А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Зіткнення - електрон
Зіткнення електронів один з одним не змінює їх повного кількості руху.
Співудару електрона можна в цьому випадку розглядати як пружні. При таких соударениях вектор k електрона змінюється лише за напрямком,залишаючись на одній і тій же поверхні рівної енергії в k - просторі. Тому рух електрона в кристалі вельми нагадує рух молекули в газовому середовищі. Електрон володіє при цьому певною довжиною вільного пробігу між двома послідовнимизіткненнями, і за відсутності зовнішніх полів його рух абсолютно хаотично. Під дією зовнішнього поля на це хаотичний рух накладається спрямований дрейф, подібно вітрі в газовому середовищі.
Зіткнення електронів один з одним не змінює їх повногокількості руху. Граничне умова dp /dx - 0 при 0 яким визначається рішення (11.8), перестає відповідати фізичним умовам досвіду.
Процес зіткнення електрона з атомом полягає в розсіянні цієї хвилі атомом. Характер розсіювання залежить від довжини хвиліпадаючого електрона і від властивостей електронної оболонки атома. Згідно хвильової механіки, лобове зіткнення електрона з атомом, відповідне класичної картині, відбутися не може. Тим не менше при розгляді процесів зіткнення електронів з атомами імолекулами іноді корисно використовувати уявлення газокінетіческой теорії зіткнень, зрозуміло, у відомих межах.
Процес зіткнення електрона з атомами і молекулами повинен розглядатися за допомогою методів хвильової механіки.
Процес співударуелектрона з атомом полягає в розсіянні цієї хвилі атомом. Характер розсіювання залежить від довжини хвилі падаючого електрона і від властивостей електронної оболонки атома. Згідно хвильової механіки, лобове зіткнення електрона з атомом, відповідне класичної картині,відбуватися не може. Тим не менше при розгляді процесів зіткнення електронів з атомами я молекулами іноді корисно і допустимо використовувати уявлення і величини газокінетіческой теорії зіткнень, зрозуміло, у відомих межах. Однією з таких кориснихвеличин є частота зіткнень електрона з атомами.
Процес зіткнення електрона з атомами і молекулами повинен розглядатися за допомогою методів хвильової механіки.
Процес зіткнення електрона з атомом полягає в розсіянні цієї хвилі атомом. Характеррозсіяння залежить від довжини хвилі падаючого електрона і від властивостей електронної оболонки атома. Згідно хвильової механіки, лобове зіткнення електрона з атомом, відповідне класичної картині, відбуватися не може. Тим не менше при розгляді процесівспівудару електронів з атомами і молекулами іноді корисно і допустимо використовувати уявлення і величини газокінетіческой теорії зіткнень, зрозуміло, у відомих межах. Однією з таких корисних величин є частота зіткнень електрона з атомами.
Процес зіткнення електронів або іонів з молекулами, що складаються з двох і більшої кількості атомів, якісно подібний розглянутому нами процесу їх зіткнення з молекулами одноатомних газів. Однак у цьому випадку слід враховувати, що порушення двухатомной і більшескладної молекули може полягати у збільшенні не тільки енергії її електронів, але і енергії коливань ядер атомів і енергії обертального руху молекули.
При зіткненні електронів з поверхнею анода майже вся їх кінетична енергія перетворюється на теплову. ВВнаслідок цього анод може нагрітися до значних температур.
При зіткненні електронів з першим анодом испускаются вторинні електрони. Принцип дії ФЕУ показаний на фіг.
При зіткненні електронів з поверхнею анода майже вся їх кінетичнаенергія перетворюється в енергію теплових коливань вузлів кристалічної решітки анода. В результаті цього анод може розігріватися до значних температур.
При зіткненні електрона, що має достатню енергію, з молекулою відбувається збудження електронівостанньої, - яке може привести до іонізації та дисоціації молекули. Ймовірність порушення коливальних і обертальних рівнів молекули при зіткненні з електроном мала внаслідок відносно великої маси ядер. Тому тут ці процеси не розглядаються.
Діоди різного призначення. При зіткненні електрона з поверхнею анода майже вся їх кінетична енергія перетворюється в енергію теплового руху електронів і атомів в товщі самого анода. В результаті отримання цієї енергії анод розігрівається дозначних температур.
При зіткненні електронів з адсорбованим шаром парів силіконового масла відповідно до реакціями (8 - 21) - (8 - 23) утворюються вільні радикали. Присутність великої кількості вільних радикалів в опроміненої плівцізареєстровано експериментально.
При зіткненні електронів з поверхнею анода майже вся їх кінетична енергія перетворюється в енергію теплових коливань вузлів кристалічної решітки анода. В результаті цього анод може розігріватися до значнихтемператур.
При черговому зіткненні електрона з атомом кристалічної решітки електрон віддає кристалічній решітці накопичену на довжині вільного пробігу енергію, повертаючись на один з низько лежачих енергетичних рівнів в дозволеній зоні.
?ассмотрім акт співудару електрона провідності з дефектом, що володіє спорідненістю до електрона, наприклад з атомом А чи молекулою А2 адсорбованими на поверхні. При такому зіткненні існує певна ймовірність захоплення електрона дефектом.
Другий типможливих зіткнень електронів з атомами - непружні зіткнення - пов'язаний з втратою електронами їх енергії і передачею цієї енергії атомам ртуті. Відповідно до постулатами Бора кожний з атомів ртуті не може прийняти енергію в будь-якій кількості. Атом можесприйняти лише певну енергію і перейти при цьому на одне з порушених енергетичних станів.
Найбільше значення мають співудару електронів найбільш швидких і рухливих частинок, які отримують енергію безпосередньо від електричного поля. Природно,що електрони, які проходять найбільший шлях, виробляють і найбільше число зіткнень. Співудару можуть бути пружного та непружного. Пружні зіткнення не виробляють ніяких змін в частинках і лише змінюють швидкість їх руху. Кількість енергії, переданої припружному зіткненні, незначно.
Іонізація та збудження зіткненнями електронів - прямі і ступінчасті, що ведуть до постійного розвитку електронних лавин, безперервно слідують одна за одною і більш-менш рівномірно заповнюють весь розрядний проміжокпросторовим зарядом.
Pаспределеніе ва -[IMAGE ]Залежність питомої іонізуєтся-пруження по довжині елект - ції повітря (1 і парів міді (2 від річеской дуги температури. Ударна іонізація викликається зіткненнями електронів, що рухаються під впливом електричногополя вздовж стовпа дуги, з нейтральними молекулами і атомами газу в дуговому проміжку.
Ударна іонізація викликається зіткненнями електронів, що рухаються під впливом електричного поля вздовж стовпа дуги, з нейтральними молекулами і атомами газу в дуговомупроміжку.
Pаспределеніе на -[IMAGE ]Залежність питомої іонізуєтся-пруження по довжині елект - дні повітря (1 і парів міді (2 від річеской дуги температури. Ударна іонізація викликається зіткненнями електронів, що рухаються під впливом електричного поля уздовжстовпа дуги, з нейтральними молекулами і атомами газу в дуговому проміжку.
ФФ - ефективна частота зіткнень електронів з важкими частинками з передачею імпульсу, залежна від енергії електронів і концентрації частинок.
В даний час теорія зіткненьелектронів з молекулами знаходиться в стадії накопичення експериментальних даних.
Pентгеновскіе промені виникають при зіткненні бистролетящіх електронів з атомами будь-якого елементу і являють собою електромагнітні хвилі з частотами, розташованими міжУФ-променями і у-променями радію. Pентгеновскій спектр може бути або суцільним, або лінійчатим.
Pентгеновскіе промені виникають при зіткненні бистролетя-щих електронів з атомами будь-якого елементу і являють собою електромагнітні хвилі з частотами,розташовуються між ультрафіолетовими променями і у - променями радію. Pентгеновскій спектр може бьг'ь або суцільним, або лінійчатим.
У всіх цих частинах внаслідок зіткнення електронів з атомами, останні збуджуються і випромінюють світло. На описаному принципізасновані численні газорозрядні джерела світла.
Для підтвердження того, що зіткнення електронів певної швидкості з атомом викликають світіння атома і що спостережені ними критичні потенціали пояснюються фотоструму, Франк і Герц спробуваливиявити передбачуване випромінювання, помістивши щілина спектрографа близько трубки, в якій відбувалися зіткнення електронів з атомами. Подальші досліди дозволили спостерігати при збільшенні потенціалу, прискорюючого електрони, послідовне поява цілої низки лінійспектру газу, досліджуваного в кожному випадку.
Залежність ступеня іонізації газу х від його температури Т при різних потенціалах іонізації Ui. Цим терміном позначають зазвичай процес зіткнення електронів, прискорених електричним полем.
Залежністьвідносної іонізації від енергії електрона (повітря, р 1 мм рт. ст., 0 С. Де буде дорівнює повному числу зіткнень електрона на шляху в 1 см. Функція іонізації також проходить через максимум із збільшенням енергії електрона.
Друде вважав, що при співударі електрона зіоном кристалічної решітки придбана електроном додаткова енергія (78.4) передається іону і, отже, швидкість і в результаті співудару робиться рівною нулю. Припустимо, що поле, що прискорює електрони, однорідно.
Схема включення. фотоелемента. |Характеристики фото-елементів. У міру збільшення Ф збільшується число зіткнень електронів з молекулами газу і анодний струм за рахунок електронів і нонов іонізації зростає. З цієї ж причини зростає анодний струм при підвищенні анодної напруги.
Ймовірності таефективні перерізи збудження при зіткненні електронів з атомами або молекулами можуть бути обчислені методами квантової механіки. Такого роду розрахунки становлять великий інтерес для радіаційної хімії, так як експериментальні дані дуже обмежені і самеекспериментальне визначення цих величин являє собою дуже складну і не завжди здійсненне завдання. Знання ж величин ефективних перерізів збудження в таких процесах істотно для оцінки ефективності використання енергії випромінювання врадіаційно-хімічних процесах, так як остання трансформується також в енергію електронного збудження опромінюваних частинок.
Ймовірності та ефективні перерізи збудження при зіткненні електронів з атомами або молекулами можуть бути обчислені методамиквантової механіки. Такого роду розрахунки становлять великий інтерес для радіащгонной хімії, так як експериментальні дані дуже обмежені і саме експериментальне визначення цих величин являє собою дуже складну і не завжди здійсненне завдання. Знання ж величин ефективних перерізів збудження в таких процесах істотно для оцінки ефективності використання енергії випромінювання в радіаційно-хімічних процесах, так як остання трансформується також в енергію електронного збудження опромінюваних частинок.
Pассмотрім перетворення енергії, що відбувається при зіткненні електронів провідності з вузлами кристалічної решітки. В кінці вільного пробігу кожен електрон втрачає екороеть упорядкованого руху, придбану їм під дією електричного поля за час вільного пробігу.
При проходженні електронів через пари ртуті відбуваються зіткнення електронів з атомами ртуті. Зіткнення електронів з атомами можуть бути двох типів.
Ударна іонізація відбувається в основному за рахунок зіткнень електронів з частками газу.
СТPассмотрім перетворення енергії, що відбувається при зіткненні електронів з іонами кристалічної решітки. В кінці вільного пробігу кожен електрон втрачає швидкість упорядкованого руху, придбану їм йод дією електричного поля за час вільного пробігу.
Як відомо, рентгенівські промені виникають при зіткненні електрона з анодом. Однак, що випромінюється анодом: безперервне електромагнітне поле або 1000 фотонів в секунду. Це і повинна показати порошинка, що знаходиться між обкладинками конденсатора. Pентгеновскіе промені виривають з пилинки електрон.
Як відомо, рентгенівські промені виникають при зіткненні електрона з анодом. Однак, що випромінюється - анодом: безперервне електромагнітне поле або 1000 фотонів в секунду. Це і повинна показати порошинка, що знаходиться між обкладинками конденсатора. Pентгеновскіе промені виривають з пилинки електрон.
Для підвищення ефективності іонізації, залежною від ймовірності зіткнення електронів з молекулами газу, бажано по можливості збільшити довжину шляху електронів, які проходять іонізаційні камеру. Але так як висота іонної щілини обмежується розміром зазору між полюсами диспергуючого магніту, то для збільшення шляху пробігу електронів застосовується поздовжнє магнітне поле.
При цьому ми вважали, що за кілька зіткнень електрона з атомом швидкість іона не змінюється.
Співудару електрона можна в цьому випадку розглядати як пружні. При таких соударениях вектор k електрона змінюється лише за напрямком,залишаючись на одній і тій же поверхні рівної енергії в k - просторі. Тому рух електрона в кристалі вельми нагадує рух молекули в газовому середовищі. Електрон володіє при цьому певною довжиною вільного пробігу між двома послідовнимизіткненнями, і за відсутності зовнішніх полів його рух абсолютно хаотично. Під дією зовнішнього поля на це хаотичний рух накладається спрямований дрейф, подібно вітрі в газовому середовищі.
Зіткнення електронів один з одним не змінює їх повногокількості руху. Граничне умова dp /dx - 0 при 0 яким визначається рішення (11.8), перестає відповідати фізичним умовам досвіду.
Процес зіткнення електрона з атомом полягає в розсіянні цієї хвилі атомом. Характер розсіювання залежить від довжини хвиліпадаючого електрона і від властивостей електронної оболонки атома. Згідно хвильової механіки, лобове зіткнення електрона з атомом, відповідне класичної картині, відбутися не може. Тим не менше при розгляді процесів зіткнення електронів з атомами імолекулами іноді корисно використовувати уявлення газокінетіческой теорії зіткнень, зрозуміло, у відомих межах.
Процес зіткнення електрона з атомами і молекулами повинен розглядатися за допомогою методів хвильової механіки.
Процес співударуелектрона з атомом полягає в розсіянні цієї хвилі атомом. Характер розсіювання залежить від довжини хвилі падаючого електрона і від властивостей електронної оболонки атома. Згідно хвильової механіки, лобове зіткнення електрона з атомом, відповідне класичної картині,відбуватися не може. Тим не менше при розгляді процесів зіткнення електронів з атомами я молекулами іноді корисно і допустимо використовувати уявлення і величини газокінетіческой теорії зіткнень, зрозуміло, у відомих межах. Однією з таких кориснихвеличин є частота зіткнень електрона з атомами.
Процес зіткнення електрона з атомами і молекулами повинен розглядатися за допомогою методів хвильової механіки.
Процес зіткнення електрона з атомом полягає в розсіянні цієї хвилі атомом. Характеррозсіяння залежить від довжини хвилі падаючого електрона і від властивостей електронної оболонки атома. Згідно хвильової механіки, лобове зіткнення електрона з атомом, відповідне класичної картині, відбуватися не може. Тим не менше при розгляді процесівспівудару електронів з атомами і молекулами іноді корисно і допустимо використовувати уявлення і величини газокінетіческой теорії зіткнень, зрозуміло, у відомих межах. Однією з таких корисних величин є частота зіткнень електрона з атомами.
Процес зіткнення електронів або іонів з молекулами, що складаються з двох і більшої кількості атомів, якісно подібний розглянутому нами процесу їх зіткнення з молекулами одноатомних газів. Однак у цьому випадку слід враховувати, що порушення двухатомной і більшескладної молекули може полягати у збільшенні не тільки енергії її електронів, але і енергії коливань ядер атомів і енергії обертального руху молекули.
При зіткненні електронів з поверхнею анода майже вся їх кінетична енергія перетворюється на теплову. ВВнаслідок цього анод може нагрітися до значних температур.
При зіткненні електронів з першим анодом испускаются вторинні електрони. Принцип дії ФЕУ показаний на фіг.
При зіткненні електронів з поверхнею анода майже вся їх кінетичнаенергія перетворюється в енергію теплових коливань вузлів кристалічної решітки анода. В результаті цього анод може розігріватися до значних температур.
При зіткненні електрона, що має достатню енергію, з молекулою відбувається збудження електронівостанньої, - яке може привести до іонізації та дисоціації молекули. Ймовірність порушення коливальних і обертальних рівнів молекули при зіткненні з електроном мала внаслідок відносно великої маси ядер. Тому тут ці процеси не розглядаються.
Діоди різного призначення. При зіткненні електрона з поверхнею анода майже вся їх кінетична енергія перетворюється в енергію теплового руху електронів і атомів в товщі самого анода. В результаті отримання цієї енергії анод розігрівається дозначних температур.
При зіткненні електронів з адсорбованим шаром парів силіконового масла відповідно до реакціями (8 - 21) - (8 - 23) утворюються вільні радикали. Присутність великої кількості вільних радикалів в опроміненої плівцізареєстровано експериментально.
При зіткненні електронів з поверхнею анода майже вся їх кінетична енергія перетворюється в енергію теплових коливань вузлів кристалічної решітки анода. В результаті цього анод може розігріватися до значнихтемператур.
При черговому зіткненні електрона з атомом кристалічної решітки електрон віддає кристалічній решітці накопичену на довжині вільного пробігу енергію, повертаючись на один з низько лежачих енергетичних рівнів в дозволеній зоні.
?ассмотрім акт співудару електрона провідності з дефектом, що володіє спорідненістю до електрона, наприклад з атомом А чи молекулою А2 адсорбованими на поверхні. При такому зіткненні існує певна ймовірність захоплення електрона дефектом.
Другий типможливих зіткнень електронів з атомами - непружні зіткнення - пов'язаний з втратою електронами їх енергії і передачею цієї енергії атомам ртуті. Відповідно до постулатами Бора кожний з атомів ртуті не може прийняти енергію в будь-якій кількості. Атом можесприйняти лише певну енергію і перейти при цьому на одне з порушених енергетичних станів.
Найбільше значення мають співудару електронів найбільш швидких і рухливих частинок, які отримують енергію безпосередньо від електричного поля. Природно,що електрони, які проходять найбільший шлях, виробляють і найбільше число зіткнень. Співудару можуть бути пружного та непружного. Пружні зіткнення не виробляють ніяких змін в частинках і лише змінюють швидкість їх руху. Кількість енергії, переданої припружному зіткненні, незначно.
Іонізація та збудження зіткненнями електронів - прямі і ступінчасті, що ведуть до постійного розвитку електронних лавин, безперервно слідують одна за одною і більш-менш рівномірно заповнюють весь розрядний проміжокпросторовим зарядом.
Pаспределеніе ва -[IMAGE ]Залежність питомої іонізуєтся-пруження по довжині елект - ції повітря (1 і парів міді (2 від річеской дуги температури. Ударна іонізація викликається зіткненнями електронів, що рухаються під впливом електричногополя вздовж стовпа дуги, з нейтральними молекулами і атомами газу в дуговому проміжку.
Ударна іонізація викликається зіткненнями електронів, що рухаються під впливом електричного поля вздовж стовпа дуги, з нейтральними молекулами і атомами газу в дуговомупроміжку.
Pаспределеніе на -[IMAGE ]Залежність питомої іонізуєтся-пруження по довжині елект - дні повітря (1 і парів міді (2 від річеской дуги температури. Ударна іонізація викликається зіткненнями електронів, що рухаються під впливом електричного поля уздовжстовпа дуги, з нейтральними молекулами і атомами газу в дуговому проміжку.
ФФ - ефективна частота зіткнень електронів з важкими частинками з передачею імпульсу, залежна від енергії електронів і концентрації частинок.
В даний час теорія зіткненьелектронів з молекулами знаходиться в стадії накопичення експериментальних даних.
Pентгеновскіе промені виникають при зіткненні бистролетящіх електронів з атомами будь-якого елементу і являють собою електромагнітні хвилі з частотами, розташованими міжУФ-променями і у-променями радію. Pентгеновскій спектр може бути або суцільним, або лінійчатим.
Pентгеновскіе промені виникають при зіткненні бистролетя-щих електронів з атомами будь-якого елементу і являють собою електромагнітні хвилі з частотами,розташовуються між ультрафіолетовими променями і у - променями радію. Pентгеновскій спектр може бьг'ь або суцільним, або лінійчатим.
У всіх цих частинах внаслідок зіткнення електронів з атомами, останні збуджуються і випромінюють світло. На описаному принципізасновані численні газорозрядні джерела світла.
Для підтвердження того, що зіткнення електронів певної швидкості з атомом викликають світіння атома і що спостережені ними критичні потенціали пояснюються фотоструму, Франк і Герц спробуваливиявити передбачуване випромінювання, помістивши щілина спектрографа близько трубки, в якій відбувалися зіткнення електронів з атомами. Подальші досліди дозволили спостерігати при збільшенні потенціалу, прискорюючого електрони, послідовне поява цілої низки лінійспектру газу, досліджуваного в кожному випадку.
Залежність ступеня іонізації газу х від його температури Т при різних потенціалах іонізації Ui. Цим терміном позначають зазвичай процес зіткнення електронів, прискорених електричним полем.
Залежністьвідносної іонізації від енергії електрона (повітря, р 1 мм рт. ст., 0 С. Де буде дорівнює повному числу зіткнень електрона на шляху в 1 см. Функція іонізації також проходить через максимум із збільшенням енергії електрона.
Друде вважав, що при співударі електрона зіоном кристалічної решітки придбана електроном додаткова енергія (78.4) передається іону і, отже, швидкість і в результаті співудару робиться рівною нулю. Припустимо, що поле, що прискорює електрони, однорідно.
Схема включення. фотоелемента. |Характеристики фото-елементів. У міру збільшення Ф збільшується число зіткнень електронів з молекулами газу і анодний струм за рахунок електронів і нонов іонізації зростає. З цієї ж причини зростає анодний струм при підвищенні анодної напруги.
Ймовірності таефективні перерізи збудження при зіткненні електронів з атомами або молекулами можуть бути обчислені методами квантової механіки. Такого роду розрахунки становлять великий інтерес для радіаційної хімії, так як експериментальні дані дуже обмежені і самеекспериментальне визначення цих величин являє собою дуже складну і не завжди здійсненне завдання. Знання ж величин ефективних перерізів збудження в таких процесах істотно для оцінки ефективності використання енергії випромінювання врадіаційно-хімічних процесах, так як остання трансформується також в енергію електронного збудження опромінюваних частинок.
Ймовірності та ефективні перерізи збудження при зіткненні електронів з атомами або молекулами можуть бути обчислені методамиквантової механіки. Такого роду розрахунки становлять великий інтерес для радіащгонной хімії, так як експериментальні дані дуже обмежені і саме експериментальне визначення цих величин являє собою дуже складну і не завжди здійсненне завдання. Знання ж величин ефективних перерізів збудження в таких процесах істотно для оцінки ефективності використання енергії випромінювання в радіаційно-хімічних процесах, так як остання трансформується також в енергію електронного збудження опромінюваних частинок.
Pассмотрім перетворення енергії, що відбувається при зіткненні електронів провідності з вузлами кристалічної решітки. В кінці вільного пробігу кожен електрон втрачає екороеть упорядкованого руху, придбану їм під дією електричного поля за час вільного пробігу.
При проходженні електронів через пари ртуті відбуваються зіткнення електронів з атомами ртуті. Зіткнення електронів з атомами можуть бути двох типів.
Ударна іонізація відбувається в основному за рахунок зіткнень електронів з частками газу.
СТPассмотрім перетворення енергії, що відбувається при зіткненні електронів з іонами кристалічної решітки. В кінці вільного пробігу кожен електрон втрачає швидкість упорядкованого руху, придбану їм йод дією електричного поля за час вільного пробігу.
Як відомо, рентгенівські промені виникають при зіткненні електрона з анодом. Однак, що випромінюється анодом: безперервне електромагнітне поле або 1000 фотонів в секунду. Це і повинна показати порошинка, що знаходиться між обкладинками конденсатора. Pентгеновскіе промені виривають з пилинки електрон.
Як відомо, рентгенівські промені виникають при зіткненні електрона з анодом. Однак, що випромінюється - анодом: безперервне електромагнітне поле або 1000 фотонів в секунду. Це і повинна показати порошинка, що знаходиться між обкладинками конденсатора. Pентгеновскіе промені виривають з пилинки електрон.
Для підвищення ефективності іонізації, залежною від ймовірності зіткнення електронів з молекулами газу, бажано по можливості збільшити довжину шляху електронів, які проходять іонізаційні камеру. Але так як висота іонної щілини обмежується розміром зазору між полюсами диспергуючого магніту, то для збільшення шляху пробігу електронів застосовується поздовжнє магнітне поле.
При цьому ми вважали, що за кілька зіткнень електрона з атомом швидкість іона не змінюється.