А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Квадратичний ефект - штарок
Квадратичний ефект Штарка завжди негативний і зміщує енергетичні рівні в бік менших енергій.
Квадратичний ефект Штарка на лінії калію, К I. X 404720і 404414 А. Квадратичний ефект Штарка водневим рівням, спостерігається на лініях магнію, Mgl, ЗзЗр Р - лінійний ефект.
Квадратичний ефект Штарка, що веде до зміщення ліній, може пояснити зрушення ліній під впливом тиску. Однак, як ми побачимо нижче, існують і інші причини для зсуву ліній.
Спектри пропускання М тонких (10 - 200 мкм зразків CdS в електричному полі i. L 5104 в /см при температурі рідкого гелію. 1 -. З, d 672 А, 2 - SS 1C, d 414 A. Лінійний і квадратичний ефект Штарка широко використовується не тільки для вивчення вільних атомів, але і домішкових центрів діелектричних кристалів.
Завдяки квадратичному ефекту Штарка все терми зміщуються в бік менших енергій.
Це значення відображає квадратичний ефект Штарка, коли заряджені частинки впливають на неводородоподобний атом.
Спостережені контури ліній Чи не. з квадратичним ефектом. Ці лінії виявляють квадратичний ефект Штарка.
Квантовий підсилювач на пучку молекул аміаку. При цьому використовується явище, зване квадратичним ефектом Штарка: електричне поле, порушуючи розподіл зарядів в молекулі індукує в ній дипольний момент, а потім починає взаємодіяти з цим дипольним моментом. У неоднорідному електричному полі на молекулу діє сила, спрямована для збуджених молекул в сторону слабшого поля, а для збудженому молекул (що знаходяться в нижньому стані) в сторону сильного поля. Після виходу з котра фокусує системи уздовж її осі розташуються переважно порушені молекули, а незбуджені будуть відхилені до країв конденсатора. Пучок молекул, здатних здійснювати індуковані переходи і володіють негативною температурою, пропускається через об'ємний-резонатор, резонансна частота якого обрана близькою до инверсной частоті молекул. При цьому спостерігається посилення поля с.
Функція розподілу ймовірності. Таким чином, для ліній з квадратичним ефектом Штарка повинен спостерігатися значний зсув, приблизно рівний самому розширенню лінії; для ліній, розширених возмущающим дією ван-дер-Ваальса-ських сил, зрушення менше. Як ми вказували в попередньому параграфі це підтверджується дослідами. Зрушення, взагалі кажучи, може відбуватися в різні боки, оскільки константи Сп можуть відрізнятися за знаком для різних частинок; в більшості випадків він відбувається в червону сторону.
Садіжан[11]вказує, що при квадратичному ефекті Штарка електрони (ударна теорія) ведуть до симетричного, а іони (статистична теорія) - до асиметричному розширенню. Поділяючи всю площу лінії по вертикалі навпіл, він визначав величину зсуву, звідси - щільність іонів і нарешті температуру. при дослідженні профілю лінії порівнювані результати вимірювань і розрахунків повинні завжди ставитися до однакової повної площі.
Квантовомеханічний обчислення електронної поляризуемости зводиться в методі Кирквуда до дослідження квадратичного ефекту Штарка. Зсув електронних рівнів атома в електричному полі квадратично залежить від величини поля, пов'язане з його поляризуемостью.
Квантовомсханіческое обчислення електронної поляризуемости зводиться в методі Кирквуда до дослідження квадратичного ефекту Штарка. Зсув електронних рівнів атома в електричному полі квадратично залежить від величини поля, пов'язане з його поляризуемостью.
Коефіцієнт поглинання плазми повітря при Т22104 К і двох значеннях відносної щільності р /ро]ро - нормальна щільність повітря. | Зрушення лінії ксенону 467 1 нм. результати вимірювань. крива екстраполяція даних. -. про -. П -. А - ГГЕ, яка властива ідеальної плазмі з лініями, розширеними квадратичним ефектом Штарка.
Якщо дипольний електричний момент атома за відсутності зовнішнього електричного поля дорівнює нулю, то спостерігається квадратичний ефект Штарка, при якому розщеплення енергетичних рівнів і відповідно спектральних ліній пропорційно квадрату напруженості електричного поля.
Порівняння теоретичних та експериментальних даних для ширини і зрушень ліній Аг II. | Порівняння теоретичних та експериментальних даних для відносини ширини до зрушенню ліній. На початку цього параграфа вказувалося, що ширина і зрушення ряду ліній Чи не I з квадратичним ефектом Штарка вимірювалися також Вульфом; отримані ним значення нанесені на рис. 284 хрестиками.
Розрахунок ефективних перетинів, що визначають ширину і зрушення ліній, проведено Л. А. Вайнштейном і І. І. Собельманом для випадку квадратичного ефекту Штарка.
Розщеплення двох. Тому у неводородних атомів в слабких зовнішніх електричних полях лінійний ефект, як правило, відсутня, і спостерігається лише квадратичний ефект Штарка.
Вплив зовнішнього електричного поля на лінію гелію, Hel, Is2p ipL - Is4d D2. Коли зміщення терма під впливом зовнішнього електричного поля стає таким, що він наближається до відповідного водневого терму R /rt2 T0 квадратичний ефект Штарка змінюється лінійним.
Залежність відносини ширини лінії до її зсуву Av4 /6v4 від параметра р для ліній Аг II при розширенні викликаному вільними електронами і іонами Аг. Викладені результати отримані в наближенні ударної теорії. Крила лінії при квадратичному ефекті Штарка викликаються в основному збуреннями з боку іонів.
Ліній, як лінії водню, які мають ефект Штарка першого порядку. У більш важких атомів спостерігається квадратичний ефект Штарка, і розширення ліній тут значно менше.
Відносини Av4 /5v4 і Av6 /Bv6 можуть бути покладені рівними 116і 2 8 (відповідно до теорії Ліндхольм) або обчислені за нестаціонарної теорії. Тоді виходять два рівняння, що дозволяють за відомими значеннями Av і Sv знайти окремо значення Av4і8v6 пов'язані відповідно з квадратичним ефектом Штарка і з силами Ван-дер - Ваальса. Їх значення, обчислені по різних лініях кальцію, досить добре зійшлися між собою.
Порівняння теоретичних та експериментальних даних для контурів ліній Na I, A5890A, і Tl I, Х5350А. Штарка не може вважатися малою. Тому експериментальні спостереження ширину ліній (виправлену на приладове спотворення) слід розглядати, як що складається з трьох величин: АХД, ДХ6 і ДХ4 де перше розширення викликано явищем Допплера, друге - ван-дер-ваальсовскімі силами взаємодії і третє - квадратичним ефектом Штарка. Останній, в основному, викликаний збуреннями з боку вільних електронів, так як іони через їх відносно малій швидкості вносять малий внесок в розширення.
Однак в цьому випадку різні хвильові функції, що належать виродженого стану (п, Г), мають однакову парність і матричні елементи енергії обурення дорівнюють нулю. Отже, перша поправка, лінійна відносно напруженості поля, дорівнює нулю. Цей ефект називається квадратичним ефектом Штарка.
При цьому ширина лінії 5шсхзАГ ((N-концентрація іонів), а зрушення практично відсутня. У разі неводородоподобних ліній визначальним є розширення електронами внаслідок квадратичного ефекту Штарка. Штарковское розширення широко використовують для визначення концентрації заряджу. До тих пір поки (D &) gia & 2 зрушення рівнів прямо пропорційний напруженості поля. При виконанні зворотного нерівності лінійний ефект Штарка переходить в квадратичний. у тих атомах, в яких D0 0 спостерігається тільки квадратичний ефект Штарка.
Контури лінії Nal, 3 2S /2 - 3 2Р3 /г, X 5890 А і ТП, 62Р1 /2 - 7 2S /2 X 5350 А симетричні. Розширення їх викликано допплеровским ефектом і зіткненнями з молекулами азоту; дію останніх відноситься до області застосування ударної теорії. Обурення з боку заряджених частинок, присутніх в плазмі дуги, для зазначених двох ліній, через малість для них постійної С4 квадратичного ефекту Штарка, нехтує малі. Йа рис. 280 порівняні теоретично обчислені контури з експериментальними точками для ліній натрію і талію.
У наближенні рівняння (1181) рівні з А - 0 не розщеплюються, тому що для них дипольний момент перпендикулярний осі обертання. Тому в станах 2 лінійних молекул розщеплення не з'являється. Але в наступному наближенні коли враховується взаємодія з сусідніми рівнями, з'являється штарковское розщеплення і в рівнях з А - 0; воно пропорційно квадрату напруженості поля (квадратичний ефект Штарка) і в не дуже сильних полях, як правило, набагато менше лінійного ефекту, розглянутого вище. Квадратичний ефект з'являється і в рівнях з К /0 які виявляють лінійний ефект.
Він відбувається в бік більш довгих хвиль, коли 8 - позитивна величина. Наближена теорія Ліндхольм для адиабатических зіткнень пророкує не тільки лоренцевскую форму профілю, а й зрушення по довжині хвилі внаслідок безперервної зміни сил (приблизно пропорційних /rm), що діють при зіткненні між двома частинками, відстають один від одного на мінливий відстань р І зрушення, і ширина лінії пропорційні концентрації обурюють частинок. Сили тяжіння типу вандерваальсовскіх (т 6) викликають червоний зсув. Беменбург[24]показав, що блакитні зрушення пояснюються силами відштовхування (т 12), які діють разом з силами тяжіння. Спостерігалися і червоний і блакитний зрушення. Взаємодія з зарядженими частинками, наприклад електронами, викликає розширення Штарка. Лінійний ефект Штарка, обумовлений прямим кулоновским взаємодією (т 2), зазвичай важливий тільки для ліній водню і деяких ліній гелію. Квадратичний ефект Штарка (т 4) виникає в результаті появи диполя, індукованого в поглинає атомі наближається зарядженим партнером по зіткненню.
Квадратичний ефект Штарка на лінії калію, К I. X 404720і 404414 А. Квадратичний ефект Штарка водневим рівням, спостерігається на лініях магнію, Mgl, ЗзЗр Р - лінійний ефект.
Квадратичний ефект Штарка, що веде до зміщення ліній, може пояснити зрушення ліній під впливом тиску. Однак, як ми побачимо нижче, існують і інші причини для зсуву ліній.
Спектри пропускання М тонких (10 - 200 мкм зразків CdS в електричному полі i. L 5104 в /см при температурі рідкого гелію. 1 -. З, d 672 А, 2 - SS 1C, d 414 A. Лінійний і квадратичний ефект Штарка широко використовується не тільки для вивчення вільних атомів, але і домішкових центрів діелектричних кристалів.
Завдяки квадратичному ефекту Штарка все терми зміщуються в бік менших енергій.
Це значення відображає квадратичний ефект Штарка, коли заряджені частинки впливають на неводородоподобний атом.
Спостережені контури ліній Чи не. з квадратичним ефектом. Ці лінії виявляють квадратичний ефект Штарка.
Квантовий підсилювач на пучку молекул аміаку. При цьому використовується явище, зване квадратичним ефектом Штарка: електричне поле, порушуючи розподіл зарядів в молекулі індукує в ній дипольний момент, а потім починає взаємодіяти з цим дипольним моментом. У неоднорідному електричному полі на молекулу діє сила, спрямована для збуджених молекул в сторону слабшого поля, а для збудженому молекул (що знаходяться в нижньому стані) в сторону сильного поля. Після виходу з котра фокусує системи уздовж її осі розташуються переважно порушені молекули, а незбуджені будуть відхилені до країв конденсатора. Пучок молекул, здатних здійснювати індуковані переходи і володіють негативною температурою, пропускається через об'ємний-резонатор, резонансна частота якого обрана близькою до инверсной частоті молекул. При цьому спостерігається посилення поля с.
Функція розподілу ймовірності. Таким чином, для ліній з квадратичним ефектом Штарка повинен спостерігатися значний зсув, приблизно рівний самому розширенню лінії; для ліній, розширених возмущающим дією ван-дер-Ваальса-ських сил, зрушення менше. Як ми вказували в попередньому параграфі це підтверджується дослідами. Зрушення, взагалі кажучи, може відбуватися в різні боки, оскільки константи Сп можуть відрізнятися за знаком для різних частинок; в більшості випадків він відбувається в червону сторону.
Садіжан[11]вказує, що при квадратичному ефекті Штарка електрони (ударна теорія) ведуть до симетричного, а іони (статистична теорія) - до асиметричному розширенню. Поділяючи всю площу лінії по вертикалі навпіл, він визначав величину зсуву, звідси - щільність іонів і нарешті температуру. при дослідженні профілю лінії порівнювані результати вимірювань і розрахунків повинні завжди ставитися до однакової повної площі.
Квантовомеханічний обчислення електронної поляризуемости зводиться в методі Кирквуда до дослідження квадратичного ефекту Штарка. Зсув електронних рівнів атома в електричному полі квадратично залежить від величини поля, пов'язане з його поляризуемостью.
Квантовомсханіческое обчислення електронної поляризуемости зводиться в методі Кирквуда до дослідження квадратичного ефекту Штарка. Зсув електронних рівнів атома в електричному полі квадратично залежить від величини поля, пов'язане з його поляризуемостью.
Коефіцієнт поглинання плазми повітря при Т22104 К і двох значеннях відносної щільності р /ро]ро - нормальна щільність повітря. | Зрушення лінії ксенону 467 1 нм. результати вимірювань. крива екстраполяція даних. -. про -. П -. А - ГГЕ, яка властива ідеальної плазмі з лініями, розширеними квадратичним ефектом Штарка.
Якщо дипольний електричний момент атома за відсутності зовнішнього електричного поля дорівнює нулю, то спостерігається квадратичний ефект Штарка, при якому розщеплення енергетичних рівнів і відповідно спектральних ліній пропорційно квадрату напруженості електричного поля.
Порівняння теоретичних та експериментальних даних для ширини і зрушень ліній Аг II. | Порівняння теоретичних та експериментальних даних для відносини ширини до зрушенню ліній. На початку цього параграфа вказувалося, що ширина і зрушення ряду ліній Чи не I з квадратичним ефектом Штарка вимірювалися також Вульфом; отримані ним значення нанесені на рис. 284 хрестиками.
Розрахунок ефективних перетинів, що визначають ширину і зрушення ліній, проведено Л. А. Вайнштейном і І. І. Собельманом для випадку квадратичного ефекту Штарка.
Розщеплення двох. Тому у неводородних атомів в слабких зовнішніх електричних полях лінійний ефект, як правило, відсутня, і спостерігається лише квадратичний ефект Штарка.
Вплив зовнішнього електричного поля на лінію гелію, Hel, Is2p ipL - Is4d D2. Коли зміщення терма під впливом зовнішнього електричного поля стає таким, що він наближається до відповідного водневого терму R /rt2 T0 квадратичний ефект Штарка змінюється лінійним.
Залежність відносини ширини лінії до її зсуву Av4 /6v4 від параметра р для ліній Аг II при розширенні викликаному вільними електронами і іонами Аг. Викладені результати отримані в наближенні ударної теорії. Крила лінії при квадратичному ефекті Штарка викликаються в основному збуреннями з боку іонів.
Ліній, як лінії водню, які мають ефект Штарка першого порядку. У більш важких атомів спостерігається квадратичний ефект Штарка, і розширення ліній тут значно менше.
Відносини Av4 /5v4 і Av6 /Bv6 можуть бути покладені рівними 116і 2 8 (відповідно до теорії Ліндхольм) або обчислені за нестаціонарної теорії. Тоді виходять два рівняння, що дозволяють за відомими значеннями Av і Sv знайти окремо значення Av4і8v6 пов'язані відповідно з квадратичним ефектом Штарка і з силами Ван-дер - Ваальса. Їх значення, обчислені по різних лініях кальцію, досить добре зійшлися між собою.
Порівняння теоретичних та експериментальних даних для контурів ліній Na I, A5890A, і Tl I, Х5350А. Штарка не може вважатися малою. Тому експериментальні спостереження ширину ліній (виправлену на приладове спотворення) слід розглядати, як що складається з трьох величин: АХД, ДХ6 і ДХ4 де перше розширення викликано явищем Допплера, друге - ван-дер-ваальсовскімі силами взаємодії і третє - квадратичним ефектом Штарка. Останній, в основному, викликаний збуреннями з боку вільних електронів, так як іони через їх відносно малій швидкості вносять малий внесок в розширення.
Однак в цьому випадку різні хвильові функції, що належать виродженого стану (п, Г), мають однакову парність і матричні елементи енергії обурення дорівнюють нулю. Отже, перша поправка, лінійна відносно напруженості поля, дорівнює нулю. Цей ефект називається квадратичним ефектом Штарка.
При цьому ширина лінії 5шсхзАГ ((N-концентрація іонів), а зрушення практично відсутня. У разі неводородоподобних ліній визначальним є розширення електронами внаслідок квадратичного ефекту Штарка. Штарковское розширення широко використовують для визначення концентрації заряджу. До тих пір поки (D &) gia & 2 зрушення рівнів прямо пропорційний напруженості поля. При виконанні зворотного нерівності лінійний ефект Штарка переходить в квадратичний. у тих атомах, в яких D0 0 спостерігається тільки квадратичний ефект Штарка.
Контури лінії Nal, 3 2S /2 - 3 2Р3 /г, X 5890 А і ТП, 62Р1 /2 - 7 2S /2 X 5350 А симетричні. Розширення їх викликано допплеровским ефектом і зіткненнями з молекулами азоту; дію останніх відноситься до області застосування ударної теорії. Обурення з боку заряджених частинок, присутніх в плазмі дуги, для зазначених двох ліній, через малість для них постійної С4 квадратичного ефекту Штарка, нехтує малі. Йа рис. 280 порівняні теоретично обчислені контури з експериментальними точками для ліній натрію і талію.
У наближенні рівняння (1181) рівні з А - 0 не розщеплюються, тому що для них дипольний момент перпендикулярний осі обертання. Тому в станах 2 лінійних молекул розщеплення не з'являється. Але в наступному наближенні коли враховується взаємодія з сусідніми рівнями, з'являється штарковское розщеплення і в рівнях з А - 0; воно пропорційно квадрату напруженості поля (квадратичний ефект Штарка) і в не дуже сильних полях, як правило, набагато менше лінійного ефекту, розглянутого вище. Квадратичний ефект з'являється і в рівнях з К /0 які виявляють лінійний ефект.
Він відбувається в бік більш довгих хвиль, коли 8 - позитивна величина. Наближена теорія Ліндхольм для адиабатических зіткнень пророкує не тільки лоренцевскую форму профілю, а й зрушення по довжині хвилі внаслідок безперервної зміни сил (приблизно пропорційних /rm), що діють при зіткненні між двома частинками, відстають один від одного на мінливий відстань р І зрушення, і ширина лінії пропорційні концентрації обурюють частинок. Сили тяжіння типу вандерваальсовскіх (т 6) викликають червоний зсув. Беменбург[24]показав, що блакитні зрушення пояснюються силами відштовхування (т 12), які діють разом з силами тяжіння. Спостерігалися і червоний і блакитний зрушення. Взаємодія з зарядженими частинками, наприклад електронами, викликає розширення Штарка. Лінійний ефект Штарка, обумовлений прямим кулоновским взаємодією (т 2), зазвичай важливий тільки для ліній водню і деяких ліній гелію. Квадратичний ефект Штарка (т 4) виникає в результаті появи диполя, індукованого в поглинає атомі наближається зарядженим партнером по зіткненню.