А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Надлишкова енергія - електрон

Надлишкова енергія електронів, що утворилися відповідно до рівняння (137), розсіюється шляхом порушення і іонізації молекул середовища.

При цьому надлишкова енергія електрона або випромінюється у вигляді фотона, або передається атомам кристалічної решітки у вигляді енергії теп-лових коливань.

При цьому надлишкова енергія електрона або випромінюється у вигляді фотона, або передається атомам кристалічної решітки у вигляді енергії теплових коливань.

В результаті удару надлишкова енергія електрона передається йону, і останній починає більш інтенсивно коливатися. Отже, зростання внутрішньої енергії провідника зі струмом є результат бомбардування іонної решітки електронами, які прискорюються полем.

Криві ймовірності утворення іонів зне (7 і. Для ймовірності утворення двозарядних іонів гелію була виявлена квадратична залежність від надлишкової енергії електронів. Подальші дослідження були проведені по іонізації ксенону. Для вивчення початкових ділянок кривих ймовірності іонізації для іонів Хе, Хе2 Хе3 Xef і Хе5 був застосований метод РЗП.

Струм різних іонів ксенону в залежності від енергії електронів в діапазоні до 600 ст. В роботі показано, що крива залежності ймовірності утворення двозарядних іонів 3Не від енергії електронів поблизу порогу пропорційна квадрату надлишкової енергії електронів. Перетин іонізації досягає максимуму при енергії, приблизно втричі перевищує потенціал іонізації.

Застосування недавно описаних методів[1, 2]зменшення розкиду іонізуючих електронів по енергіях в мас-спектрометрії сильно підвищило точність вимірювання потенціалів появи і дало можливість вивчати порушені електронні стану молекулярних іонів і залежність перетину іонізації поблизу порогу іонізації від надлишкової енергії електронів.

При цьому надлишкова енергія електрона або випромінюється у вигляді фотона, або передається атомам кристалічної решітки у вигляді енергії теплових коливань.

У верхній частині рисунка зображені енергетичних. рівні електрона. Е0 - рівень у відсутності магнітного нуля. Et і Е3 - рівні к-які з'являються в магнітному полі. У нижній частині показаний найпростіший сигнал ЕПР. Н - резонансне значення магнітного поля. Л - максимальна амплітуда сигналу. ДН /2 - полушіріна лінії ЕПР. заштрихованная площа - інтенсивність сигналу. Щоб резонансне поглинання спостерігалося безперервно, необхідно підтримувати больцманівського розподіл електронів. Цьому сприяють релаксавдонние процеси. Надлишкова енергія електронів може бути переведена в теплові коливання навколишніх частинок. Це оточення, по аналогії з кристалами, носить назву решітки. Поняття решітка застосовується в магнітному резонансі і до рідин і до аморфним твердих тіл, незважаючи на відсутність у них впорядкованої структури. Передача надлишкової енергії коливань решітки носить назву спін-граткових релаксації. Крім того, надлишок енергії може бути перерозподілено між самими електронами. Для характеристики цих процесів користуються поняттям час релаксації, під яким в загальному випадку розуміється типовий. При відносно великих часах релаксації теплова рівновага не встигає встановлюватися навіть при порівняно низьких рівнях потужності змінного магнітного поля. Це призводить до того, що заселеність рівнів вирівнюється і поглинається зразком в момент резонансу потужність зменшується.

Кількість порушила молекул Газа складним чином залежить від енергії беруть участь в зіткненні електронів. Електрони з малими енергіями (зокрема, спочатку що емітуються катодом) взагалі не можуть ні порушувати, ні іонізувати молекули газу. Зменшується кількість ефективних збуджуючих зіткнень електрона з молекулами і при надлишкових енергіях електронів. Тому атомізація і освіту радикалів відбуваються тільки в певних зонах тліючого розряду. Для процесу полімеризації найбільше значення мають зони позитивного стовпа і катодного свічення. Саме в них відбуваються первинні хімічні перетворення, що обумовлюють подальше осадження полімеру на електродах розрядної установки.

Зіткнення атомів з електронами в процесі газового розряду переводять електрони в атомах не тільки на верхній рівень, що необхідно для створення активного середовища, але і на всі інші рівні марно витрачаючи енергію. Щоб змусити їх переходити виключно на потрібний рівень, до основного газу підмішують допоміжний. Сам він не генерує світла, але зате володіє корисною особливістю: його електрони під дією розряду скупчуються практично тільки на одному енергетичному рівні. Електрон в атомі гелію повернеться на свій нижній рівень, а електрон робочого атома перейде на більш високий і до того ж цілком певний рівень, номер якого залежить від величини надлишкової енергії електрона в збудженому атомі гелію.

Якщо утворення даного іона пов'язано з більш ніж одним процесом, то на підставі форми ионизационной кривої важко встановити, якою мірою кожен з процесів призводить до утворення іона. Дійсно, якщо зіставити криву на рис. 178 для позитивних зарядів в парах ртуті з рис. 179 на якому представлені результати сумарною іонізації, то можна спостерігати лише різну форму кривих. Ваньє[2119]показав, що в разі іонізації електронним ударом з утворенням молекулярного іона і двох електронів інтенсивність піків, іонів з надлишком енергії електронів повинна змінюватися в Л1 1 над порогом іонізації. На форму ионизационной кривої впливають і інструментальні чинники, особливо величина розкиду енергій електронів. Криві ймовірності іонізації для однозарядних іонів, отримані з використанням досить моноенергетичного пучка електронів, показали в разі гелію[888], Що в діапазоні 8 ев іонний струм змінюється лінійно зі збільшенням надлишкової енергії електронів. Було показано, що утворення двузарядних іонів інертних газів пов'язане з декількома процесами, що ускладнює встановлення закону зміни іонного струму, хоча Хікем і співробітники зробили висновок, що не може бути іншої залежності крім лінійної.