А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Реакція - вихровий струм
Pеакція вихрових струмів побічно впливає також і на величину втрат на гістерезис, так як вихрові струми викликають нерівномірний розподіл потоку в сердечнику.
Наведене елементарне розгляд реакції вихровихструмів дозволяє зрозуміти, чому, виготовляючи феромагнітні сердечники для пристроїв змінного струму, їх не роблять суцільними, а складають з ряду тонких пластин, ізольованих одна від одної. В тонких пластинах утруднене протікання вихрових струмів, так як довжиниконтурів із струмами залишаються великими, а перетин для струму різко зменшується, так само як зменшується потік, що проходить по одній пластині. При радіочастотах застосовують також сердечники, складені з тонкого феромагнітного порошку, спресованого з ізолюючою масою.
Pасчетная схема впливу кутів кінцевий зони на У г ст і криві B z CT (у. Як показують розрахунки, реакція вихрових струмів на збудливу поле на поверхні крайніх пакетів залежить від магнітних властивостей середовища.
Не будемо враховувати впливу реакції вихрових струмів варкушах крайніх пакетів, що може призвести лише до незначної неточності.
Втрати, розраховані в припущенні відсутності реакції вихрових струмів, пропорційні товщині пластини, що, однак, не підтвердилося досвідом. Тоді, щоб з'ясувати вплив товщинипластини на втрати Е ній, зроблена спроба врахувати реакцію вихрових струмів. З диска виділяється тонке кільце товщиною dr і розгортається.
Методи електромагнітного контролю, які засновані на зміні реакції вихрових струмів, створюваних на поверхні виробу,називаються вихрострумовий-ми.
Методи електромагнітного контролю, які засновані на зміні реакції вихрових струмів, створюваних на поверхні виробу, називають вихрострумовий.
Індуктивність котушок датчика різна в залежності від товщини покриття врезультаті реакції вихрових струмів.
У випадках, коли за розрахунковою формулою втрати пропорційні квадрату частоти (немає реакції вихрових струмів), слід враховувати третьої гармоніки. Необхідно також враховувати несинусоидальность кривої індукції.
Векторнийпотенціал різко змінюється на поверхні зубця і майже постійний на поверхні клина, що обумовлено реакцією вихрових струмів в клині, які витісняють магнітне поле на шляху розсіювання в зазор. При збільшенні відношення ширини зубця до ширини клина це явище проявляєтьсябільш різко.
У цій главі розглядається розрахунок електромагнітного поля в робочому повітряному зазорі електричних машин, що не мають масивних елементів в ярмі статора і в роторі. Вплив реакції вихрових струмів на полі в зазорі буде розглянуто нижче.
Переважна більшість наближених методів обліку нелінійності магнітних властивостей сталі ротора засноване на наступних міркуваннях. Внаслідок зустрічної реакції вихрових струмів ротора нормальна складова індукції на поверхні Bpv невелика, проте Bvv Bpv, так якдотична складова магнітного потоку визначається інтегралом радіальної складової на половині полюсного поділу. Таким чином, магнітне стан ротора і втрати в ньому визначаються дотичній складової поля.
Pаспределеніе потоку в сталевийстінці бака відхиляється від чисто періодичного закону, покладеного в основу розрахунків, що призводить до підвищення дійсних втрат. У разі сильної реакції вихрових струмів в стінці значна частина потоку замикається через верхню частину бака, викликаючиперерозподіл втрат. Тому введення коефіцієнта 61 не може поліпшити розрахункову формулу. Не враховувалася кривизна котушок і бака, яка послаблює поле у ??баку і призводить до зменшення втрат. Pаспределеніе вихрових струмів - горизонтальне на середині висоти овалубака і вертикальне проти вікна магнітопровода - призводить до посилення втрат в цих місцях бака.
Вельми наближеним слід вважати визначення загальних втрат в баку як добуток питомих поверхневих втрат на активну площу стінок бака, так як це означає прийняття припущення про рівномірний розподіл втрат, а отже, і поля по всьому баку, що суперечить постановці завдання Марквардт і отриманої ним картині вихрових струмів. Крім того, у висновках не враховуються реакція вихрових струмів, непостійність магнітної проникності і втрати від гистерезиса в значній масі стали бака.
Дуже часто додаткові втрати виникають внаслідок того, що за конструктивними причин у змінному полі доводиться розташовувати провідну пластину. Якщо ця пластина настільки тонка, що реакцією вихрових струмів на головне поле можна знехтувати, то розрахунок втрат від вихрових струмів досить простий.
Втрати, розраховані в припущенні відсутності реакції вихрових струмів, пропорційні товщині пластини, що, однак, не підтвердилося досвідом. Тоді, щоб з'ясувати вплив товщини пластини на втрати Е ній, зроблена спроба врахувати реакцію вихрових струмів. З диска виділяється тонке кільце товщиною dr і розгортається.
Як видно з формул, гістерезисна момент від ковзання не залежить. При переході через нульове ковзання його знак по відношенню до напрямку обертання ротора змінюється на зворотний. При прийнятому допущенні Фт const, яке відповідає нехтування реакцією вихрових струмів, вихровий момент пропорційний ковзанню.
Як видно з формул, гістерезисна момент від ковзання не залежить. При переході через нульове ковзання його знак по відношенню до напрямку обертання ротора змінюється на зворотний. При прийнятому допущенні фт const, яке відповідає нехтування реакцією вихрових струмів, вихровий момент пропорційний ковзанню.
Як видно з формул, гістерезисна момент від ковзання не залежить. При переході через нульове ковзання його знак по відношенню до напрямку обертання ротора змінюється на зворотний. При прийнятому допущенні Фт const, яке відповідає нехтування реакцією вихрових струмів, вихровий момент пропорційний ковзанню.
Pаспределе-ня амплітуди індук-ції по ширині аркуша при різній приве-Денній ширині. Щільність струму в середині аркуша активної сталі дорівнює нулю. Втрати на вихрові струми можна обчислити за виразом (394), але для цього в нього треба ввести поправочний коефіцієнт, який враховує реакцію вихрових струмів.
Наведене елементарне розгляд реакції вихровихструмів дозволяє зрозуміти, чому, виготовляючи феромагнітні сердечники для пристроїв змінного струму, їх не роблять суцільними, а складають з ряду тонких пластин, ізольованих одна від одної. В тонких пластинах утруднене протікання вихрових струмів, так як довжиниконтурів із струмами залишаються великими, а перетин для струму різко зменшується, так само як зменшується потік, що проходить по одній пластині. При радіочастотах застосовують також сердечники, складені з тонкого феромагнітного порошку, спресованого з ізолюючою масою.
Pасчетная схема впливу кутів кінцевий зони на У г ст і криві B z CT (у. Як показують розрахунки, реакція вихрових струмів на збудливу поле на поверхні крайніх пакетів залежить від магнітних властивостей середовища.
Не будемо враховувати впливу реакції вихрових струмів варкушах крайніх пакетів, що може призвести лише до незначної неточності.
Втрати, розраховані в припущенні відсутності реакції вихрових струмів, пропорційні товщині пластини, що, однак, не підтвердилося досвідом. Тоді, щоб з'ясувати вплив товщинипластини на втрати Е ній, зроблена спроба врахувати реакцію вихрових струмів. З диска виділяється тонке кільце товщиною dr і розгортається.
Методи електромагнітного контролю, які засновані на зміні реакції вихрових струмів, створюваних на поверхні виробу,називаються вихрострумовий-ми.
Методи електромагнітного контролю, які засновані на зміні реакції вихрових струмів, створюваних на поверхні виробу, називають вихрострумовий.
Індуктивність котушок датчика різна в залежності від товщини покриття врезультаті реакції вихрових струмів.
У випадках, коли за розрахунковою формулою втрати пропорційні квадрату частоти (немає реакції вихрових струмів), слід враховувати третьої гармоніки. Необхідно також враховувати несинусоидальность кривої індукції.
Векторнийпотенціал різко змінюється на поверхні зубця і майже постійний на поверхні клина, що обумовлено реакцією вихрових струмів в клині, які витісняють магнітне поле на шляху розсіювання в зазор. При збільшенні відношення ширини зубця до ширини клина це явище проявляєтьсябільш різко.
У цій главі розглядається розрахунок електромагнітного поля в робочому повітряному зазорі електричних машин, що не мають масивних елементів в ярмі статора і в роторі. Вплив реакції вихрових струмів на полі в зазорі буде розглянуто нижче.
Переважна більшість наближених методів обліку нелінійності магнітних властивостей сталі ротора засноване на наступних міркуваннях. Внаслідок зустрічної реакції вихрових струмів ротора нормальна складова індукції на поверхні Bpv невелика, проте Bvv Bpv, так якдотична складова магнітного потоку визначається інтегралом радіальної складової на половині полюсного поділу. Таким чином, магнітне стан ротора і втрати в ньому визначаються дотичній складової поля.
Pаспределеніе потоку в сталевийстінці бака відхиляється від чисто періодичного закону, покладеного в основу розрахунків, що призводить до підвищення дійсних втрат. У разі сильної реакції вихрових струмів в стінці значна частина потоку замикається через верхню частину бака, викликаючиперерозподіл втрат. Тому введення коефіцієнта 61 не може поліпшити розрахункову формулу. Не враховувалася кривизна котушок і бака, яка послаблює поле у ??баку і призводить до зменшення втрат. Pаспределеніе вихрових струмів - горизонтальне на середині висоти овалубака і вертикальне проти вікна магнітопровода - призводить до посилення втрат в цих місцях бака.
Вельми наближеним слід вважати визначення загальних втрат в баку як добуток питомих поверхневих втрат на активну площу стінок бака, так як це означає прийняття припущення про рівномірний розподіл втрат, а отже, і поля по всьому баку, що суперечить постановці завдання Марквардт і отриманої ним картині вихрових струмів. Крім того, у висновках не враховуються реакція вихрових струмів, непостійність магнітної проникності і втрати від гистерезиса в значній масі стали бака.
Дуже часто додаткові втрати виникають внаслідок того, що за конструктивними причин у змінному полі доводиться розташовувати провідну пластину. Якщо ця пластина настільки тонка, що реакцією вихрових струмів на головне поле можна знехтувати, то розрахунок втрат від вихрових струмів досить простий.
Втрати, розраховані в припущенні відсутності реакції вихрових струмів, пропорційні товщині пластини, що, однак, не підтвердилося досвідом. Тоді, щоб з'ясувати вплив товщини пластини на втрати Е ній, зроблена спроба врахувати реакцію вихрових струмів. З диска виділяється тонке кільце товщиною dr і розгортається.
Як видно з формул, гістерезисна момент від ковзання не залежить. При переході через нульове ковзання його знак по відношенню до напрямку обертання ротора змінюється на зворотний. При прийнятому допущенні Фт const, яке відповідає нехтування реакцією вихрових струмів, вихровий момент пропорційний ковзанню.
Як видно з формул, гістерезисна момент від ковзання не залежить. При переході через нульове ковзання його знак по відношенню до напрямку обертання ротора змінюється на зворотний. При прийнятому допущенні фт const, яке відповідає нехтування реакцією вихрових струмів, вихровий момент пропорційний ковзанню.
Як видно з формул, гістерезисна момент від ковзання не залежить. При переході через нульове ковзання його знак по відношенню до напрямку обертання ротора змінюється на зворотний. При прийнятому допущенні Фт const, яке відповідає нехтування реакцією вихрових струмів, вихровий момент пропорційний ковзанню.
Pаспределе-ня амплітуди індук-ції по ширині аркуша при різній приве-Денній ширині. Щільність струму в середині аркуша активної сталі дорівнює нулю. Втрати на вихрові струми можна обчислити за виразом (394), але для цього в нього треба ввести поправочний коефіцієнт, який враховує реакцію вихрових струмів.