А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Кінцева зв'язок
Кінцева зв'язок називається утримує, якщо вона аналітично виражається деяким рівнянням між координатами частинок системи і часом. Нехай дана система складається з п матеріальних частинок.
Тому кінцева зв'язок (4) називається інтегрованою.
На кінцевих зв'язках приварені наіравляющіе пластини.
При наявності кінцевої зв'язку виду (2) система не може в кожен даний момент часу займати довільне становище в просторі. При наявності ж тільки диференціальної зв'язку система в будь-який момент часу t може мати довільне положення в просторі. Однак в цьому положенні швидкості точок системи вже не можуть бути довільними. Диференціальна зв'язок накладає обмеження на ці швидкості.
У разі голономних кінцевих зв'язків f (r, f) 0 кожне з рівнянь зв'язку /](г, f) 0 з геометричної точки зору є гіперповерхні в розширеному конфігураційному просторі R3n x R, де R3n - простір координат точок системи, a R - вісь часу.
Установка при Самоустановлювальні кінцевої зв'язку виникає сама собою в результаті контакту заготовки і інструмента в процесі обробки. Узгодження проміжних зв'язків з необхідною точністю обробки зводиться, на думку В. П. Фіраго, до вирішення простої конструктивної завдання: зробити рухомий одну з проміжних зв'язків. Цей зв'язок повинен бути рухомий в тих напрямках, в яких повинна самовстановлюється кінцева зв'язок.
Така умова накладається кінцевої зв'язком на швидкості частинок в момент, коли система залишає зв'язок.
Така умова накладається кінцевої зв'язком на швидкості частинок в момент, коли система залишає зв'язок.
У разі ж наявності механічних кінцевих зв'язків причиною нестаціонарності перетворень (60) є також врахування особливостей зв'язків, якщо вони реономни.
В рамках теорії трансляційного зміцнення кінцевої зв'язку між Si, S2 і кутом ф не існує.
Функції (1), будучи підставлені в рівняння кінцевих зв'язків, звертають їх в тотожності. Тому при використанні уявлення (1) потрібно враховувати тільки диференціальні зв'язку.
Так як функції xt (t) повинні задовольняти кінцевим зв'язків (16.2), то їх варіації & х (0 не є довільними. В останньому випадку кінематичні зв'язку можуть бути цілком замінені кінцевими зв'язками. Якщо кінематичними зв'язки не є цілком інтегрованими, то вони називаються неголоном-ними.
Кінематичний зв'язок, що задовольняє рівності (1232), з яких в окремому випадку слідують рівняння кінцевої зв'язку (1233), називають інтегрованою, на відміну від зв'язку, яка визначається рівнянням (1231), з якого в загальному випадку не слід кінцевого рівняння зв'язку. Зауважимо, що рівняння (1222) і (1233) неідентичні.
Таким чином, для зазначених режимів навантаження, істотним є наявність єдиної діаграми, яка передбачає кінцеву зв'язок між відповідними компонентами напружень і деформацій як для вихідного, так і циклічного деформування. Незалежність в зазначених випробуваннях діаграм деформування від виду напруженого стану дає підставу припустити можливість використання її і в загальному випадку неоднорідного напруженого стану.
При виведенні рівнянь Лагранжа 1-го роду розглядалася механічна система складається з N точок, г - кінцевих зв'язків, р-диференціальних зв'язків. Причому зв'язку повинні бути ідеальними, тобто, рівняння Лагранжа 1-го роду отримали для НЕ голономних систем.
В результаті для мінімуму енергії активації зв'язок У - Z повинна бути розтягнута і ослаблена, перш ніж установиться кінцева зв'язок X - У.
Варіаційна задача (1), (2), (3) називається завданням на умовний екстремум з кінцевими зв'язками. Розглянемо рішення цієї задачі методом невизначених множників Лагранжа.
при 600 утворилися приблизно рівні обсяги метану і пропилену, ця обставина вказує, що найбільш імовірною первинної реакцією можна вважати розрив кінцевої зв'язку С-С, з подальшим гидрогенизацией утворилися таким чином радикалів.
Всі розглянуті теорії пластичності об'єднує: 1) квазістатічность розглянутих процесів, 2) неінтегріруемих співвідношень напруги - деформації, що призводить до відсутності кінцевих зв'язків між напруженнями і деформаціями і до залежності результатів від історії навантаження (за винятком теорії Генки - Ільюшина), 3) наявність різних співвідношень напруги - деформації в разі активного навантаження і в разі розвантаження.
Зазвичай принцип віртуальних переміщень застосовують до стаціонарних зв'язків, якщо зв'язку стаціонарні то термін сумісний зі зв'язками означає, що положення системи задовольняє кінцевим зв'язків.
Зауважимо, що для розглянутого випадку віртуальні переміщення, взагалі кажучи, не збігаються з можливими переміщеннями, як це має місце для систем з кінцевими зв'язками, рівняння яких не містять явно часу.
Рівняння кінцевих зв'язків, яким підпорядковане дане тверде тіло, відповідно до вираження (3213) на стор. На кінцях такої молекули залишаються ще вільні ненасичені зв'язку, тому молекула не може довго існувати в такому вигляді. За місцем вільних кінцевих зв'язків приєднуються наступні молекули дивинила (те ж саме для ізопрену, хлоропрена і ін.), і ланцюг зростає.
Усюди далі говорячи про механічних зв'язках, ми будемо мати на увазі голономні зв'язку, стаціонарні або нестаціонарні. Відповідні співвідношення ми будемо записувати для кінцевих зв'язків, маючи на увазі що наявність довільних постійних у виразах для зв'язків не змінює наступних міркувань.
Уявімо собі що дана матеріальна система підпорядкована а що утримує кінцевим зв'язків типу (27.1) на стор. Зазвичай принцип віртуальних переміщень застосовують до стаціонарних зв'язків. Якщо зв'язку стаціонарні то термін сумісний зі зв'язками означає, що положення системи задовольняє кінцевим зв'язків.
Таким чином, В. П. Фіраго вважає за можливе введення під-рухливість тільки в проміжних ланках ТЗ: в пристосуванні і допоміжному інструменті; можливість введення подвижностей в інструмент їм не розглядалася. Крім того, В. П. Фіраго не вказує способи визначення числа і виду напрямків, за якими повинна самовстановлюється кінцева зв'язок.
З нього ясно видно, що система з неінтегріруемих зв'язками не може бути охарактеризована подібно системам з кінцевими зв'язками своєї силової фунч-цією і формою кінетичної енергії; виявляється, що необхідно ще знати окремо вирази для імпульсів, що відповідають залежним швидкостям.
З нього ясно видно, що система з неінтегріруемих зв'язками не може бути охарактеризована подібно системам з кінцевими зв'язками своєї силової функцією і формою кінетичної енергії; виявляється, що необхідно ще знати окремо вирази для імпульсів, що відповідають залежним швидкостям.
Існує ще багато способів уявлення дерев в пам'яті комп'ютера. Згадаймо розглянуті нами в § 2.2 три основних способи представлення лінійних списків: звичайні односпрямовані списки з кінцевої зв'язком Л, циклічні списки і списки з двома зв'язками.
У тому випадку, коли ліва частина рівності (2712) може бути за допомогою деякого множника звернена в повну похідну від деякої функції за часом, що розглядається диференціальна зв'язок рівносильна деякої кінцевої зв'язку, що містить довільну постійну.
У тому випадку, коли ліва частина рівності (2712) може бути за допомогою деякого множника звернена в повну похідну від деякої функції за часом, що розглядається диференціальна зв'язок ра'носільна деякої кінцевої зв'язку, що містить довільну постійну.
У граткових, поворотно-ізомерних динамічних моделях ланцюга за кінетичні одиниці (або, точніше, мінімальні рухомі одиниці) приймалися такі мінімальні конформери, в яких були можливі дискретні переходи з початкової до кінцевої Конформа-цію ділянки кола, сумісні з геометрією решітки, які не потребували великих напруг валентних кутів всередині одиниці і сумісні з фіксацією примикають хвостів ланцюга. У більш складних одиницях допускалися проворот при необов'язково співвісних кінцевих зв'язках, супроводжуваних напругою і деформацією валентних зв'язків і кутів всередині одиниці. При цьому кінцеве і початкове стану повинні були бути сумісними з гратами.
З цих зв'язків головною є зв'язок кінцевих ланок: заготовки і інструмента, так як вона визначає точність обробки заготовки. Всі інші зв'язку - проміжні. Вони будуються виходячи з того, щоб створювати необхідну кінцеву зв'язок.
Важливим з наукової і прикладної точок зору є поширення деформационной теорії на режими циклічного пружно-пластичного навантаження. У роботі[139]обґрунтована можливість використання теорії малих пружно деформацій для повторного навантаження за межами пружності коли здійснюється навантаження, близьке до простого, в умовах періодичної зміни напряму навантаження на протилежне. Істотним при цьому виявляється наявність єдиної діаграми, яка передбачає кінцеву зв'язок між відповідними компонентами напружень і деформацій як для вихідного, так і циклічного деформування.
Установка при Самоустановлювальні кінцевої зв'язку виникає сама собою в результаті контакту заготовки і інструмента в процесі обробки. Узгодження проміжних зв'язків з необхідною точністю обробки зводиться, на думку В. П. Фіраго, до вирішення простої конструктивної завдання: зробити рухомий одну з проміжних зв'язків. Цей зв'язок повинен бути рухомий в тих напрямках, в яких повинна самовстановлюється кінцева зв'язок.
Описана вище дисперсійна крива характеризує систему зі зв'язаною модою, що є за своєю природою частково електромагнітної, частково механічної. Z-0), дисперсійна характеристика, показана на фіг. Виходячи з такої точки зору, можна бачити, що дисперсійна характеристика при кінцевій зв'язку є дисперсионную характеристику за відсутності зв'язку, але з розщепленням в області де частоти і хвильові вектори майже однакові. Така поведінка типово для системи зі зв'язаними модлмн.
Створення зв'язків відбувається в два етапи: 1) шляхом установки заготовки, інструменту та інших ланок МС; 2) подальшого закріплення зв'язку. При цьому закріплення зв'язків зазвичай здійснюється силами різання. У випадках, коли етапи установки і закріплення відбуваються одночасно, цей зв'язок В. П. Фіраго запропонував називати Самоустановлювальні. Така кінцева зв'язок забезпечує тільки точність розміру і форми отворів і не забезпечує точності розташування осі отвору.
Додамо до цього, що молекулярна система розглядається зазвичай як вільна система з атомів, уподібнюваних матеріальних точок. Взаємодії між атомами, що належать одній молекулі (внутрішньо-молекулярні взаємодії) або різним молекулам (міжмолекулярні взаємодії), враховуються за допомогою відповідних потенційних функцій. У деяких грубих моделях зв'язку між атомами в молекулі передбачаються жорсткими. Іноді виникають модельні задачі про одновимірному або двовимірному русі частинок уздовж фіксованою прямий або поверхні відповідно. Таким чином, виділяється клас механічних систем, що представляють особливий інтерес для статистичної механіки: вільні системи або системи із стаціонарними кінцевими зв'язками, всі сили в яких потенційні.
Зазвичай молекулярна система розглядається як вільна система з з, уподібнюваних матеріальних точок. Взаємодії між атомами, одній молекулі (внутрішньо-молекулярні взаємодії) або молекулам (міжмолекулярні взаємодії), враховуються з відповідних потенційних функцій. У деяких грубих мо-зв'язку між атомами в молекулі передбачаються жорсткими. Іноді виникають модельні задачі про одновимірному або двовимірному русі частинок уздовж фіксованою прямий або поверхні відповідно. Таким чином, виділяється клас механічних систем, що представляють особливий інтерес для статистичної механіки: вільні системи або системи із стаціонарними кінцевими зв'язками, всі сили в яких потенційні.
Тому кінцева зв'язок (4) називається інтегрованою.
На кінцевих зв'язках приварені наіравляющіе пластини.
При наявності кінцевої зв'язку виду (2) система не може в кожен даний момент часу займати довільне становище в просторі. При наявності ж тільки диференціальної зв'язку система в будь-який момент часу t може мати довільне положення в просторі. Однак в цьому положенні швидкості точок системи вже не можуть бути довільними. Диференціальна зв'язок накладає обмеження на ці швидкості.
У разі голономних кінцевих зв'язків f (r, f) 0 кожне з рівнянь зв'язку /](г, f) 0 з геометричної точки зору є гіперповерхні в розширеному конфігураційному просторі R3n x R, де R3n - простір координат точок системи, a R - вісь часу.
Установка при Самоустановлювальні кінцевої зв'язку виникає сама собою в результаті контакту заготовки і інструмента в процесі обробки. Узгодження проміжних зв'язків з необхідною точністю обробки зводиться, на думку В. П. Фіраго, до вирішення простої конструктивної завдання: зробити рухомий одну з проміжних зв'язків. Цей зв'язок повинен бути рухомий в тих напрямках, в яких повинна самовстановлюється кінцева зв'язок.
Така умова накладається кінцевої зв'язком на швидкості частинок в момент, коли система залишає зв'язок.
Така умова накладається кінцевої зв'язком на швидкості частинок в момент, коли система залишає зв'язок.
У разі ж наявності механічних кінцевих зв'язків причиною нестаціонарності перетворень (60) є також врахування особливостей зв'язків, якщо вони реономни.
В рамках теорії трансляційного зміцнення кінцевої зв'язку між Si, S2 і кутом ф не існує.
Функції (1), будучи підставлені в рівняння кінцевих зв'язків, звертають їх в тотожності. Тому при використанні уявлення (1) потрібно враховувати тільки диференціальні зв'язку.
Так як функції xt (t) повинні задовольняти кінцевим зв'язків (16.2), то їх варіації & х (0 не є довільними. В останньому випадку кінематичні зв'язку можуть бути цілком замінені кінцевими зв'язками. Якщо кінематичними зв'язки не є цілком інтегрованими, то вони називаються неголоном-ними.
Кінематичний зв'язок, що задовольняє рівності (1232), з яких в окремому випадку слідують рівняння кінцевої зв'язку (1233), називають інтегрованою, на відміну від зв'язку, яка визначається рівнянням (1231), з якого в загальному випадку не слід кінцевого рівняння зв'язку. Зауважимо, що рівняння (1222) і (1233) неідентичні.
Таким чином, для зазначених режимів навантаження, істотним є наявність єдиної діаграми, яка передбачає кінцеву зв'язок між відповідними компонентами напружень і деформацій як для вихідного, так і циклічного деформування. Незалежність в зазначених випробуваннях діаграм деформування від виду напруженого стану дає підставу припустити можливість використання її і в загальному випадку неоднорідного напруженого стану.
При виведенні рівнянь Лагранжа 1-го роду розглядалася механічна система складається з N точок, г - кінцевих зв'язків, р-диференціальних зв'язків. Причому зв'язку повинні бути ідеальними, тобто, рівняння Лагранжа 1-го роду отримали для НЕ голономних систем.
В результаті для мінімуму енергії активації зв'язок У - Z повинна бути розтягнута і ослаблена, перш ніж установиться кінцева зв'язок X - У.
Варіаційна задача (1), (2), (3) називається завданням на умовний екстремум з кінцевими зв'язками. Розглянемо рішення цієї задачі методом невизначених множників Лагранжа.
при 600 утворилися приблизно рівні обсяги метану і пропилену, ця обставина вказує, що найбільш імовірною первинної реакцією можна вважати розрив кінцевої зв'язку С-С, з подальшим гидрогенизацией утворилися таким чином радикалів.
Всі розглянуті теорії пластичності об'єднує: 1) квазістатічность розглянутих процесів, 2) неінтегріруемих співвідношень напруги - деформації, що призводить до відсутності кінцевих зв'язків між напруженнями і деформаціями і до залежності результатів від історії навантаження (за винятком теорії Генки - Ільюшина), 3) наявність різних співвідношень напруги - деформації в разі активного навантаження і в разі розвантаження.
Зазвичай принцип віртуальних переміщень застосовують до стаціонарних зв'язків, якщо зв'язку стаціонарні то термін сумісний зі зв'язками означає, що положення системи задовольняє кінцевим зв'язків.
Зауважимо, що для розглянутого випадку віртуальні переміщення, взагалі кажучи, не збігаються з можливими переміщеннями, як це має місце для систем з кінцевими зв'язками, рівняння яких не містять явно часу.
Рівняння кінцевих зв'язків, яким підпорядковане дане тверде тіло, відповідно до вираження (3213) на стор. На кінцях такої молекули залишаються ще вільні ненасичені зв'язку, тому молекула не може довго існувати в такому вигляді. За місцем вільних кінцевих зв'язків приєднуються наступні молекули дивинила (те ж саме для ізопрену, хлоропрена і ін.), і ланцюг зростає.
Усюди далі говорячи про механічних зв'язках, ми будемо мати на увазі голономні зв'язку, стаціонарні або нестаціонарні. Відповідні співвідношення ми будемо записувати для кінцевих зв'язків, маючи на увазі що наявність довільних постійних у виразах для зв'язків не змінює наступних міркувань.
Уявімо собі що дана матеріальна система підпорядкована а що утримує кінцевим зв'язків типу (27.1) на стор. Зазвичай принцип віртуальних переміщень застосовують до стаціонарних зв'язків. Якщо зв'язку стаціонарні то термін сумісний зі зв'язками означає, що положення системи задовольняє кінцевим зв'язків.
Таким чином, В. П. Фіраго вважає за можливе введення під-рухливість тільки в проміжних ланках ТЗ: в пристосуванні і допоміжному інструменті; можливість введення подвижностей в інструмент їм не розглядалася. Крім того, В. П. Фіраго не вказує способи визначення числа і виду напрямків, за якими повинна самовстановлюється кінцева зв'язок.
З нього ясно видно, що система з неінтегріруемих зв'язками не може бути охарактеризована подібно системам з кінцевими зв'язками своєї силової фунч-цією і формою кінетичної енергії; виявляється, що необхідно ще знати окремо вирази для імпульсів, що відповідають залежним швидкостям.
З нього ясно видно, що система з неінтегріруемих зв'язками не може бути охарактеризована подібно системам з кінцевими зв'язками своєї силової функцією і формою кінетичної енергії; виявляється, що необхідно ще знати окремо вирази для імпульсів, що відповідають залежним швидкостям.
Існує ще багато способів уявлення дерев в пам'яті комп'ютера. Згадаймо розглянуті нами в § 2.2 три основних способи представлення лінійних списків: звичайні односпрямовані списки з кінцевої зв'язком Л, циклічні списки і списки з двома зв'язками.
У тому випадку, коли ліва частина рівності (2712) може бути за допомогою деякого множника звернена в повну похідну від деякої функції за часом, що розглядається диференціальна зв'язок рівносильна деякої кінцевої зв'язку, що містить довільну постійну.
У тому випадку, коли ліва частина рівності (2712) може бути за допомогою деякого множника звернена в повну похідну від деякої функції за часом, що розглядається диференціальна зв'язок ра'носільна деякої кінцевої зв'язку, що містить довільну постійну.
У граткових, поворотно-ізомерних динамічних моделях ланцюга за кінетичні одиниці (або, точніше, мінімальні рухомі одиниці) приймалися такі мінімальні конформери, в яких були можливі дискретні переходи з початкової до кінцевої Конформа-цію ділянки кола, сумісні з геометрією решітки, які не потребували великих напруг валентних кутів всередині одиниці і сумісні з фіксацією примикають хвостів ланцюга. У більш складних одиницях допускалися проворот при необов'язково співвісних кінцевих зв'язках, супроводжуваних напругою і деформацією валентних зв'язків і кутів всередині одиниці. При цьому кінцеве і початкове стану повинні були бути сумісними з гратами.
З цих зв'язків головною є зв'язок кінцевих ланок: заготовки і інструмента, так як вона визначає точність обробки заготовки. Всі інші зв'язку - проміжні. Вони будуються виходячи з того, щоб створювати необхідну кінцеву зв'язок.
Важливим з наукової і прикладної точок зору є поширення деформационной теорії на режими циклічного пружно-пластичного навантаження. У роботі[139]обґрунтована можливість використання теорії малих пружно деформацій для повторного навантаження за межами пружності коли здійснюється навантаження, близьке до простого, в умовах періодичної зміни напряму навантаження на протилежне. Істотним при цьому виявляється наявність єдиної діаграми, яка передбачає кінцеву зв'язок між відповідними компонентами напружень і деформацій як для вихідного, так і циклічного деформування.
Установка при Самоустановлювальні кінцевої зв'язку виникає сама собою в результаті контакту заготовки і інструмента в процесі обробки. Узгодження проміжних зв'язків з необхідною точністю обробки зводиться, на думку В. П. Фіраго, до вирішення простої конструктивної завдання: зробити рухомий одну з проміжних зв'язків. Цей зв'язок повинен бути рухомий в тих напрямках, в яких повинна самовстановлюється кінцева зв'язок.
Описана вище дисперсійна крива характеризує систему зі зв'язаною модою, що є за своєю природою частково електромагнітної, частково механічної. Z-0), дисперсійна характеристика, показана на фіг. Виходячи з такої точки зору, можна бачити, що дисперсійна характеристика при кінцевій зв'язку є дисперсионную характеристику за відсутності зв'язку, але з розщепленням в області де частоти і хвильові вектори майже однакові. Така поведінка типово для системи зі зв'язаними модлмн.
Створення зв'язків відбувається в два етапи: 1) шляхом установки заготовки, інструменту та інших ланок МС; 2) подальшого закріплення зв'язку. При цьому закріплення зв'язків зазвичай здійснюється силами різання. У випадках, коли етапи установки і закріплення відбуваються одночасно, цей зв'язок В. П. Фіраго запропонував називати Самоустановлювальні. Така кінцева зв'язок забезпечує тільки точність розміру і форми отворів і не забезпечує точності розташування осі отвору.
Додамо до цього, що молекулярна система розглядається зазвичай як вільна система з атомів, уподібнюваних матеріальних точок. Взаємодії між атомами, що належать одній молекулі (внутрішньо-молекулярні взаємодії) або різним молекулам (міжмолекулярні взаємодії), враховуються за допомогою відповідних потенційних функцій. У деяких грубих моделях зв'язку між атомами в молекулі передбачаються жорсткими. Іноді виникають модельні задачі про одновимірному або двовимірному русі частинок уздовж фіксованою прямий або поверхні відповідно. Таким чином, виділяється клас механічних систем, що представляють особливий інтерес для статистичної механіки: вільні системи або системи із стаціонарними кінцевими зв'язками, всі сили в яких потенційні.
Зазвичай молекулярна система розглядається як вільна система з з, уподібнюваних матеріальних точок. Взаємодії між атомами, одній молекулі (внутрішньо-молекулярні взаємодії) або молекулам (міжмолекулярні взаємодії), враховуються з відповідних потенційних функцій. У деяких грубих мо-зв'язку між атомами в молекулі передбачаються жорсткими. Іноді виникають модельні задачі про одновимірному або двовимірному русі частинок уздовж фіксованою прямий або поверхні відповідно. Таким чином, виділяється клас механічних систем, що представляють особливий інтерес для статистичної механіки: вільні системи або системи із стаціонарними кінцевими зв'язками, всі сили в яких потенційні.