А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Коефіцієнт - переломлення - речовина

Коефіцієнт заломлення речовини залежить від ряду факторів і перш за все від довжини хвилі падаючого світла. Тому для коефіцієнтів заломлення завжди вказують, який довжині хвилі вони відповідають. Зазвичай коефіцієнт заломлення визначається для наступних довжин хвиль: жовта лінія натрію (лінія D) - А, 5893 А; червона лінія водню (лінія С) - До 6562 8 А; синя лінія водню (лінія F) - А, 4861 3 А; фіолетова лінія водню (Лінія G) - А, 4340 5 А. Тому при особливо точних вимірах в рефрактометр користуються монохроматичним світлом з зазначеними довжинами хвиль.

Якою має бути коефіцієнт заломлення речовини, з якого зроблена призма, щоб умова а) могло бути виконано.

Індикатриса коефіцієнтів оптичного заломлення. Еліпсоїд показників заломлення характеризує залежність коефіцієнта заломлення речовини від напрямку. В оптично ізотропних діелектриках (гази, рідини, скла, аморфні речовини, кристали кубічної структури) показник заломлення у всіх напрямках однаковий.

Тому можливі деякі відмінності, особливо в коефіцієнтах заломлення речовин, отриманих різними шляхами. Все ж дані цієї таблиці показують, що отримані трьома шляхами речовини ідентичні.

За допомогою інтерференційних методів перевіряється якість шліфування лінз і дзеркал, що дуже важливо при виготовленні оптичних приладів; вимірюються коефіцієнти заломлення речовин, зокрема, газів; вимірюються вельми малі концентрації домішок в газах і рідинах. В астрономії інтерференційні методи дозволяють оцінити кутовий діаметр зірок.

Швидкість світла в нерухомому прозорому речовині дорівнює с /га, де з - швидкість світла в порожнечі, ал - коефіцієнт заломлення речовини. Швидкість же світла сп в речовині, що рухається зі швидкістю v, залежить від величини і напрямки останньої. Швидкість сп більше с /п, якщо вона збігається ці менше при протилежному напрямку.

Зміна оптичної активності з довжиною хвилі дає криву дисперсії, оптичного обертання. Це означає, що крива ДОВ є функцією різниці коефіцієнтів заломлення речовини для поляризованих по колу вправо і вліво променів світла в залежності від довжини хвилі.

Елементарний аналіз речовини I був цілком задовільним, проте фізичні властивості його наводили на думку, що в отриманому речовині I містяться якісь невіддільні домішки. У табл. 30 наведені фізичні властивості як речовини I, так і його близьких аналогів з потрійною і ординарної зв'язком. З таблиці видно, що коефіцієнт заломлення речовини I занадто великий, що і викликає - неприпустимо більшу розбіжність між обчисленою і знайденої молекулярними рефракції.

Потрібно віддавати собі звіт, що придатність такого критерію залежить від різниці величин даних констант для шуканого речовини і домішки. Природно, що якщо константи обох речовин однакові, то в процесі очищення речовини константа не змінюється і критерій непридатний. Якщо припустити, наприклад, що різниця в коефіцієнтах заломлення речовини і домішки дорівнює 0 1 то, оскільки зазвичай вважається задовільним збіг величини цієї константи для одного і того ж речовини в межах 0001 межею чутливості методу буде 1% домішки. Звичайно, для спеціальних цілей можна безмежно удосконалювати методи очищення (поділу речовин) і точність визначення констант.

Щоб на сітківці ока виходило виразне зображення, очей повинен заломлювати світлові промені. В основному (приблизно на дві третини) заломлення відбувається на зовнішній поверхні ока. Якщо вода стосується очі, то світлові промені, потрапляючи з води в око, практично не переломлюються, так як коефіцієнт заломлення речовини очі приблизно рівний коефіцієнту заломлення води. Коли людина, плаваючи в воді, одягає спеціальні окуляри, то перед очима залишається шар повітря, і переломлення світла відбувається нормально. У риби, яка може бачити одночасно в воді і в повітрі, є дві сітківки, а кришталик ока має яйцевидної формою. Для компенсації зменшення заломлюючої здатності тієї частини ока, яка занурена в воду, ділянку кришталика, заломлює світло від під водних об'єктів, має велику кривизну.

Зіставлення розглянутих гомологічних рядів за величиною їх рефракції (рис. 2) дозволяє говорити про певний подібність загальних закономірностей зміни щільності і коефіцієнтів заломлення в залежності від структури і молекулярної ваги сераорганических з'єднань. За величиною п 0 вивчені сполуки утворюють наступну послідовність: діал-кілсульфідиаліфатіческіе меркаптани2 - алкілтіаціклопен-тани алифатические дисульфіди 2-алкілтіофени бен-зілалкілсульфіди фенілалкілсульфіди, причому в порівнянні з останніми ще більш високий коефіцієнт заломлення мають алкілбензотіофени і діарілсульфіди. Цей ряд повністю збігається з наведеним вище, за винятком того, що фенілалкілсульфіди мають більш високі коефіцієнти заломлення, ніж ізомерні їм бензілалкілсульфіди, тоді як у разі щільності спостерігається зворотна залежність. Як відомо, показник заломлення рідини визначається електронною полярізуємостью складових її молекул. Тому підвищені значення n у цих двох типів сульфідів обумовлені в першу чергу їх ароматичним характером і наявністю значного сполучення між it - електронною системою ароматичного ядра і неподіленої парою електронів атома сірки, причому у бензілалкілсульфі-дов це сполучення кілька ослаблене за рахунок метиленової групи між атомом сірки і ароматичним ядром. Наслідком цього ослаблення і є зниження коефіцієнтів заломлення бензілалкілсульфідов в порівнянні з фенілалкілсульфідамі. Певну схожість між відповідними кривими і їх послідовностями на рис. 1 і 2 відображає той факт, що серед інших факторів на коефіцієнт заломлення речовини впливає і його щільність.

У інтерферометрі Релея, призначеному для вимірювання показників заломлення газів і рідин, використаний, як і в досвіді Юнга, метод поділу хвильового фронту. Вихід з неї паралельний пучок йде через діафрагму з двома щілинами Si і 2 паралельними щілини S. Пучки світла від Si і S2 проходять через кювети До і /(2 і утворюють інтерференційні смуги в фокальній площині лінзи LI. Введення кювет, що містять досліджувані гази або рідини, вимагає значної відстані між S, і S2 внаслідок чого інтерференційні смуги розташовуються тісно і для їх спостереження потрібно велике збільшення. для цієї мети зручний циліндричний окуляр у вигляді тонкої скляної палички, вісь якої паралельна смугах. Кювети займають лише верхню половину простору між лінзами LI і Z-2 а внизу світло йде поза кювет. Завдяки цьому виникає друга система інтерференційних смуг з таким же відстанню між смугами, яка може служити шкалою для відліку. Верхня система смуг зрушена щодо нижньої, так як при проходженні світла через кювети з'являється додаткова різниця ходу Д (я2 - п -) 1 де п і 2 - коефіцієнти заломлення речовин, що заповнюють кювети. В один з пучків ставиться компенсатор, за допомогою якого можна домагатися, щоб плавно змінювалася оптична різниця ходу, протилежна за знаком тієї, яка обумовлена проходженням світла через кювети.