А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Асимптотична крива

Асимптотична крива на гіперболічної поверхні - це крива, що має в кожній точці асимптотическое напрямок.

Асимптотичні криві на поверхні - це по суті криві дотичні площини яких торкаються поверхні.

Асимптотична крива аа накреслена потовщеною лінією на фіг.

Асимптотичні криві логарифмічною амплітудно-частотної характеристики для різних передавальних функцій побудовані на фіг. Для кожного випадку потрібно побудувати відповідну фазо-частотну характеристику і амплітудно-фазову характеристику.

Якщо інваріантні асимптотичні криві не перетинаються між собою, то структура околиці такого гіперболічного рішення дуже проста, але зовсім інакше буде, ес ш інваріантні гілки перетинаються. Але може трапитися, що вони перетинаються в нескінченному числі точок, тоді можуть виникати двояко есвмптотіческіе руху.
 Дотична площину асимптотической кривої кінцевого типу всюди торкається поверхні.

Залежність миттєвого коефіцієнта теплопередачі aov від числа Фур'є для процесів нестаціонарного переносу теплоти від стінок до щільноупакована верствам. Суцільна крива. | Профілі температур при теплообміні в рухомому шарі. Температурний напір Тw - Ts (z Q падає зі збільшенням часу контакту, породжуючи внутрішній термічне сопротивл - ня, залежне від часу. Зовнішній коефіцієнт теплоотД & н представлений зазором. Коефіцієнт теплопередачі обмежується трьома асимптотическими кривими. Для дуже коротких проміжків часу внутрішнім термічним опором можна знехтувати.

Рівняння da 0 дає асимптотические криві так як для відповідних напрямів р оо.

Довести, що якщо асимптотична крива на поверхні складається з параболічних точок, то ця крива плоска і її площину є дотичною площиною до поверхні в усіх точках кривої. Вірно і зворотне, - якщо площину плоскої кривої на поверхні є дотичною до поверхні у всіх точках кривої, то ця крива асимптотична, що складається з параболічних точок.

Тут показано, що асимптотичні криві на гіперболічних поверхнях - це те ж саме, що обертають криві в осяжний просторі.

Для кожної схеми побудовані асимптотичні криві (прямі для напірної фільтрації в смугасту картину зоні параболи для безнапірної фільтрації по горизонтальному водоупором), до яких прагнуть криві розподілу напорів або вільної поверхні при видаленні в нескінченність, а також поправки другого наближення, описують відхилення дійсних кривих від асимптотических в характерних частинах зони різко змінюється фільтрації. Первісне визначення загального фільтраційного витрати при розгляді завдань напірної фільтрації проводиться по асимптотическим кривим з урахуванням додаткових фільтраційних опорів в зонах різко змінюється фільтрації, вимірюваних речами напорів на умовну вісь зони, обчислених по асимптотам справа і зліва від цієї осі.

Всі такі поверхні що мають асимптотическую криву з точкою нескінченного типу, утворюють в просторі поверхонь безліч коразмерності нескінченність. Тому в подальшому ми припускаємо (не завжди обумовлюючи це особливо), що наші криві кінцевого типу. Подвійна крива кривої кінцевого типу в проектному просторі лежить в неоднозначному проектному просторі і утворена дотичними гіперплоскостямі вихідної кривої.

Будь-вращающая просторова крива кінцевого типу є асимптотической кривої на підходящої гіперболічної поверхні.

Асимптотична лінія визначається умовою, що нормальна кривизна поверхні уздовж асимптотической кривої дорівнює нулю.

Справжня крива, накреслена тонкою лінією на рис. 84 розташовується вище асимптотической кривої для нуля і нижче асимптотической кривої для полюса. Вона віддалена максимум на 3 дб від асимптотической кривої на граничній частоті де х0с О (рис. 84 точка А) я na l дб від асимптотической кривої на частотах, розташованих вище і нижче на одну октаву по відношенню до граничної частоті.

В окремих випадках і при спеціальних обмеженнях вдається отримати висновок про наявність в сімействі рішень стійких і асимптотических кривих.

Слід зазначити, що регулювання витрати теплоносія кранами є досить складним: дросельна характеристика їх представляє асимптотическую криву і зміна площі наскрізного проходу не тягне за собою в тій же мірі зміни витрат теплоносія.

Справжня крива, накреслена тонкою лінією на рис. 84 розташовується вище асимптотической кривої для нуля і нижче асимптотической кривої для полюса. Вона віддалена максимум на 3 дб від асимптотической кривої на граничній частоті де х0с О (рис. 84 точка А) я na l дб від асимптотической кривої на частотах, розташованих вище і нижче на одну октаву по відношенню до граничної частоті.

Тут через I і III позначені значення першої і відповідно, третій квадратичної форм на векторі швидкості асимптотической кривої.

Виберемо тепер сг настільки малим, щоб крива тіпаміс, npnjcj Cj - залишалася в розширеній околиці поблизу від асимптотических кривих аж до точки Q і навіть кілька далі; тоді будучи регулярної, вона повинна самопересечься в деякій точці iS1) і перетнути криві P & Q до PwQ в деяких точках Т і R.

Зокрема, характеристичні смуги є прикладами смуг комплексу, тому вони також є дотичними смугами, отже, асимптотическими кривими інтегральних, поверхонь.

Якщо т) 0 9 збільшувати поверхню теплообміну або коефіцієнта теплопередачі немає сенсу, так як наближення т до одиниці відбувається по асимптотической кривої і для досягнення т]1 потрібно збільшити F до нескінченності.

Завдання знаходження асимптотичного ходу кінетичних кривих при старінні золів була вперше поставлена в наших роботах гб 27 2в зо1 У них нам вдалося встановити якісний характер асимптотических кривих і визначити основні параметри процесу.

Залежність анодного потенціалу і щільності струму при поляризації ніобію в 1 н. НС1 при 70 С від тривалості електролізу. | Залежність анодного потенціалу вольфраму від тривалості електролізу при 125А /м2 (суцільна лінія і20 А /см2 (пунктирна в розчині300 г /л NaCl і 4 г /л НС1 при 70 С. 1 - свіжий анод. 2 - повторна поляризація. На тантале і ніобії при анодної поляризації поверхневий окисний шар утворюється дуже швидко і при постійному значенні напруги на комірці щільність струму падає до асимптотической кривої, а потенціал анода зростає, як це показано на рис. IV-17.

Залежність анодного потенціалу і щільності струму при поляризації ніобію в 1 н. НС1 при 70 С від тривалості електролізу. | Залежність анодного потенціалу вольфраму від тривалості електролізу при 125А /м2 (суцільна лінія і20 А /см2 (пунктирна в розчині300 г /л NaCl і 4 г /л НС1 при 70 С. 1 - свіжий анод. 2 - повторна поляризація. на тантале і ніобії при анодної поляризації поверхневий окису шар утворюється дуже швидко і при постійному значенні напруги на комірці щільність струму падає до асимптотической кривої, а потенціал анода зростає, як це показано на рис. IV-17.

Графік зіставлення постійних і змінних витрат при отриманні виливки двома варіантами експлуатацію в розмірі. За період можливого використання дорожчий і стійкою оснащення (1 - й варіант) витрати, що припадають на одну деталь, з ростом виробництва безперервно падають по асимптотической кривої, наближаючись до мінімуму.

Як показує розглянута в главі I проблема розбіжності центру і фокуса, сподіватися на основі знання лінійних членів укласти про наявність у сімейства варіантів розв'язання нелінійної системи стійких або асимптотических кривих, в загальному випадку, не можна.

У міру збільшення об'ємної частки емульгатора, наприклад, ЕС-2 в дизельному паливі (рис. 18) міжфазне натяг різко знижується до точки з вмістом 1%, а потім виходить на асимптотическую криву.

Для полюса (аг - негативно) береться крива, симетрична щодо Ох. Асимптотична крива накреслена потовщеною лінією на фіг.

Обертають криві в тривимірному проектному просторі мають чудові топологічними властивостями. Разом з тим замкнуті асимптотические криві на гіперболічних поверхнях, які є графіками, існують. Мінімальна кількість точок перегину такої кривої невідомо.

Коефіцієнт прискорення массопе-редачи з послідовною реакцією f. Однак подальше збільшення R призводить до того, що швидкість першої реакції стає настільки великою в порівнянні зі швидкістю дифузії, що лімітує стає швидкість другої реакції. Тому крива наближається до нижньої асимптотичної кривої. Чим більше г21г, тим яскравіше виражений екстремум функції (Ri) і тим при менших значеннях Ri він проявляється. Екстремальний характер залежності f від Ri є незвичайним і не знайдений для массопередачі з одного хімічною реакцією.

Кривизна кривої кінцевого типу майже всюди відмінна від нуля. Згідно (ii) дотична площину асимптотической кривої кінцевого типу майже всюди торкається поверхні. Але обидві площині - що стосується поверхню і стикається з кривою - безперервно змінюються уздовж кривої кінцевого типу. Значить, вони збігаються всюди і теорема 1 доведена.

Справжня крива, накреслена тонкою лінією на рис. 84 розташовується вище асимптотической кривої для нуля і нижче асимптотической кривої для полюса. Вона віддалена максимум на 3 дб від асимптотической кривої на граничній частоті де х0с О (рис. 84 точка А) я na l дб від асимптотической кривої на частотах, розташованих вище і нижче на одну октаву по відношенню до граничної частоті.

Вплив величини дотичного вектора на форму нормалізованого кусочно кубічного сплайна, (а Р, Р О - 1]. (Ред Pi, Р О - 10]. Незважаючи на те, що параметричні кусково сплайни зручні і застосовуються в ряді галузей (виробництво автомобілів, суднобудуванні і авіабудуванні), у них є деякі недоліки. Так, вони неточно уявляють конічні перетину і асимптотичні криві і часто призводять до видимої осциляції. Осциляція виникає через те, що сплайн відчуває локальне вплив кожної точки, а третя похідна тільки кусочно постійна. Розриви третьої похідної породжують відхилення, і отримана крива не є гладкою, незважаючи на те, що її друга похідна неперервна.

Дисперсія сильних флуктуації інтенсивності коллімірованним пучка (й 1 при різних значеннях внутрішнього масштабу турбулентності. В роботі[11]проведений чисельний розрахунок відносної дисперсії інтенсивності вузького коллімірованним пучка за формулами (515), (516) в залежності від параметра Ds (2a) при різних значеннях внутрішнього масштабу турбулентності. Результати розрахунку представлені на рис. 5.4. Тут же нанесені асимптотические криві. Подальше збільшення внутрішнього масштабу турбулентності еквівалентно переходу до квадратичної випадково-неоднорідному середовищі[30], Коли насичення відносної дисперсії інтенсивності з ростом флуктуації діелектричної проникності і довжини траси не настає. Таким чином, висновок про зміну рівня насичення дисперсії інтенсивності в режимі просторово обмеженого пучка, зроблений на основі ФПМГК, що не суперечить загальній картині поведінки флуктуації інтенсивності при зміні спектра турбулентності.

Залежність критичного коефіцієнта розміру вирізу від коефіцієнта Пуассона. Крива на рис. 1 що представляє результати Такахасі є фактично асимптотической кривої для пучка кривих на рис. 3 4 при наближенні v до нуля.

Застосування логарифмічних шкал істотно зменшує крутизну амплітудних характеристик ланок. Тому результуюча л.а.х. послідовно з'єднаних ланок може бути легко побудована як асимптотична крива до ламаної лінії, що складається з відрізків прямих, що представляють собою л.а.х. окремих ланок.

Для кожної схеми побудовані асимптотичні криві ( прямі для напірної фільтрації в смугасту картину зоні параболи для безнапірної фільтрації по горизонтальному водоупором), до яких прагнуть криві розподілу напорів або вільної поверхні при видаленні в нескінченність, а також поправки другого наближення, описують відхилення дійсних кривих від асимптотических в характерних частинах зони різко змінюється фільтрації . Первісне визначення загального фільтраційного витрати при розгляді завдань напірної фільтрації проводиться по асимптотическим кривим з урахуванням додаткових фільтраційних опорів в зонах різко змінюється фільтрації, вимірюваних речами напорів на умовну вісь зони, обчислених по асимптотам справа і зліва від цієї осі.

При співвідношенні35% кисню і65% азоту вміст кисню в суміші зростає вже біліше ніж в 2 рази. При значних концентраціях кисню (99% і більше) це зростання йде по асимптотической кривої.

Строго кажучи, ми довели це для кривих кінцевого типу. Але умова кінцівки, ймовірно, несуттєво, оскільки як завгодно близько до замкнутої асимптотической кривої на періодичній поверхні лежить замкнута асимптотична крива кінцевого типу на близькій періодичної поверхні.

Взагалі це вже стара задача - побудувати диференціальних рівняння з приватними похідними першого порядку, характеристичні смуги якого є асимптотическими кривими. Чи показує, що ці диференціальних рівнянь вичерпуються диференціальних рівнянь лінійної конгруенції і лінійного комплексу. Далі з приводу двох лінійних комплексів він досліджує, що означає геометрично, якщо вони мають загальні інтегральні поверхні.

Строго кажучи, ми довели це для кривих кінцевого типу. Але умова кінцівки, ймовірно, несуттєво, оскільки як завгодно близько до замкнутої асимптотической кривої на періодичній поверхні лежить замкнута асимптотична крива кінцевого типу на близькій періодичної поверхні.

Перевага діаграми Найквіста в тому, що вона може бути побудована (або перевірена, коли H (s) відома) на підставі вимірів, проведених в сталому режимі. Це єдино застосовний метод в тих випадках, коли передавальна функція розімкнутого контуру H (s) не задана явно або визначена асимптотической кривої.

Справжня крива, накреслена тонкою лінією на рис. 84 розташовується вище асимптотической кривої для нуля і нижче асимптотической кривої для полюса. Вона віддалена максимум на 3 дб від асимптотической кривої на граничній частоті де х0с О (рис. 84 точка А) я na l дб від асимптотической кривої на частотах, розташованих вище і нижче на одну октаву по відношенню до граничної частоті.

За теоремою 2 ця крива вращающая, а всі дотичні площини торкаються поверхні. За умовою невертикальною поверхні вони не проходять через О. По теоремі 4 кожна вертикальна пряма перетинає одну з дотичних асимптотической кривої. Проекція цієї дотичної проходить через відповідну прямий точку МР2 і стосується проекції асимптотической кривої на горизонтальну площину.

Порівняємо результати компенсації за допомогою двох зазначених вище методів. Цей полюс знаходиться перед точкою підсумовування обертаючих моментів. Отже, крива статичної характеристики регулятора даного типу не виявляє спаду в умовах підтримання сталості моменту від навантаження. Та обставина, що асимптотична крива I m а з г, показана на рис. 61 (див. Стор. Коефіцієнт підсилення системи /Стах - т: м /тп д - буде однаковим для регулятора з компенсацією пропорційно-інтегрального типу та пропорційного регулятора, у якого відсутня компенсація. По теоремі 2 ця крива вращающая, а все дотичні площини торкаються поверхні. За умовою невертикальною поверхні вони не проходять через О. По теоремі 4 кожна вертикальна пряма перетинає одну з дотичних асимптотической кривої. Проекція цієї дотичної проходить через відповідну прямий точку МР2 і стосується проекції асимптотической кривої на горизонтальну площину.

Об'єднання цих прямих утворює в околиці кривої гладку поверхню. стикаються площині кривої торкаються поверхні з побудови. Доведемо, що побудована поверхня гіперболічність. звідси по теоремі 1 (1) випливає, що вихідна крива - її асимптотична крива.

Відомо, що зразок металу, що піддається попеременному вигину, попеременному кручення і попеременному розтягування і стиснення, може витримати більшу кількість таких змін, але в кінці кінців зламається. Кількість змін до зламу природно зростає, якщо зменшити величину навантаження (фіг. Це значення позначається як межа втоми. В випробуванні тривалість якого недостатня для побудови асимптотичної кривої, найвища навантаження, що не викликає руйнування, називається також межею втоми. В цьому випадку кількість витримує циклів завжди має бути вказано, як зазначає Гаф 2 інакше наведені дані не будуть мати ніякого сенсу.