А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Кристал - фосфід - галій

Кристали фосфіду галію застосовують як електрооптичних модуляторів. Наявність поперечного електрооптичного ефекту дозволяє збільшувати довжину проходження модульованого випромінювання без підвищення прикладеної напруги. При використанні тонких кристалів необхідні відносно невеликі напруги, щоб забезпечити необхідну сильне електричне поле. Фосфід галію є ферроелектріком і тому не потребує суворому контролі температури. До того ж він має високу механічну міцність і стійок проти дії атмосферних умов і температури. І, нарешті, він прозорий для більшої частини видимого спектру, завдяки чому область його застосування ширше, ніж у GaAs, який успішно використовується для Електрооптичного модуляції інфрачервоного випромінювання.

Кристали фосфіду галію мають доречнийпровідністю, легування сірої переводить їх в n - тип. Оптична ширина забороненої - зони, знайдена за основним краю смуги поглинання 225 ев і з ростом температури падає зі швидкістю 5 0 - Ю 4 - Та. Через великий ширини забороненої зони в GaP власна провідність не виявляється навіть при 1000 К.

Для порівняння експериментальних результатів з теоретичними була підрахована відбивна здатність ідеально музичного та ідеально досконалого кристалів фосфіду галію.

Як видно з табл. 1 максимальна різниця в інтенсив-ності рефлексів з непарними hhh від полярних площин (111) та (11Т) кристала фосфіду галію буде спостерігатися для Мо /Са-випромінювання.

При легуванні напівпровідника донорними і акцепторними домішками утворюються області з електронною і доречнийпровідністю. Наприклад, при введенні в кристал фосфіду галію домішки сірки, замісної фосфор, утворюються донорні рівні, оскільки у сірки на один валентний електрон більше, ніж у фосфору. Коли вводиться домішка цинку, що заміщує галій, то утворюється акцепторні рівень, так як у цинку на один валентний електрон менше, ніж у галію. Прагнення носіїв струму до рівномірного розподілу по кристалу призводить до того, що частина електронів переходить на найближчі акцептори; це збіднює електронами n - область і дірками р-область. Ці заряди створюють поле, що перешкоджає подальшому руху електронів з і - в р-область. Власне р - re - перехід знаходиться в тому місці збідненого шару, де рівень Фермі перетинає середину забороненої зони.

На рис. 1 наведені фігури травлення для фосфіду галію. На рис. 3 наведені фігури травлення ділянок кристала фосфіду галію з різною щільністю дислокацій.

Дані за умовами отримання ниткоподібних кристалів (НК), в тому числі і фосфіду галію, і впливу ряду факторів на морфологію зростання[1-7]ще не дають уявлення про механізм росту. У даній роботі розглянуті деякі фізико-хімічні закономірності процесу зростання стехнеметріческіх кристалів фосфіду галію в закритій йодідного системі.

Фосфід галію при 1000 С реагує з парами йоду з утворенням летючого моноіодіда галію і парів фосфору, а при 750 - 800 С переважно протікає зворотна реакція. Транспортуючи суміш Gal і Р4 в більш холодну частину ампули (дифузія, конвекція) і створюючи оптимальне пересичення, отримують кристали фосфіду галію.

Фосфід галію випускається за технічними умовами (ЕТО. ТУ 48 - 4 - 301 - 74) у вигляді зливків діаметром від 15 до 45 мм з інтерпалом г, В як легуючий елемент можуть використовуватися телур, сірка. На кристалах фосфіду галію не повинно бути тріщин і раковин величиною 1 5 мм.

Фосфід галію випускається за технічними умовами (ЕТО. ТУ 48 - 4 - 301 - 74) у вигляді зливків діаметром від 15 до 45 мм з інтерпалом г, В як легуючий елемент можуть використовуватися телур, сірка. На кристалах фосфіду галію не повинно бути тріщин н раковин величиною 1 5 мм.

При вимірюванні відбивної здатності полярних площин (111) та (1І) враховувався той факт, що щільність дислокацій вздовж зливка вирощеного монокристала, принаймні в межах товщини пластинки, на якій проводилися вимірювання, не змінюється. На обох сторонах пластинки для вимірювання вибиралися ділянки, симетричні щодо осі кристала. Вимірювання показали, що відбивна здатність площин (111) та (111) кристала фосфіду галію для Сі /Са-випромінювання для всіх трьох порядків відображення (111222 і 333) в межах експериментальної помилки (2 - 3%) однакова (див. Табл . 2), що узгоджується з теоретичними підрахунками.