А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Коефіцієнт - ковзання - фаза

Коефіцієнт ковзання фаз є одним з критеріїв динамічного подоби двофазних середовищ. Зі збільшенням у0 при незмінних розмірах крапель збільшується концентрація частинок дискретної фази[см. (1.34) ]і, отже, зростають витрати енергії безперервної фази на розгін крапель. В результаті дозвуковій потік прискорюється, темп зростання швидкості з безперервною фази перевищує темп зростання швидкості с2 коефіцієнт ковзання зменшується. при великих значеннях уа витрати енергії безперервної фази зростають менш інтенсивно і падіння коефіцієнта ковзання сповільнюється.

Коефіцієнт ковзання фаз, який визначається з значення виміряного таким чином об'ємного паросодержания при досить спірному допущенні про повну термічному рівновазі фаз в даному перетині при даному тиску, виходить значно завищеними і практично не може бути знайдений з прийнятною ступенем точності.

залежність пульсаційної швидкості частинок (Р Т і коефіцієнта ковзання фаз по пульсаційної. Характер залежності коефіцієнтів ковзання фаз по пульсаційної швидкості в основному відповідає зазначеним змінам. При цьому для потоків газ - тверда частинка коефіцієнт ковзання різко падає для великих часток. При зміні критерію Рей-нольдса суцільного середовища і відносини щільності компонентів співвідношення між у т і pw для газу і рідини якісно збереженні гаються. Тому можна вважати, що найбільш афективною для інтенсифікації поперечного переносу маси і тепла буде використання твердих частинок в газових потоках в області закону Стокса і в частині перехідного режиму.

Залежність пульсаційної швидкості частинок (. /Т і коефіцієнта ковзання фаз по пульсаційної. Характер залежності коефіцієнтів ковзання фаз по пульсаційної швидкості в основному відповідає зазначеним змінам. Зіставлення розрахункових і дослідних даних по теплообміну з газо - і водографітовимі потоками. Не дивлячись на деяку умовність розрахунку коефіцієнта ковзання фаз, неважко помітити, що для висхідного стабілізованого потоку ф 1 а для низхідного ФК1 наближаючись до одиниці стем меншою похибкою, чим менше розмір часток і їх щільність. Оцінка ковзання компонентів по температурах розглядається в наступному розділі.

Зіставлення розрахункових і досвідчених даних по теплообміну з газо - і водографітовимі потоками. Не дивлячись на деяку умовність розрахунку коефіцієнта ковзання фаз, неважко помітити, що для висхідного стабілізованого потоку фі1 а для низхідного ФВ1 наближаючись до одиниці з тим меншою похибкою, чим менше розмір часток і їх щільність . Оцінка ковзання компонентів по температурах розглядається в наступному розділі.

Ставлення иг /іж називається коефіцієнтом ковзання фаз. Інші визначення наводяться в наступних розділах.

Зміна статичного тиску по довжині циліндричного каналу. Істинне об'ємне паровміст у вихідному перерізі 3 і коефіцієнт ковзання фаз т wn /wx можуть бути визначені за допомогою виразу для показника адіабати в критичному двухфазном потоці з ковзанням, наведеного в гл.

Відповідно до вказаних умов однозначності швидкості фаз на вході в канал рівні (коефіцієнт ковзання фаз рю ит /у 1), шар не продувається і знаходиться під дією сил граничної рівноваги в щільному стані. Останнє означає, що твердий компонент досяг такої об'ємної концентрації, при якій всі сусідні частинки обов'язково кон-тактуються один з одним. Рух щільного шару виникає за рахунок періодичного порушення граничної рівноваги, що приводить до кінцевих деформацій зсуву без розриву контактів. Однак згідно граничним умовам на стінці каналу швидкість часток не падає до нуля. Нарешті, умова ф 1 на вході в канал не означає, як це зазвичай вважають, автоматичного рівності швидкостей фаз продувається шару по довжині каналу.

Відповідно до вказаних умов однозначності швидкості фаз на вході в канал рівні (коефіцієнт ковзання фаз фг) ут /о1), шар не продувається і знаходиться під дією сил граничної рівноваги в щільному стані. Останнє означає, що твердий компонент досяг такої об'ємної концентрації, при якій всі сусідні частинки обов'язково кон-тактуються один з одним. Рух щільного шару виникає за рахунок періодичного порушення граничної рівноваги, що приводить до кінцевих деформацій зсуву без розриву контактів. Однак згідно граничним умовам на стінці каналу швидкість часток не падає до нуля. Нарешті, умова qBl на вході в канал не означає, як це зазвичай вважають, автоматичного рівності швидкостей фаз продувається шару по довжині каналу.

Метод Муді володіє тим недоліком, що вважає у незалежним від р, в той час як з ростом тиску коефіцієнт ковзання фаз повинен зменшуватися внаслідок зменшення різниці в теплофізичних властивостях парової і рідкої фаз. Ще одна модель потоку з ковзанням запропонована Ле-ві[27], На думку якого вона вигідно відрізняється від інших моделей потоку з ковзанням тим, що побудова її не вимагає додаткових припущень про об'ємному паросодержания.

Таким чином, загальний коефіцієнт опору для висхідних дисперсних щільних потоків не залежить від критерію Рейнольдса для газу і частинок, а визначається видаткової концентрацією, коефіцієнтом ковзання фаз і числом Фруда для твердого та газового компонентів.

Для подальшого вирішення автор використовував емпіричну залежність коефіцієнта ковзання фаз від висоти транспортування, причому залежність була отримана ним тільки для апатитового концентрату.

Таким чином, розрахунковим шляхом виявляється локальна автомодельності в залежності коефіцієнта ковзання від початкової вологості в досліджуваному діапазоні швидкостей розширення конфузорно потоків. Зміна початкової дисперсності, масової концентрації і відносини щільності фаз призводить до зміни об'ємної концентрації рідкої фази. Зі збільшенням початкового розміру крапель і вологості втрати кінетичної енергії в соплах ростуть, тиск гальмування і статичний тиск уздовж сопла падають, збільшується неузгодженість температур фаз. Коефіцієнт ковзання фаз при гко2 5 - 10 - 6 і z /o015 не залежить від початкової вологості, а при г /0010 і гко2 5 - Ю-6 не залежить від початкової дисперсності.