А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Ізотопне ядро

Ізотопні ядра: Z однаково, N-різному. Ізотопні ядра: N однаково, Z-різному. Ізобарну ядра: А однаково, Z-різному.

Часто для характеристики ізобарних і ізотопних ядер користуються величиною нейтронного надлишку.

Цей новий ізотопний ефект чутливий ні до масі ізотопних ядер, а до їх магнітними властивостями, він лежить в основі нового принципу поділу ізотопних і ізомерних ядер.

Вплив изотопии на спектри пов'язано головним чином з різницею в масах ізотопних ядер. Це викликає зміщення як в атомних, так і в молекулярних спектрах. Крім того, відмінності в спинах ядер можуть дати зміни в тонку будову спектрів. Нарешті якщо в складній молекулі лише частина атомів деякого елемента замінена його ізотопом, то можуть виникнути значні порушення симетрії, які знімають виродження деяких енергетичних рівнів і заборона деяких переходів. Це дає розщеплення, а також поява нових ліній і смуг в коливальних структурах інфрачервоних спектрів і спектрів комбінаційного розсіювання.

Хоріучі - Поляки означає відсутність бар'єру для тунелі-вання протона - протон (або інше ізотопне ядро) переходить в кінцевий стан з ймовірністю, яка дорівнює одиниці.

Чотири особливості відрізняють магнітний ізотопний ефект від звичайного класичного ізотопного кінетичного ефекту, обумовленого різницею мас ізотопних ядер.

Ізотопні ядра: Z однаково, N різному. Ізотопні ядра: N однаково, Z-різному. Ізобарну ядра: А однаково, Z-різному.

Така тотожність, однак, порушується завдяки різним масам ізотопних ядер. Це викликає зміни у властивостях, які дуже невеликі але все ж таки достатні для успішного поділу ізотопів в їх природних сумішах.

Відсутність енергії активації в рамках моделі Хоріучі-Поляни означає відсутність бар'єру для тунелювання протона; протон (або інше ізотопне ядро) переходить в кінцевий стан з ймовірністю, яка дорівнює одиниці.

Наявність в мас-спектрах піків, відповідних як молекулярним іонів, так і фрагментами, масові числа яких на відповідне число одиниць маси вище нормальних значень, вказує на наявність ізотопних ядер і їх число в молекулі а інтенсивності цих піків (в порівнянні зі звичайними спектрами) дозволяють визначити їх відносний вміст; точність визначення залежить від характеристик приладу. Для мас-спектрометрії потрібно дуже невелика кількість досліджуваної речовини. Якщо спектр піддається інтерпретації, то можна визначити і положення важких атомів в молекулі або, принаймні в певних її ділянках, що в ряді випадків може бути достатнім для вирішення конкретного завдання. У разі18О мас-спектрометрії є єдино можливим методом дослідження. Зручно і іноді дає хороші результати введення 18О (з С18О2) в карбоксильні групи.

Другий щаблем у розвитку досліджень магнітного ефекту по відношенню до хімічних процесів було відкриття впливу на них не тільки зовнішнього магнітного поля, а й внутрішнього, створюваного ядрами реагують частинок в тих випадках, коли ці ядра володіють магнітним моментом. Це нове явище було названо магнітним ізотопним ефектом. На відміну від класичного ізотопного ефекту, що залежить від мас ізотопних ядер, новий ефект залежить від магнітних властивостей ядер. Величина його може в десятки і сотні разів перевершувати величину класичного ефекту. На основі цього ефекту був розроблений новий спосіб фракціонування ізотопів, який поряд з практичним завданням поділу ізотопних сумішей дозволяє вирішувати завдання, які стосуються хімічної еволюції речовини в геологічних і космогонічних масштабах шляхом аналізу ізотопного складу речовини і порівняння його з розрахунковим складом, обчисленим по магнітному ізотопного ефекту .

Магнітні ефекти також можна залучати для вивчення особливостей цих реакцій, доповнюючи тим самим ХПЯ і ХПЕ. Але більш важливим в магнітних ефектах є те, що вони можуть уявити технологічний інтерес, даючи новий засіб управління за допомогою магнітного поля ходом радикальних хімічних реакцій і новий принцип поділу ізотопів, заснований на відмінності магнітних моментів ізотопних ядер.

З - Н, N - Н та ін. Внаслідок того що силове поле в адіабатичному наближенні залежить від зарядів, але не залежить від мас ядер, силове поле молекул практично не змінюється при ізотопному заміщення, кінематичні ж коефіцієнти змінюються. При цьому змінюються і частоти коливань ізотопних молекул. У такому наближенні виходить ряд додаткових рівнянь, які частково вирішують проблему, пов'язану з недостатністю рівнянь. Цей метод залучення до розрахунку силових постійних ряду додаткових даних по ізотопів-зміщенням молекулам широко використовують на практиці однак він веде до нових труднощів. Так, якщо зміни в масах ізотопних ядер не дуже великі то форми нормальних коливань залишаються істотно незмінними. У цих умовах додаткові рівняння, отримані з ізотопних молекул, дають дуже малу незалежну інформацію. Рівняння для ізотопної молекули дуже близькі до рівнянь, отриманим для вихідної молекули.

Викладена в попередньому параграфі теорія не враховує ролі спинового стану РП в її рекомбінації. Тому вона не може пояснити спінові і магнітні ефекти, які проявляються в експерименті. Спостерігаються три типи ефектів. В ході радикальних хімічних реакцій відбувається поляризація електронних спінів в радикалах і ядерних спінів в продуктах рекомбінації радикалів. В результаті цього в ході радикальних реакцій спостерігаються абсолютно незвичайні спектри магнітного резонансу. Він полягає в тому, що ймовірність рекомбінації двох радикалів залежить від магнітного ізотопу, причому важлива не різниця в масах ядер, як в звичайному ізотопний ефект, а відмінність магнітних моментів ізотопних ядер.