А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Ідеальний дисперсний потік

Ідеальний дисперсний потік може бути описаний двошвидкісний моделлю взаємопроникних руху двох нестискуваних фаз у полі сил тяжіння, з однаковим тиском у фазах, однаковими частками, форма яких близька досферичної, за відсутності в'язкого тертя на стінках колони, дроблення і коагуляції частинок.

Таким чином, моделлю стаціонарного руху ідеальної дисперсного потоку є автономна динамічна система першого порядку, описувана нелінійним диференціальним рівнянням з правою частиною, яка залежить від параметрів.

Неважко здогадатися, що явище захлебиванія пов'язано з біфуркацією рівноважних станів динамічної системи (2.78), що моделює стаціонарне рух ідеального дисперсного потоку.

Поведінка реального фізичного процесу в даних умовах може збігатися з поведінкою ідеального процесу, а може і не співпадати з ним. Так, при русі твердих частинок в рідині при захлебиванія спостерігається порушення тільки умови стаціонарності. Поведінка потоку в даному випадку може бути описано в рамках прийнятої нами моделі ідеального дисперсного потоку, але з використанням нестаціонарних рівнянь. При русі бульбашок в умовах, близьких до захлебиванія, в середньому потік залишається стаціонарним (витрати фаз не змінюються), але порушуються умови відсутності коалесценції і монодисперсних частинок, що призводить до суттєвих змін картини перебігу і відповідно до кризи прийнятої моделі ідеального дисперсного потоку. Зокрема, істотно змінюється сила міжфазної взаємодії, з'являється значна нерівномірність розподілу бульбашок по перерізу апарату, а рух фаз, мабуть, вже не може бути задовільно описано за допомогою двох-швидкісної моделі.

Поведінка реального фізичного процесу в даних умовах може збігатися з поведінкою ідеального процесу, а може і не співпадати з ним. Так, при русі твердих частинок в рідині при захлебиванія спостерігається порушення тільки умови стаціонарності. Поведінка потоку в даному випадку може бути описано в рамках прийнятої нами моделі ідеального дисперсного потоку, але з використанням нестаціонарних рівнянь. При русі бульбашок в умовах, близьких до захлебиванія, в середньому потік залишається стаціонарним (витрати фаз не змінюються), але порушуються умови відсутності коалесценції і монодисперсних частинок, що призводить до суттєвих змін картини перебігу і відповідно до кризи прийнятої моделі ідеального дисперсного потоку. Зокрема, істотно змінюється сила міжфазної взаємодії, з'являється значна нерівномірність розподілу бульбашок по перерізу апарату, а рух фаз, мабуть, вже не може бути задовільно описано за допомогою двох-швидкісної моделі.