А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Досліджуваний - частка
Досліджувані частинки вилітають з джерела О і пройшовши через діафрагми d і d2 потрапляють в детектор D. Як джерело зазвичай використовують невелику піч, яка зроблена з досліджуваного матеріалу. Від джерела молекули потрапляють в вузькі коллиматорние щілини, ширина яких становить кілька сотих часток міліметра. Діафрагми d і dz ізолюють основну частину установки від тієї її частини, де знаходиться джерело частинок О. Інтенсивність досліджуваного пучка визначають числом молекул, що припадають на одиницю площі детектора D. Вона пропорційна тиску в джерелі його площі і обернено пропорційна квадрату відстані від джерела. Магніти /і 2 створюють сильне неоднорідне магнітне поле, градієнти яких спрямовані в протилежних напрямках.
Досліджувані частинки вводяться в джерело у вигляді газу або пари при тиску дек. У атом випадку частинки вилітають з джерела незалежно один від одного. Для капіляра довжина I повинна бути порівнянна також з довжиною капіляра. Для збільшення інтенсивності пучків застосовують джерела з дек.
Хід променів через обертову кювету при визначенні флуктуації. | Схематичне уявлення записи флуктуації концентрації (про і автокореляційної функції (б. Попередньо досліджувані частки мітять флуоресцирующим барвником. Ілюстрацією спотворення форми досліджуваних частинок під впливом електронного бомбардування служить освіту голок між частинками порошку вольфраму (фіг. Наявність цих голок може бути помилково приписано природного стану порошку, в той час як вдалося простежити, що ці голки утворюються при деяких умовах протягом перших 20 - 40 сек опромінення електронним пучком. З плином часу зростання голок поступово сповільнюється. Було зроблено припущення, що ці голки є наслідком окислення вольфраму в електронному мікроскопі і освіти з'єднання W4On, що має голкоподібний структуру.
у прискорювачах на зустрічних пучках досліджувані частинки, розігнані до однакових релятивістських енергій, рухаються назустріч один одному і реагують при зіткненні. Сумарний імпульс таких частинок, а з ним і кінетична енергія, пов'язана з рухом центру мас, дорівнюють нулю як до, так і після зіткнення. Тому вся кінетична енергія частинок може бути використана для отримання досліджуваної реакції.
Прилад дає можливість шляхом обробки досліджуваних частинок розчинником відокремити пігменти від міцно затверділого зв'язує матеріалу.
На жаль, визначити фрактальность досліджуваних дендритних частинок, зокрема високо дисперсних ферромагнетиков[50], За величиною параметра ф зазвичай не представляється можливим, оскільки на електронно-мікроскопічних знімках вдається ідентифікувати лише гілки не більше ніж третього-четвертого порядків і умова п 1 не може бути виконано.
У клітинах обсягу такої величини розміщуються досліджувані частинки. В інших випадках, коли частинки підкоряються принципу заборони В.
У фоновому розчині визначають уявну концентрацію досліджуваних частинок. Причинами відмінності уявній концентрації від нуля є забруднення фону іоном, до якого чутливий даний електрод, погана селективність електрода до компонентів фону і забруднення фону внаслідок розчинення електродно-актив-ного речовини мембрани. Поправку на фон вводять при визначенні концентрацій, близьких до межі виявлення.
Однак досвід показує, що більшість досліджуваних частинок (вірусів, білків) мають не сферичну форму. Еліпсоїдальної модель в даний час широко використовується при вивченні морфологічних характеристик білкових полімерів, хоча далеко не завжди можна бути впевненим, що в застосуванні до того чи іншого об'єкту ця модель найкраща (див. Гл. Однак досвід показує, що більшість досліджуваних частинок (вірусів , білків) мають не сферичну форму. еліпсоїдального модель в даний час широко використовується при вивченні морфологічних характеристик білкових полімерів, хоча далеко не завжди можна бути впевненим, що в застосуванні до того чи іншого об'єкту ця модель найкраща (див. гл.
Однак бувають випадки, коли повний потік досліджуваних частинок оцінюється після закінчення опромінення мішені але активності наведеної в мішені або спеціальних зразках, які опромінюються разом з Мішо-Нио. Такий спосіб моніторіроваііп характерний зокрема для радіохімічних досліджень. Зрп) Na24 і АГ27 (р, ЗрЗп) Na-2 для яких брало досить добре відомі повні перетину в широкій області енергій первинних частинок[5], А час розпаду кінцевих продуктів зручно для вимірювань.
Проводить металографічний аналіз мікрошліфів показав досить рівномірний розподіл усіх досліджуваних частинок в електролітичному покритті причому поряд з частинками розміром 1 - 2 мкм в значних кількостях містяться частинки діаметром менше 1 мкм.
Діаметр отвору 2 вибирають в залежності від середнього діаметра досліджуваних частинок. Розмір отвору може бути від 10 до 800 мкм.
Зміна маси чашечки 2 при попаданні в посудину 1 досліджуваних частинок відзначається стрілкою 5 на циферблаті.
Діаметр отвору датчика вибирають в залежності від середнього діаметра досліджуваних частинок, коефіцієнта варіації розподілу і допустимої величини помилки при визначенні параметрів розподілу. Максимальний розмір часток обмежується нелінійністю амплітудної характеристики датчика і збільшенням імовірності засмічення отвору. Мінімальний розмір часток обмежується рівнем шумів приладу.
Ампулу, заповнену електролітом, опускають в стакан 3 з суспензією досліджуваних частинок в електроліті. Від джерела постійного струму 4 через опір навантаження 5 електроди 6 і отвір 2 протікає постійний струм.
Підрахунок точок перетину горизонтальних і вертикальних ліній окулярної сітки з поверхнею досліджуваних частинок і вузлових точок сітки на проекції їх перетинів, що характеризують відповідно Sv і V, проводять паралельно в одних і тих же полях зору мікроскопа, на одних і тих же перетинах частинок порошку ка.
Сукупність предметів одного і того ж виду, в даному випадку досліджуваних частинок, наз ивается статистичною сукупністю, а кожна з частинок - її елементом. Число елементів визначає обсяг сукупне - ти.
Пробірку, заповнену електролітом, опускають в стакан 3 з суспензією досліджуваних частинок в електроліті.
Слід зауважити, що оттенение призводить до деякого спотворення форми і розмірів досліджуваних частинок внаслідок нерівномірного конденсації металу на різних ділянках частинок об'єкта. Особливо сильно це позначається при товщині напиляного металевого шару, близьких до розмірів самих частинок, що необхідно враховувати при визначенні розміру і форми частинок по відтіненим препаратів.
На міді кадмію, слюди, целюлози і картоні більше половини досліджуваних частинок набувають негативний заряд; на парафіні і ебоніті - позитивний.
Сліпгемость деяких видів золи і пилу. За допомогою приладу (рис. 1 7) визначають ряд значень міцності шарів досліджуваних частинок на розрив при різних значеннях ущільнюючої навантаження.
Дисперсійні і фокусують властивості поля конденсатора Юза - Рожанська з урахуванням просторового заряду досліджуваних частинок.
Застосування методів мікро-рентгеноспект-рального аналізу з використанням приставок до растровому електронному мікроскопу показало, що досліджувані частки не відрізняються від основи сплаву і не мають особливостей у вигляді надлишків легуючих елементів.
Прикласти до кільцю такий потенціал, щоб викликати зворотний процес, що приводить до утворення досліджуваних частинок, і вимірювати величину граничного струму. Кільце має бути зроблено з матеріалу, на якому можна реалізувати зворотний процес в умовах Діффі-Зіон-контрольованого граничного струму.
Рівняння Фоккера - Планка лінійно і тому може бути застосовано в тих випадках, коли присутність досліджуваних частинок не змінює властивостей середовища, в якій вони рухаються.
Пробірку, заповнену електролітом, опускають в стакан 3 з суспензією (емульсією) досліджуваних частинок в електроліті. Від джерела постійної напруги 6 через опір навантаження RH, електроди 4і5 і мікроотвір 2 протікає постійний струм. При відкритому крані 7 зовнішнє джерело розрідження 8 піднімає ртуть в правому коліні U-подібного манометра 10 і опускає її в лівому. Після цього кран 7 закривають. Кожна частка суспензії, проходячи через мікроотвір 2 збільшує опір між електродами 4і5 при цьому струм зменшується, і з опору навантаження знімається імпульс напруги, амплітуда якого пропорційна обсягу частки. Піднімається в лівому коліні манометра стовпчик ртуті при замиканні контакту 12 включає лічильник приладу, а при замиканні контакту 13 вимикає його. Відстань між контактами 12і13 визначає дозу (рахунковий обсяг) приладу. Контакт 11 з'єднується з корпусом приладу. Після закінчення циклу рахунку кран 7 відкривають, і ртуть у правому коліні манометра 10 знову піднімається.
Всі визначення іонних ваг є відносними, оскільки вони засновані на порівнянні швидкостей дифузії досліджуваних частинок та іонів з відомим вагою. При цьому завжди доводиться робити певні припущення щодо ступеня гідратації і тим самим щодо фактичної маси диффундирующего іона порівняння.
Залежність ширини лінії ФМР АЯ для різних нікелевих каталізаторів від температури. | Залежність резонансного магнітного поля І (v 935 ГГц і ефективного поля анізотропії Hi для трьох зразків нікелевого каталізатора в порах Si02 (а, криві 1 - 3 від температури і розподіл часток Ni по раз-міра. В зразках (б. Як вказують автори роботи[1094], ефект суперпарамагнетизм і не повинен чітко проявлятися, бо для найменших розмірів досліджуваних частинок Ni час релаксації т - 10 - 10 з порівнянно з періодом СВЧ-випромінювання (т зм - 10 - 10с) при вимірюванні ФМР.
Конструкція електродної системи цього помножувача в основному подібна до такої в умножителе Аллена з тією різницею, що вхід для досліджуваних частинок в ньому не бічний, а вертикальний (уздовж осі), що більш зручно в експлуатації. Загальний лоні забезпеченому відростком для припаювання вид помножувача до вакуумної системи, разом з якою він дол - для безпосередній-дружин працювати.
Графіки залежності амплітуди імпульсу /в газорозрядних лічильниках від величини прикладеної напруги U. Для реєстрації гамма-квантів в радіометрії свердловин використовують газорозрядні лічильники, що працюють в області Гейгера - Мюллера, нечутливою до інтесивності первинної іонізації досліджуваних частинок. Лічильники, що працюють в такому режимі називаються лічильниками Гейгера - Мюллера. Їх особливістю є велика величина вихідного сигналу, що досягає одиниць і навіть перших десятків вольт, і як наслідок, простота подальшої вимірювальної схеми апаратури.
Ясно також, що використовуваний матричний газ не повинен містити домішок, навіть якщо вони не мають спектральних смуг, що перекриваються смугами досліджуваних частинок. Наприклад, присутність 1% азоту в аргоні призводить до того, що, - 12% місць в решітці мають, в складі клітинного оточення принаймні одну молекулу азоту, навіть якщо розглядати лише положення заміщення одного вузла. Впливу цієї домішки цілком можна приписати розщеплення ліній, що спостерігалося в матричних спектрах (див. Гл. Хімічно активні домішки, такі як кисень або вода, ще більшою мірою спотворюють результати, оскільки значна частина реакціонноспо-собних частинок може прореагувати з цими домішками в клітці навіть за відсутності дифузії.
Вивчення пламен вимагає створення спеціальних систем введення зразка[444]; необхідно відводити зразок газу з реакційної зони з можливо більшою швидкістю, уникаючи зіткнень досліджуваних частинок. Зазвичай використовується апаратура була описана Фонер і Гудзоном[657]; в цій системі гази з реакційної зони віддалялися через діафрагму зі швидкістю звуку. Друга колімуючих щілину відбирає центральну частину потоку газу, а третя щілина забезпечує додаткову колімація. Газове сопло забезпечено механічним переривником, і фоновий сигнал постійного струму виключається при використанні підсилювача змінного струму з фазочутливі детектором.
Пилок деяких рослин, що застосовується при калібрування приладів. Запропоновано також спеціальні розчини для суспендування латексних частинок[913J, имеющие ту же электропроводность, вязкость и плотность, что и у раствора для исследуемых частиц, и обеспечивающие сохранность параметров калибровочной суспензии в течение длительного времени.
Сущность метода заключается в том, что при большом числе оборотов ультрацентрифуги ( 80 000 в минуту и более) под влиянием центробежной силы происходит оседание исследуемых частиц, причем скорость оседания зависит от их молекулярного веса. Это дает возможность вычислить молекулярный вес.
Сущность метода заключается в том, что при большом числе оборотов ультрацентрифуги ( 80 000 в минуту и более) под влиянием центробежной силы происходит оседание исследуемых частиц, причем скорость оседания зависит от их молекулярного веса. Это дает возможность вычислять молекулярный вес.
Сущность метода заключается в том, что при большом числе оборотов ультрацентрифуги ( 80 000 об /мин и более) под влиянием центробежной силы происходит оседание исследуемых частиц, причем скорость оседания зависит от их молекулярной массы. Это дает возможность вычислить молекулярную массу.
После сушки на это стекло напыляют под прямым углом угольную пленку, которую затем смывают со стекла вместе с частицами на поверхность воды или какого-либо растворителя, который растворяет исследуемые частицы. Если смывание пленки со стекла затруднительно, можно воспользоваться применением укрепляющего слоя, однако, как правило, этого не требуется.
Заряд частиц диаметром 200 мкм колеблется в пределах от 10 - 3 до 10 - 9 Кл /г. На меди, кадмии, слюде, целлюлозе и картоне больше половины исследуемых частиц приобретают отрицательный заряд; на парафине и эбоните - положительный.
Подобное схематическое изображение, принятое, главным образом, в наших работах ( см., например,[1]), Дозволяє більш наочно відокремити процеси в об'ємі розчину від процесів у поверхні електрода, вказавши при цьому, що особливо важливо, які з досліджуваних частинок домінують в об'ємі розчину.
Діаметр D отвори лічильника вибирають з залежності від d (середнього діаметру частинок досліджуваної суспензії), очікуваного коефіцієнта варіації розподілу і допустимої величини похибки. Максимальний розмір досліджуваних частинок обмежується лінійністю амплітудної характеристики підсилювача і збільшенням імовірності засмічення отвору лічильника, а мінімальний розмір - рівнем шумів підсилювача. У цьому випадку забезпечується оптимальний режим роботи лічильника і низький рівень нелінійних спотворень. Щоб зробити можливим проведення досліджень в широкому діапазоні розмірів частинок, використовують кілька лічильників з різними діаметрами отвору.
Я - Влаеенко-вим і Н. М. Кудрявцевої розроблений спеціальний мікроскоп ВДК-4 заснований на поточно-ультрамікроскопічному принципі фокусування променів від джерела світла в центрі внутрішнього каналу кювети. Рідина, яка містить досліджувані частинки, протікає ламінарно через внутрішню трубку і дійшовши до прозорої стінки, змінює напрямок руху. При цьому в момент перетину частинками освітленої зони на темному тлі спостерігаються яскраві спалахи, що фіксуються спеціальним лічильником або визначаються візуально. Спосіб цей найбільш повно відображає ефект обробки і може служити надійним методом індикації в теплоенергетиці.
Ці методи особливо зручні при використанні роторів з підвісними склянками. Припустимо, що досліджувані частки сферичні і рівняння (1.2) і (1.3) виконуються.
Відповідно до формули (46), амплітуда імпульсу кондуктометріче-ського датчика пропорційна добутку обсягу частки на її фактор форми. Якщо ж форма досліджуваних частинок неоднакова, то слід додатково вводити поправку на величину дисперсії розподілу, а в деяких випадках також на асиметрію і ексцес.
Різко виражена кривизна графіка Гинье для кривої розсіювання від цієї речовини вказує на анізотропну форму його молекул. Було висловлено припущення, що досліджувані частинки мають паличковидну форму. Припущення базується на тому, що залежність інтенсивності від кута розсіювання визначається двома факторами. Перший пов'язаний з наявністю дуже довгих частинок, а інший залежить від радіуса інерції поперечного перерізу, що визначається як середньоквадратичне відстань електронів від осі витягнутої частки. Нахил кривої в області дуже малих кутів говорить про те, що палички не нескінченно довгі і мають радіус розсіює маси 70 А; з другого нахилу кривої виходить радіус розсіює маси для поперечного перерізу частинок, що дорівнює 15 А.
Фотографія треків частинок в бульбашкової камері що беруть участь в процесі VM n - ц - р. Зліва дана розшифровка процесу. Найдешевшим слідові реєстратором є толстослойние фотоемульсії. Платівки з шаром емульсії ставляться на шляху досліджуваних частинок, після чого проявляються. Після прояви уздовж траєкторії зарядженої частки з'являється чорний слід, утворений зернами металевого срібла.
Але в дійсності такий поділ є умовним, оскільки всі три типи процесів взаємопов'язані. Якщо при розгляді аерозолів обмежуватися певним діапазоном розмірів досліджуваних частинок, необхідно пам'ятати, що ці ж процеси призводять до переходу частинок з одного діапазону розмірів в інший і виявляються нероздільними. Розглядаючи фізичну картину існування аерозолів у всьому діапазоні їх розмірів, слід виділити четвертий тип процесів - процеси трансформації спектра розмірів аерозольних часток.
Вибираючи відповідний тиск газу, можна було зробити пробіги досліджуваних частинок з цією енергією в точності рівними відстані від джерела до екрану. При цьому простий характер залежності пробігу від тиску дозволяв легко за величиною тиску газу в камері обчислювати пробіг частинки при нормальному тиску і за формулою, яка зв'язує пробіг з енергією, знаходити її енергію.
Час появи люмінофорів характеризує роздільну здатність лічильників і змінюється від 10 9 до 10 6 с. Важливою характеристикою люмінофорів є також лінійна залежність їх ефективності від енергії досліджуваних частинок, що дозволяє застосовувати їх також при спектроскопічних дослідженнях природного і штучного гамма-випромінювання.
Досліджувані частинки вводяться в джерело у вигляді газу або пари при тиску дек. У атом випадку частинки вилітають з джерела незалежно один від одного. Для капіляра довжина I повинна бути порівнянна також з довжиною капіляра. Для збільшення інтенсивності пучків застосовують джерела з дек.
Хід променів через обертову кювету при визначенні флуктуації. | Схематичне уявлення записи флуктуації концентрації (про і автокореляційної функції (б. Попередньо досліджувані частки мітять флуоресцирующим барвником. Ілюстрацією спотворення форми досліджуваних частинок під впливом електронного бомбардування служить освіту голок між частинками порошку вольфраму (фіг. Наявність цих голок може бути помилково приписано природного стану порошку, в той час як вдалося простежити, що ці голки утворюються при деяких умовах протягом перших 20 - 40 сек опромінення електронним пучком. З плином часу зростання голок поступово сповільнюється. Було зроблено припущення, що ці голки є наслідком окислення вольфраму в електронному мікроскопі і освіти з'єднання W4On, що має голкоподібний структуру.
у прискорювачах на зустрічних пучках досліджувані частинки, розігнані до однакових релятивістських енергій, рухаються назустріч один одному і реагують при зіткненні. Сумарний імпульс таких частинок, а з ним і кінетична енергія, пов'язана з рухом центру мас, дорівнюють нулю як до, так і після зіткнення. Тому вся кінетична енергія частинок може бути використана для отримання досліджуваної реакції.
Прилад дає можливість шляхом обробки досліджуваних частинок розчинником відокремити пігменти від міцно затверділого зв'язує матеріалу.
На жаль, визначити фрактальность досліджуваних дендритних частинок, зокрема високо дисперсних ферромагнетиков[50], За величиною параметра ф зазвичай не представляється можливим, оскільки на електронно-мікроскопічних знімках вдається ідентифікувати лише гілки не більше ніж третього-четвертого порядків і умова п 1 не може бути виконано.
У клітинах обсягу такої величини розміщуються досліджувані частинки. В інших випадках, коли частинки підкоряються принципу заборони В.
У фоновому розчині визначають уявну концентрацію досліджуваних частинок. Причинами відмінності уявній концентрації від нуля є забруднення фону іоном, до якого чутливий даний електрод, погана селективність електрода до компонентів фону і забруднення фону внаслідок розчинення електродно-актив-ного речовини мембрани. Поправку на фон вводять при визначенні концентрацій, близьких до межі виявлення.
Однак досвід показує, що більшість досліджуваних частинок (вірусів, білків) мають не сферичну форму. Еліпсоїдальної модель в даний час широко використовується при вивченні морфологічних характеристик білкових полімерів, хоча далеко не завжди можна бути впевненим, що в застосуванні до того чи іншого об'єкту ця модель найкраща (див. Гл. Однак досвід показує, що більшість досліджуваних частинок (вірусів , білків) мають не сферичну форму. еліпсоїдального модель в даний час широко використовується при вивченні морфологічних характеристик білкових полімерів, хоча далеко не завжди можна бути впевненим, що в застосуванні до того чи іншого об'єкту ця модель найкраща (див. гл.
Однак бувають випадки, коли повний потік досліджуваних частинок оцінюється після закінчення опромінення мішені але активності наведеної в мішені або спеціальних зразках, які опромінюються разом з Мішо-Нио. Такий спосіб моніторіроваііп характерний зокрема для радіохімічних досліджень. Зрп) Na24 і АГ27 (р, ЗрЗп) Na-2 для яких брало досить добре відомі повні перетину в широкій області енергій первинних частинок[5], А час розпаду кінцевих продуктів зручно для вимірювань.
Проводить металографічний аналіз мікрошліфів показав досить рівномірний розподіл усіх досліджуваних частинок в електролітичному покритті причому поряд з частинками розміром 1 - 2 мкм в значних кількостях містяться частинки діаметром менше 1 мкм.
Діаметр отвору 2 вибирають в залежності від середнього діаметра досліджуваних частинок. Розмір отвору може бути від 10 до 800 мкм.
Зміна маси чашечки 2 при попаданні в посудину 1 досліджуваних частинок відзначається стрілкою 5 на циферблаті.
Діаметр отвору датчика вибирають в залежності від середнього діаметра досліджуваних частинок, коефіцієнта варіації розподілу і допустимої величини помилки при визначенні параметрів розподілу. Максимальний розмір часток обмежується нелінійністю амплітудної характеристики датчика і збільшенням імовірності засмічення отвору. Мінімальний розмір часток обмежується рівнем шумів приладу.
Ампулу, заповнену електролітом, опускають в стакан 3 з суспензією досліджуваних частинок в електроліті. Від джерела постійного струму 4 через опір навантаження 5 електроди 6 і отвір 2 протікає постійний струм.
Підрахунок точок перетину горизонтальних і вертикальних ліній окулярної сітки з поверхнею досліджуваних частинок і вузлових точок сітки на проекції їх перетинів, що характеризують відповідно Sv і V, проводять паралельно в одних і тих же полях зору мікроскопа, на одних і тих же перетинах частинок порошку ка.
Сукупність предметів одного і того ж виду, в даному випадку досліджуваних частинок, наз ивается статистичною сукупністю, а кожна з частинок - її елементом. Число елементів визначає обсяг сукупне - ти.
Пробірку, заповнену електролітом, опускають в стакан 3 з суспензією досліджуваних частинок в електроліті.
Слід зауважити, що оттенение призводить до деякого спотворення форми і розмірів досліджуваних частинок внаслідок нерівномірного конденсації металу на різних ділянках частинок об'єкта. Особливо сильно це позначається при товщині напиляного металевого шару, близьких до розмірів самих частинок, що необхідно враховувати при визначенні розміру і форми частинок по відтіненим препаратів.
На міді кадмію, слюди, целюлози і картоні більше половини досліджуваних частинок набувають негативний заряд; на парафіні і ебоніті - позитивний.
Сліпгемость деяких видів золи і пилу. За допомогою приладу (рис. 1 7) визначають ряд значень міцності шарів досліджуваних частинок на розрив при різних значеннях ущільнюючої навантаження.
Дисперсійні і фокусують властивості поля конденсатора Юза - Рожанська з урахуванням просторового заряду досліджуваних частинок.
Застосування методів мікро-рентгеноспект-рального аналізу з використанням приставок до растровому електронному мікроскопу показало, що досліджувані частки не відрізняються від основи сплаву і не мають особливостей у вигляді надлишків легуючих елементів.
Прикласти до кільцю такий потенціал, щоб викликати зворотний процес, що приводить до утворення досліджуваних частинок, і вимірювати величину граничного струму. Кільце має бути зроблено з матеріалу, на якому можна реалізувати зворотний процес в умовах Діффі-Зіон-контрольованого граничного струму.
Рівняння Фоккера - Планка лінійно і тому може бути застосовано в тих випадках, коли присутність досліджуваних частинок не змінює властивостей середовища, в якій вони рухаються.
Пробірку, заповнену електролітом, опускають в стакан 3 з суспензією (емульсією) досліджуваних частинок в електроліті. Від джерела постійної напруги 6 через опір навантаження RH, електроди 4і5 і мікроотвір 2 протікає постійний струм. При відкритому крані 7 зовнішнє джерело розрідження 8 піднімає ртуть в правому коліні U-подібного манометра 10 і опускає її в лівому. Після цього кран 7 закривають. Кожна частка суспензії, проходячи через мікроотвір 2 збільшує опір між електродами 4і5 при цьому струм зменшується, і з опору навантаження знімається імпульс напруги, амплітуда якого пропорційна обсягу частки. Піднімається в лівому коліні манометра стовпчик ртуті при замиканні контакту 12 включає лічильник приладу, а при замиканні контакту 13 вимикає його. Відстань між контактами 12і13 визначає дозу (рахунковий обсяг) приладу. Контакт 11 з'єднується з корпусом приладу. Після закінчення циклу рахунку кран 7 відкривають, і ртуть у правому коліні манометра 10 знову піднімається.
Всі визначення іонних ваг є відносними, оскільки вони засновані на порівнянні швидкостей дифузії досліджуваних частинок та іонів з відомим вагою. При цьому завжди доводиться робити певні припущення щодо ступеня гідратації і тим самим щодо фактичної маси диффундирующего іона порівняння.
Залежність ширини лінії ФМР АЯ для різних нікелевих каталізаторів від температури. | Залежність резонансного магнітного поля І (v 935 ГГц і ефективного поля анізотропії Hi для трьох зразків нікелевого каталізатора в порах Si02 (а, криві 1 - 3 від температури і розподіл часток Ni по раз-міра. В зразках (б. Як вказують автори роботи[1094], ефект суперпарамагнетизм і не повинен чітко проявлятися, бо для найменших розмірів досліджуваних частинок Ni час релаксації т - 10 - 10 з порівнянно з періодом СВЧ-випромінювання (т зм - 10 - 10с) при вимірюванні ФМР.
Конструкція електродної системи цього помножувача в основному подібна до такої в умножителе Аллена з тією різницею, що вхід для досліджуваних частинок в ньому не бічний, а вертикальний (уздовж осі), що більш зручно в експлуатації. Загальний лоні забезпеченому відростком для припаювання вид помножувача до вакуумної системи, разом з якою він дол - для безпосередній-дружин працювати.
Графіки залежності амплітуди імпульсу /в газорозрядних лічильниках від величини прикладеної напруги U. Для реєстрації гамма-квантів в радіометрії свердловин використовують газорозрядні лічильники, що працюють в області Гейгера - Мюллера, нечутливою до інтесивності первинної іонізації досліджуваних частинок. Лічильники, що працюють в такому режимі називаються лічильниками Гейгера - Мюллера. Їх особливістю є велика величина вихідного сигналу, що досягає одиниць і навіть перших десятків вольт, і як наслідок, простота подальшої вимірювальної схеми апаратури.
Ясно також, що використовуваний матричний газ не повинен містити домішок, навіть якщо вони не мають спектральних смуг, що перекриваються смугами досліджуваних частинок. Наприклад, присутність 1% азоту в аргоні призводить до того, що, - 12% місць в решітці мають, в складі клітинного оточення принаймні одну молекулу азоту, навіть якщо розглядати лише положення заміщення одного вузла. Впливу цієї домішки цілком можна приписати розщеплення ліній, що спостерігалося в матричних спектрах (див. Гл. Хімічно активні домішки, такі як кисень або вода, ще більшою мірою спотворюють результати, оскільки значна частина реакціонноспо-собних частинок може прореагувати з цими домішками в клітці навіть за відсутності дифузії.
Вивчення пламен вимагає створення спеціальних систем введення зразка[444]; необхідно відводити зразок газу з реакційної зони з можливо більшою швидкістю, уникаючи зіткнень досліджуваних частинок. Зазвичай використовується апаратура була описана Фонер і Гудзоном[657]; в цій системі гази з реакційної зони віддалялися через діафрагму зі швидкістю звуку. Друга колімуючих щілину відбирає центральну частину потоку газу, а третя щілина забезпечує додаткову колімація. Газове сопло забезпечено механічним переривником, і фоновий сигнал постійного струму виключається при використанні підсилювача змінного струму з фазочутливі детектором.
Пилок деяких рослин, що застосовується при калібрування приладів. Запропоновано також спеціальні розчини для суспендування латексних частинок[913J, имеющие ту же электропроводность, вязкость и плотность, что и у раствора для исследуемых частиц, и обеспечивающие сохранность параметров калибровочной суспензии в течение длительного времени.
Сущность метода заключается в том, что при большом числе оборотов ультрацентрифуги ( 80 000 в минуту и более) под влиянием центробежной силы происходит оседание исследуемых частиц, причем скорость оседания зависит от их молекулярного веса. Это дает возможность вычислить молекулярный вес.
Сущность метода заключается в том, что при большом числе оборотов ультрацентрифуги ( 80 000 в минуту и более) под влиянием центробежной силы происходит оседание исследуемых частиц, причем скорость оседания зависит от их молекулярного веса. Это дает возможность вычислять молекулярный вес.
Сущность метода заключается в том, что при большом числе оборотов ультрацентрифуги ( 80 000 об /мин и более) под влиянием центробежной силы происходит оседание исследуемых частиц, причем скорость оседания зависит от их молекулярной массы. Это дает возможность вычислить молекулярную массу.
После сушки на это стекло напыляют под прямым углом угольную пленку, которую затем смывают со стекла вместе с частицами на поверхность воды или какого-либо растворителя, который растворяет исследуемые частицы. Если смывание пленки со стекла затруднительно, можно воспользоваться применением укрепляющего слоя, однако, как правило, этого не требуется.
Заряд частиц диаметром 200 мкм колеблется в пределах от 10 - 3 до 10 - 9 Кл /г. На меди, кадмии, слюде, целлюлозе и картоне больше половины исследуемых частиц приобретают отрицательный заряд; на парафине и эбоните - положительный.
Подобное схематическое изображение, принятое, главным образом, в наших работах ( см., например,[1]), Дозволяє більш наочно відокремити процеси в об'ємі розчину від процесів у поверхні електрода, вказавши при цьому, що особливо важливо, які з досліджуваних частинок домінують в об'ємі розчину.
Діаметр D отвори лічильника вибирають з залежності від d (середнього діаметру частинок досліджуваної суспензії), очікуваного коефіцієнта варіації розподілу і допустимої величини похибки. Максимальний розмір досліджуваних частинок обмежується лінійністю амплітудної характеристики підсилювача і збільшенням імовірності засмічення отвору лічильника, а мінімальний розмір - рівнем шумів підсилювача. У цьому випадку забезпечується оптимальний режим роботи лічильника і низький рівень нелінійних спотворень. Щоб зробити можливим проведення досліджень в широкому діапазоні розмірів частинок, використовують кілька лічильників з різними діаметрами отвору.
Я - Влаеенко-вим і Н. М. Кудрявцевої розроблений спеціальний мікроскоп ВДК-4 заснований на поточно-ультрамікроскопічному принципі фокусування променів від джерела світла в центрі внутрішнього каналу кювети. Рідина, яка містить досліджувані частинки, протікає ламінарно через внутрішню трубку і дійшовши до прозорої стінки, змінює напрямок руху. При цьому в момент перетину частинками освітленої зони на темному тлі спостерігаються яскраві спалахи, що фіксуються спеціальним лічильником або визначаються візуально. Спосіб цей найбільш повно відображає ефект обробки і може служити надійним методом індикації в теплоенергетиці.
Ці методи особливо зручні при використанні роторів з підвісними склянками. Припустимо, що досліджувані частки сферичні і рівняння (1.2) і (1.3) виконуються.
Відповідно до формули (46), амплітуда імпульсу кондуктометріче-ського датчика пропорційна добутку обсягу частки на її фактор форми. Якщо ж форма досліджуваних частинок неоднакова, то слід додатково вводити поправку на величину дисперсії розподілу, а в деяких випадках також на асиметрію і ексцес.
Різко виражена кривизна графіка Гинье для кривої розсіювання від цієї речовини вказує на анізотропну форму його молекул. Було висловлено припущення, що досліджувані частинки мають паличковидну форму. Припущення базується на тому, що залежність інтенсивності від кута розсіювання визначається двома факторами. Перший пов'язаний з наявністю дуже довгих частинок, а інший залежить від радіуса інерції поперечного перерізу, що визначається як середньоквадратичне відстань електронів від осі витягнутої частки. Нахил кривої в області дуже малих кутів говорить про те, що палички не нескінченно довгі і мають радіус розсіює маси 70 А; з другого нахилу кривої виходить радіус розсіює маси для поперечного перерізу частинок, що дорівнює 15 А.
Фотографія треків частинок в бульбашкової камері що беруть участь в процесі VM n - ц - р. Зліва дана розшифровка процесу. Найдешевшим слідові реєстратором є толстослойние фотоемульсії. Платівки з шаром емульсії ставляться на шляху досліджуваних частинок, після чого проявляються. Після прояви уздовж траєкторії зарядженої частки з'являється чорний слід, утворений зернами металевого срібла.
Але в дійсності такий поділ є умовним, оскільки всі три типи процесів взаємопов'язані. Якщо при розгляді аерозолів обмежуватися певним діапазоном розмірів досліджуваних частинок, необхідно пам'ятати, що ці ж процеси призводять до переходу частинок з одного діапазону розмірів в інший і виявляються нероздільними. Розглядаючи фізичну картину існування аерозолів у всьому діапазоні їх розмірів, слід виділити четвертий тип процесів - процеси трансформації спектра розмірів аерозольних часток.
Вибираючи відповідний тиск газу, можна було зробити пробіги досліджуваних частинок з цією енергією в точності рівними відстані від джерела до екрану. При цьому простий характер залежності пробігу від тиску дозволяв легко за величиною тиску газу в камері обчислювати пробіг частинки при нормальному тиску і за формулою, яка зв'язує пробіг з енергією, знаходити її енергію.
Час появи люмінофорів характеризує роздільну здатність лічильників і змінюється від 10 9 до 10 6 с. Важливою характеристикою люмінофорів є також лінійна залежність їх ефективності від енергії досліджуваних частинок, що дозволяє застосовувати їх також при спектроскопічних дослідженнях природного і штучного гамма-випромінювання.