А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Надмірна концентрація - неосновної носій - заряд

Надлишкові концентрації неосновних носіїв заряду на межах - - переходу (Др, квітень) експоненціально зростають зі збільшенням прямого напруги.

Ставлення надлишкової концентрації неосновних носіїв заряду в базі поблизу р-і-переходу до рівноважної концентрації основних носіїв заряду називають рівнем і н - ж е до ц й. Рівень інжекції визначається не тільки струмами, що протікають через перехід, але і геометрією переходу і фізичними властивостями напівпровідника.

З (6422) видно, що надмірна концентрація неосновних носіїв заряду зменшується (збільшується при 8р (0) 0) по експоненті подібно до того, як це було у випадку лінійної рекомбінації.

З (6422) видно, що надмірна концентрація неосновних носіїв заряду зменшується (збільшується при бр (0) 0) по експоненті подібно до того, як було у випадку лінійної рекомбінації.

Світіння на поверхні діода з. У слабкому електричному полі розподіл надлишкової концентрації неосновних носіїв заряду визначається дифузією, в сильному - дрейфом.

Дифузійна довжина - відстань, на якому в однорідному напівпровіднику при одновимірної дифузії під час відсутності електричного і магнітного полів надмірна концентрація неосновних носіїв заряду зменшується внаслідок рекомбінації в е раз.

Так як величина Ьр0 повинна мати розмірність часу, то, позначаючи т: п (Ьрп) 1 (421), отримаємо закон релаксації надлишкової концентрації неосновних носіїв заряду (електронів в напівпровіднику р-типу) по експонентному закону (419), але середній час життя електронів в цьому випадку пов'язане співвідношенням (421) з концентрацією основних носіїв-дірок.

Важливим параметром напівпровідникових матеріалів є також дифузійна довжина L - відстань, на якому в однорідному напівпровіднику при одновимірної дифузії під час відсутності електричного і магнітного полів надмірна концентрація неосновних носіїв заряду зменшується внаслідок рекомбінації в е раз. Дифузійна довжина неосновних носіїв заряду є важливою характеристикою напівпровідника, що залежить від наявності в ньому домішок і досконалості кристалічної решітки.

Дря (х) - постійна складова надлишкової концентрації неосновних носіїв, що залежить тільки від координати; prt (x) exp /(D - змінна складова надлишкової концентрації неосновних носіїв заряду, залежна як від координати, так і від часу.

Схема для визначення часу життя з кінетики фотопровідності. Колекторний зонд встановлюється в певній точці на плоскій поверхні нитевидного зразка, по якій здійснює коливальні рухи світловий промінь. Залежність струму колектора від часу, яка визначається величиною надлишкової концентрації неосновних носіїв заряду в області точкового контакту, буде описуватися двома експонентними законами виду const-e - 9l z, де величини Gj і92 різні і відповідають одна - нагоди руху світлової плями до колектора, а друга - нагоди руху світлової плями від колектора. Рішення рівняння безперервності дає вираз для величин 6г і92 через рекомбінаційні параметри, і можна знайти, що час життя неосновних носіїв заряду виражається як т 6j - 02 а дифузійна довжина L, - ОУВ, де v - швидкість руху світлової плями щодо колектора.

У режимі насичення тріод може залишатися в відкритому стані протягом деякого часу після вимкнення сигналу насичення в ланцюзі бази. Це пояснюється тим, що при насиченні тріода в його базі з'являється надлишкова концентрація неосновних носіїв заряду. Так як при насиченні потенціал колектора малий, то після виключення сигналу струму в ланцюзі бази протягом деякого часу відбувається розсмоктування неосновних носіїв струму шляхом рекомбінації і цим як би подовжується дія вхідного сигналу. При цьому час вимикання тріода виходить приблизно в 2 - 3 рази більше, ніж час його включення. У режимі насичення колекторна ланцюг не в змозі збирати всі неосновні носії (дірки), ін'ектіруемие емітером, і тому в базі накопичується їх надмірне число. У режимі насичення напруга між емітером і колектором UK (а також 17бе і ІКБ) вельми мало і складає величину порядку 005 - 0 1 ст. При цьому опір постійному струму в ланцюзі колектора становить величину порядку 1 - 25 ом, а у потужних триодов навіть частки ома. Так як падіння напруги між двома будь-якими електродами тріода мало, то це в ряді випадків дозволяє вважати насичений триод вузловою точкою із загальним потенціалом всіх електродів, і тріод як би стягується в точку.

При виключенні вхідної напруги (від - 6 в до 0) триод швидко вимикається, так як на базі його встановлюється замикає напруга 1 8 у. При великому сигналі на вході що відкриває триод, відбувається насичення тріода, внаслідок чого з'являється надлишкова концентрація неосновних носіїв заряду в базі. При низькому потенціалі між емітером і колектором, в режимі насичення, не тільки емітер, а й колектор инжектируются неосновні носії, надмірна концентрація яких порівняно повільно зникає після вимкнення тріода в процесі рекомбінації.

Яскравість і потужність випромінювання багато в чому визначаються конструкцією світлодіода. Чим більший струм можна пропускати через діод при допустимому його нагріванні тим більше яскравість і потужність випромінювання: збільшення їх з ростом струму обумовлено тим, що інтенсивність спаду надлишкової концентрації неосновних носіїв заряду в результаті рекомбінації пропорційна початковій концентрації останніх, яка тим більше, чим активніше протікає процес інжекції, а отже, чим більше струм /ін.

Робота переключающих схем а площинних транзисторах, як правило, - відбувається при великих керуючих сигналах, амплітуда якого достатньо для повного відкривання транзистора. В цьому випадку поведінка транзистора відрізняється від роботи в звичайних підсилюючих схемах низької частоти. Це обумовлюється тим, що при повному відкриванні транзистора в його базі з'являється надлишкова концентрація неосновних носіїв заряду, а так як при цьому потенціал колектора (по відношенню до емітера) малий, то після виключення вхідного то ка неосновні носії продовжують протягом деякого часу рекомбинировать і тим самим як би подовжують час дії вхідного імпульсу.

Величину tM називають часом релаксації Максвелла, вона визначається питомою електричну провідність речовини. Таким чином, в результаті провідності об'ємний заряд, введений в напівпровідник, існує в середньому протягом часу тм. Але звідси випливає найважливіший для розуміння багатьох питань фізики напівпровідників і напівпровідникових приладів, пов'язаних з нерівновагими носіями заряду, висновок: якщо створити в напівпровіднику надмірну концентрацію основних носіїв заряду, то об'ємний заряд і надлишкова - провідність зникнуть в середньому через тм; але якщо створити надмірну концентрацію неосновних носіїв заряду, то завдяки релаксації Максвелла їх об'ємний заряд буде скомпенсований основними носіями заряду через тм, а надмірна концентрація неосновних і основних носіїв заряду буде існувати протягом часу життя i нерівноважних носіїв заряду. Таким чином, неосновні та основні нерівноважні носії заряду грають принципово різну роль у зміні фізичних властивостей напівпровідника, тому зазвичай говорять про ІНЖЕК-ції або екстракції тільки неосновних носіїв заряду.

Зворотне включення еімметріч - ЖСНІЯ Д (р фк - f - КцОр. Дірки. Фк р-п перехід, по суті зникає. Об'ємний заряд зменшується, так як частина дірок перекидається через кордон з р-в n - область, а частина електронів з п-ь р - область. Таким чином, з підключенням напруги 1 /ін виникає надмірна концентрація неосновних носіїв в шарах напівпровідника, прилеглих до кордону переходу. надмірна концентрація неосновних носіїв заряду на межах р-п переходу (Др; ДПР) експоненціально зростає зі збільшенням прямого напруги.