А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Даний кристал

Даний кристал і по теперішній час залишається одним з найбільш перспективних для таких застосувань. Нагадаємо, що його голографії-чна чутливість в синьо-зеленій області спектра на просторовій частоті Л 11000 мм 1 становить S - l 10 - 3Дж /см2 (10 - 4 Дж /сма при А.

Для даного кристала в напрямку 6 дифрагує тільки випромінювання з довжиною хвилі що задовольняє закону Брегга. Розглядаються тільки відображення першого порядку. Практично спостерігаються і спектри інших порядків.

Шмідта даного кристала, що залежить від майданчика ковзання, температури і чистоти кристала; у - поверхнева енергія.

Особливістю даного кристала є можливість керування доменною структурою додатком як електричного поля, так і пружною деформації. Дійсно, авторами було встановлено, що відносне збільшення інтенсивності другої гармоніки відчуває тільки хвиля з поляризацією, відповідної спонтанної деформації кристала.

Конструкції власників кварцових резонаторів, запропоновані. Якщо для даного кристала відома нелінійна частина залежності частоти від маси, то область вимірювання товщини може бути просунута до товщини в кілька мікрон.

Нехай для даного кристала еліпсоїдом Френеля є еліпсоїд АСАВ (рис. Грати Браве. Гратами Браве даного кристала називають сукупність однакових і однаково розташованих атомів. Однак атоми однієї решітки Браве не обов'язково вичерпують всі атоми в кристалі і в загальному випадку кристал описується декількома гратами Браве, всунути одна в іншу.

Якщо від цього кристала отримати три рентгенограми, відповідні обертанню навколо трьох найбільш простих напрямків в кристалі то таким шляхом можуть бути визначені три ребра елементарної комірки. Метод обертового кристала широко застосовується і для повного визначення структур, але відповідна апаратура і самий хід розшифровки рентгенограм значно складніше.

Таким чином, дані кристали мають дві різні діелектричні проникності: величину є3 і однакові значення ег (е2) вдвух перпендикулярних (до головного напрямку, вздовж якого е є3) напрямках. У цих кристалах головна вісь зі значенням е є3 збігається з віссю симетрії найбільш високого порядку (з віссю 344 6 або 6), яка в кристалах середніх систем тільки одна.
 Щільна упаковка куль однакового радіуса. а - гранецентрированная кубічна решітка. б - гексагональна решітка. Частинки, які утворюють даний кристал, значно різняться між собою своїми радіусами. Це спостерігається в іонних з'єднаннях, коли кристал утворений іонами з різними знаками заряду. Бєлову, принцип дуже ретельним упаковки застосуємо і в разі іонних з'єднань. На рис. 25 дана схема подібної укладання куль різного радіусу. При цьому більші кулі в більшості випадків утворюють кубічну або гексагональну решітку, а більш дрібні - займають вільний простір між ними, в максимальному ступені заповнюючи його.

Елементарні осередки кожного даного кристала однаково орієнтовані в просторі розташовуючись послідовно, вони мають загальні з сусідніми осередками атоми і в цілому утворюють просторову решітку.

До якої системи належить даний кристал, визначається виміром кутів між його гранями і визначенням числа осей, необхідних для вирішення питання про принципові особливості його форми. Якщо необхідні дні перпендикулярні еквівалентні осі і третя нееквівалентний вісь, ні.

До якої системи належить даний кристал, визначається виміром кутів між його гранями і визначенням числа осей, необхідних для вирішення питання про принципові особливості його форми. Якщо необхідні дві перпендикулярні еквівалентні осі і третя нееквівалентний вісь, ні.

При всіх перетвореннях симетрії даного кристала всі компоненти його тензора 7г /с /повинні залишатися незмінними за величиною. Дійсно, при відображенні в центрі (зміна знака всіх трьох координат) змінюють знак все компоненти тензора третього рангу.

Комбінація елементів симетрії для даного кристала визначає його просторову групу. Різним поєднанням елементів симетрії між собою може бути виведено 230 просторових груп, званих Федоровський.
 Комбінація елементів симетрії для даного кристала визначає його просторову групу.

Сукупність усіх перетворень симетрії даного кристала становить його магнітну просторову групу. Для того щоб визначити приналежність кристала до тієї илп інший магнітної просторової групі необхідно точно знати розташування магнітних моментів атомів в решітці що може бути з'ясовано, напр.

Подальші висновки щодо даного кристала можливі тільки на основі більш складних співвідношень, відповідних комбінацій елементів симетрії.

При всіх перетвореннях симетрії даного кристала всі компоненти його тензора 7л и повинні залишатися незмінними за величиною. Дійсно, при відображенні в центрі (зміна знака всіх трьох координат) змінюють знак все компоненти тензора третього рангу.

Кристал NaCl і його атомна структура. Грань, якої на даному кристалі немає, але яка може виявитися на інших кристалах того ж речовини, називається можливої межею. Можливою гранню може бути площина, що проходить через два дійсних чи можливих ребра кристала. Так, можливої межею кубічного кристала (рис. 56 в) буде грань ABDC, що проходить через дійсні ребра АВ і CD. Ця грань також буде атомної площиною (рис. 56 г) і тому на інших кристалах може проявитися у вигляді реальної межі. Точно так же, якщо візьмемо дві реальні межі які на даному кристалічному багатогранники НЕ перетинаються, то лінія, паралельна лінії їх перетину, буде можливим ребром кристала.

Властивості відносно яких він кристал є ізотропним або анізотропним, залежать від будови кристала. Однак все монокристали анізотропні хоча б відносно окремих своїх властивостей. Це можна пояснити тим, що полікристали складаються з безлічі монокристалів, орієнтованих в просторі абсолютно хаотично.

Крім того, якщо для даного кристала точно відомі відстані між відображають площинами, то це співвідношення можна використовувати для визначення довжини хвилі рентгенівського випромінювання.

Можна думати, що для даного кристала існує певна область температур 7 до, вище якої рівновагу досягається настільки швидко, що вимір електропровідності відбувається в рівноважних умовах. Нижче цих температур, навпаки, досягнення рівноваги протікає настільки повільно, що на досвіді доводиться мати справу з замороженим станом, замороженим при тій концентрації вільних іонів або порожніх вузлів, яка існувала при температурі Тк. В такому випадку електропровідність при високих температурах (вище Тк) буде визначатися як концентрацією іонів, так і їх рухливістю, властивої температурі вимірювання, тоді як при температурах нижче Тк концентрація іонів і порожніх вузлів, незалежно від температури вимірювання, буде відповідати завжди температурі 7 до, і тільки рухливість задається температурою зразка. 
Можна думати, що для даного кристала існує певна область температур, вище якої рівновагу досягається настільки швидко, що вимір електропровідності відбувається в рівноважних умовах. Нижче цих температур, навпаки, досягнення рівноваги протікає настільки повільно, що на досвіді доводиться мати справу з замороженим станом, замороженим при тій концентрації вільних іонів або порожніх вузлів, яка існувала при високій температурі 7V У такому випадку електропровідність при високих температурах (вище Гк) буде визначатися як концентрацією іонів, так і їх рухливістю, властивої температурі вимірювання, тоді як при температурах нижче Т (концентрація іонів і порожніх вузлів, незалежно від температури вимірювання, буде відповідати завжди температурі Тк, і тільки рухливість задається температурою зразка.

Оскільки колір є індивідуальною характеристикою даного кристала і інтенсивність забарвлення пов'язана з кількістю і характером розподілу основних домішок в цьому кристалі за кольором можна судити якісно про умови (або зміни цих умов) синтезу в локальній ділянці реакційної зони, а саме в місці утворення даного кристала. Так, однорідна забарвлення кристалів СА першої групи свідчить про те, що ці кристали росли в умовах невеликого пересичення поблизу лінії рівноваги графіт - алмаз при помірних значеннях рТ - параметрів.

До Питанню 8. | До Питанню 9.

які фактори визначають, чи буде даний кристал розчинятися у воді.

Про сукупності всіх таких преобразовавій для даного кристала ми будемо говорити, як про його групі симетрії. Ми будемо говорити, що один кристал володіє вищою симетрією, ніж інший, якщо група симетрії другого є підгрупою групи симетрії першого.

Комбіновані форми кристалів. | Ілюстрація закону про сталість кутів між однотипними парами граней даного кристала. Звідси випливає закон Браве: для даного кристала найбільш вірогідне утворення граней, що відповідають плоским сіток з найбільшою ретикулярної щільністю. Отже, кристали повинні при сприятливих умовах огранювати гранями з малими індексами Міллера.

Проведемо потім симетричне перетворення, властиве даному кристалу. Ніяке перетворення симетрії не може змінити властивості кристала.

Зокрема, сукупність елементів симетрії класу даного кристала відрізняється, взагалі кажучи, від його системи. Очевидно, що приєднання до грат Браве нових вузлів може привести тільки до зникнення деяких з осей або площин симетрії, але не до появи нових.

Ширина такої кривої характеризує кутову область відображення даного кристала, а площа під кривою пропорційна інтегральному відображенню від кристала.

Відповідно до елементамисиметрії просторової групи даного кристала загальний вираз для структурної амплітуди може бути модифіковано таким чином, що підсумовування (13) ведеться тільки по симетрично незалежним атомам елементарної комірки. При цьому замість експоненційної функції в підсумкові формули входять в певних комбінаціях тригонометричні функції. Ці формули для всіх просторових груп наводяться в Міжнародних таблицях і інших довідниках.

Несиметрична ТТЛ-схема розрядного управління накопичувачем на ТОЕ-ЕП з емітерний зв'язками, в якому для запису і зчитування використовуються різні розрядні шини. ВК, і якщо звернення до ЕП даного кристала (О на вході ВК) немає, то транзистор Та замкнений і схеми розрядного управління розсіюють мінімальну потужність. Транзистор Т9 при цьому насичений, потенціали на розрядних шинах рівні між собою Up 3 ii, i /p рах. ЕП безперервно потреб-ляють енергію від джерела живлення, інформація зберігається в накопичувачі як завгодно довго.

Перше розподіл означає статистику по віддзеркалень від даного кристала: воно відповідає розподілу, що отримується експериментально; Друге, зручне при теоретичному розгляді питання, являє собою статистику значень F (hkl) для даного відображення і всіх можливих кристалічних структур. В принципі ці розподілу різні.

Зокрема, сукупність елементів симетрії класу даного кристала відрізняється, взагалі кажучи, від його системи. Очевидно, що приєднання до грат Браве нових вузлів може привести тільки до зникнення деяких з осей або площин симетрії, але не до появи нових.

Це рівняння однозначно встановлює значення Де для будь-якого даного кристала. З іншого боку, рівняння (24) показує, що в загальному значення р е (віднесене до ізольованого електрону в нескінченності) неоднаково для різних за формою кристалів одного і того ж речовини.

Ця межа залежить від загальної потужності розсіювання даними кристалом і способу охолодження.

Концентрації донорних або акцепторних рівнів визначаються в даному кристалі вмістом донорних або акцепторних домішок, які були введені в кристал при його вирощуванні або шляхом диф-фузік.

Залежно від співвідношення розмірів частинок, що утворюють даний кристал, розрізняють два основних випадки.

Площиною симетрії називається уявна площина, яка розсікає даний кристал на дві частини, які є дзеркальним відображенням один одного. В одному кристалі може бути кілька площин симетрії.

Певне розташування частинок в просторі що обумовлює структуру даного кристала, називається пространствен ної кристалічною решіткою. Частинки в різних просторових решітках розташовані по-різному, але закономірність їх розташування зберігається у всіх кристалах. Найменша частина кристалічної решітки, що відображає форму всієї кристалічної структури даного тіла, називається елементарною клітинкою.

Якщо Т Ед - це високі температури для даного кристала, при Т 9Д - низькі.

Кристалічні системи. Певне розташування частинок в просторі що обумовлює структуру даного кристала, називають просторової кристалічною решіткою. Частинки в різних просторових решітках розташовані по-різному, але закономірність їх розташування зберігається у всіх кристалах.

Як показали зазначені вище дослідження, частинки, що утворюють даний кристал (атоми, іони або молекули), розташовуються в ньому закономірно. Характер цієї закономірності для кристалів різного виду може бути різним, але для даного виду кристалів він завжди однаковий.

Як показали зазначені вище дослідження, частинки, що утворюють даний кристал (атоми, іони або молекули), розташовуються в ньому тих чи інших закономірним чином. Характер етрй закономірності для кристалів різного виду може бути різним, але для даного виду кристалів він завжди однаковий.

Якщо число станів, пов'язаних з рівнями Тамма для даного кристала, постійно, то число станів, що викликаються дефектами решітки та адсорбованими атомами, може змінюватися в залежності від обробки поверхні. Між станами електрона на поверхні кристала і в обсязі можливий цілий ряд різних взаємодій, які призводять до того, що стану на поверхні роблять сильний вплив на перебіг фізичних явищ в обсязі напівпровідника. Особливо сильно поверхневі стану проявляються при роботі напівпровідникових приладів.