А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Кінематика - система

Кінематика системи зобов'язана своїм розвитком головним чином французькому інженеру - геометру Шалю. Положення такої незмінної системи, якій відповідає абсолютно тверде тіло, цілком визначається, трьома заданими точками.

Визначення та кінематика системи відліку, жорстко пов'язаної з тілом. Для ясності доцільно нагадати обговорювалися в розд. На основі обговорення в розд. Для такої системи відліку положення центру мас молекули є (в силу принципу невизначеності) рівноймовірної по всьому простору.

Внаслідок того що кінематика системи підресорювання впливає на здатність автомобіля тримати дорогу, а також на надійність і безвідмовність управління, то слід піддати спеціальному кінематичному аналізу різні схеми підвісок в момент переходу через односторонні перешкоди.

Далі лектор переходить до розгляду кінематики системи матеріальних точок. вводяться поняття про вільну і невільною системі. В тому і іншому випадку розглядається питання про способи завдання руху системи і про визначення швидкостей і прискорень її точок. Таким чином, студенти вже на цій стадії вивчення знайомляться з такими поняттями, як число ступенів свободи, узагальнені координати, узагальнені швидкості. Тут же дається коротка класифікація зв'язків.

Додаткові зв'язку, які не впливають на кінематику системи, але роблять її статично невизначеної, називаються пасивними зв'язками.

Інший сенс групи симетрії полягає в завданні кінематики системи. Всі можливі стану системи утворюють простір, па якому діє група. Краще було б, мабуть, називати групи такого характеру кінематичними, оскільки перетворення таких груп змінюють стану системи і служать не для вимірювання її симетричності а для перерахування і класифікації всіх її станів.

Фазовий простір і дужка Пуассона на ньому повністю визначають кінематику системи. Як і в квантовому випадку є важливий клас систем, що допускають кінематичну групу симетрії G: тобто це орбіти G в її копрісоедіненном поданні.

NClOg до іона HNC103 не може бути пояснено впливом зміни кінематики системи, так як це зниження занадто велике. Очевидно, що перехід від іона NC103 - до іона HNC103 сильно зменшує силову константу зв'язку C1N, порядок у якій знижується.

Різниця в значеннях Avp o в сольватамі солей, ймовірно, пов'язано з природою аніона, яка має суттєвий вплив на електронну щільність катіона і кінематику системи.

Ділянки ІК-спектрів поглинання (в вазеліновій олії. Оскільки частоти v (CN) підвищені у всіх комплексах платини (IV) в порівнянні з комплексами платини (II) незалежно від їх будови, то це означає, що відносне зростання частот обумовлений змінами силових коефіцієнтів, а не кінематики систем.

Ці результати можна легко поширити на системи з декількома ступенями свободи. Отже, кінематика системи, яка виражається за допомогою абельовой групи в -рощення у визначається єдиним чином числом ступенів свободи f цієї системи.

В якому місці загального курсу фізики слід знайомити студентів з теорією відносності на наш погляд, є дискусійним. Звичайно, більш загальні уявлення про кінематиці системи точок виявляються саме у викладі теорії відносності. Однак досвід викладання показує, що більшість студентів першого курсу, починаючи вивчати механіку з уявлень релятивістської теорії, сприймають її з працею, більш покладаючись на формальне запам'ятовування формул перетворень Лоренца. Викладаючи теорію відноси, ності необхідно вирішувати більше завдань на з'ясування фізичної сутності перетворень.

У цьому розділі розглядається рух суцільного середовища незалежно від причин, що викликають цей рух. Особлива увага приділяється новому, в порівнянні з кінематикою недеформівних систем, розділу - теорії деформацій.

Рух будь-якої системи точок щодо даної системи відліку буде відомо, якщо відомо рух кожної точки відносно тієї ж системи відліку; отже, вивчення руху системи точок повинно передувати вивчення руху однієї точки. Тому кінематика розпадається на два відділи: кінематику точки і кінематику системи.

Разом з тим із зіставлення даних, наведених в табл. 32 кидається в очі одне серйозна внутрішня суперечність. Добре відомо, що частота так званих валентних коливань залежить не тільки від силової константи відповідної зв'язку, але і від кінематики системи в цілому: симетрії, ефективної маси і силових констант найближчих інших зв'язків.

Підвищення працездатності зчленувань, що піддаються ударним навантаженням. На рис. 230 наведено приклад послідовного зміцнення вузла приводу поступально-зворотно рухається штока. Так як між поверхнями контакту неминучий зазор h, то навантаження має ударний характер. З кінематики системи рух коромисла 1 супроводжується зміщенням бойка по торця штока, що робить умови роботи зчленування ще важчими.

Підвищення працездатності зчленувань, що піддаються ударним навантаженням. На рис. 249 наведено приклад послідовного зміцнення вузла приводу поступально-зворотно рухається штока. Так як між поверхнями контакту неминучий зазор h (рис. 249 а), то навантаження має ударний характер. З кінематики системи рух коромисла супроводжується зміщенням бойка по торця штока, що робить умови роботи зчленування ще важчими.

Підвищення працездатності зчленувань, що піддаються ударним навантаженням. На рис. 230 наведено приклад послідовного зміцнення вузла приводу поступально-зворотно рухається штока. Так як між поверхнями контакту неминучий зазор h, то навантаження має ударний характер. З кінематики системи рух коромисла 1 супроводжується зміщенням бойка по торця штока, що робить умови роботи зчленування ще важчими.

Після вступу починається виклад кінематики. Істотна особливість пропонованої методики в тому, що її зміст не вичерпується кінематикою точки і абсолютно твердого тіла. Вона трактується як кінематика системи матеріальних точок. Матеріальна точка і абсолютно тверде тіло є найпростішими прикладами системи. Спочатку, звичайно, розглядається вільна матеріальна точка. Вказуються різні способи опису (ари-метизації) її руху. Поряд зі звичайними способами (векторний, координатний, природний) відзначається і спосіб, пов'язаний з введенням трьох довільних узагальнених координат. Вводяться поняття швидкості і прискорення точки. Далі розглядається точка, на яку накладено одна або дві стаціонарні утримують голономні зв'язку. Розглядаються питання завдання руху точки і визначення її швидкості і прискорення.

Стежить система приладу повинна задовольняти умові точної фіксації окремих положень керованого нею комутаторної механізму, строго відповідають різним значенням контрольованого параметра. Конструкції приладів в двох модифікаціях мають багато однакових ланок і вузлів. Зокрема, вся кінематика системи, включаючи вузол записи і привід для обертання діаграмного паперу, монтується ідентично.

У приймальному апараті ці сигнали надходять на сім електромагнітних реле з рухомими якорями у вигляді тих же пластинок різної довжини. Кожна з них, звичайно, буде реагувати на будь-які зміни струму в ланцюзі - вібрувати з частотою його зміни. Кінець кожної пластинки можна пов'язати з самописцем, підібравши кинематику системи таким чином, щоб перо самописця дотягує до стрічки тільки при максимальній амплітуді коливань якоря.

Книга являє собою суворе, цілісне і компактне виклад основних завдань і методів теоретичної механіки. Вона значно відрізняється від існуючих підручників з теоретичної механіки як по підбору матеріалу, так і за способом його викладу. Основну увагу приділено розгляду найбільш змістовних і цінних для теорії і додатків розділів динаміки і методів аналітичної механіки; статика вивчається як розділ динаміки, а в розділі кінематики детально обговорюються загальні підстави кінематики системи; деякі методичні ідеї є новими в навчальній літературі.