А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Ідеальний ефект - Баушінгера

Ідеальний ефект Баушінгера при нелінійному зміцненні описується правилом Мазінга 131], згідно з яким крива АС подібна кривої Про А, але має подвоєний масштаб по осях абсцис і ординат.

З принципу Мазінга випливає ідеальний ефект Баушінгера: сталість суми абсолютних значень меж пружності при навантаженні з деякого стану (якому передували пластичне деформування і розвантаження) в двох протилежних напрямках. У літературі можна зустріти твердження про те, що ідеальний ефект Баушінгера нібито не підтверджується експериментами, проведеними, зокрема, на металевих сплавах. Отже, і сам принцип може бути віднесений тільки до циклічно стабільного стану матеріалу.

Оскільки умови кінематичного зміцнення описують ідеальний ефект Баушінгера, то вони можуть бути застосовані для порівняно невеликого числа зміцнюючих матеріалів.

автори особливо виділяють випадок, коли k const (середа з ідеальним ефектом Баушінгера), проте в загальному випадку тут поверхню навантаження при rfefj 7 0 відчуває одночасно трансляцію і изотропное розширення. Як показує досвід, зміцнення реальних металів завжди має анізотропний характер.

З принципу Мазінга випливає ідеальний ефект Баушінгера: сталість суми абсолютних значень меж пружності при навантаженні з деякого стану (якому передували пластичне деформування і розвантаження) в двох протилежних напрямках. У літературі можна зустріти твердження про те, що ідеальний ефект Баушінгера нібито не підтверджується експериментами, проведеними, зокрема, на металевих сплавах. Отже, і сам принцип може бути віднесений тільки до циклічно стабільного стану матеріалу.

Бабешко з співавторами[19, 20]на основі співвідношень теорії простих процесів навантаження розглянув неізотерміческімі процеси повторного навантаження шаруватих оболонок обертання навантаженнями як того ж знака, що і початкове, так і зворотного знака з урахуванням вторинних пластичних деформацій. Передбачалося, що при активних процесах і розвантаження елементи оболонки деформуються по одним і тим же прямолінійних траєкторіях, матеріали оболонки володіють ідеальним ефектом Баушінгера, а деформації повзучості нехтує малі в порівнянні з миттєвими упругопластіче-ськими деформаціями. Дослідження проводилося в рамках гіпотез Кірхгофа Лява для геометрично лінійної і квазистатической постановки. Як приклад досліджено неупругое поведінку сферичної оболонки в процесі її охолодження і дії внутрішнього тиску.

Існують варіанти теорії пластичності (Ільюшин), що не вважають в основу поняття поверхні навантаження, а прямо виражають компоненти тензора напружень як деякі функціонали, визначені для шляху навантаження; одним з основних мотивів при побудові такого роду теорій служить зазначена неможливість строгого розрізнення між пружною і пластичною деформацією в експерименті. Мабуть, будь-яка з існуючих теорій пластичності може бути спростована в експерименті якщо мова йде про перевірку тонких ефектів; при розумному огрубіння результатів деякі з них таку експериментальну перевірку витримують, принаймні для деякого обмеженого набору експериментальних програм. Теорія течії з кинематическим зміцненням, в усякому разі описує, на відміну від інших теорій, ідеальний ефект Баушінгера. Так називається зменшення межі текучості при стисненні в результаті попереднього зміцнення розтягуванням і навпаки. Ідеальний ефект Баушінгера полягає в тому, що зменшення межі текучості в зворотному напрямку в точності так само його збільшення при навантаженні в прямому. Діаграма розтягування - стиснення при такому ідеальному ефекті представлена на рис. 16101. Насправді ідеальний ефект Баушінгера не спостерігається; питання про пластичному деформації при знакозмінних навантаженнях освітлений в книгах Москвітіна і Шнейдеровіча, тут він розглядатися не буде. Таким чином, якщо вважати ефект Баушінгера ідеальним, то гіпотеза кінематичного зміцнення досить добре описує поведінку матеріалу при навантаженні що відбувається по прямій, що проходить через початок координат в ту і іншу сторону, а також, мабуть, для близьких шляхів навантаження.

При наявності зміцнення (1159) задає поверхню пластичності яка збільшує свої розміри в процесі пластичного деформування, залишаючись для стійко деформуються матеріалів невогнутой. При розвантаження цей вектор спрямований всередину області обмеженою поверхнею пластичності і (df /ds) dfe. Однак більшість конструкційних матеріалів володіють і властивістю анізотропного зміцнення. Його найпростішим проявом є ефект Баушінгера. Ідеальний ефект Баушінгера відповідає наявності тільки анизотропного зміцнення і призводить до підвищення межі текучості при первісному розтягуванні і зниження його при подальшому стисканні на однакову величину. Однак в разі нелінійного зміцнення важко з достатньою точністю зафіксувати зміни меж плинності.

Існують варіанти теорії пластичності (Ільюшин), що не вважають в основу поняття поверхні навантаження, а прямо виражають компоненти тензора напружень як деякі функціонали, визначені для шляху навантаження; одним з основних мотивів при побудові такого роду теорій служить зазначена неможливість строгого розрізнення між пружною і пластичною деформацією в експерименті. Мабуть, будь-яка з існуючих теорій пластичності може бути спростована в експерименті якщо мова йде про перевірку тонких ефектів; при розумному огрубіння результатів деякі з них таку експериментальну перевірку витримують, принаймні для деякого обмеженого набору експериментальних програм. Теорія течії з кинематическим зміцненням, в усякому разі описує, на відміну від інших теорій, ідеальний ефект Баушінгера. Так називається зменшення межі текучості при стисненні в результаті попереднього зміцнення розтягуванням і навпаки. Ідеальний ефект Баушінгера полягає в тому, що зменшення межі текучості в зворотному напрямку в точності так само його збільшення при навантаженні в прямому. Діаграма розтягування - стиснення при такому ідеальному ефекті представлена на рис. 16101. Насправді ідеальний ефект Баушінгера не спостерігається; питання про пластичній деформації при знакозмінних навантаженнях освітлений в книгах Москвітіна і Шнейдеровіча, тут він розглядатися не буде. Таким чином, якщо вважати ефект Баушінгера ідеальним, то гіпотеза кінематичного зміцнення досить добре описує поведінку матеріалу при навантаженні що відбувається по прямій, що проходить через початок координат в ту і іншу сторону, а також, мабуть, для близьких шляхів навантаження.

Існують варіанти теорії пластичності (Ільюшин), що не вважають в основу поняття поверхні навантаження, а прямо виражають компоненти тензора напружень як деякі функціонали, визначені для шляху навантаження; одним з основних мотивів при побудові такого роду теорій служить зазначена неможливість строгого розрізнення між пружною і пластичною деформацією в експерименті. Мабуть, будь-яка з існуючих теорій пластичності може бути спростована в експерименті якщо мова йде про перевірку тонких ефектів; при розумному огрубіння результатів деякі з них таку експериментальну перевірку витримують, принаймні для деякого обмеженого набору експериментальних програм. Теорія течії з кинематическим зміцненням, в усякому разі описує, на відміну від інших теорій, ідеальний ефект Баушінгера. Так називається зменшення межі текучості при стисненні в результаті попереднього зміцнення розтягуванням і навпаки. Ідеальний ефект Баушінгера полягає в тому, що зменшення межі текучості в зворотному напрямку в точності так само його збільшення при навантаженні в прямому. Діаграма розтягування - стиснення при такому ідеальному ефекті представлена на рис. 16101. Насправді ідеальний ефект Баушінгера не спостерігається; питання про пластичній деформації при знакозмінних навантаженнях освітлений в книгах Москвітіна і Шнейдеровіча, тут він розглядатися не буде. Таким чином, якщо вважати ефект Баушінгера ідеальним, то гіпотеза кінематичного зміцнення досить добре описує поведінку матеріалу при навантаженні що відбувається по прямій, що проходить через початок координат в ту і іншу сторону, а також, мабуть, для близьких шляхів навантаження.