А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Дебаєвсьного температура

Дебаєвсьного температура 00 як важливий параметр природним чином виникає в вираженні для ідеального опору. Її значення характеризує ступінь порушення мод коливань решітки при будь-якій температурі і отже, ймовірність елек-трон-фононного розсіювання. Це означає, що вимірювання ро як функції Т може дати нам спосіб визначення дебаєвської температури. При цьому характеристична температура 6D, отримана по змінам теплоємності взагалі кажучи, не збігається з 0 -Значення, знайденим з зіставлення (ро) експ і ртеор, розрахованим за формулою Блоха (398), хоча відмінність між 0D і QR вельми мало.

Дебаєвсьного температура іноді також використовується для оцінок ентальпій і ентропії при 29815 К.

Дебаєвсьного температури використовуються не тільки для оцінок стандартних ентропії і ентальпії при 29815 К. Наприклад, Чанг[15]описав експериментальні дані по Ср для декількох карбідів в області температур 325 - 985 К емпіричної функцією, що містить дві дебаєвсьного температури-для металу і неметалла окремо. Використовуючи ці емпіричні дебаєвсьного температури, він потім екстраполював Ср і пов'язані з теплоємністю термодинамічні параметри на відповідні температури плавлення. Прийнятність цього методу підтверджує гарний збіг розрахованих і експериментальних значень лінійного коефіцієнта термічного розширення.

Дебаєвсьного температури можуть бути розраховані з акустичних вимірювань.

Дебаєвсьного температура в в[457]приймалася, аналогічно (438), (861), яка дорівнює в 0444 htOpf /fc, а термодинамічні функції бралися з чисельних розрахунків.

Загальний характер залежності коеф - ВС6М. ЧіСТИб М6ТЗЛЛИ ІМ6ЮТ МЗКСІ-фициента теплопровідності Я. від температури чнтірнія 1. Зазвичай дебаєвсьного температура близька до кімнатної, проте є цілий ряд відхилень.

Дебаєвсьного температури полімерів зазвичай розраховуються з експериментальних даних по питомої теплоємності поблизу Про К.

Дебаєвсьного температура металевого олова дорівнює 195 К. Чи може спостерігатися перехід без віддачі для стану з енергією 24 кев в металевому олові.

Чим більше дебаєвсьного температура, тим ширше область температур, в межах якої теплопровідність не залежить від температури.

Грюнау-Зена від дебаєвської температури, екстраполювати кО К.

Це значення дебаєвської температури гелію II обчислено А.

Для цієї речовини дебаєвсьного температура дорівнює приблизно 60 К, хоча розщеплений кристалічним полем рівень відстоїть від основного стану всього на 24 см 1 що відповідає 34 К. З енергетичної точки зору цілком можливо, що іон, поглинувши фонон, збудиться безпосередньо на цей рівень.

Розраховані стисливість і дебаєвсьного температура цих речовин з використанням силових постійних.

Для більшості речовин дебаєвсьного температура лежить в межах 300 - 8009 С. Але є такі речовини, для яких вона значно вище.

Температурно-лерестраіваомие кристалічні ОКГ. Те трактується як ефективна дебаєвсьного температура, яка характеризує домішково-активну частину граткових коливань матриці-основи. Зазначений метод інтерпретації порівняно простий і популярність його тому цілком з'ясовна. Однак ця методика має і ряд недоліків.

Вираз (53.7) для дебаєвської температури 0 /zvmax показує, що дебаєвсьного температури особливо високі для міцних кристалів, побудованих з легких атомів, і низькі для маломіцних кристалів, побудованих з важких атомів, так як характерні частоти пропорційні - Jx /т, де до - квазіупругая постійна, а т - маса атомів.

Ця температура значно нижче дебаєвської температури. Тому у взаємодії електронів з гратами бере участь лише невелика частина фононного спектра.

Відповідно до вимірів теплоємності дебаєвсьного температури рідкоземельних металів відносно низькі. Їх величини для тривалентних металів лінійно зростають зі збільшенням порядкового номера, починаючи з 135 К для лантану і закінчуючи 165 К для лютецію.

Більш того, з самого визначення дебаєвської температури слід, що виділення єдиною характеристичною температури можливо лише в кристалі з простим спектром коливань, а отже, з досить простою структурою. У таких ситуаціях температура Т іноді може бути низькою для збудження одних ступенів свободи, але в той же час бути високою для інших типів коливань.

У діелектриків типу алмаза (з високою дебаєвської температурою) такий інтервал повинен існувати і бути досить великим. Цей висновок повністю підтверджується експериментом.

Посилення надпровідності в плівковому стані. Ефект посилення надпровідності виявився пов'язаним з величиною дебаєвської температури QD матеріалу і станом субструктури: днсперсностн і інших дефектів кристалічної будови, наявність яких реєструється за величиною залишкового опору.

Ясно одне, що при будь-якому методі вимірювання дебаєвської температури малих частинок необхідно брати до уваги внесок від коливального руху кластерів.

Залежність рухливості дірок від тиску. Необхідно коротко обговорити питання, що відбувається з дебаєвської температурою при зростанні тиску.

У теорії помітних структур виявляється зручним зв'язати 0 з дебаєвської температурою кристала QD, яку можна знайти з вимірів теплоємності при низьких температурах.

Вважати, що температура Т С Те (Те - дебаєвсьного температура), так що практично всі коливальні ступені свободи виморожени, але ядерні спини залишаються проте повністю раз-впорядкованими.

Йюо кут розсіювання малий, а при збільшенні температури до дебаєвської температури і вище кут розсіювання стає порядку одиниці. Якісний вид ламаної лінії у траєкторії пакета при цьому не змінюється.

Автори роботи[149]вважали неможливим пов'язати спостерігаються результати зі зміною дебаєвської температури у малих частинок, тому що температурна залежність ймовірності ефекту Мессе-бауера для таких частинок, показана на рис. 87 сильно відрізняється від очікуваної для дебаєвської моделі.

Вираз (53.7) для дебаєвської температури 0 /zvmax показує, що дебаєвсьного температури особливо високі для міцних кристалів, побудованих з легких атомів, і низькі для маломіцних кристалів, побудованих з важких атомів, так як характерні частоти пропорційні - Jx /т, де до - квазіупругая постійна, а т - маса атомів.

Ця формула зазвичай має місце при Г 9D, де D - дебаєвсьного температуракристала (стор. З використанням методу, запропонованого в роботі[189], Була також розрахована нульова дебаєвсьного температура 6 пр для HgSe[177]: ЕУпр 149 5 К. 
Квааа-товая статистика призводить до висновку, що Qs при темп - pax вище дебаєвської температури цолжна бути пов'язана з уд.

Вплив ангармонічності членів проявляється найбільш чітко, коли величини kpk порівнюються при дебаєвсьного температурах, при яких тепловий рух має однакову інтенсивність у всіх речовинах.

Обробка експериментальних даних і отримання основних динамічних параметрів L /2 верб (дебаєвсьного температура) зазвичай ведеться за наступною методикою.

Виміряні дилатометрічні методом388 (1 і розраховані за формулою (257 з акустичних вимірювань (2 значення коефіцієнта лінійного розширення а ПТФЕ. Для цього необхідно виміряти швидкість поздовжніх і зсувних хвиль при різних тисках і розрахувати відповідні дебаєвсьного температури. Середні значення з, q і С 2. Дл вільно насипаних порошків заліза при Г 30CLK. Таким чином, результати, отримані за допомогою ефекту Мессе-бауера, надійно доводять, що дебаєвсьного температура Е навіть найменших частинок Аі і Fe (D - 50 - - 70 А) практично не відрізняється від дебаєвської температури масивного кристала, а сильне зменшення ймовірності ефекту з ростом температури обумовлено коливальними рухами частинок.

Цікаво зауважити, що в квантових кристалах спостерігаються незвичайні співвідношення між температурами плавлення ГПЛ і дебаєвсьного температурами О, а саме ГПЛ в.

Тут е 2 7 /Zv - середня енергія фононів, своєю чергою величини рівна дебаєвської температурі 0; g - постійна, що визначає силу тяжіння між електронами.

Яке число (пт) фононів максимальної частоти збуджується в середньому при температурі Г400 До в кристалі дебаєвсьного температура якого 0200 К.

Позначення в табл. V.9 V.10: f - величина частки безотдаточного поглинання, 6ефф - ефективність тако а дебаєвсьного температура.

Якщо теплоємність твердої речовини і теплові ефекти його перетворень виміряні від температур, істотно більш високих, ніж дебаєвсьного температура речовини, до температур, близьких до абсолютного нуля, то ентропія при 298 К може бути обчислена по відомим співвідношенням, причому одержувані результати зазвичай надійні в межах декількох десятих кал /град пана атом твердого речовини. Виявляється навіть можливим з відносно невеликою помилкою екстраполювати отримані таким чином теплоємності і знайдені за. До і вище можуть в деяких випадках знадобитися безпосередні вимірювання. Проблема тут полягає не у відсутності надійних даних по ентропії тих твердих речовин, для яких були виконані експериментальні визначення, а в відсутності взагалі будь-яких даних для багатьох твердих речовин, що мають вельми важливе практичне і теоретичне значення.

У наступній роботі Брюханова і ін. W2w2w25. ці результати були поширені на інші матриці і пов'язані з їх дебаєвсьного температурами за допомогою співвідношення 60 const (/C /- M0) 1/2 в якому /С - силова константа, яка характеризує взаємодію між атомами, а М0 - маса атома матриці. Ефективна температура Дебая 6 знаючи яку можна визначити частку у-квантів, що випускаються без віддачі може бути обчислена за формулою Q 60 (Мо /М) 1 /, де М - маса месбауерівських (примесного) атома в розбавленому сплаві. Оскільки ефективна силова константа, яка використовується вище, відноситься до взаємодії між домішковим атомом і атомами матриці яке одночасно впливає і на величину ізомерного зсуву, то для 119Sn в цих розбавлених сплавах було виявлено досить добре узгодження між ізомерний зрушенням і ймовірністю випромінювання або поглинання без віддачі.

Ці формули застосовні якщо k0T /і k0T (/00 - /), де 6 - дебаєвсьного температура.

При розгляді електронної теплопровідності потрібно мати на увазі що температура виродження того ж порядку величини, що і дебаєвсьного температура.

Таке явне виділення фононних компонент поглинання для карбіду кремнію вже при кімнатних температурах не є дивним, бо його дебаєвсьного температура близька до 1000 К. Таким чином, ряд ефектів, які спостерігаються для Ge і Si тільки при азотних і навіть гелієвих температурах (наприклад, фононне збільшення носіїв[2]), спостерігається в карбіду кремнію вже при кімнатних температурах.

Таке явне виділення фононних компонент поглинання для карбіду кремнію вже при кімнатних температурах не є дивним, бо його дебаєвсьного температура близька до 1000 К - Таким чином, ряд ефектів, які спостерігаються для Ge і Si тільки при азотних і навіть гелієвих температурах (наприклад, фононне збільшення носіїв[2]), спостерігається в карбіду кремнію вже при кімнатних температурах.

Яка кількість (пт) фононів максимальної частоти збуджується в середньому при температурі Т 400 К в кристалі дебаєвсьного температура якого 8200 К.

Умови, при яких велика ймовірність резонансу без віддачі такі: досить жорстка зв'язок атомів в решітці (висока дебаєвсьного температура), порівняно велика маса ядра і не дуже жорстке випромінювання. Цими вимогами визначається перелік можливих випромінювачів. Для спостереження ефекту необхідно мати так званий месбауерівських ізотоп, що володіє р Перехов Будинок з низькою енергією (нижче 150 - 200 кеВ) і досить великим часом життя в збудженому стані. В даний час відомо велика кількість міс-сбауеровскіх ізотопів. Однак практично для металознавчих цілей використовуються далеко не всі: в першу чергу - 67Fe, потім 119Sn і ряд інших.

Якщо надійні експериментальні дані про стандартні ентропіях і ентальпій відсутні їх можна грубо оцінити, використавши для розрахунку дебаєвської температури формулу Лінде-мана і температуру плавлення.