г2 - початкові положення малих тіл щодо початку коорди - - відповідно їх швидкості.
Нам потрібно спочатку показати, що заряд малого тіла, що знаходиться в контакті з провідником, пропорційний поверхневої густини, яка була в точці контакту до того, як туди було вміщено мале тіло.
Ми будемо припускати, що всі розміри малого тіла, і особливо його розмір у напрямку нормалі до точки контакту, малі в порівнянні з будь-яким з радіусів кривизни провідника в точці контакту. Таким чином, можна знехтувати зміною результуючої сили через те, що провідник передбачається жорстко наелектризованим всередині області, зайнятої малим тілом, і ми можемо розглядати поверхню провідника поблизу від малого тіла як плоску поверхню.
Потім нам слід показати, що, коли мале тіло віддаляється, між ним і провідник не проскакує іскри, так що воно забирає свій заряд з собою.
Кінематика матеріальної точки описує рух матеріальної точки (малого тіла) формально, не вдаючись у ті причини, якими обумовлений характер даного руху.
Оскільки (since) корпускули і елементи є нескінченно малими тілами, що володіють властивостями звичайного тіла, їх рух і взаємодія підкоряються загальним законам механіки.
До визначення інтенсивності випромінювання. Звернемося знову до рис. 113 і припустимо, що мале тіло не чорне. Енергія, яку випромінює чорної оболонкою, навколишнього мале тіло, в одиницю часу, дорівнює ЕЬ.
Породи габброядной формації крейдового віку розвинені обмежено, складають численні малі тіла типу Сілла, дае до, штоків, лінзовшших покладів в основному в палеозойських структурах. Вони представлені діабазами, габро-діабази, габро.
Нижче досліджується обмежена кругова задача трьох тіл, коли третя мале тіло передбачається сферически симетричним і деформується, його центр мас рухається в площині кругових орбіт двох перших тіл, а обертання навколо центру мас відбувається навколо нормалі до площини руху центру мас. Істотним обставиною, що впливає на еволюцію руху малої сферически симетричною деформируемой планети є розсіювання енергії при її деформаціях, що призводить до еволюції її орбіти і кутової швидкості обертання. Оскільки передбачається, що маси двох тіл (для Сонячної системи це можуть бути Сонце і Юпітер) відносяться як один к /л, (IJL З 1), то еволюція руху деформованої планети розбивається на два етапи. На другому етапі повільної еволюції враховується вплив планети з масою /л, що призводить до еволюції кругової орбіти деформируемой планети.
Аналогічно оцінки можна провести для відносного руху матеріальної точки (малого тіла) поблизу Місяця або іншої планети. Для досить близьких до планеті матеріальних точок завжди виявляється, що члени в правій частині (15), що стоять під знаком суми, по модулю багато менше першого члена.
Типові криві залежності коефіцієнтів підйомної сили Са 24 /(pSi і опору Cw - - 2Wl (pSvi для крила від кута атаки a (S - площа крила в плані. Стокса, добре узгоджується з дослідами при малій швидкості руху малих тіл, наприклад при осіданні дрібних частинок в рідині. вплив запізнювання і теплових ефектів на диполь-ді-польное ван-дер-ваальсово взаємодія двох малих тіл, що знаходяться в однорідної рідини, можна врахувати, виходячи зі співвідношення (6117) і вирази (569) для грінівською функції фотона в однорідному середовищі. Облік запізнювання, наприклад, зводиться до того, що у формулі (345), що відноситься до вакууму, слід (крім змін, згаданих вище у зв'язку з висловленням (6129)) зробити заміну t co /c на t (oye (t (o) /c, що відповідає переходу від рівнянь Максвелла у вакуумі до макроскопічними рівнянь Максвелла в середовищі. при нехтуванні поглинанням така заміна відповідає обліку зміни величини фазової швидкості світла при наявності середовища.
Основна ідея хвильової механіки полягає в тому, що для таких малих тіл, як електрон, не можна з упевненістю сказати (як це робив Бор), де воно знаходиться в даний час і куди прямує.
При цих припущеннях рух двох великих тіл не залежить від руху малого тіла і ми приходимо до розгляду наступного завдання.
Закон справедливий також для взаємодії куль і взаємодії великої кулі з малим тілом. При цьому під г слід розуміти відстань між центрами куль. Відповідно до формули (14) фізичний зміст гравітаційної постійної полягає в тому, що вона дорівнює вираженою в ньютонах силі тяжіння між двома точковими масами в 1 кг кожна, що знаходяться на відстані 1 м один від одного.
Падаюча зірка і верхнє спружініваніе. облігації, березень 1992р. - Внутрішньоденної графік.
Свічка 3 має форму молота або повішеного (довга нижня тінь і мале тіло поблизу максимуму сесії), однак не є ні тим, ні іншим.
Центр тяжкості як точка докладання рівнодіюча сил тяжіння має сенс лише для малих тіл (розміри яких малі в порівнянні з радіусом Землі) і тільки тоді, коли сили тяжіння окремих частинок тіла можна вважати паралельними. В іншому випадку не існує однієї точки, пов'язаної з тілом, через яку завжди проходить рівнодіюча.
Хоча вихідною передумовою цього обширного циклу робіт був намір вивчати властивості рухів малих тіл Сонячної системи - астероїдів і комет - але в результаті ці дослідження, так само, втім, як і деякі інші роботи московської групи, були мало пов'язані з конкретними завданнями небесної механіки і ставилися скоріше до галузі математичних або теоретико-механічних досліджень.
Даний огляд присвячений аналізу і порівнянню кратерних оцінок розподілу за розмірами популяції малих тіл Сонячної системи з отриманими в останні роки даними про розподіл за розмірами ДП - і ОЗ-астероїдів. При цьому робиться припущення про відносно малому внесок комет в освіту спостережуваних популяцій кратерів на планетах земної групи і Місяці. Однак остаточний висновок про роль комет в кратерообразования поки доводиться відкласти до отримання більшої кількості інформації про розподіл ядер комет за розмірами.
Закон справедливий також для випадків взаємодії куль і взаємодії великої кулі з малим тілом. При цьому під г слід розуміти відстань між центрами куль.
Результуюча електрична напруженість в точці - це сила, яка діяла б на мале тіло, заряджене одиничним позитивним зарядом, якби його помістили в цю точку, що не спотворивши наявного розподілу електрики.
Останнє поглинання і обсяг торгів. газойль - грудень 1993р. Харами (harami) являє собою комбінацію довгого тіла і наступного за ним малого тіла, що знаходиться цілком у межах першого.
Землі і Марса до площини орбіти нелегко зрозуміти, якщо вони акумулювалися тільки з малих тіл, так як вісь середнього моменту кількості руху багатьох малих тіл повинна бути майже перпендикулярна до площини орбіти.
Цей результат можна узгодити з гіпотезою захоплення ефіру Землею, тільки якщо припустити, що малі тіла лише частково здатні захоплювати з собою ефір.
Найбільш поширений спосіб вибору сфер впливу пов'язаний з поняттям сфери дії: в разі руху малого тіла Р під впливом тільки двох тіл (зірок) всередині сфери дії меншою зірки нехтують зовсім тяжінням більшої зірки, а поза цією сферою дії повністю нехтують тяжінням меншою зірки.
Коефіцієнт опору кулі при малих значеннях числа. Цей закон, який можна назвати законом Стокса, добре узгоджується з дослідами при малій швидкості руху малих тіл, наприклад при осіданні дрібних частинок в рідині.
Край i ia iKoio горизонтального столу округлений по колу радіуса р З якою найменшою швидкістю потрібно пустити по столу мале тіло, щоб воно, досягнувши заокруглення, відразу полетіло по параболі.
Малі тіла СС - астероїди і комети, - являють собою залишки рою проміжних тел. завдяки сутичок астероїдних тел безперервно поповнюється запас пилової речовини в міжпланетному просторі. Ядра комет, мабуть, являють собою залишки каменисто-крижаних тіл зони планет-гігантів. Маси планет-гігантів ще до завершення їх зростання стали настільки великими, що своїм тяжінням почали сильно змінювати орбіти пролітали повз них малих тіл. В результаті нек-риє з цих гел придбали дуже витягнуті орбіти, що йдуть далеко за межі планетної системи. На тіла, що віддалялися далі 20 - 30 тис, а. Сонця, помітне гравію-Тац, вплив мали найближчі зірки.
Сонячна система. Малими тілами Сонячної системи вважаються також численні комети. Орбіта однієї з них показана на рис. 40.1 де масштаб дан в астрономічних одиницях (1 а. Невелика їх частина весь час знаходиться всередині орбіт планет, маючи періоди обертання навколо Сонця від декількох років до декількох десятків років. Якщо мале тіло, що несе малий заряд е, перемістити з однієї даної точки А в іншу точку В за деякою шляху, то це тіло буде відчувати в кожній точці шляху дію сили Re, де R змінюється від точки до точки вздовж шляху. Нехай повна робота, що здійснюються над тілом електричної силою, дорівнює Її, тоді величина Е називається Повної Електрорушійної Силою уздовж шляху АВ. Якщо шлях є замкнутий контур і якщо при цьому повна електрорушійна сила уздовж контуру не дорівнює нулю, то електрику не може перебувати в рівновазі і повинен текти струм. Таким чином, в електростатики повна електрорушійна сила уздовж будь-якого замкнутого контуру повинна дорівнювати нулю, так що якщо А і В - дві точки на контурі, то повна електрорушійна сила від Л до В одна і та ж уздовж обох ділянок, на які розбивається контур, а так як кожен з них можна міняти незалежно від іншого, то повна електрорушійна сила від А до В одна і та ж уздовж будь-якого шляху від Л до В.
Коли мале тіло відведено на дуже коротку відстань від провідника, про який ми будемо припускати, що він наелектризоване позитивно, тоді електризація в точці, найближчій до малому тілу, вже не дорівнює нулю, а позитивна, але, оскільки заряд малого тіла позитивний, позитивна електризація поблизу від малого тіла менше, ніж в інших сусідніх точках поверхні.
Для малих тіл, отже, відмінність дуже мала, як і всі ефекти взаємозалежності поступального і обертального рухів. Природно, що для досить великих тел відміну від кеплерова руху може бути суттєвим.
Оскільки Місяць - мале тіло в порівнянні з Землею, вулканічна діяльність на Місяці не могла бути так важлива, як на Землі в даний час або в минулому, але тільки детальні розрахунки можуть дати нам кількісні оцінки їх. Низька щільність Місяця і, очевидно, низький вміст заліза в її загальному складі призводять до цікавих висновків про її походження.
Метеорити - це малі тіла, що рухаються в міжпланетному просторі по замкнутих орбітах навколо Сонця.
Чим ближче знаходиться мале тіло до кордону сфери дії меншою зірки, чим довше воно рухається поблизу цієї межі, тим сильніше позначиться па його русі із рівноваги вплив більшої зірки.
Для вимірювання розмірів дуже малих тіл, нерозпізнаних неозброєним оком, використовуються оптичні прилади. Вони забезпечені шкалами так, що з їх допомогою можна вимірювати розміри з точністю до 0001 - 00001 мм. Ще більш точні інтерференційні методи і метод електронного мікроскопа, де точність досягає 10 - 8 мм. Навпаки, для вимірювання великих відстаней (наприклад, дальності до мети в військовій справі) застосовуються локалізаціояние методи.
Розподіл за розмірами малих тіл Сонячної системи дає важливу інформацію про їх походження та еволюції.
Частина, затримується малим тілом, наприклад фунтовим ядром, буде незрівнянно менше, бо товщина цього тіла надзвичайно мала порівняно з Землею.
обурення, створювані надзвичайно малим тілом, що рухається швидше звуку, слабкі і поширюються зі швидкістю звуку.
При дифракції на малому тілі з нульовою площею перетину, наприклад, на стрічці, симетричне доданок не виникає.
МАТЕРІАЛЬНА ТОЧКА - абстрактне нескінченно мале тіло, положення і рух якого в просторі визначаються кан положення і рух однієї точки.
Маси п'яти мішечків з кульками. Горизонтальні пунктирні прямі проведені для полегшення порівняння. Так як навіть в дуже малому тілі є дуже багато атомів, то маси атомів були встановлені не шляхом зважування малого їх числа. Був застосований менш прямий метод (див. Гл. З тієї ж причини елементарна одиниця заряду була відкрита не шляхом вимірювання великих зарядів і встановлення того, що вони виявляються цілими кратними одиничного заряду. Заряди, з якими ми зазвичай маємо справу, містять величезну кількість - мільйони мільйонів - елементарних електричних зарядів, і присутність або відсутність одного заряду дуже важко виявити.
Проста модель Всесвіту, що містить мале тіло, гравітаційно притягаються до Сонця.
Ми тепер розглянемо різні форми малого тіла.
Нехай вона складається з ряду однакових малих тіл (частинок), що вишикувалися в лінію на малих відстанях один від одного (фіг. Частинки повинні володіти інерційної масою, і кожна повинна створювати сили, що діють на двох її сусідів: ці сили повинні бути такими, щоб протидіяти як збільшення, так і зменшення відстані між сусідніми частинками. Щоб уявити собі реальну картину таких сил, потрібно лише припустити, що сусідні частини скріплені маленькими спіральними пружинами. Такі пружини протидіють як стиснення, так і розтягування. Однак це уявлення не слід вважати лише зручним прийомом. Сили такого роду дійсно є одним із найістотніших явищ пружності.
Довга чорна свічка підтверджує опір. Далі в цій главі ми обговоримо малі тіла докладніше.
Дожі після високої білої свічки. Gap - денний графік. Як видно з рис. 241 малі тіла 1 і дожі 2 попередили про те, що ринок втрачає підйомну силу.
Іпатов, 1995) Іпатов С. І. Міграція малих тіл до Землі //Астрон.
Сафронов, 1996) Сафронов В. С. Акумуляція малих тіл на зовнішньому кордоні планетної системи //Астрон.
Тут rj, Г2 - початкові положення малих тіл щодо початку коорди - - відповідно їх швидкості.
Нам потрібно спочатку показати, що заряд малого тіла, що знаходиться в контакті з провідником, пропорційний поверхневої густини, яка була в точці контакту до того, як туди було вміщено мале тіло.
Ми будемо припускати, що всі розміри малого тіла, і особливо його розмір у напрямку нормалі до точки контакту, малі в порівнянні з будь-яким з радіусів кривизни провідника в точці контакту. Таким чином, можна знехтувати зміною результуючої сили через те, що провідник передбачається жорстко наелектризованим всередині області, зайнятої малим тілом, і ми можемо розглядати поверхню провідника поблизу від малого тіла як плоску поверхню.
Потім нам слід показати, що, коли мале тіло віддаляється, між ним і провідник не проскакує іскри, так що воно забирає свій заряд з собою.
Кінематика матеріальної точки описує рух матеріальної точки (малого тіла) формально, не вдаючись у ті причини, якими обумовлений характер даного руху.
Оскільки (since) корпускули і елементи є нескінченно малими тілами, що володіють властивостями звичайного тіла, їх рух і взаємодія підкоряються загальним законам механіки.
До визначення інтенсивності випромінювання. Звернемося знову до рис. 113 і припустимо, що мале тіло не чорне. Енергія, яку випромінює чорної оболонкою, навколишнього мале тіло, в одиницю часу, дорівнює ЕЬ.
Породи габброядной формації крейдового віку розвинені обмежено, складають численні малі тіла типу Сілла, дае до, штоків, лінзовшших покладів в основному в палеозойських структурах. Вони представлені діабазами, габро-діабази, габро.
Нижче досліджується обмежена кругова задача трьох тіл, коли третя мале тіло передбачається сферически симетричним і деформується, його центр мас рухається в площині кругових орбіт двох перших тіл, а обертання навколо центру мас відбувається навколо нормалі до площини руху центру мас. Істотним обставиною, що впливає на еволюцію руху малої сферически симетричною деформируемой планети є розсіювання енергії при її деформаціях, що призводить до еволюції її орбіти і кутової швидкості обертання. Оскільки передбачається, що маси двох тіл (для Сонячної системи це можуть бути Сонце і Юпітер) відносяться як один к /л, (IJL З 1), то еволюція руху деформованої планети розбивається на два етапи. На другому етапі повільної еволюції враховується вплив планети з масою /л, що призводить до еволюції кругової орбіти деформируемой планети.
Аналогічно оцінки можна провести для відносного руху матеріальної точки (малого тіла) поблизу Місяця або іншої планети. Для досить близьких до планеті матеріальних точок завжди виявляється, що члени в правій частині (15), що стоять під знаком суми, по модулю багато менше першого члена.
Типові криві залежності коефіцієнтів підйомної сили Са 24 /(pSi і опору Cw - - 2Wl (pSvi для крила від кута атаки a (S - площа крила в плані. Стокса, добре узгоджується з дослідами при малій швидкості руху малих тіл, наприклад при осіданні дрібних частинок в рідині. вплив запізнювання і теплових ефектів на диполь-ді-польное ван-дер-ваальсово взаємодія двох малих тіл, що знаходяться в однорідної рідини, можна врахувати, виходячи зі співвідношення (6117) і вирази (569) для грінівською функції фотона в однорідному середовищі. Облік запізнювання, наприклад, зводиться до того, що у формулі (345), що відноситься до вакууму, слід (крім змін, згаданих вище у зв'язку з висловленням (6129)) зробити заміну t co /c на t (oye (t (o) /c, що відповідає переходу від рівнянь Максвелла у вакуумі до макроскопічними рівнянь Максвелла в середовищі. при нехтуванні поглинанням така заміна відповідає обліку зміни величини фазової швидкості світла при наявності середовища.
Основна ідея хвильової механіки полягає в тому, що для таких малих тіл, як електрон, не можна з упевненістю сказати (як це робив Бор), де воно знаходиться в даний час і куди прямує.
При цих припущеннях рух двох великих тіл не залежить від руху малого тіла і ми приходимо до розгляду наступного завдання.
Закон справедливий також для взаємодії куль і взаємодії великої кулі з малим тілом. При цьому під г слід розуміти відстань між центрами куль. Відповідно до формули (14) фізичний зміст гравітаційної постійної полягає в тому, що вона дорівнює вираженою в ньютонах силі тяжіння між двома точковими масами в 1 кг кожна, що знаходяться на відстані 1 м один від одного.
Падаюча зірка і верхнє спружініваніе. облігації, березень 1992р. - Внутрішньоденної графік.
Свічка 3 має форму молота або повішеного (довга нижня тінь і мале тіло поблизу максимуму сесії), однак не є ні тим, ні іншим.
Центр тяжкості як точка докладання рівнодіюча сил тяжіння має сенс лише для малих тіл (розміри яких малі в порівнянні з радіусом Землі) і тільки тоді, коли сили тяжіння окремих частинок тіла можна вважати паралельними. В іншому випадку не існує однієї точки, пов'язаної з тілом, через яку завжди проходить рівнодіюча.
Хоча вихідною передумовою цього обширного циклу робіт був намір вивчати властивості рухів малих тіл Сонячної системи - астероїдів і комет - але в результаті ці дослідження, так само, втім, як і деякі інші роботи московської групи, були мало пов'язані з конкретними завданнями небесної механіки і ставилися скоріше до галузі математичних або теоретико-механічних досліджень.
Даний огляд присвячений аналізу і порівнянню кратерних оцінок розподілу за розмірами популяції малих тіл Сонячної системи з отриманими в останні роки даними про розподіл за розмірами ДП - і ОЗ-астероїдів. При цьому робиться припущення про відносно малому внесок комет в освіту спостережуваних популяцій кратерів на планетах земної групи і Місяці. Однак остаточний висновок про роль комет в кратерообразования поки доводиться відкласти до отримання більшої кількості інформації про розподіл ядер комет за розмірами.
Закон справедливий також для випадків взаємодії куль і взаємодії великої кулі з малим тілом. При цьому під г слід розуміти відстань між центрами куль.
Результуюча електрична напруженість в точці - це сила, яка діяла б на мале тіло, заряджене одиничним позитивним зарядом, якби його помістили в цю точку, що не спотворивши наявного розподілу електрики.
Останнє поглинання і обсяг торгів. газойль - грудень 1993р. Харами (harami) являє собою комбінацію довгого тіла і наступного за ним малого тіла, що знаходиться цілком у межах першого.
Землі і Марса до площини орбіти нелегко зрозуміти, якщо вони акумулювалися тільки з малих тіл, так як вісь середнього моменту кількості руху багатьох малих тіл повинна бути майже перпендикулярна до площини орбіти.
Цей результат можна узгодити з гіпотезою захоплення ефіру Землею, тільки якщо припустити, що малі тіла лише частково здатні захоплювати з собою ефір.
Найбільш поширений спосіб вибору сфер впливу пов'язаний з поняттям сфери дії: в разі руху малого тіла Р під впливом тільки двох тіл (зірок) всередині сфери дії меншою зірки нехтують зовсім тяжінням більшої зірки, а поза цією сферою дії повністю нехтують тяжінням меншою зірки.
Коефіцієнт опору кулі при малих значеннях числа. Цей закон, який можна назвати законом Стокса, добре узгоджується з дослідами при малій швидкості руху малих тіл, наприклад при осіданні дрібних частинок в рідині.
Край i ia iKoio горизонтального столу округлений по колу радіуса р З якою найменшою швидкістю потрібно пустити по столу мале тіло, щоб воно, досягнувши заокруглення, відразу полетіло по параболі.