А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Шукані координата

Шукані координати розраховують за допомогою бортового обчислювача. Як і в наземних беззапитним РНС, в супутникових РНС основною умовою є точна прив'язка результатів вимірювання РНП до єдиної шкалою часу. Для цього в апаратуру споживача вводять високостабільний еталон частоти, що забезпечує формування бортовий шкали часу. Корекцію бортовий шкали часу здійснюють за допомогою спеціальних міток часу в прийнятому радіосигналі. 
Шукані координати точки С торкання профілів в прийнятій рухомий системі координат хОу визначаються в залежності від параметра ср - кута повороту деталі від початкового положення. За початкове положення може бути прийнята одна з вузлових точок профілю або точка перетину профілю деталі з її початковою окружністю, або для симетричного профілю - вісь симетрії. У цьому розрахунку за початкове прийнято довільне положення, при якому положення центра О дугового ділянки визначається координатами а і Ь (фіг. Для спрощення обчислень скористаємося положенням геометрії, що сума проекцій замкнутої ламаної лінії на будь-який напрямок дорівнює нулю. Замкнуту ламану лінію складаємо з шуканих і відомих величин. Проектуємо складену ламану лінію CDOPO FEO C черзі на осі координат рухомої системи.

Шукані координати точки С торкання профілів в прийнятій рухомий системі координат хОу визначаються в залежності від параметра ср - кута повороту деталі від початкового положення. За початкове положення може бути прийнята одна з вузлових точок профілю або тічка перетину профілю деталі з її початковою окружністю, або для симетричного профілю - вісь симетрії. У цьому розрахунку за початкове прийнято довільне положення, при якому положення центра О дугового ділянки визначається координатами а і 6 (фіг. Для спрощення обчислень скористаємося положенням геометрії, що сума проекцій замкнутої ламаної лінії на будь-який напрямок дорівнює нулю. Замкнуту ламану лінію складаємо з шуканих і відомих величин. Проектуємо складену ламану лінію CDOPO FEO З черзі на осі координат рухомої системи.

Патерсоновская проекція кристала щ. Їх різниця дає шукані координати U 2х, V 2у, W 2г максимуму атом платини - атом платини в векторному просторі.

Вирази (526) дають шукані координати профілю копіра, якщо задані координати профілю фрезеруемой деталі.

У рівнянні (227) крім шуканих координат х, у, Ф і їх похідних входять невідомі величини: нормальна реакція /V упору і відстань /ф від лінії дії цієї реакції до центру мас вантажу.

Компоненти Z (xi yi) представляють собою шукані координати, а складові вектора R (Rx Ry) - нелінійні алгебраїчні рівняння.

Вирішуючи систему (2) відносно х і у, ми знайдемо шукані координати нерухомої точки.

Позначимо т2 масу корабля після зняття вантажу; х2 у2 г2 - шукані координати центра ваги.

Ситуація появи. Система (420) містить п L алгебраїчних рівнянь, де п - розмірність простору керованих параметрів, її рішення дає шукані координати екстремальної точки і значення множників Лагранжа. Однак при чисельному рішенні (420), що має місце при використанні алгоритмічних моделей, виникають ті ж труднощі що і в методі Ньютона. Тому в САПР основними методами рішення ЗМП є методи штрафних функцій і проекції градієнта. 
З розгляду схеми на рис. 68 можна зробити висновок, що в загальному випадку система рівнянь не розпадається на незалежні рівняння, якщо в якості шуканих координат прийняти поступальні переміщення і повороти тіла щодо окремих осей. Це можливо лише в окремому випадку - при наявності центру пружності і при збігу головних центральних осей інерції тіла з головними осями пружності.

Знаючи координати точки Е - середини діагоналі BD і координати одного з її решт В (- 3 7), за формулами (2 2) легко визначимо шукані координати вершини D паралелограма.

А, В - початкова і кінцева точки; ХА, УА - координати початкової точки; г - румба лінії АВ d - відстань відрізка прямої АВ; хв, ув - шукані координати кінцевої точки.

Так як кінетична енергія Т залежить від узагальнених швидкостей fa, то при диференціюванні перших членів рівнянь (140) по t в лівих частинах цих рівнянь з'являться другі похідні за часом г від шуканих координат.

Так як кінетична енергія Т залежить від узагальнених швидкостей q, то при диференціюванні перших членів рівнянь, (127) по t в лівих частинах цих рівнянь з'являться другі похідні за часом qt від шуканих координат.

Так як кінетична енергія Т залежить від узагальнених швидкостей qt, то при диференціюванні перших членів рівнянь, (127) по t в лівих частинах цих рівнянь з'являться другі похідні за часом /- від шуканих координат.

Якщо оброблювана деталь встановлена на верстат, то для визначення координат а, б п е слід поєднати блукаюче початок координат з віссю сверлильного шпинделя, після чого потрібно відрахувати по масштабним лінійок, відліковим барабанчика п ноніус величину шуканих координат.

Тоді х - т - - а, y n - - b, z /р -) - с; вставляючи ці значення координат в рівняння площини (15), отримаємо значення р і потім вже визначимо шукані координати.

Адамі надходить якраз навпаки - він виділяє в самих основних рівняннях деяку групу членів, що залежать від того ж самого кутового аргументу, і з вигляду цього аргументу в найпростішому випадку пише загальний вигляд невідомих членів розкладанні координат Місяця, що залежать від цього аргументу, у вигляді тригонометричного ряду з невизначеними коефіцієнтами, які і визначають на підставі тих диференціальних рівнянь, яким шукані координати повинні задовольняти. Ось чому після методи Ейлера ми і висловлюємо методу Адамса.

В будуть виражені напруги - Xii і ТТГ. З цих рівнянь шукані координати центру вигину зможуть бути легко знайдені. Деякі результати подібних обчислень для ряду перетинів будуть приведені нижче.

Ці значення параметрів задовольняють і останньому рівняння. Вставляючи їх в вирази шуканих координат, обчислюємо ці останні. Дані чотири точки лежать в одній площині; крім того, точки А, В і С лежать на одній прямій.

Дійсно, з (431) видно, що в кожній точці характеристики мають різні напрямки, а оскільки grad. Відзначимо, що в усій розглянутої області площині (я /) шукані координати можуть не існувати.

Основне завдання динаміки в узагальнених координатах полягає в тому, щоб, знаючи узагальнені сили Q1 (Q. Так як кінетична енергія Т залежить від узагальнених скорс стей 7 то при диференціюванні перших членів рівнянь (140) по t в лівих частинах цих рівнянь з'являться другі похідні за часом; від шуканих координат.

У ї-факторного симплекса ki вершина. координати (k 2) - і вершини (6 1) - факторного симплекса визначаються наступним чином. за старими k осях шукані координати є середнім арифметичним координат k - факторного симплекса , а за новою (k) - і осі координата вибирається виходячи з обраного інтервалу варіювання нового фактора, розмірності симплекса і рівня, на якому підтримувався цей фактор в серії експериментів, що передує добудування.

Ці значення параметрів задовольняють і останньому рівняння. вставляючи їх в вираження шуканих координат, обчислюємо ці останні. Дані чотири точки лежать в одній площині; крім того, точки А, в і С лежать на одній прямій.

Якщо рішення зображує системи викликає труднощі до неї доцільно застосувати інтегральне перетворення по іншої незалежної змінної. В результаті рішення визначаються залежно шуканих координат від вхідних і вихідних умов в формі передавальних функцій, що залежать від комплексного параметра.

Невідомими є: реакції в напрямних Л, В і С, тягова сила Q і координати ХА, хв і хс. Тому завдання є статично невизначеної. Всі сили можуть бути визначені з перших чотирьох рівнянь, так як в них не входять шукані координати хл, хв і хс.

Визначення меж стійкості для модельованої системи здійснювалося наступним чином: на вхід системи регулювання (зажим А на рис. 2425) подавалося стрибкоподібне рівноваги вплив у вигляді постійної напруги. Отримані значення 3 і Г - представляють собою шукані координати точки, що лежить на кордоні стійкості.