А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Вихідна формула
Вихідні формули двох останніх типів ми називаємо критичними формулами першого і відповідно другого роду і говоримо, що вони пов'язані з е-термо eE9l (j) Фігуру докази з перерахованими властивостями ми називаємо нормованим доказом.
Вихідна формула для розрахунку витрати газу на опалення приведена в розділі третьої.
Вихідні формули (3.1) для визначення шуканих параметрів феррозондов при довільних азимут, зенітному і візирної кутах складні. Однак формули значно спрощуються при деяких значеннях кутів просторової орієнтації. Складемо для деяких випадків вираження сигналів з феррозондов.
Вихідною формулою для всіх висновків, зроблених в цьому параграфі є формула (28), яка була отримана для ідеального циклу Карно.
Вихідною формулою розкладання визначника є формула (П-2), що дозволяє виділити один з надлишків. З точки зору алгебри графів ця операція полягає в отриманні двох подграфов: перший підграф відповідає вихідному графу, у якого вилучено гілка з коефіцієнтом передачі ац; другий підграф відповідає вихідному графу, у якого гілка з коефіцієнтом передачі a j від'єднується тільки від базової вершини, а вершина, в яку заходить ця гілка, об'єднується з базовою.
Ця вихідна формула, як вказувалося раніше, є справедливою як для меридіональних, так і для сагиттальних пучків променів.
якщо вихідна формула здійсненна, то нова теж здійсненна: достатньо взяти в якості F і G графіки сколемовскіх функцій. Навпаки, якщо нова формула здійсненна, то здійсненна і стара (більш того, з нової формули слід стара): треба взяти z і v згідно з першими двома рядками і помітити, що згідно третьому рядку вони підійдуть.
Записуються вихідні формули включення для кожного виходу. Для зручності запису і спрощення /попередньо складається табл. 5.5 робітників і заборонених станів. У формули включення не входять вхідні сигнали від того ІМ або ЕП, для якого складається формула.
Кожна вихідна формула аналізованого докази або виходить в результаті підстановки з будь-якої тотожно істинною формули обчислення висловлювань або з власної аксіоми, що не містить кванторів, або є критичною формулою або формулою е-рівності.
Стовпці вихідних формул тут грають роль стрілок. Vx-i А (х), а зайве зха (х) опускається в силу загальних властивостей - - Фактично несуттєво, розглядати зха (х) як вихідну формулу в 2 - 5 чи ні.
У вихідній формулі (17.4) фігурує різниця потенціалів (pl - p2 яка не залежить від вибору початку відліку пор. Тому будемо вважати, що початок відліку pi і р2 у формулі (17.4) знаходиться в нескінченно віддаленій точці. У вихідній формулі ( 18) і її приватних різновидах член при Q дорівнює i.
У вихідній формулі (18) і її приватних різновидах коефіцієнт при Q дорівнює i.
Над вихідними формулами в фігурі розкладання не варті ніякі інші формули; над результуючої формулою будь-якої схеми укладення стоять дві формули (тут має місце розгалуження вгору); над будь-який інший формулою варто по одній формулі. Послідовність формул з даної фігури розкладання, що починається будь-якої вихідної формулою і така, що за кожною формулою, яка не є заключною формулою виведення, слід формула, що стоїть в цій фігурі безпосередньо під нею, називається ниткою докази.
Порівняємо дві вихідні формули - (7110) і (7111), згадавши зроблене про них вище зауваження.
Так як вихідна формула (1210) відноситься до пластині температура якої постійна, то і формула (1233) описує теплообмін в трубі з постійною температурою стінок.
Структура елементарних хвиль руху ринку. По-друге, вихідна формула внутрішньої структури циклу зберігається при будь-яких масштабах розгляду, в тому числі і в тиковому графіку.
Перехід від вихідних формул або відповідно від раніше отриманих формул до наступними формулами проводиться виключно за допомогою модифікованих схем (а), (0) і схеми укладення.
При виведенні вихідної формули (9 - 3) передбачалося, що однорідний променистий потік впроваджується по нормалі в плоский безмежний шар напівпрозорої середовища.
Подальше перетворення вихідної формули (5 - 38) виробляємо шляхом заміни теплоти згорання всіх горючих компонентів сумарною величиною QHen.
Підставляючи в вихідну формулу (58) прийняті середні значення коефіцієнта 1 + 1 і вводячи в знаменник підкореневий величини Кф - 2 6 отримуємо наближені формули для визначення Vф в залежності від d0 і YO.
Якщо в вихідну формулу входять константи, то при обчисленні середнього результату їх визначають так, щоб число значущих цифр у них було на одиницю більше числа значущих цифр в значеннях вимірюваних величин.
Визначення ефективної смуги пропускання. Повертаючись до вихідної формулою (4 - 117) або до формули реального приладу, що вимірює потужність (4 - 111), можна визначити таке значення інтервалу 2 Г, для якого при подальшому його збільшенні середня потужність буде змінюватися незначно, а вимірювальний прилад в силу обмеженою роздільною здатності шкали цієї різниці вже відчувати не буде.
Вираз (1740) еквівалентно вихідній формулі (1738), але має ту перевагу, що, якщо замінити вектор А на rot (jii /r), інтеграл виявляється абсолютно збіжним; подинтегральная функцією володіють.
Повернемося до вихідних формулами попереднього параграфа і покажемо, яким чином повинні проводитися обчислення з урахуванням поляризації початкових і кінцевих фотонів і електронів.
В результаті отримана вихідна формула для обробки даних вимірювання температури як функції часу в будь-якій точці стовбура зупиненої свердловини.
У таких випадках вихідна формула (376), яка представляла форму хвильової поверхні буде виражати тепер безпосередньо хвильову аберацію.
Розмірності величин і вихідні формули взяті відповідно до рекомендацій, які передбачають застосування системи СІ.
У теоремі 1 остання вихідна формула А допоміжного виведення Г, А - В не бере участі в переліку вихідних формул результуючого виведення Г - А Z) У; тому ми будемо називати це входження А в За вихідну формули усуненим. Можуть бути присутні й інші входження А в перелік Г, які при цьому не усуваються.
Елемент затримки, який реалізує операцію якщо тільки p (t істинно, то. (. Теж істинно. Можна вважати, що fl (O помилково. | Схема, яка використовує елемент затримки. Умови функціонування. | Елемент зі зворотним зв'язком. Якщо елементарна кон'юнкція вихідної формули ні разу не задовольняла перевірці (в нашому прикладі такого випадку не було), то вона повинна з'явитися в остаточній формулі. Якщо ж елементарна кон'юнкція задовольняє перевірці то в остаточну форму входить деяка інша кон'юнкція, отримана з вихідної.
Чудовою особливістю як вихідної формули (8 5Ь), так і похідних від неї наслідків (8 6а), (8 6Ь), (8 6с), (8 6d), (8 7с) і (8 7d), є те, що всі ці вирази складаються з двох членів. Один з них залежить тільки від властивостей наведеного струму, характерних для даного генератора, які прийнято називати електронікою приладу, а інший визначається параметрами коливального контуру. Так, наприклад, всі ліві частини рівнянь (8 6с), (8 6d), (8 7с), (8 7d) визначаються електронікою приладу, а їх праві частини залежать від різних параметрів самого коливального контуру.
При уявній простоті вихідних формул розрахунок цих показників виявляється дуже складним завданням, яке не може бути розглянута в рамках даного керівництва.
Далі необхідно розбити вихідну формулу на ряд послідовних арифметичних і логічних операцій, відповідних системі команд для конкретної ЕОМ, і визначити адреси осередків, куди повинні бути поміщені відповідні команди.
Висловимо входять у вихідну формулу величини через параметри зубчастої передачі. Так як викришування виникає в районі полюсной лінії (початковій окружності), в формулу (230) слід підставити значення розрахункового питомого тиску qp і наведеного радіуса р для моменту зачеплення в полюсі.
Види контакту ходового колеса з рейкою. і - лінійний. б - точковий. | Типи і розміри підкранових і подтележечних рейок. Підставляючи його у вихідну формулу Герца, отримаємо контактні напруги (МПа) на ободі колеса.
Якщо звернутися до вихідної формулою (10 - 4), яка визначає U2 то мова може йти про перерозподіл потоку реактивної потужності шляхом установки у споживачів пристроїв, що генерують або споживають реактивну потужність Q, або за рахунок зміни реактивного опору ланцюга шляхом спеціального компенсуючого пристрою Хс. У першому випадку передбачається уста новка регульованих статичних конденсаторів, що включаються парал лельно в мережу, або використання синхронних двигунів у споживачів. У другому випадку використовуються регульовані статичні конденсатори, що включаються в мережу послідовно. Вони знаходять переважне застосування в повітряних мережах.
Так як у вихідній формулі (617) фігурує допускається за умовами міцності крутний момент на верхньому кінці бурильної колони, то, отже, отримане рішення враховує умову, за якої матеріал бурильних труб не буде відчувати напруг, /що перевищують допустимі за умовами міцності.
Можливість перенесення підстановок в вихідні формули відкриває перед нами можливість обходитися без використання правила підстановки.
Отже, і наша вихідна формула не є тотожно істинною. З'ясуємо, чи буде вона здійсненним. Для цього зауважимо, що сама формула являє собою діз'юнктівную нормальну форму. І так як жодна з її складових не містить змінної разом з її запереченням, то вона не є тотожно хибною; отже, вона здійсненна.
Звідси випливає, що вихідна формула помилкова тільки коли р і s істинні а 7 і г помилкові.
Таким чином, наша вихідна формула (17 /), постульовано вище на основі полуінтуітівних міркувань, тепер виходить як точне наслідок вимоги інваріантності щодо спеціальних перетворень Лоренца.
Зауважимо, що наша вихідна формула (79.7), як неодноразово згадувалося, справедлива лише за умови відсутності в поле ферромагнетиков. Цим обмежується, таким чином, і область приложимости всіх формул цього параграфа.
Як уже зазначалося, вихідна формула (1.5) була отримана при нормальних розподілах випадкових величин Гу, Ти і Тс. Однак далеко не завжди закони розподілу цих величин можна вважати нормальними. Розглянемо тепер іншу граничну ідеалізацію, коли розподілу випадкових величин явно асиметричні.
Зауважимо, що наша вихідна формула (79.7), як неодноразово згадувалося, справедлива лише за умови відсутності в поле ферромагнетиков. Цим обмежується, таким чином, і область приложимости всіх формул цього параграфа.
Зауважимо, що наша вихідна формула (79.7), як неодноразово згадувалося, справедлива лише за умови відсутності в поле ферромагнетиков. Цим обмежується, таким чином, і область приложимости всіх формул цього параграфа.
Вихідна формула для розрахунку витрати газу на опалення приведена в розділі третьої.
Вихідні формули (3.1) для визначення шуканих параметрів феррозондов при довільних азимут, зенітному і візирної кутах складні. Однак формули значно спрощуються при деяких значеннях кутів просторової орієнтації. Складемо для деяких випадків вираження сигналів з феррозондов.
Вихідною формулою для всіх висновків, зроблених в цьому параграфі є формула (28), яка була отримана для ідеального циклу Карно.
Вихідною формулою розкладання визначника є формула (П-2), що дозволяє виділити один з надлишків. З точки зору алгебри графів ця операція полягає в отриманні двох подграфов: перший підграф відповідає вихідному графу, у якого вилучено гілка з коефіцієнтом передачі ац; другий підграф відповідає вихідному графу, у якого гілка з коефіцієнтом передачі a j від'єднується тільки від базової вершини, а вершина, в яку заходить ця гілка, об'єднується з базовою.
Ця вихідна формула, як вказувалося раніше, є справедливою як для меридіональних, так і для сагиттальних пучків променів.
якщо вихідна формула здійсненна, то нова теж здійсненна: достатньо взяти в якості F і G графіки сколемовскіх функцій. Навпаки, якщо нова формула здійсненна, то здійсненна і стара (більш того, з нової формули слід стара): треба взяти z і v згідно з першими двома рядками і помітити, що згідно третьому рядку вони підійдуть.
Записуються вихідні формули включення для кожного виходу. Для зручності запису і спрощення /попередньо складається табл. 5.5 робітників і заборонених станів. У формули включення не входять вхідні сигнали від того ІМ або ЕП, для якого складається формула.
Кожна вихідна формула аналізованого докази або виходить в результаті підстановки з будь-якої тотожно істинною формули обчислення висловлювань або з власної аксіоми, що не містить кванторів, або є критичною формулою або формулою е-рівності.
Стовпці вихідних формул тут грають роль стрілок. Vx-i А (х), а зайве зха (х) опускається в силу загальних властивостей - - Фактично несуттєво, розглядати зха (х) як вихідну формулу в 2 - 5 чи ні.
У вихідній формулі (17.4) фігурує різниця потенціалів (pl - p2 яка не залежить від вибору початку відліку пор. Тому будемо вважати, що початок відліку pi і р2 у формулі (17.4) знаходиться в нескінченно віддаленій точці. У вихідній формулі ( 18) і її приватних різновидах член при Q дорівнює i.
У вихідній формулі (18) і її приватних різновидах коефіцієнт при Q дорівнює i.
Над вихідними формулами в фігурі розкладання не варті ніякі інші формули; над результуючої формулою будь-якої схеми укладення стоять дві формули (тут має місце розгалуження вгору); над будь-який інший формулою варто по одній формулі. Послідовність формул з даної фігури розкладання, що починається будь-якої вихідної формулою і така, що за кожною формулою, яка не є заключною формулою виведення, слід формула, що стоїть в цій фігурі безпосередньо під нею, називається ниткою докази.
Порівняємо дві вихідні формули - (7110) і (7111), згадавши зроблене про них вище зауваження.
Так як вихідна формула (1210) відноситься до пластині температура якої постійна, то і формула (1233) описує теплообмін в трубі з постійною температурою стінок.
Структура елементарних хвиль руху ринку. По-друге, вихідна формула внутрішньої структури циклу зберігається при будь-яких масштабах розгляду, в тому числі і в тиковому графіку.
Перехід від вихідних формул або відповідно від раніше отриманих формул до наступними формулами проводиться виключно за допомогою модифікованих схем (а), (0) і схеми укладення.
При виведенні вихідної формули (9 - 3) передбачалося, що однорідний променистий потік впроваджується по нормалі в плоский безмежний шар напівпрозорої середовища.
Подальше перетворення вихідної формули (5 - 38) виробляємо шляхом заміни теплоти згорання всіх горючих компонентів сумарною величиною QHen.
Підставляючи в вихідну формулу (58) прийняті середні значення коефіцієнта 1 + 1 і вводячи в знаменник підкореневий величини Кф - 2 6 отримуємо наближені формули для визначення Vф в залежності від d0 і YO.
Якщо в вихідну формулу входять константи, то при обчисленні середнього результату їх визначають так, щоб число значущих цифр у них було на одиницю більше числа значущих цифр в значеннях вимірюваних величин.
Визначення ефективної смуги пропускання. Повертаючись до вихідної формулою (4 - 117) або до формули реального приладу, що вимірює потужність (4 - 111), можна визначити таке значення інтервалу 2 Г, для якого при подальшому його збільшенні середня потужність буде змінюватися незначно, а вимірювальний прилад в силу обмеженою роздільною здатності шкали цієї різниці вже відчувати не буде.
Вираз (1740) еквівалентно вихідній формулі (1738), але має ту перевагу, що, якщо замінити вектор А на rot (jii /r), інтеграл виявляється абсолютно збіжним; подинтегральная функцією володіють.
Повернемося до вихідних формулами попереднього параграфа і покажемо, яким чином повинні проводитися обчислення з урахуванням поляризації початкових і кінцевих фотонів і електронів.
В результаті отримана вихідна формула для обробки даних вимірювання температури як функції часу в будь-якій точці стовбура зупиненої свердловини.
У таких випадках вихідна формула (376), яка представляла форму хвильової поверхні буде виражати тепер безпосередньо хвильову аберацію.
Розмірності величин і вихідні формули взяті відповідно до рекомендацій, які передбачають застосування системи СІ.
У теоремі 1 остання вихідна формула А допоміжного виведення Г, А - В не бере участі в переліку вихідних формул результуючого виведення Г - А Z) У; тому ми будемо називати це входження А в За вихідну формули усуненим. Можуть бути присутні й інші входження А в перелік Г, які при цьому не усуваються.
Елемент затримки, який реалізує операцію якщо тільки p (t істинно, то. (. Теж істинно. Можна вважати, що fl (O помилково. | Схема, яка використовує елемент затримки. Умови функціонування. | Елемент зі зворотним зв'язком. Якщо елементарна кон'юнкція вихідної формули ні разу не задовольняла перевірці (в нашому прикладі такого випадку не було), то вона повинна з'явитися в остаточній формулі. Якщо ж елементарна кон'юнкція задовольняє перевірці то в остаточну форму входить деяка інша кон'юнкція, отримана з вихідної.
Чудовою особливістю як вихідної формули (8 5Ь), так і похідних від неї наслідків (8 6а), (8 6Ь), (8 6с), (8 6d), (8 7с) і (8 7d), є те, що всі ці вирази складаються з двох членів. Один з них залежить тільки від властивостей наведеного струму, характерних для даного генератора, які прийнято називати електронікою приладу, а інший визначається параметрами коливального контуру. Так, наприклад, всі ліві частини рівнянь (8 6с), (8 6d), (8 7с), (8 7d) визначаються електронікою приладу, а їх праві частини залежать від різних параметрів самого коливального контуру.
При уявній простоті вихідних формул розрахунок цих показників виявляється дуже складним завданням, яке не може бути розглянута в рамках даного керівництва.
Далі необхідно розбити вихідну формулу на ряд послідовних арифметичних і логічних операцій, відповідних системі команд для конкретної ЕОМ, і визначити адреси осередків, куди повинні бути поміщені відповідні команди.
Висловимо входять у вихідну формулу величини через параметри зубчастої передачі. Так як викришування виникає в районі полюсной лінії (початковій окружності), в формулу (230) слід підставити значення розрахункового питомого тиску qp і наведеного радіуса р для моменту зачеплення в полюсі.
Види контакту ходового колеса з рейкою. і - лінійний. б - точковий. | Типи і розміри підкранових і подтележечних рейок. Підставляючи його у вихідну формулу Герца, отримаємо контактні напруги (МПа) на ободі колеса.
Якщо звернутися до вихідної формулою (10 - 4), яка визначає U2 то мова може йти про перерозподіл потоку реактивної потужності шляхом установки у споживачів пристроїв, що генерують або споживають реактивну потужність Q, або за рахунок зміни реактивного опору ланцюга шляхом спеціального компенсуючого пристрою Хс. У першому випадку передбачається уста новка регульованих статичних конденсаторів, що включаються парал лельно в мережу, або використання синхронних двигунів у споживачів. У другому випадку використовуються регульовані статичні конденсатори, що включаються в мережу послідовно. Вони знаходять переважне застосування в повітряних мережах.
Так як у вихідній формулі (617) фігурує допускається за умовами міцності крутний момент на верхньому кінці бурильної колони, то, отже, отримане рішення враховує умову, за якої матеріал бурильних труб не буде відчувати напруг, /що перевищують допустимі за умовами міцності.
Можливість перенесення підстановок в вихідні формули відкриває перед нами можливість обходитися без використання правила підстановки.
Отже, і наша вихідна формула не є тотожно істинною. З'ясуємо, чи буде вона здійсненним. Для цього зауважимо, що сама формула являє собою діз'юнктівную нормальну форму. І так як жодна з її складових не містить змінної разом з її запереченням, то вона не є тотожно хибною; отже, вона здійсненна.
Звідси випливає, що вихідна формула помилкова тільки коли р і s істинні а 7 і г помилкові.
Таким чином, наша вихідна формула (17 /), постульовано вище на основі полуінтуітівних міркувань, тепер виходить як точне наслідок вимоги інваріантності щодо спеціальних перетворень Лоренца.
Зауважимо, що наша вихідна формула (79.7), як неодноразово згадувалося, справедлива лише за умови відсутності в поле ферромагнетиков. Цим обмежується, таким чином, і область приложимости всіх формул цього параграфа.
Як уже зазначалося, вихідна формула (1.5) була отримана при нормальних розподілах випадкових величин Гу, Ти і Тс. Однак далеко не завжди закони розподілу цих величин можна вважати нормальними. Розглянемо тепер іншу граничну ідеалізацію, коли розподілу випадкових величин явно асиметричні.
Зауважимо, що наша вихідна формула (79.7), як неодноразово згадувалося, справедлива лише за умови відсутності в поле ферромагнетиков. Цим обмежується, таким чином, і область приложимости всіх формул цього параграфа.
Зауважимо, що наша вихідна формула (79.7), як неодноразово згадувалося, справедлива лише за умови відсутності в поле ферромагнетиков. Цим обмежується, таким чином, і область приложимости всіх формул цього параграфа.