А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Конкретне ядро
Конкретне ядро з даними А до Z називають нуклідом.
Підставляючи в (573) конкретне ядро, отримаємо систему диференціальних рівнянь, призначених для визначення моментів розподілу числа частинок за розмірами.
Акт радіоактивного випромінювання конкретного ядра заздалегідь передбачити не можна, але можна на прикладі ядер радію сказати, що якщо в початковий момент буде взято 1000 атомів, то 500 з них розпадеться через 1620 років.
Частинки, що випускаються конкретним ядром, мають, як правило, певною енергією. Дискретний спектр а-часток свідчить про те, що атомні ядра мають дискретними енергетичними рівнями.
Сконцентруємо тепер нашу увагу на двох конкретних ядрах спінової системи, причому будемо припускати, що вони входять до складу однієї молекули, і будемо позначати їх /і S. Якщо молекула нерухома, як, наприклад, в твердому тілі то ядро буде перебувати в сумарному магнітному поле Ht, що складається з двох компонентів: 1) поля Н0 створюваного магнітом, 2) локального поля Н1ос, створюваного магнітним моментом jiS ядра S. Можна показати[27], Що сила взаємодії між двома магнітами залежить від їх магнітних моментів, відстані між магнітами і від їх взаємної орієнтації.
Одне з найбільш важливих відкриттів щодо кутів між зв'язками полягає в тому, що для кожного конкретного ядра вони виявляються найчастіше приблизно однаковими (з точністю до 5) незалежно від того, які інші ядра є в молекулі. Так, в переважній більшості випадків кути між зв'язками, утвореними атомами вуглецю, складають приблизно 109 або 120 в залежності тільки від того, чи приймає координаційне число даного атома вуглецю значення чотири або три. Двухкоордінірованние атоми кисню мають кути між зв'язками приблизно 105 такі ж кути існують між зв'язками трехкоордінірован-ного азоту. Двухкоордінірованние атоми сірки характеризуються кутами між зв'язками близько 95 і так далі.
У цьому параграфі на основі принципу максимуму виходять рівномірні щодо 0 t оо оцінки рішення рівняння коагуляції в разі конкретних ядер, що представляють інтерес для опису реальних процесів коагуляції. Такі оцінки дозволяють грубо судити про характер поведінки спектра при великих розмірах частинок протягом усього процесу коагуляції, оскільки оцінки не змінюються з плином часу.
Величина S (E) ER Р, що має таке ж значення, що і в (1323), залежить тільки від властивостей конкретних ядер.
Діапазони застосування різних спектроскопічних методів і відповідні області електромагнітного спектра (в шкалі хвильових чисел v і в шкалі довжин хвиль Л. Точна енергія такого переходу залежить від найближчого хімічного оточення даного ядра, так що цей мето /дає інформацію про хімічних зв'язках, а також про присутність або відсутності конкретних ядер.
у цих формулах vs і vr - резонансні частоти для зразка і еталона відповідно; Яг і Н3 - напруженості зовнішнього поля, необхідні для досягнення резонансу в ідеалі і зразку; у - гіромагнітне відношення для конкретного ядра; or і а & - константи екранування магнітного ядра в ідеалі і зразку (див. розд. Зрозуміло, введення поправки в величину (% при проведенні більшості експериментів не обов'язково.
ядра з однаковим масовим числом а називаються изобарами, з однаковим зарядом Z - - ізотопами, а з однаковим числом N А - Z - ізотопами. Конкретне ядро (атом) з даними А та Z іноді називають нуклідом.
Очевидно, що електромагнітні розпади ядер, як і аналогічні процеси в атомах і молекулах, пов'язані і перебудовою ядра в цілому. Що ж стосується слабких розпадів, го хоча властивості конкретного ядра надають на них певний вплив, по суті це процеси взаємного перетворення нуклонів. Останнє, зокрема, випливає з того факту, що електрони (позитрони), що випускаються при р-розпаді не можуть, як було показано вище, входити до складу ядра. Вони народжуються разом з нейтрино в момент перетворення нуклонів бенкет один в одного. Тому для вивчення особливостей слабких ядерних сил досить познайомитися з Р - - розпадом нейтрона і з родинними йому процесами.
Нейтрон з енергією в декілька сот кілоелектронвольт після попадання в ядро може перевести його в збуджений стан і знову вилетіти з нього (причому не обов'язково той же самий), але вже з меншою енергією. Зрозуміло гранична енергія Тп 0 5 МеВ (як і в інших розглянутих випадках) суто орієнтовно, так як її положення для кожного конкретного ядра залежить від розташування рівнів збуджених станів.
Структура періодичної системи в світі атомів і антиатомів.
Ядро кожного атома або іона складається з N нейтронів і Z протонів, умовні позначення і характеристики яких дано в гл. Нейтрони і протони - елементарні частинки, що мають масу близько 1 а. Оскільки і протон, і нейтрон мають масу, дуже близьку до атомної одиниці маси, то масове число атома наближено виражає його атомну масу. Запис кожного елемента Е (наприклад, для хлору С, заліза iFe) характеризується не тільки зазначенням його символу, а й характеристик ядра його атома: А - N Z - масового числа і Z - заряду ядра. Конкретне ядро з даними масовим числом А і даними зарядом Z називається нуклідом.
Гіпотетичний спектр діметілтріфторацетаміда - 5М, 17О, наведений в кінці гл. I, міг би навести на думку, що спектроскопія ЯМР використовується для виявлення в з'єднанні магнітно розрізняються ядер. По-перше, з експериментальної точки зору таке використання є важким, якщо взагалі можливим, оскільки умови та методику необхідно змінювати для вимірювання резонансних частот різних ядер. Таким чином, значення спектроскопії ЯМР для хімії грунтується не на тому, що вона здатна розрізнити елементи, а на її здатності відрізнити деякий ядро, що знаходиться в певному оточенні в молекулі від інших ядер того ж типу. Було знайдено, що на резонансні частоти окремих ядер одного сорту впливає розподіл електронів в хімічних зв'язках в молекулі. Тому значення резонансної частоти конкретного ядра залежить від молекулярної структури. Якщо для демонстрації цього явища вибрати протон, то в спектрі такого з'єднання, як бензил-ацетат, наприклад, будуть присутні три різних сигналу від протонів фенільного ядра, метиленової і метильної груп (рис. II. Цей ефект викликаний різним хімічним оточенням протонів в молекулі. його називають хімічним зрушенням Резонансної частоти або просто хімічним зрушенням.
Підставляючи в (573) конкретне ядро, отримаємо систему диференціальних рівнянь, призначених для визначення моментів розподілу числа частинок за розмірами.
Акт радіоактивного випромінювання конкретного ядра заздалегідь передбачити не можна, але можна на прикладі ядер радію сказати, що якщо в початковий момент буде взято 1000 атомів, то 500 з них розпадеться через 1620 років.
Частинки, що випускаються конкретним ядром, мають, як правило, певною енергією. Дискретний спектр а-часток свідчить про те, що атомні ядра мають дискретними енергетичними рівнями.
Сконцентруємо тепер нашу увагу на двох конкретних ядрах спінової системи, причому будемо припускати, що вони входять до складу однієї молекули, і будемо позначати їх /і S. Якщо молекула нерухома, як, наприклад, в твердому тілі то ядро буде перебувати в сумарному магнітному поле Ht, що складається з двох компонентів: 1) поля Н0 створюваного магнітом, 2) локального поля Н1ос, створюваного магнітним моментом jiS ядра S. Можна показати[27], Що сила взаємодії між двома магнітами залежить від їх магнітних моментів, відстані між магнітами і від їх взаємної орієнтації.
Одне з найбільш важливих відкриттів щодо кутів між зв'язками полягає в тому, що для кожного конкретного ядра вони виявляються найчастіше приблизно однаковими (з точністю до 5) незалежно від того, які інші ядра є в молекулі. Так, в переважній більшості випадків кути між зв'язками, утвореними атомами вуглецю, складають приблизно 109 або 120 в залежності тільки від того, чи приймає координаційне число даного атома вуглецю значення чотири або три. Двухкоордінірованние атоми кисню мають кути між зв'язками приблизно 105 такі ж кути існують між зв'язками трехкоордінірован-ного азоту. Двухкоордінірованние атоми сірки характеризуються кутами між зв'язками близько 95 і так далі.
У цьому параграфі на основі принципу максимуму виходять рівномірні щодо 0 t оо оцінки рішення рівняння коагуляції в разі конкретних ядер, що представляють інтерес для опису реальних процесів коагуляції. Такі оцінки дозволяють грубо судити про характер поведінки спектра при великих розмірах частинок протягом усього процесу коагуляції, оскільки оцінки не змінюються з плином часу.
Величина S (E) ER Р, що має таке ж значення, що і в (1323), залежить тільки від властивостей конкретних ядер.
Діапазони застосування різних спектроскопічних методів і відповідні області електромагнітного спектра (в шкалі хвильових чисел v і в шкалі довжин хвиль Л. Точна енергія такого переходу залежить від найближчого хімічного оточення даного ядра, так що цей мето /дає інформацію про хімічних зв'язках, а також про присутність або відсутності конкретних ядер.
у цих формулах vs і vr - резонансні частоти для зразка і еталона відповідно; Яг і Н3 - напруженості зовнішнього поля, необхідні для досягнення резонансу в ідеалі і зразку; у - гіромагнітне відношення для конкретного ядра; or і а & - константи екранування магнітного ядра в ідеалі і зразку (див. розд. Зрозуміло, введення поправки в величину (% при проведенні більшості експериментів не обов'язково.
ядра з однаковим масовим числом а називаються изобарами, з однаковим зарядом Z - - ізотопами, а з однаковим числом N А - Z - ізотопами. Конкретне ядро (атом) з даними А та Z іноді називають нуклідом.
Очевидно, що електромагнітні розпади ядер, як і аналогічні процеси в атомах і молекулах, пов'язані і перебудовою ядра в цілому. Що ж стосується слабких розпадів, го хоча властивості конкретного ядра надають на них певний вплив, по суті це процеси взаємного перетворення нуклонів. Останнє, зокрема, випливає з того факту, що електрони (позитрони), що випускаються при р-розпаді не можуть, як було показано вище, входити до складу ядра. Вони народжуються разом з нейтрино в момент перетворення нуклонів бенкет один в одного. Тому для вивчення особливостей слабких ядерних сил досить познайомитися з Р - - розпадом нейтрона і з родинними йому процесами.
Нейтрон з енергією в декілька сот кілоелектронвольт після попадання в ядро може перевести його в збуджений стан і знову вилетіти з нього (причому не обов'язково той же самий), але вже з меншою енергією. Зрозуміло гранична енергія Тп 0 5 МеВ (як і в інших розглянутих випадках) суто орієнтовно, так як її положення для кожного конкретного ядра залежить від розташування рівнів збуджених станів.
Структура періодичної системи в світі атомів і антиатомів.
Ядро кожного атома або іона складається з N нейтронів і Z протонів, умовні позначення і характеристики яких дано в гл. Нейтрони і протони - елементарні частинки, що мають масу близько 1 а. Оскільки і протон, і нейтрон мають масу, дуже близьку до атомної одиниці маси, то масове число атома наближено виражає його атомну масу. Запис кожного елемента Е (наприклад, для хлору С, заліза iFe) характеризується не тільки зазначенням його символу, а й характеристик ядра його атома: А - N Z - масового числа і Z - заряду ядра. Конкретне ядро з даними масовим числом А і даними зарядом Z називається нуклідом.
Гіпотетичний спектр діметілтріфторацетаміда - 5М, 17О, наведений в кінці гл. I, міг би навести на думку, що спектроскопія ЯМР використовується для виявлення в з'єднанні магнітно розрізняються ядер. По-перше, з експериментальної точки зору таке використання є важким, якщо взагалі можливим, оскільки умови та методику необхідно змінювати для вимірювання резонансних частот різних ядер. Таким чином, значення спектроскопії ЯМР для хімії грунтується не на тому, що вона здатна розрізнити елементи, а на її здатності відрізнити деякий ядро, що знаходиться в певному оточенні в молекулі від інших ядер того ж типу. Було знайдено, що на резонансні частоти окремих ядер одного сорту впливає розподіл електронів в хімічних зв'язках в молекулі. Тому значення резонансної частоти конкретного ядра залежить від молекулярної структури. Якщо для демонстрації цього явища вибрати протон, то в спектрі такого з'єднання, як бензил-ацетат, наприклад, будуть присутні три різних сигналу від протонів фенільного ядра, метиленової і метильної груп (рис. II. Цей ефект викликаний різним хімічним оточенням протонів в молекулі. його називають хімічним зрушенням Резонансної частоти або просто хімічним зрушенням.