А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Доплеровский зрушення

Доплеровский зрушення пояснює той факт, що енергія у-кванта, випущеного ядром газоподібної молекули, що рухається в тому ж напрямку, що і квант, відрізняється від енергії у-кванта, випущеного ядром молекули, що рухається в протилежному напрямку. Розподіл енергій, обумовлене поступальним рухом ядер джерела в різних напрямках, носить назву доплерівського розширення. Ліва крива на рис. 15.1 демонструє енергетичне розподіл випущених у-променів, викликане доплеровским розширенням.

Сумарний доплеровській зрушення, що спостерігається і в контурах випускання, і в контурах поглинання ліній, що випускаються імпульсними лампами з порожнистим катодом[23], Може бути присутнім в випромінюванні імпульсних атомізаторів. Доплеровский розширеним контуром описується функцією Гаусса, якщо атоми мають максвелловское розподіл швидкостей, як, наприклад, в разі термодинамічної рівноваги.

чому дорівнює доплеровській зрушення для світла, що приходить від цієї туманності. Знайдіть спостережувану довжину хвилі в спектрі світла від цієї туманності якщо довжина хвилі в системі пов'язаної із зіркою, становить 300 ммк.

Наведена оцінка не враховує доплеровській зрушення, обумовлений обертанням Сонця.

У цьому випадку величина Доплерівського зсуву довжини хвилі випромінювання при його відображенні в ударно-стислій прозорому середовищі в точності відповідає тому, яке має місце при тій же швидкості в вакуумі. Якщо ж модель Гладстона - Дейла для обраного віконного матеріалу недостатньо точна, то в обробці інтерферограмма повинні бути враховані відповідні поправки.

У цьому випадку величина Доплерівського зсуву довжини хвилі випромінювання при його відображенні в ударно-стислій прозорому середовищі в точності відповідає тому, яке має місце при тій же швидкості в вакуумі. Якщо ж модель Гладстона-Дейла для обраного віконного матеріалу недостатньо точна, то в обробці інтерферограмма повинні бути враховані відповідні поправки.

Пояснити ширину спектральних ліній через доплеровській зрушення і уішреніе за час життя (стор. Негауссовских доплеровское розширення, або чисті доплеровские зрушення контуру, характерні для атомізаторів, в яких поглинають частки не перебувають у стані рівноваги за швидкостями. При випромінюванні близько розташованих надтонких компонент доплеровское розширення можна істотно зменшити шляхом використання атомних пучків. При такому методі атоми вводяться в вакуум через систему апертур, в результаті чого створюється майже паралельний пучок атомів. Лазерний пучок перетинає атомний пучок під певним кутом. У цьому випадку основними джерелами розширення можуть бути природне розширення, доплеровское розширення, обумовлене кутовий расходимостью атомного або лазерного пучка, і пролетное розширення, пов'язане з часом пробігу атомів через лазерний пучок.

В цьому і полягає прояв нерелятівістского доплерівського зсуву, вже обговорювався нами.

Яка смуга відстежує петлі при доплеровских зрушеннях, якщо петля розрахована иа відстеження доплеровских зрушень користувачів, що рухаються зі швидкостями до 100 км /год.

Вплив доплерівського зсуву частоти на сигнали з нелінійної всередині - пульсної ЧС, зважені по Хеммінга ш (наближення методу стаціонарної фази. Наприклад, при значенні ТВ 100 доплеровській зрушення не повинен перевищувати 025% від ширини спектра сигналу. Це більш жорстка вимога в порівнянні з тим, яке пред'являється до ЛЧМ-сигналів, для яких, як було показано вище, припустимо доплеровській зрушення до 10% і більше від ширини спектра. Помилка у виборі часу затримки для сигналів з нелінійної ЧС, як правило, незначна, так як його величина нижче роздільної здатності системи, складовою зазвичай 1 5 /В.

Якби розрахунки дава-ли точне значення доплерівського зсуву, частоти, середнє значення частотного зсуву було б одно нулю. Цікаво також те, що положення максимуму спектра змінюється від імпульсу до імпульсу.

Аллен[407]виконав вимірювання фактора Дебая-Валера і доплерівського зсуву другого порядку для Со57 нанесеного на поверхні (100) і (111) кремнію напиленням у вакуумі10 - 9 Торре.

Спостереження резонансного поглинання у-променів заснована на методі доплерівського зсуву ліній випускання і поглинання. Для створення цього зсуву поглинача надається невелика швидкість. Месбауерівських лінія настільки вузька, що резонанс порушується вже при незначних швидкостях. Підставляючи в формулу (4) замість R природну ширину лінії Г 310 - 8 еВ, знайдемо, що для цього достатня швидкість порядку міліметра в секунду.

Так як Ф2 - - 0 то доплеровській зрушення не призводить до істотного розширення імпульсу і зменшення відносини сигнал-шум.

В радіохвиль довжина хвилі зазвичай настільки велика, що доплеровские зрушення несуттєві. але в випадку оптичного випромінювання при типових умовах атоми в середньому перетинають багато довжин хвиль.

Залежність виходу узгодженого фільтра від величини доплерівського зсуву несучої частоти. Більш темним ділянкам відповідає велика амплітуда. На рис. 512 приведена залежність виходу узгодженого фільтра від величини доплерівського зсуву несучої частоти. По вертикалі відкладено доплеровское зміщення, по юрізонталі - відносні затримки. Більш темним ділянкам відповідає велика амплітуда. Добре видно, що величина допплерівського зсуву визначається однозначно, це обумовлено формою функції невизначеності излученного сигналу.

Інформація з корреляторов передається в контур стеження за кодом і доплеровским зрушенням несучої (більш докладно ці аспекти викладені в гл. У цьому контурі виробляються сигнали зворотного зв'язку для захоплення сигналу супутника. Виходом контуру стеження є часове зрушення коду і доплеровській зрушення частоти несучої або відповідні їм псевдо і псевдошвидкостей. Ще раз підкреслимо, що детальний опис процесу функціонування багатоканального ГЛОНАСС /GPS приймача наведено в гл. Тут обговорюються лише найзагальніші принципи цього процесу: приймач повинен забезпечити стеження за необхідною кількістю супутників (не менше чотирьох) або за всіма видимими супутниками. Це досягається накладенням декількох (як правило б, 12 або 24) каналів стеження. Інформація про виміряних псевдодальностей і псевдошвидкостей передається в фільтр Калмана приймача для отримання навігаційного рішення - координат, швидкості а, в ряді випадків, і прискорення, а також поправок до еталону часу і частоти приймача.

Спектроскопія биття світла (звана також спектроскопией, заснованої на доплеровском зсуві або релєєвськой спектроскопией ширини смуги) використовується для оцінки форми (ширини лінії) піку Релея.

Однак якщо континенти і розходяться, то так повільно, що доплеровській зрушення буде малий у порівнянні з шириною спектральної лінії і тому не буде виявлений. Спектральна лінія випромінювання лазера набагато тонше спектральних ліній звичайних джерел світла, але і вона для цього експерименту може виявитися занадто широкою.

Діаграма, що показує можливу конфігурацію випромінює плазми в зоряній спалаху. Площа Л0 визначає ефективну поперечну площу перетину петлі з половиною довжини L. Якщо петля однорідна по товщині то AQ дорівнює площі випромінювання з поверхні зірки. На додаток до величинам, наведеним у табл. 121існують також спостереження доплеровских зрушень, які вказують на наявність потоків у спалахової плазмі.

Яка смуга відстежує петлі при доплеровских зрушеннях, якщо петля розрахована иа відстеження доплеровских зрушень користувачів, що рухаються зі швидкостями до 100 км /год.

На рис. 171 приведена універсальна оптична схема ЛДІС, що дозволяє вимірювати швидкість по доплеровскому зрушення як в прямому, так і в зворотному розсіяному світлі.

У разі вимірювання на відбивачі 7 швидкості переміщення в сигналі з фотоприймача 9 виникає доплеровській зрушення Д /частоти (від 100 кГц до 2 МГц), що залежить від швидкості переміщення. Цей сигнал порівнюється з опорним з фотоприймача І фіксується в лічильнику 10 обчислюється і подається на стрілочний прилад. Десятирозрядний дисплей /показує розмір; трьохрозрядний 2 - розмір корекції (від зовнішніх умов вимірювання) в довічних одиницях. Натискання кнопки скор дозволяє вимірювати швидкість переміщення відбивача 7 c: i. Кнопка скидання обнуляє свідчення на дисплеї 1 в будь-якому місці.

Використання в якості опорного пучка частини вихідного випромінювання не дозволяє при оптичному гетеродініроваііі визначати знак доплерівського зсуву і отже, напрямок вимірюваної швидкості. Від цього недоліку вільні лазерні доплеровские вимірювачі швидкості в яких зондує і опорний світлові пучки мають постійне частотне зміщення один відносно іншого.

Нарешті примусове поступальний рух кристала поперек пучка з - допомогою платформи 2 для імітації доплерівського зсуву приводило до руху смуг інтерференції зустрічних пучків в резонаторі гібридного лазера, що спостерігалися за допомогою допоміжної схеми, але не впливало на характер перебудови спектра генерації. Все це показало, що виявлене самосвіпірованіе гібридного напівпровідникового лазера має інше походження, ніж в лазерах на барвниках, і ще раз продемонструвало складну природу явищ, які супроводжують змішання хвиль.

Інтерпретація ця поки не може вважатися твердо встановленої, враховуючи невизначеність в частотах, що вноситься доплеровским зрушенням. Так, в яка покоїться системі координат телуричні лінії HgO маскують лінію 5г (3), яку вдається вирішити тільки завдяки червоному зсуву. Спінрада на те підстави, що їм не вдалося виявити в спектрах тих же об'єктів ліній переходу 1 - 0 які повинні були б мати більш високу інтенсивність. Проте теоретичні оцінки[84]призводять до сприятливого прогнозу щодо можливості спостереження квадруполь-них ліній Н2 в спектрах зірок.

Висока точність вимірювання моментів приходу імпульсів від пульсара дозволяє оцінити також члени рівняння (1656), що представляють поперечний доплеровській зрушення і гравітаційне червоне зміщення.

Основою роботи системи є застосування карти перешкод, частково оновлюваної з кожним оглядом, і визначення доплерівського зсуву для кожного елемента дозволу. Отриману інформацію використовують для автоматичного підстроювання смуги режекции адаптивного фільтра придушення перешкод. Оновлювану карту перешкод застосовують також для адаптації порога виявлення з метою стабілізації рівня хибних тривог. В системі передбачено зчитування з пам'яті значень вагових коефіцієнтів фільтра придушення, відповідних поточному значенню тимчасових інтервалів між імпульсами сигналу при вобуляціі періоду повторення зондувальних імпульсів, що дозволяє максимізувати коефіцієнт придушення перешкод системою.

На рис. 15.8 г загостреність і крутизна кордонів спектра доплеровских частот є наслідком різкого верхньої межі доплерівського зсуву, викликаного переміщенням пересувний антени серед стаціонарних розсіюють елементів в моделі щільного розміщення. Найбільша величина (нескінченність) 5 (v) відповідає випадку, коли розсіює елемент знаходиться прямо перед рухається платформою антени або прямо позаду неї.

Американські дослідники запропонували[17]схему абсолютних вимірювань масової швидкості в умовах ядерного вибуху, яка заснована на реєстрації доплерівського зсуву резонансів взаємодії нейтронів з ядрами рухається речовини по відношенню до їх положенню у покояться ядер. Схема цих дослідів показана на рис. 916. Ударна хвиля створювалася в урановому екрані в результаті поділу його ядер під впливом потоку нейтронів, що утворюються при ядерному вибуху. Для цього на відстані11 м від ядерного заряду містився докритический блок з урану-235 екранований від вибуху поглиначем повільних нейтронів з карбіду бору. На поверхні уранового блоку був змонтований досліджуваний молібденовий зразок з встановленими в ньому световодами для вимірювання швидкості руху фронту ударної хвилі. Нейтронний потік, що виникає при вибуху ядерного пристрою, викликає швидкий і рівномірний нагрів урану приблизно до 50 еВ, який супроводжується відповідним зростанням тиску. В результаті розпаду розриву в молібденовому зразку створюється плоска ударна хвиля з тиском 2 ТПА.

Американські дослідники запропонували[17]схему абсолютних вимірювань масової швидкості в умовах ядерного вибуху, яка заснована на реєстрації доплерівського зсуву резонансів взаємодії нейтронів з ядрами рухається речовини по відношенню до їх положенню у покояться ядер. Схема цих дослідів показана на рис. 916. Ударна хвиля створювалася в урановому екрані в результаті поділу його ядер під впливом потоку нейтронів, що утворюються при ядерному вибуху. Для цього на відстані11м від ядерного заряду містився докритический блок з урану-235 екранований від вибуху поглиначем повільних нейтронів з карбіду бору. На поверхні уранового блоку був змонтований досліджуваний молібденовий зразок з встановленими в ньому световодами для вимірювання швидкості руху фронту ударної хвилі. Нейтронний потік, що виникає при вибуху ядерного пристрою, викликає швидкий і рівномірний нагрів урану приблизно до 50 еВ, який супроводжується відповідним зростанням тиску. В результаті розпаду розриву в молібденовому зразку створюється плоска ударна хвиля з тиском 2 ТПА.

Відзначимо, що причиною неоднорідного розширення в газових активних середовищах є рух атомів і молекул, що приводить до доплерівському зсуву їх частот випромінювання і поглинання. При термодинамічній рівновазі розподіл центрів за швидкостями описується Максвел-Ловський законом розподілу, що і призводить до Гаусса-вому контуру смуги люмінесценції. Оскільки стояча хвиля в резонаторі утворена двома біжать назустріч один одному хвилями, то кожна з цих хвиль буде взаємодіяти з різними групами рухомих активних центрів.

У супутниковому навігаційному приймачі як і раніше присутня ВЧ канал прийому і первинної обробки та блок стеження за кодом і доплеровским зрушенням несучої, які функціонують аналогічно описаному вище варіанту слабосвязанной схеми. Відмінністю цієї структури від попередніх є відсутність у складі приймача фільтра Калмана. У жорстко пов'язаної схемою і ІНС і приймач лише забезпечують склад вимірювань для загального обчислювального блоку, в якому реалізований єдиний фільтр Калмана. Вимірювання для фільтра в жорстко пов'язаних системах будуються по різниці псевдодальностей або /і швидкостей зміни псевдодальностей, визначених, з одного боку, в ІНС за обчисленими координатами об'єкта і ефемеридами супутника, і виміряних СНС приймачем з іншого.

Однак сигнали з нелінійної ЧС можна застосовувати не завжди, оскільки вони більш, ніж ЛЧМ-сигнали, чутливі до доплеровским зрушень.

Релятивістський поздовжній ефект Доплера, v - частота світла, що приймається спостерігачем, віддаляється від джерела світла зі швидкістю Р - V /c. Дже-ник випромінює світло з частотою V. Рис - 1121. Графік залежності розрахованого та експериментально визначеного зсуву другого порядку AV, відкладеного по вертикальній осі від доплерівського зсуву першого порядку ТАК.

Основні типи оптичних схем ЛДІС. Оскільки найкраща роздільна здатність конфокальної интерферометров становить одиниці мегагерц, то застосування їх виправдано на високих швидкостях, причому відносна точність вимірювання доплерівського зсуву зростає зі збільшенням швидкості.

В цьому випадку відношення сигнал-шум на виході також знижується на 1 дБ, так як потужність шуму на виході не залежить від доплерівського зсуву.

Загальна теорія відносності в даний час дає можливість виміряти ще три комбінації параметрів: одну зі зміщення периастра, одну з комбінації доплерівського зсуву другого порядку і гравітаційного червоного зсуву і одну по загасання орбітального руху, викликаного випромінюванням гравітаційних хвиль.

Виміряний доплеровській зрушення частоти пропорційний не тільки швидкості кровотоку, але також і розі між вектором швидкості і ультразвуковим пучком, так що знання цього кута необхідно, щоб обчислити швидкість по доплерівському зсуву.

Основними фізичними причинами нестабільності частоти є: електромагнітна інтерференція; шум і перешкоди, які впливають на ланцюг синхронізації в електронних схемах приймача; зміни довжини тракту, в тому числі зміни швидкості поширення, доплеровские зрушення від рухомих кінцевих пристроїв; низька щільність і нерегулярне надходження хронирующей інформації. Основний алгоритмічної причиною нестабільності частоти в SDH-мережах є режим вирівнювання швидкостей з використанням бітового або байтового стаффинга і зміщення покажчиків.

Створивши 999 відображень (число має бути непарною, інакше промінь не повернеться на той континент, з якого він був відправлений, і його частоту не можна буде порівняти з посилається), ми посилимо доплеровській зрушення в тисячу разів і можливо, виявимо розбився-ганіе континентів.

Інтенсивність в максимумі кожної плями пропорційна піку автокореляційної функції еталонного сигналу (таким чином, відсутні будь-які втрати відносини сигнал /шум або інтенсивності /р), а зсув кожної плями по рядку пропорційно масштабному коефіцієнту а (і отже, величиною допплерівського зсуву по частоті ) між вхідним і еталонним сигналом на розглянутій рядку. На рис. 9 б приведена фотографія вихідний площині кореляції для випадку Л /9 сигналів.

Оскільки поправки на доплеровское зміщення (див. Додаток 10.2) рідко вводяться в вигляді зрушень локальних осциляторів на антенах, то ці поправки повинні бути внесені на коррелятором або після обробки аналізу отриманих даних. Добовий Доплеровский зрушення зазвичай усувається на станції докоро-реляційним обертанням пелюсток, коли сигнали запізнюються і зрушені по частоті по відношенню до центру Землі. Поправки на доплеровское зміщення через орбітального руху Землі і місцевого стандартного спокою, так само, як будь-який інший частотний зсув, можуть бути внесені відповідним чином після проведення кореляції.

Інший ефект - доплеровское зміщення частоти фотона - має порядок доплеровской ширини лінії AD і теж малий у порівнянні з центральною частотою лінії. Доплерівські зрушення довжин хвиль ліній мають порядок V /VQ. При середніх швидкостях атомів в кілька тисяч км /с в видимій ділянці спектра (г /051014 Ч-1015 1 /с) ця величина складає - 10 - 9 см. Однак до плеровскій профіль дуже швидко убуває з видаленням від центру лінії. Зсув в межах лінії на кілька доплеровских ширини призводить до зміни коефіцієнта поглинання на кілька порядків. Такий же порядок зміни може бути і у функції перерозподілу.

Ми можемо помилково прийняти цей паразитний сигнал за корисний. Однак його доплеровській зрушення має слабкий зв'язок з переміщенням континентів: до порошинки було тільки два корисних відображення.

Інформація про структуру ядра міститься в спектрі р-мод низького ступеня, для яких брало 0 ra 0 2 RQ. Ці моди були відкриті при вимірах доплеровских зрушень спектральних ліній у випромінюванні від всього диска Сонця[А.

Поглинання відбувається в тому випадку, коли сума енергій двох фотонів дорівнює різниці енергій між відповідними двома енергетичними рівнями. Оскільки фотони рухаються в протилежних напрямках, доплеровській зрушення довжини хвилі атома щодо одного фотона компенсується протилежним доплеровским зрушенням атома щодо іншого фотона. Природно, всі атоми в загальній населеності випробовують однаковий вплив незалежно від того, які доплеровские компоненти вони мають. Це сильно відрізняється від спектроскопії насичення (розд. Отже, сигнал в спектроскопії насичення залежить від функції розподілу доплерівського розширення, тоді як при двухфотонную поглинанні він не залежить від неї. Цей метод застосовується і далі при аналізі пристроїв на ПАР. При синтезі сигналу зазвичай необхідно враховувати вплив доплерівського зсуву, так як його ступінь у великій мірі визначається видом сигналу.