А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Взаємодія - хвиля

Взаємодії хвиль в плазмі призводять до багатьох важливих для плазмової астрофізики наслідків. Тут, наприклад, має місце перекачування енергії з спектральній області неспостережних частот в детектіруемого область спектра. Вплазмі найлегше можуть збуджуватися ленгмюровскіе хвилі, і у них часто найбільша щільність енергії. Але вони не виходять з того обсягу плазми, де генеруються. Нелінійні взаємодії перекачують їх енергію в поперечні хвилі, вільно йдуть з плазми.За допомогою взаємодій хвиль в плазмі можлива передача енергії з однієї області хвильових чисел в іншу, в якій плазмові хвилі сильно взаємодіють з швидкими частинками і тим самим досягається прискорення невеликої частини частинок до дуже великих енергій.

Взаємодія хвиль у хвилеводі, частково заповненому нелінійним діелектриком.

Взаємодія хвиль призводить до того, що амплітуди власних коливань електромагнітного поля змінюються в часі і просторі.

Взаємодія хвиль з отріцат.

Дисперсійна діаграма зустрічного коллі-неарного взаємодії бездісперсіонних акустичних хвиль. швидкої сдвиговой FT n повільної зсувної ST з утворенням поздовжньої хвилі L сумарної частоти. Взаємодії хвиль у твердих тілах обумовлені зазвичай нелінійністюпружних збурень, описуваних нелінійними ур-ннямі механіки суцільного середовища. Можливі також механізми нелінійності, пов'язані із взаємодією пружних деформацій з ін видами збуджень в твердому тілі. Відповідно, якщо при екс-Перим. УЗ-вол-ни в більшостітвердих тіл при частотах в неск. МГц і амплітудах деформації - 10 - 6 величина другої гармоніки не перевищує неск.

Взаємодія хвиль в умовах нелінійності призводить до порушення принципу суперпозиції.

Зміна амплітуди віл. Взаємодія хвиль з часто-тамизі і 2СО проявляється у вигляді просторових биття, причому величина зміни амплітуди Аг тим менше, чим більше расстройка А.

Іоносферних кроссмодуляція відбувається в області перетину променів. | Залежність дальності г радіозв'язку на поверхні Місяця від частотиєо /2я. Взаємодія хвиль в умовах нелінійності призводить до порушення суперпозиції - принципу. Зокрема, якщо потужна хвиля з частотою иг модулювати по амплітуді, то завдяки зміні поглинання ця модуляція може передатися ін хвилі з частотою о), що проходить втієї ж області іоносфери (мал. 13) Це явище, зване кроссмодуляціей або Люксембург-Гор'ковскім ефектом, має практич.

Загальна картина взаємодії електромагнітного випромінювання з речовиною. | Схематичне зображення електромагнітної хвилі. А - амплітуда. Е -вектор електричного поля. Н - вектор магнітного поля. х - напрям поширення хвилі. Взаємодія хвилі з навколишнім середовищем можна розглядати, використовуючи як електричний, так і магнітний вектори. Нижче перераховані деякі характеристики, що випливають зхвильової природи світла.

Залежно максимального надлишкового тиску від відстані при дефлаграцію сферичного заряду з різною швидкістю поширення фронту полум'я. | Залежності імпульсу надлишкового тиску від відстані при дефлаграціюсферичного заряду з різною швидкістю поширення фронту полум'я. Взаємодія хвиль у точці D може призвести до деяких особливостей течії. Теоретично, відображення ступінчастою розвантаження від фронту стаціонарної ударної хвилі має призвести до хвилірозрідження, що розповсюджується у зворотному напрямку, яка, в свою чергу, відбиваючись від кордону з менш жорсткої середовищем (продуктами вибуху) призводить до появи хвилі стиснення, що рухається за фронтом основної хвилі.

Взаємодія хвиль призводить до того, щоамплітуди власних коливань електромагнітного поля змінюються в часі і просторі.

Взаємодія хвилі розвантаження та відбитої хвилі навантаження оцінюється, як і в раніше розглянутих випадках.

Взаємодія хвилі замедляющей системи з швидкоюхвилею, що володіє позитивною щільністю потоку енергії, призводить тільки до фазових змін на величину e - (1 - C) V. При цих умовах Компфнера[252]потужність на виході ЛБВ відсутня. Щільність потоку енергії уздовж, лампи постійна; поблизу вхідного кінця енергіяпереноситься хвилями замедляющей структури, а поблизу колектора - електронним пучком.

Рассмотрім взаємодія хвиль першого порядку.

Опис взаємодії хвиль з нестаціонарними кордонами в математичному відношенні не просто. Виняток становитьтривіальний випадок відбиття хвиль від плоских рівномірно рухомих кордонів. Кількість робіт, присвячених йому, досить велике, і ця ключова проблема проаналізована вельми детально.

Область взаємодії хвиль являє собою чотирикутник ОАСВ, сторониякого утворені відрізками акустичних характеристик. Распределеніе параметрівРіману уздовж характеристик обох сімейств в цій області відомо по їх значенням на відрізках ОА і 0В, однак самі характеристики викривлені і для їх знаходження в області ПРО АС В потрібновирішити задачу Гурса.

При колінеарності взаємодії хвиль, спостережуваному в волоконних світловодах, згідно (7.27) найбільша зміна частоти розсіяного випромінювання повинне спостерігатися при в 180 тобто при розсіянні випромінювання у зворотному напрямку.

Привзаємодії хвиль різної довжини з речовиною виникають різноманітні явища.

Так як взаємодія хвилі із зарядом Q приводить в середньому до передачі енергії хвилі заряду, то середнє за період значення потужностіРпозитивно. Таким чином, при усередненні почасу повної сили, що діє на заряд з боку електромагнітного поля світлової хвилі, вклад сили QE звертається в нуль, а сила Лоренца QvXB призводить до світлового тиску.

Двошарова модель середовища. F характеризує взаємодію хвиль, а функція е (х) описуєнеоднорідності середовища в нижньому шарі. Крайовими умовами для системи рівнянь (1.38) є умови випромінювання на нескінченності.

Рассмотрім якісно взаємодія хвиль в електродинамічної волноведущей системі, заповненої активним середовищем - електроннимпотоком.

Так як взаємодія хвилі з зарядом q в середньому призводить до поглинання енергії хвилі, то середнє за період значення поглинається потужності позитивно. Тому і діє на заряд середня сила спрямована в ту ж сторону, що і хвиля.

Типовахарактеристика генерується потужності в ЛОВ при зміні прискорюючої напруги. Спрощена теорія взаємодії хвиль і електронів в ЛОВ полягає в наступному.

В результаті взаємодії хвилі з локальним обуренням на фронті ударної хвилі утворюєтьсязлам, від якого всередину обуреної області відходить нова ударна хвиля, що розповсюджується за основним фронтом в поперечному напрямку.

Завдання про взаємодію хвиль з частотами зі і 2в може бути вирішена за будь-яких початкових умовах (довільні А, At, Ф при г 0)методом фазової площини.

Припускається, що взаємодія хвилі з випадковими дискретними неоднорідностями відбувається відповідно до ізотропної індикатриси розсіювання. На рис. 3.2.2.1 і рис. 3.2.2.2 представлені дані, що описують середню довжину вільногопоширення хвилі і коефіцієнт поглинання хвилі в середовищі. Передбачається, що всі відстані вимірюються у відносних одиницях.

Характер поширення і взаємодії хвиль кінцевої амплітуди залежить від властивостей середовища - ступеня її нелінійності, дисперсіїшвидкості звуку, ефективності дисипативних процесів. У класичній нелінійної акустиці розглядався відносно вузький діапазон цих властивостей і характеризують їх параметрів.

Цим механізмом є взаємодія магнітогідродіна-вів хвиль малоїамплітуди один з одним, що описується нелінійними членами в рівняннях руху. Члени третього ступеня залежали б від фаз взаємодіючих хвиль і випадають при усередненні по цим випадковим фазам.

Фактично в задачах взаємодії хвиль використовується лишедекілька перших членів ряду правої частини формули (ПЛІ.

Рассеяніе рентгенів.Рассмотрім основні риси взаємодії хвиль з кристалічною решіткою на прикладі рентгенівських променів, використовуючи при цьому класичний підхід.

Фактично в задачахвзаємодії хвиль використовується лише кілька перших членів ряду правої частини формули (ПЛІ.

Наприклад, теорія нев'язкий взаємодії хвиль справедлива за умови, що адвектівних масштаб часу L /U великий у порівнянні з періодом хвиліРоссбі, але малий упорівнянні з часом в'язкого затухання.

Типи акустич. Волпе-водст для ПАР. а - ниступ. б - канашш. е - металева плівка. | Форма вихідного сиг-ннла V, при сіертае. про - діух щішоугольнмх і Л - дпук пар прямокутних імпульсів V, і V2. | Звернення акустичного сигналу алечасу в устройст сверт. а - л тд-кою сигнал. б - шшачка --- в-нмлульс. - Вихідний сигнал. У конвольверах використовується також взаємодія хвиль з Раель. У цьому випадку інтегруючий електрод виконується у вигляді періодичн.

У монографії переважно розглядаєтьсявзаємодія хвиль з плоскими нерівномірно рухомими поверхнями розділу. Послідовно аналізуються параметричні процеси, що виникають при випромінюванні і відображенні хвилі, а також в резонаторах з хитаються кордонами. Вивчена дифракція плоскої хвилі насфері з довільно змінюються у часі радіусом. Аналітично виявлені якісні фізичні закономірності, в тому числі і в ультрарелятивістських ситуаціях.

Распределеніе амплітуд AI і А3 по довжині нелінійної системи при наявності низькочастотної накачування.Звідси випливає, що взаємодія хвиль проявляється у вигляді просторових биття.

При збільшенні амплітуди пульсацій взаємодія хвиль підсилюєте, матричні елементи взаємодії ростуть і відбувається уширення спектру коливань по частоті, так щозалежність Дм від частоти не можна вважати близькою до б-функції. У такому випадку має місце сильна турбулентність, для опису до-рій кінетіч. Існують різні методи розгляду сильної турбулентності. Більшість з них засноване на ідеї перенормування.

Луці[379]застосував концепцію взаємодії хвиль і течій, розроблену Лонге - Хіггінс і Стюартом, для пояснення поширення цунамі до мису Джонсон через прот.

У цьому випадку область взаємодії хвиль розвантаження не є симетричною і швидкість змінинапружень в кожній з хвиль розвантаження (якщо брати, як і раніше, лінійна зміна напружень в часі в хвилях розвантаження) залежить від розташування площини відколу щодо вільних кордонів.

У відомому сенсі процеси взаємодії еволюціонуютьхвиль, включаючи хвилі з розривами, знаходяться в центрі уваги нелінійної акустики. Поряд з акустичними взаємодіями все більш широко досліджуються взаємодії звуку з іншими видами збурень - гідродинамічними, оптичними, електромагнітними.

Позначимо координати точок початку взаємодії хвиліРіману з ударними хвилями хг, /х і х2 t2 відповідно.

Область взаємодії при неколлінеар-іон взаємодії хвиль (а) і утворення хвиль сумарної (б) і різницевої (в) частот.

Ранее було розглянуто спотворення і взаємодія хвиль, що поширюються в суцільному середовищі в одному напрямку. В твердих тілах, завдяки тому, що швидкість поширення поздовжньої хвилі відрізняється від швидкості поширення поперечної хвилі, стає можливим при виконанні деяких умов, іноді званих резонансними, взаємодія воян при їх перетині під деяким кутом. У результаті такої взаємодії генерується хвиля, що біжить комбінаційної частоти, напрям поширення якої визначається резонансними умовами.

У цій главі розглянуті процеси взаємодії хвиль між собою, нелінійної взаємодії хвиль і частинок, нелінійні стаціонарні рішення, а також можливості застосування плазмових нестійкостей для нагріву плазми.

Можна очікувати, що ефекти взаємодії хвиль, які все ж виникнуть через присутність цих нелінійних членів, будуть в більшості випадків слабкими.

Характер діаграми і ординати визначаються взаємодією хвиль підвищення і пониження тиску в трубопроводі.

Так, наприклад, при синхронному взаємодії хвилі в лінії передачі з однією з циклотрон хвиль (3.95) у пучку реалізується так званий режим циклотронного резонансу. Зрозуміло, що енергообмін при цьому буде залежати від знака енергії хвиль.

Пристрій з аподізованним і однорідним перетворювачами (а і його еквівалентна представлення у вигляді з'єднання однорідних перетворювачів (б. Такий підхід справедливий і за наявності взаємодій хвиль з електродами, а також при порушенні об'ємних хвиль, хоча тут ці явища не розглядаються.

Іншими словами, в квазістатичному режимі взаємодії хвиль можливо, в принципі, повне перетворення основного випромінювання в другу гармоніку.

Тимчасові залежності параметрів руху і напруженого стану грунту при падінні хвилі під кутом 45 на розлом потужністю 3 м.

Відповідно до приведеної схеми картина взаємодії хвилі з розломом в даному випадку істотно ускладнюється в порівнянні з розглянутими раніше варіантами нормального падіння. Це обумовлено, по-перше, неколінеарних хвильових векторів падаючої і відбитої поздовжніх хвиль, і, по-друге, виникненням поперечних хвиль, джерелом яких є поширюється вздовж поверхні розлому поздовжня хвиля.