А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Крива - спектральний розподіл

Криві спектрального розподілу, зображені на рис. 58 мають характерні особливості, мабуть, пов'язані з впливом розмагнічування. Крім того, рівень шуму зменшується при збільшенні числа дисків в наборі. Залежність часу замикання 0 від розмагнічуючого фактора в цих експериментах не виявилася - положення максимуму і відносний спад спектральної щільності однаковий для всіх кривих незалежно від числа дисків в наборі.

Крива спектрального розподілу для сірого тіла може бути отримана з кривої розподілу для абсолютно чорного тіла шляхом Г множення ординат останньої на постійний множник, менший одиниці і рівний коефіцієнту поглинання сірого тіла. Таке приблизно випромінювання вольфрамової дроту в електричних лампах.

Криві спектрального розподілу, аналогічні наведеним на фіг.

Крива спектрального розподілу для сірого тіла може бути отримана з кривої розподілу для абсолютно чорного тіла шляхом множення ординат останньої на постійний множник, менший одиниці і рівний коефіцієнту поглинання сірого тіла. Таке приблизно випромінювання вольфрамової дроту в електричних лампах.

Спектр флуоресценції фосфору КВг - In. Крива спектрального розподілу збудження (рис. 94) тут так само, як у фосфору КВг - Sn, повністю відтворює криву спектрального розподілу поглинання.

криві спектрального розподілу інтенсивності характеризуються наявністю максимуму з різким спадом в сторону коротких хвиль і більш пологим спадом в сторону довгих хвиль. Місцезнаходження максимуму залежить від температури абсолютно чорного тіла і з підвищенням її зміщується в бік короткохвильового області спектра.

Криві спектрального розподілу дпая (Я) не 8 мають великих провалів у вікнах прозорості СО 2 і Н 2 О і є досить монотонними.

крива спектрального розподілу випромінювання будь-якого сірого тіла може бути отримана з кривої розподілу випромінювання для абсолютно чорного тіла шляхом множення ординат останньої на деякий постійний множник, менший одиниці. Таким чином, встановлюється поняття колірної температури сірого тіла.

Спектральний розподіл магнітного шуму. На кривій спектрального розподілу виділені дві характерні частоти: з, і cj2 вище і нижче яких спостерігається спад кривої спектральної щільності. Частота зі, зазвичай збільшується зі зростанням частоти перемагіічіванія w0 в той час як со2 в умовах квазістатичного перемагничивания практично не залежить від С0 а визначається магнітними властивостями матеріалу сердечника. У цьому випадку крива g (co) має досить гострий максимум.

Форма кривої спектрального розподілу /(Я) залежить від природи випромінюючого тіла і його стану.

Спектральний розподіл. Ширина кривої спектрального розподілу відноситься до числа основних параметрів світлодіодів.

Форма кривої спектрального розподілу f (K) залежить від природи випромінюючого тіла і його стану.

Форма кривої спектрального розподілу інтенсивності випромінювання самого чорного тіла була теоретично знайдена Планком і може для будь-якої температури розраховуватися за формулою Планка.

Спектральний розподіл стимулюючого. В кривої спектрального розподілу стимулюючої дії світла на світіння КС1 - Ag крім відомої F-смуги виявляється також смуга з максимумом близько 450 ПЦИ, яка безсумнівно обумовлена активує домішкою (рис. 100), а не мікродефектами решітки підстави. Вище вже зазначалося, що на короткохвильовому спаді /- - смуги в спектрі чистого хлористого калію спостерігається близько 450 тц слабка смуга, яка Полито-вим приписується поглинання колоїдних частинок калію.

Люкс-амперні характеристики. Оскільки, максимум кривої спектрального розподілу лежить при 2 0 ев[2], А ширина забороненої зони SiC 6H при кімнатній температурі становить близько 2 9 ев, то для пояснення спостерігається спектрального розподілу випромінювання автори[2]припустили, що оптичні переходи електронів на атоми бору відбуваються з домішкових рівнів соактіватора люмінесценції, розташованого на відстані 0 5 ев нижче дна зони провідності.

Точка, в якій крива спектрального розподілу перетинає вісь довжини хвилі, вказує граничну довжину хвилі АТ.

На рис. 25 наведені криві спектрального розподілу спалаху для кристалів NaCl з однаковою концентрацією F-центрів. Крива а - отримана при кімнатній температурі, крива б - при - 72 С. При температурі - 72 С відбувається зниження кривої в максимумі і паралельно підйом спадаючої в сторону довгих хвиль частині кривої.

Спектральний розподіл шумів. На рис. 5 наведені криві спектрального розподілу шуму для двох напівпровідникових болометров, виготовлених з суміші оксидів кобальту і марганцю.

На рис. 1 представлені криві спектрального розподілу дифузного віддзеркалення для декількох порошків. Крива /відноситься до сульфіду цинку, отриманого[4]з розчину сульфату цинку реакцією з сірководнем; крива 5 - до селеніди цинку, отриманого в результаті реакції між сульфідом цинку і двоокисом селену; криві 2 і 3 - до твердих розчинів сульфід цинку - селенід цинку, що містить 30 і 80% вагу.

Цікаво відзначити, що крива спектрального розподілу Фотоемісійні струмів всіх вивчених ароматичних вуглеводнів має виразний горбик, відповідний підвищеного виходу електронів з енергіями на 0 6 - 1 0 ев вище порогової.

Насипна маса а ефективна. теплопровідність несплошних сталевих завантажень 32 Вт /(м2 - мкм. | Криві спектральної інтенсивності вивчення. На рис. 325 наведено криві спектрального розподілу випромінювання ламп типів КІ220 - 1000 ІКЗ і ІКЗК, в табл. 318 наведено основні технічні дані джерел інфрачервоного випромінювання різних типів.

Спектральний розподіл енергії абсолютно чорного (/, сірого (2 і селективного (5 випромінювань (а-безперервне, б-смуговий селективне випромінювання. | Спектральний розподіл інтенсивності випромінювання сірих тіл в залежності від е для Г1200 К. На рис. 114 дані криві спектрального розподілу випромінювання сірих тіл з різними ступенями чорноти е при температурі 1200 К - Очевидно, що е представляє відношення площі, обмеженої кривою випромінювання сірого тіла і віссю абсцис, до площі кривої випромінювання абсолютно чорного тіла.

На рис. 1.5 наведені криві спектрального розподілу інтенсивності випромінювання сірих тіл зі ступенями чорноти від 0 9 до 0 5 при температурі 1200 К.

Таким чином, відмінність кривих спектрального розподілу вспалахо дії видимого світла в порушених і не збудженому кристалах NaCl при різних температурах пояснюється сильною залежністю квантового виходу фотодиссоциации F-центрів від температури і незалежністю від неї процесу дисоціації F - центрів. Зокрема, при температурі рідкого повітря спалах визначається переважно електронами з F - центрів, для оптичної дисоціації яких не потрібно додаткової теплової енергії активації, як у випадку F-центрів.

Спектральний розподіл. На рис. 2 - 4 наведені криві спектрального розподілу інтенсивності випромінювання сірих тіл зі ступенями чорноти від 0 9 до 0 5 при температурі 1200 К. Тут же в якості граничної кривої показана крива /i (про абсолютно чорного тіла.

На рис. 22 і 23 наведені криві спектрального розподілу вспалахо дії видимого світла на ультрафіолетове світіння щелочно- галоїдних кристалів, пофарбованих світлом, відповідним спектральної області їх власного поглинання.

криві спектральної інтенсивності випромінювання. На рис. 614 а, б наведені криві спектрального розподілу випромінювання ламп КІ-220-1000 ІКЗ і ІКЗК, а в табл. 6.9 і 610 - основні характеристики цих ламп.

Ширина забороненої зони двоокису титану, отримана по кривій спектрального розподілу фотопровідності при кімнатній температурі, дорівнює 305 ев. Термічна ширина забороненої зони понад 1200 К становить 367 ев. Велика ширина забороненої зони дозволяє виготовляти діоди з ТЮ2 стійко працюють при високих температурах.

Крім того, якщо у фоточувствительного напівпровідника зіставити криву спектрального розподілу оптичного поглинання з спектральної характеристикою фотопроводимости, то видно, що фотопровідність спостерігається далеко не у всій спектральної області поглинання даного напівпровідника, а лише в довгохвильовій її частини.

Тому не має сенсу судити про максимумі анергии в спектрі по кривій спектрального розподілу.

Температура розподілу ГР є температура чорного тіла, при якої ординати кривої спектрального розподілу його енергетичної яскравості пропорційні у видимій області спектра ординатам кривої спектрального розподілу розглянутого випромінювання при однаковій кольоровості.

Будучи важливими і, зокрема, необхідними для розрахунків кольоровості, криві спектрального розподілу не дають, однак, наочного уявлення про результативну кольоровості. З цих причин кількісна оцінка кольоровості заснована на інших принципах.
 Спектральні характеристики для тонких шарів калію, нанесених на нафталін. При подальшому нанесенні калію на поверхню платини висота максимуму зменшується, і крива спектрального розподілу починає наближатися до кривої, одержуваної для калію в звичайних умовах ([366], Стор. . Визначення колірних координат або також колірного тону і чистоти кольору проводиться на основі кривих спектрального розподілу і стандартних характеристик середнього очі і тут не розглядається.

Так як частотна характеристика цих фоторезисторов, виміряна при слабких потоках випромінювання, подібна кривої спектрального розподілу шуму, то фоторезистори цього типу не мають яскраво виражених оптимальних частот, на яких відношення сигналу до шуму мало б різко виражений максимум. Аналогічну картину слід очікувати і у інших типів фоторезисторов. Шуми електровакуумних фотоелементів і фотоелектронних помножувачів за своєю природою практично однакові, тільки у останніх до дробового ефекту фотокатода додаються дробові ефекти емітерів.

Перший пік кривої термічного висвітлювання в другому інтервалі обумовлений, як і довгохвильовий максимум в кривої спектрального розподілу вспалахо дії видимого світла (рис. 26), так званими М - центрами. Про це свідчить далеко, що йде подібність у властивостях М - центрів поглинання і центрів, що обумовлюють перший пік.

Крива спектрального розподілу збудження ( Мал. 94) тут так само, як у фосфору КВг - Sn, повністю відтворює криву спектрального розподілу поглинання.

Кольорове відчуття, що виникає у спостерігача, оскільки воно визначається спектральним складом випромінювання, що надходить на сітчасту про Болочко очі, визначається твором кривих спектрального розподілу відображення (пропускання) предмета і розподілу енергії в спектрі джерела випромінювання.

Температура розподілу ГР є температура чорного тіла, при якій ординати кривої спектрального розподілу його енергетичної яскравості пропорційні у видимій області спектра ординатам кривої спектрального розподілу розглянутого випромінювання при однаковій кольоровості.

Між граничними випадками, відповідними застосовності формул Релея - Джинса (916) і Вина (924), лежить велика область, в якій і знаходиться максимум кривої спектрального розподілу.

Спектри поглинання тетрафенілпорфіна. перше дослідження спектральної залежності фотопровідності належить Вартаняном[10], Який показав, що для отриманих осадженням з розчинів тонких шарів трипафлавина, що має порівняно вузьку смугу поглинання, крива спектрального розподілу фотоелектричної чутливості залежить від товщини шару.

Середній атомний номер і ширина забороненої зони з'єднань тн па. Слід зазначити, що сульфід свинцю лише в моно - або поликристаллическом вигляді володіє позитивним коефіцієнтом а; проведені нами вимірювання пропускання отриманої методом хімічного осадження плівки товщиною 0 3 мк показали зміщення краю власного поглинання в короткохвильову область при охолодженні до 77 К, хоча точка перетину відповідної прямим переходах лінії (/(/zv) 2 /l (/zv - Eg) з віссю енергій фотонів як і раніше відповідала Eg 1 + 1 ев; при цьому крива спектрального розподілу фотопровідності зміщалася в довгохвильову область. Цей ефект може бути пов'язаний з поверхневими явищами або з особливостями зонної структури матеріалу і вимагає подальшого вивчення.

Криві спектрального розподілу аналізувалися методом Фаулера ; максимальні значення поверхневих потенціалів, пов'язані, можливо, з забрудненням поверхні, становили для системи Ag Н2081 в, для системи А1 Н2 - 081 в і для системи Pt H2 2 + 2 ст. Зурман і Захтлер[43]досліджували адсорбцію різних газів на платиновій фользі і знайшли, що адсорбція молекул Але збільшує, а адсорбція атомарного Н зменшує роботу виходу платини. Крім того, було відзначено вплив бомбардування електронами на поверхню платини, частково вже покриту воднем. В одному випадку, коли робота виходу спочатку зменшувалася, а потім зростала, виявилося, що бомбардування спочатку призводить до дисоціації адсорбованих молекул Н2 на атоми, а після цього - до повного видалення їх з поверхні.

Спектральний розподіл випромінювання від світлодіода з фосфіду галію при подачі на світлодіод зміщення. Довгохвильові максимуми випромінювання обумовлені рекомбинацией носіїв на неконтрольованої домішки, їх інтенсивність значно менше інтенсивності основної смуги - приблизно на два порядки. Ширина кривої спектрального розподілу відноситься до числа основних параметрів світлодіодів.

Насправді, криві спектрального розподілу вурціта і сфалериту, принаймні при активації їх цинком, сріблом, міддю або марганцем, відрізняються один від одного.

З табл. 22 видно, що енергія ех, визначена за межі поглинання світла, задовільно узгоджується з еа, визначеної за температурної залежності електропровідності. Відбувається плавний зсув максимумів кривих спектрального розподілу фоточутливості в довгохвильову область.

Криві термічного висвітлювання фотохімічно забарвлених лужногалоїдних кристалів мають в другому інтервалі температур по два піка термовисвечіванія, обумовлені центрами захоплення з двома різними значеннями енергії теплової іонізації. Зіставлення кривих термічного висвітлювання з кривими спектрального розподілу вспалахо дії видимого світла і спектрами поглинання забарвлених кристалів лужногалоїдних з'єднань, а також дані про висвічується дії світла на окремі піки термовисвечіванія і про фотохімічному перетворенні одних центрів захоплення в інші призводять до цілком достовірним висновків щодо природи центрів захоплення, що виявляються в другому інтервалі температур.

Апкер і Тафт[349, 350]спостерігали фотоелектронну емісію на сублімованих плівках /С /і Rbl і монокристаллах /С /, яка, за їхніми даними, обумовлена іонізацією F-центрів за допомогою екситонів. Згаданими авторами встановлено, що в кривих спектрального розподілу фотоелектронній емісії положення максимумів добре збігається з першою смугою власного поглинання досліджених сполук. Крім того, виявлені невеликі піки, пов'язані з поглинанням в (З - смузі. F-центрів створює фотопровідність, дослідження якої поряд з оптичними вимірюваннями дозволяє встановити форму F-смуги. Можна бачити, що вони дуже близькі до кривим спектрального розподілу ефекту звернення .

Ще в 1947 р Коломієць і РИБКІН[18]знайшли, що In2Se має слабо виражений фотоефект. в роботі[50]на полікристалічних неоднофазних зразках In2Se знята крива спектрального розподілу фоточутливості. Знайдено, що зразки були тг-типу, з дуже малою рухливістю електронів при їх концентрації 101в см2 /в-сек.