А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Контраст - інтерференційна картина

Контраст інтерференційної картини залежить також від регулярності збігу максимумів сомножителей в межах інтервалу інтегрування.

Контраст інтерференційної картини залежить також від ступеня монохроматичности джерела випромінювання. При обраної схемою інтерферометра в будь-якій точці поля інтерференції величина кута збіжності цілком певна. Однак різниця ходу залежить від довжини хвилі.

Останнє викликане різким зменшенням контрасту інтерференційної картини, що визначається характерною залежністю У0 від аргументу. Розширення амплітудного діапазону методу досягають синхронної (з частотою коливання об'єкта) фазової модуляції опорного пучка, наприклад, за рахунок коливання дзеркала /(рис. 19) з деякою амплітудою d Q.

Коефіцієнт часткової когерентності у Для інтерферометра Юнга. Модуль JYi2 служить мірою контрасту інтерференційної картини, створюваної щілинами S (і S2 якщо їх висвітлювати джерелом S. Фаза 9 визначає фазовий зсув интерференционного максимуму в порівнянні з його положенням, коли щілини висвітлені повністю когерентним світлом.

Раніше було зазначено, що на контраст інтерференційної картини істотно впливають протяжність джерела (його розмір) і ступінь монохроматичности випромінювання. В ідеальному випадку при точковому джерелі світла інтерференційні смуги можуть спостерігатися в будь-якому перетині в області перекриття интерферирующих пучків. Така інтерференційна картина називається нелокалізованной.

Прилад тіньового перетину ПТС-1. | Двопроменевий мікроінтерферометр МИИ-4. Недолік приладу МИИ-4 що полягає в порівняно низькому контрасті інтерференційної картини при великих апертурах повністю усунутий в іншої моделі двухлучевого Мікроінтерферометри, призначеного для тих же цілей, що і МИИ-4 - одиноб'єктивними Мікроінтерферометри МИИ-9.

Зроблене вище друге припущення гарантує, що контраст інтерференційної картини буде постійним у межах розглянутої області спостереження.

Наявність множника V у формулі (3219) зменшить контраст інтерференційної картини і цей контраст буде тим менше, чим більше кутовий розмір джерела.

Трубчастий регульований еталон Фабрі і Перо. Великі втрати світла в склі або кварці різко знижують контраст інтерференційної картини. Кристалічний кварц або скло мають порівняно великий коефіцієнт розширення, а виготовляти пластинки з плавленого кварцу небажано, так як коефіцієнт заломлення його залежить від температури.

Таким чином, середньоквадратичне значення флуктуації інтенсивності одно середньої інтенсивності; іншими словами, контраст випадкової інтерференційної картини є дійсно дуже високим.

З цих даних випливає, що нерівність інтенсивностей интерферирующих пучків не робить вирішального впливу на контраст інтерференційної картини.

розглядаючи двопроменевий интерферометр в розділі присвяченому Сисам, ми знайшли, що наявність косих пучків призводить до падіння контрасту інтерференційної картини. Причиною цього була залежність різниці ходу від кута г, відрахувавши від оптичної осі.

Розташування структури в площині зображень дзеркал інтерферометра забезпечувало поєднання интерферирующих пучків в площині ФП при будь-яких поворотах дзеркал інтерферометра і тим самим сталість /0 і контрасту інтерференційної картини. 
З виразу (464) випливає, що оскільки енергію кванта світла і квантову ефективність фотоприймача можна змінювати лише в незначних межах, то для досягнення мінімальних детектіруемих значень фазових змін слід оптимізувати контраст інтерференційної картини і домагатися збільшення потужності випромінювання, що потрапляє на фотоприймач.

Якщо розміри діафрагми настільки великі що різниця ходу досягає величини 6Д А, то переміщення однієї з решіток перестає викликати модуляцію світлового потоку, що проходить через прилад. Контраст інтерференційної картини в міру збільшення діаметра діафрагми-зменшується і при 6АА, вона зовсім пропадає. Отже, необхідно обмежити можливі відхилення променів від оптичної осі приладу.

Розподіл інтенсивності двухзеркальной системи при різних RTC. При малих RTC інтерференційна картина має слабкий контраст, тому потрібно великі значення RTC. визначимо контраст інтерференційної картини. За формулою (3414) в залежності від б функція т може набувати різних значень.

Коли говорять про просторову когерентності світлового пучка, то зазвичай мають на увазі взаємну когерентність поля в двох точках, освітлюваних одним або декількома джерелами світла. Ступінь когерентності поля в двох точках характеризує контраст інтерференційної картини, що отримується в експериментах, де ці точки є вторинними джерелами світла.

прийняте нами допущення про точечності вихідного джерела світла неможливо в реальних схемах. Використані джерела світла завжди мають протяжність, що істотно впливає на контраст інтерференційної картини і може привести до її повного зникнення. Це пояснюється тим, що кожна точка джерела дає в інтерференційному поле (на екрані 5) свою інтерференційну картину, яка може не збігатися з картинами від інших точок.

Три плоскі монохромотіческіе хвилі з амплітудами 1 Айя ( а 1) падають на площину z 0 під кутами 0 а й - а так, що коливання в точці х 0 виявляються синфазними. При зміщенні площині спостереження в область z 0 відбуваються періодичні зміни контрасту інтерференційної картини. Знайдіть положення площині спостереження, в яких контраст картини максимальний і мінімальний.

Як показано в[181], Контраст несучих інтерференційних смуг кінцевої ширини в області схильною до корозії, має деякий відмінне від нуля значення, залежне від швидкості зміни мікрорельєфу і від часу г між експозиціями. В обговорюваному методі коли використовується інтерференція в смугах нескінченної ширини, контраст інтерференційної картини визначається глибиною модуляції інтенсивності в площині зображення при зміщенні фільтруючого отвору вздовж осі ц на величину Дт. При цьому в тих місцях зображення об'єкта, де не змінився микрорельеф, інтенсивність буде змінюватися від нуля, при виконанні співвідношення (7122), до деякого максимального значення, тобто контраст буде дорівнювати одиниці.

Другий доданок у формулі (31) в загальному випадку приймає різні значення при зміні довжини хвилі і кута падіння пучка на систему решіток, так як при цьому змінюються кути дифракції. При роботі з немонохроматичним джерелами випромінювання, а також непараллельности падаючого пучка це призводить до зменшення контрасту інтерференційної картини, оскільки смуги, відповідні різним значенням кута падіння і довжини хвилі виявляються зсунутими відносно один одного.

При широкому вхідному зіниці пучки променів, що приходять в будь-яку точку поля інтерференції, охоплюють на пластині досить велику площу, внаслідок чого дефекти оптики можуть знизити контраст інтерференційної картини. Доцільно, щоб інтерференційна картина спостерігалася поблизу поверхні пластинки або, ще краще, на її поверхні.

Розглянемо тепер умови і співвідношення, що визначають контраст і функцію видимості інтерференційних картин в розфокусувати інтерферометрі. Зауважимо, що співвідношення (1017), що відноситься до сфокусованому приладу, вимагає уточнення при наявності расфокусировки. У теоретичній оптиці[139]розгляд контрасту інтерференційних картин в залежності від розмірів джерела пов'язано з умовами та ступенем часткової когерентності. У разі рентгенівських променів розбіжність пучка колімуючих кінцевої кутовий шириною області максимуму.

Когерентність випромінювання пов'язана з його здатністю створювати интерференционную картину. З підвищенням ступеня когерентності світла зростає контраст інтерференційної картини.

Тут слід зазначити, що перші роботи по дослідженню структури спектральних ліній були виконані Майкельсоном за допомогою двухлуче-вого інтерферометра. При великих різницях ходу між интерферирующими пучками в інтерферометрі Майкельсона системи інтерференційних смуг, які відповідають різним компонентам спектральних ліній, виявляються зміщеними один щодо одного. В результаті цього при переміщенні одного з дзеркал інтерферометра періодично змінюється контраст інтерференційної картини.

Описані раніше методи вимірювання показників заломлення і дисперсії використовуються при випромінюванні прозорих і слабо поглинаючих речовин. У міру зростання поглинальної здатності речовини їх дослідження стає скрутним і навіть зовсім неможливим. У разі наприклад, кутових методів має місце настільки сильне ослаблення інтенсивності світлового пучка, що зникає межа світлотіні. В інтерференційних методах сильне поглинання призводить до значного ослаблення інтенсивності одного з интерферирующих пучків, в результаті чого зменшується контраст інтерференційної картини або вона навіть зовсім не спостерігається. Крім того, зазначені методи зручно використовувати при дослідженнях у видимій і ультрафіолетовій областях спектра, де можна застосовувати візуальні спостереження і фотографічні методи реєстрації. При дослідженнях в інфрачервоної області ця проблема значно ускладнюється.

Як точкове джерело дає систему інтерференційних смуг повної видности, так і кожна точка некогерентного джерела даватиме окрему систему інтерференційних смуг високої вндності. Якщо розміри джерела дуже великі то такі елементарні інтерференційні картини складаються, маючи дуже різняться просторові фази, і контраст всій інтерференційної картини знижується. Математичний вираз теореми Ван Ціттерта - Цернике є просто точну запис цього співвідношення між розподілом інтенсивності в джерелі і контрастом інтерференційної картини, що виникає при заданому розташуванні отворів.

При цьому інтерференція не спостерігається. Якщо ж 6; т, то обидва коливання, які прийшли в розглянуту точку поля для інтерференції, можуть взаємодіяти. При цьому існує тимчасова когерентність і інтерференційна картина спостерігається. Можна показати, що контраст інтерференційної картини буде тим менше, ніж на велику різницю ходу А налаштований интерферометр при даній тимчасової когерентності джерела. Розглянемо це питання з кількісної сторони.