А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Додатковий член
Додатковий член А /г вирази (33) враховує вплив ексцентриситетів надресорної будови щодо колісної пари і роботу ресор екіпажу в період проходження ним кривих ділянок колії.
Додатковий член, що враховуєгідратацію для розбавлених розчинів, мізерно малий.
Додатковий член в реальних випадках дуже малий в порівнянні з основним членом.
Додатковий член, що залежить від числа Маха, вносить в коефіцієнт опору отри-вальний внесок. Якщо прийняти, що западинапрофілю швидкостей в Супутні течії має певну форму, то додатковий член, як показав А. Д. Янг, може бути обчислений раз назавжди.
Додатковий член може з'явитися в результаті обліку будови подвійного електричного шару.
Додатковий член у дужкахявляє собою необхідну поправку до звичайної елементарної формулою. Більш загальне дослідження кривизни балки показивает2), що поправочний член, що міститься у виразі (35), може також використовуватися для будь-якого випадку безперервно змінюється інтенсивностінавантаження. Вплив поперечної сили на прогини в разі зосередженого навантаження буде розглянуто нижче (стр.
Додатковий член у знаменнику, укладений в квадратних дужках, очевидно, являє собою взаємну інтерференцію між двома свердловинами. Таким чином,якщо tf /a I, d /rw - 400 то кожна свердловина в двухскважінной системі матиме експлоатаціонную продуктивність, складову 8926% поточного дебіту, який би мала свердловина, якби тільки вона одна дренувати цей пісковик.
Додатковий член sS (призводить довідхиленню константи швидкості хімічної реакції від закону Арреніуса. Відхилення це позначається і на величині енергії активації.
Протягом Куетта. Додатковий член обЦи в рівнянні (2.2) фізично відповідає об'ємним електричним силам. За винятком цьогочлена, основні рівняння збігаються з рівняннями, що описують перебіг Куетта ньютонівської рідини.
Додатковий член, залежний від параметрів р 0 і р 0 показує, що віддається перевага коробочках, форма яких близька до куба.
Вплив взаємних накладеньна аналітичну криву. /- За відсутності накладання. 2 - при наявності накладання. | Аналітичні криві при наявності самопоглинання. Додатковий член формули (6.14) в цій області концентрацій завжди негативний.
Додатковий член т-х рівняння (11) визначає заданийхарактер зміни кроку.
Додатковим членом у зазначеній формулі служить самосопряженних операторів нульового порядку, залежний лише від кривизни.
Як додатковий член впливає на розвиток епідемії.
Pоль додаткового члена стає ясна при великих струмахбази.
Значення додаткових членів у разі вигину круглої пластинки рівномірним навантаженням наведені на стор
Поява додаткового члена т г - викликано тією обставиною, що внаслідок зміни маси атома водню по відношенню до маси нейтрона повинназатрачатися деяка додаткова робота, яка йде на зміну внутрішньої енергії цього атома в процесі його руху. Ця додаткова робота і відбивається у виникненні додаткової сили. Але ця додаткова сила повинна привести до деякого аномальномугравітаційному прискоренню атома водню по відношенню до нейтрону.
У додаткових членах гравітаційного походження Вейль схильний вбачати заміну члена тпса, причому цей останній попросту закреслюється.
Нарешті, останній додатковий член W0 вводиться дляурахування того, що ядерні сили залежать від спінів взаємодіючих нуклонів. Вимірювання енергій зв'язку різних ядер показали, що для парно-парних ядер енергії зв'язків мають максимальні, а для непарно-непарних ядер - мінімальні значення. Ці відмінності вказують на те, щопри зарядовим незалежності ядерних сил орієнтації спінів нуклонів надають певний вплив на їх взаємодію. Для члена We були запропоновані різні вирази.
Тому необхідний додатковий член виду const - GL, що і доводить наведену вище оцінку.
Нарешті, останній додатковий член We вводиться для врахування того, що ядерні сили залежать від спінів взаємодіючих нуклонів. Вимірювання енергій зв'язку різних ядер показали, що для парно-парних ядер енергії зв'язків мають максимальні, а для непарно-непарних ядер -мінімальні значення. Ці відмінності вказують на те, що при зарядовим незалежності ядерних сил орієнтації спінів нуклонів надають певний вплив на їх взаємодію. Це вплив враховується введенням спеціального члена We у вираз для енергії ядра, якийпідбирається таким чином, щоб для непарно-парних та парно-непарних ядер цей член був відсутній р. Для члена W, були запропоновані різні вирази.
Нарешті, останній додатковий член We вводиться для врахування того, що ядерні сили залежать від спінів взаємодіючихнуклонів. Вимірювання енергій зв'язку різних ядер показали, що для парно-парних ядер енергії зв'язків мають максимальні, а для непарно-непарних ядер - мінімальні значення. Ці відмінності вказують на те, що при зарядовим незалежності ядерних сил орієнтації спінівнуклонів надають певний вплив на їх взаємодію. Для члена W6 були запропоновані різні вирази.
Перший з додаткових членів дає просто зсув середнього положення, поблизу якого відбуваються коливання. Інші члени дають октави вихідних тонів ірізницевий п сумові тони.
Як правило, додатковий член невеликий в порівнянні з основним членом (безмоментной теорії) і може стати значним лише в окремих випадках при незвично великих значеннях параметрів оболонки.
Давайте покажемо, що додатковий членмає той самий вигляд, який вимагається, щоб подолати виявлену Максвеллом трудність.
Легко бачити, що додатковий член (d (p /da) da впливає лише на співвідношення уздовж характеристик.
В чорних вуглеводневих плівках додатковий член ПА в рівнянні (1.62) зазвичайдуже малий. Наприклад, якщо ПPа 100 дин /см 2 h 50 - Ю-8 см, а 3 дин /см і 0 2 то Ш 5 - 10-у дин /см, а 2ст (1 - cos 0) 3 6 - 10 - 3 дин /см. Тому використання рівняння (1.64) цілком виправдано. Проте використання його в диференціальній формі може призвести до серйозних помилок.
Введення впотенціал ф додаткового члена f (t) dl не впливає на поле швидкостей, так як v grad ф grad фг.
Але це той же самий додатковий член, який входить в праву частину виразу (24.5) для N, якщо точки О і S не збігаються. Так як повна кінетична енергія Т відрізняється від Твращ.
При ц введення в U додаткового члена, що характеризує взаємодію молекул рідини з твердим тілом, еквівалентно деякого зменшення відстані 8 що відноситься до рідини, взятої окремо. Якщо е 1 що, очевидно, відповідає випадку гарного змочування,пересичення пари в присутності твердих стінок або виявляється зовсім неможливим, або ж зводиться до ступеня, відповідної в формулі Томсона розміром рідких крапель з критичним радіусом, рівним радіусу пилинок, службовців ядрами конденсації.
Далі в енергію ядранеобхідно внести додатковий член W6 що враховує електростатичне відштовхування протонів.
Далі в енергію ядра необхідно внести додатковий член W5 що враховує електростатичне відштовхування протонів. Енергія W5 може бути обчислена в припущенні, що заряд Zeядра рівномірно розподілений по його об'єму з об'ємною щільністю р, так що Ze4 /3 яр 3 де R - радіус ядра.
Далі в енергію ядра необхідно внести додатковий член W5 що враховує електростатичне відштовхування протонів. Енергія Wb електростатичного відштовхування можебути обчислена в припущенні, що заряд Ze ядра рівномірно розподілений по його об'єму з об'ємною щільністю р, так що Ze 4 /з npR3 де R - радіус ядра.
Як видно з рівняння, цей додатковий член визначається концентрацією інгібітора, а також ставленням константиМіхаеліса до константи інгібітора.
Якщо i 5 то цей додатковий член дорівнює 12s2 що неможливо. Якщо 1/4 то суворе нерівність виконується для двох значень /і знову виходить протиріччя. Нарешті, якщо //, то додатковий член не менше (s /2 - 1) (4s (2s - 2) 4s2), щонеможливо. Отже, в (21) має бути рівність.
Залежність температури шуму від фізичної температури для абсолютно чорного тіла, що випромінює на частоті 230 ГГц, відповідно до формуламиPЕлея-Джинса, Планка і Каллена-ВЕЛЬТОН. Штриховими лініями показані різниціміж трьома кривими випромінювання. КриваPЕлея-Джинса при високих температурах сходиться з кривою Каллена-ВЕЛЬТОН, в той час як крива Планка залишається на hv /1k нижче останньої. За. Формула Каллена-ВЕЛЬТОН відрізняється від формули Планка додатковим членом his /2k, якийвідповідає додаткової половині фотона. Ця половина фотона є рівнем шуму від тіла при температурі абсолютного нуля і називається глумитися нульових флуктуації. На рис. 7.2 показані співвідношення фізичної і шумовий температур для частоти 230 ГГц, відповідні формуламиPЕлея-Джинса, Планка і Каллена-ВЕЛЬТОН.
Останній вираз відрізняється від рівняння (12.40) тільки додатковим членом, обумовленим наявністю реакції.
Завдяки наявності в рівнянні (23) додаткового члена механізм динамо виявляється можливим.
Формули (4.67) і (4.68) з негативним знаком додаткового члена справедливі і для середньої фази трифазної системи. З достатнім ступенем наближення можна прийняти, що співвідношення між зарядами аналогічно.
Для того щоб підкреслити саме дисипативний характер додаткового члена, ми визначили константу накачування Nnorn зі знаком мінус.
Якби функція р, узята в додаткових членах, не залежала від швидкостей, то відповідне рух не було б оборотним.
В цілях спільності в це співвідношення можна ввести додатковий член, який представляє роботу, відмінну від розширення або тертя. Тут ця робота не розглядається.
Таким чином, гамільтоніан набуває в магнітному полі додатковий член - (//ut), аналогічний - (Ed) в електричному полі.
Істотна особливість рівнянь переносу для псевдогаза полягає в появі своєрідного додаткового члена в виразах для компонент тензора напружень, обумовленого дальнодії-щим взаємодією частинок і приводить до анізотропії властивостей аналізованої системи.
Більш того, як ми зараз побачимо, завдяки цим додатковим членам сама дія не є більш інваріантним.
Якщо в напівреакцій беруть участь і іони водню, то може з'явитися додатковий член, що залежить від рН; крім того, якщо один з реагентів - поліядерних комплексів, наприклад біхромат, то може бути і член, що залежить від аналітичної концентрації. Як і при симетричному титруванні, присутність деякої кількості відновленої форми окислювача або окисленої форми відновлювача злегка зміщує потенціал точки еквівалентності.
Мені не зовсім зрозуміло, який фізичний зміст В. І. Ве-селовскій вкладає в додатковий член у виразі для перенапруги.
Величина rt включає власне електрохімічне і дифузійне доданки, а також додатковий член, обумовлений заряджанням подвійного електричного шару.
Середня молекулярна діамагнітних сприйнятливість, узята за всіма напрямками, з урахуванням додаткового члена, обумовленого бензольні кільцем, не цілком підпорядковується формулою Паскаля.
Додатковий член, що враховуєгідратацію для розбавлених розчинів, мізерно малий.
Додатковий член в реальних випадках дуже малий в порівнянні з основним членом.
Додатковий член, що залежить від числа Маха, вносить в коефіцієнт опору отри-вальний внесок. Якщо прийняти, що западинапрофілю швидкостей в Супутні течії має певну форму, то додатковий член, як показав А. Д. Янг, може бути обчислений раз назавжди.
Додатковий член може з'явитися в результаті обліку будови подвійного електричного шару.
Додатковий член у дужкахявляє собою необхідну поправку до звичайної елементарної формулою. Більш загальне дослідження кривизни балки показивает2), що поправочний член, що міститься у виразі (35), може також використовуватися для будь-якого випадку безперервно змінюється інтенсивностінавантаження. Вплив поперечної сили на прогини в разі зосередженого навантаження буде розглянуто нижче (стр.
Додатковий член у знаменнику, укладений в квадратних дужках, очевидно, являє собою взаємну інтерференцію між двома свердловинами. Таким чином,якщо tf /a I, d /rw - 400 то кожна свердловина в двухскважінной системі матиме експлоатаціонную продуктивність, складову 8926% поточного дебіту, який би мала свердловина, якби тільки вона одна дренувати цей пісковик.
Додатковий член sS (призводить довідхиленню константи швидкості хімічної реакції від закону Арреніуса. Відхилення це позначається і на величині енергії активації.
Протягом Куетта. Додатковий член обЦи в рівнянні (2.2) фізично відповідає об'ємним електричним силам. За винятком цьогочлена, основні рівняння збігаються з рівняннями, що описують перебіг Куетта ньютонівської рідини.
Додатковий член, залежний від параметрів р 0 і р 0 показує, що віддається перевага коробочках, форма яких близька до куба.
Вплив взаємних накладеньна аналітичну криву. /- За відсутності накладання. 2 - при наявності накладання. | Аналітичні криві при наявності самопоглинання. Додатковий член формули (6.14) в цій області концентрацій завжди негативний.
Додатковий член т-х рівняння (11) визначає заданийхарактер зміни кроку.
Додатковим членом у зазначеній формулі служить самосопряженних операторів нульового порядку, залежний лише від кривизни.
Як додатковий член впливає на розвиток епідемії.
Pоль додаткового члена стає ясна при великих струмахбази.
Значення додаткових членів у разі вигину круглої пластинки рівномірним навантаженням наведені на стор
Поява додаткового члена т г - викликано тією обставиною, що внаслідок зміни маси атома водню по відношенню до маси нейтрона повинназатрачатися деяка додаткова робота, яка йде на зміну внутрішньої енергії цього атома в процесі його руху. Ця додаткова робота і відбивається у виникненні додаткової сили. Але ця додаткова сила повинна привести до деякого аномальномугравітаційному прискоренню атома водню по відношенню до нейтрону.
У додаткових членах гравітаційного походження Вейль схильний вбачати заміну члена тпса, причому цей останній попросту закреслюється.
Нарешті, останній додатковий член W0 вводиться дляурахування того, що ядерні сили залежать від спінів взаємодіючих нуклонів. Вимірювання енергій зв'язку різних ядер показали, що для парно-парних ядер енергії зв'язків мають максимальні, а для непарно-непарних ядер - мінімальні значення. Ці відмінності вказують на те, щопри зарядовим незалежності ядерних сил орієнтації спінів нуклонів надають певний вплив на їх взаємодію. Для члена We були запропоновані різні вирази.
Тому необхідний додатковий член виду const - GL, що і доводить наведену вище оцінку.
Нарешті, останній додатковий член We вводиться для врахування того, що ядерні сили залежать від спінів взаємодіючих нуклонів. Вимірювання енергій зв'язку різних ядер показали, що для парно-парних ядер енергії зв'язків мають максимальні, а для непарно-непарних ядер -мінімальні значення. Ці відмінності вказують на те, що при зарядовим незалежності ядерних сил орієнтації спінів нуклонів надають певний вплив на їх взаємодію. Це вплив враховується введенням спеціального члена We у вираз для енергії ядра, якийпідбирається таким чином, щоб для непарно-парних та парно-непарних ядер цей член був відсутній р. Для члена W, були запропоновані різні вирази.
Нарешті, останній додатковий член We вводиться для врахування того, що ядерні сили залежать від спінів взаємодіючихнуклонів. Вимірювання енергій зв'язку різних ядер показали, що для парно-парних ядер енергії зв'язків мають максимальні, а для непарно-непарних ядер - мінімальні значення. Ці відмінності вказують на те, що при зарядовим незалежності ядерних сил орієнтації спінівнуклонів надають певний вплив на їх взаємодію. Для члена W6 були запропоновані різні вирази.
Перший з додаткових членів дає просто зсув середнього положення, поблизу якого відбуваються коливання. Інші члени дають октави вихідних тонів ірізницевий п сумові тони.
Як правило, додатковий член невеликий в порівнянні з основним членом (безмоментной теорії) і може стати значним лише в окремих випадках при незвично великих значеннях параметрів оболонки.
Давайте покажемо, що додатковий членмає той самий вигляд, який вимагається, щоб подолати виявлену Максвеллом трудність.
Легко бачити, що додатковий член (d (p /da) da впливає лише на співвідношення уздовж характеристик.
В чорних вуглеводневих плівках додатковий член ПА в рівнянні (1.62) зазвичайдуже малий. Наприклад, якщо ПPа 100 дин /см 2 h 50 - Ю-8 см, а 3 дин /см і 0 2 то Ш 5 - 10-у дин /см, а 2ст (1 - cos 0) 3 6 - 10 - 3 дин /см. Тому використання рівняння (1.64) цілком виправдано. Проте використання його в диференціальній формі може призвести до серйозних помилок.
Введення впотенціал ф додаткового члена f (t) dl не впливає на поле швидкостей, так як v grad ф grad фг.
Але це той же самий додатковий член, який входить в праву частину виразу (24.5) для N, якщо точки О і S не збігаються. Так як повна кінетична енергія Т відрізняється від Твращ.
При ц введення в U додаткового члена, що характеризує взаємодію молекул рідини з твердим тілом, еквівалентно деякого зменшення відстані 8 що відноситься до рідини, взятої окремо. Якщо е 1 що, очевидно, відповідає випадку гарного змочування,пересичення пари в присутності твердих стінок або виявляється зовсім неможливим, або ж зводиться до ступеня, відповідної в формулі Томсона розміром рідких крапель з критичним радіусом, рівним радіусу пилинок, службовців ядрами конденсації.
Далі в енергію ядранеобхідно внести додатковий член W6 що враховує електростатичне відштовхування протонів.
Далі в енергію ядра необхідно внести додатковий член W5 що враховує електростатичне відштовхування протонів. Енергія W5 може бути обчислена в припущенні, що заряд Zeядра рівномірно розподілений по його об'єму з об'ємною щільністю р, так що Ze4 /3 яр 3 де R - радіус ядра.
Далі в енергію ядра необхідно внести додатковий член W5 що враховує електростатичне відштовхування протонів. Енергія Wb електростатичного відштовхування можебути обчислена в припущенні, що заряд Ze ядра рівномірно розподілений по його об'єму з об'ємною щільністю р, так що Ze 4 /з npR3 де R - радіус ядра.
Як видно з рівняння, цей додатковий член визначається концентрацією інгібітора, а також ставленням константиМіхаеліса до константи інгібітора.
Якщо i 5 то цей додатковий член дорівнює 12s2 що неможливо. Якщо 1/4 то суворе нерівність виконується для двох значень /і знову виходить протиріччя. Нарешті, якщо //, то додатковий член не менше (s /2 - 1) (4s (2s - 2) 4s2), щонеможливо. Отже, в (21) має бути рівність.
Залежність температури шуму від фізичної температури для абсолютно чорного тіла, що випромінює на частоті 230 ГГц, відповідно до формуламиPЕлея-Джинса, Планка і Каллена-ВЕЛЬТОН. Штриховими лініями показані різниціміж трьома кривими випромінювання. КриваPЕлея-Джинса при високих температурах сходиться з кривою Каллена-ВЕЛЬТОН, в той час як крива Планка залишається на hv /1k нижче останньої. За. Формула Каллена-ВЕЛЬТОН відрізняється від формули Планка додатковим членом his /2k, якийвідповідає додаткової половині фотона. Ця половина фотона є рівнем шуму від тіла при температурі абсолютного нуля і називається глумитися нульових флуктуації. На рис. 7.2 показані співвідношення фізичної і шумовий температур для частоти 230 ГГц, відповідні формуламиPЕлея-Джинса, Планка і Каллена-ВЕЛЬТОН.
Останній вираз відрізняється від рівняння (12.40) тільки додатковим членом, обумовленим наявністю реакції.
Завдяки наявності в рівнянні (23) додаткового члена механізм динамо виявляється можливим.
Формули (4.67) і (4.68) з негативним знаком додаткового члена справедливі і для середньої фази трифазної системи. З достатнім ступенем наближення можна прийняти, що співвідношення між зарядами аналогічно.
Для того щоб підкреслити саме дисипативний характер додаткового члена, ми визначили константу накачування Nnorn зі знаком мінус.
Якби функція р, узята в додаткових членах, не залежала від швидкостей, то відповідне рух не було б оборотним.
В цілях спільності в це співвідношення можна ввести додатковий член, який представляє роботу, відмінну від розширення або тертя. Тут ця робота не розглядається.
Таким чином, гамільтоніан набуває в магнітному полі додатковий член - (//ut), аналогічний - (Ed) в електричному полі.
Істотна особливість рівнянь переносу для псевдогаза полягає в появі своєрідного додаткового члена в виразах для компонент тензора напружень, обумовленого дальнодії-щим взаємодією частинок і приводить до анізотропії властивостей аналізованої системи.
Більш того, як ми зараз побачимо, завдяки цим додатковим членам сама дія не є більш інваріантним.
Якщо в напівреакцій беруть участь і іони водню, то може з'явитися додатковий член, що залежить від рН; крім того, якщо один з реагентів - поліядерних комплексів, наприклад біхромат, то може бути і член, що залежить від аналітичної концентрації. Як і при симетричному титруванні, присутність деякої кількості відновленої форми окислювача або окисленої форми відновлювача злегка зміщує потенціал точки еквівалентності.
Мені не зовсім зрозуміло, який фізичний зміст В. І. Ве-селовскій вкладає в додатковий член у виразі для перенапруги.
Величина rt включає власне електрохімічне і дифузійне доданки, а також додатковий член, обумовлений заряджанням подвійного електричного шару.
Середня молекулярна діамагнітних сприйнятливість, узята за всіма напрямками, з урахуванням додаткового члена, обумовленого бензольні кільцем, не цілком підпорядковується формулою Паскаля.