А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Узагальнення - вираз

Узагальнення вирази (1252) на релятивістський випадок включає перш за все облік запізнювання взаємодії.

Узагальнення вирази (39.6) на випадок декількох ступенів свободи очевидно. А Ь,, маючи на увазі застосування отриманихформул в теорії поля, де число ступенів свободи нескінченно.

Можливість такого узагальнення вирази для елементарної роботи не є несподіваною. Дійсно, існуюча взаємозв'язок найрізноманітніших явищ природи змушує думати про те, що повиннаіснувати деяка загальна міра кількісних перетворень одного виду руху в інший.

Одне з узагальнень виразів (14.45), (14.46) для ферміонів дії на випадок, коли скалярний поле нетривіальним чином перетвориться при калібрувальних (або глобальних)перетвореннях, досить очевидно.

Одне з узагальнень виразів (1.45), (1.46) для ферміонів дії на випадок, коли скалярний поле нетривіальним чином перетвориться при калібрувальних (або глобальних) перетвореннях, досить очевидно.

Ці виразипредставляють узагальнення виразів (32.29) і (32.28) і наводяться до них в галілеєвих координатах.

Ці співвідношення - узагальнення виразу (4.96) і (4.136) для провідності а й коефіцієнта дифузії D при наявності постійного однорідного магнітного поля. Відзначимо, що стоять підзнаком інтеграла у виразах (4.15) і (4.16) матриці збігаються з матрицями для а і. Дійсно, при постійній частоті vm ці вирази збігаються.

Ця формула є узагальненням вирази кінетичної енергії, отриманого при розгляді обертання твердого тіланавколо нерухомої осі.

Ця формула є узагальненням вирази кінетичної енергії, отриманого при розгляді обертання твердого тіла навколо нерухомої осі.

Ця формула являє собою узагальнення виразу (7.93) на випадок відмінного від нулястатичного магнітного поля. Вона не є загальною, так як отримана в припущенні, що хвилі поширюються уздовж напрямку постійного магнітного поля. Але навіть на цьому простому прикладі ми виявляємо ту істотну особливість, що хвилі з правого і лівогокруговою поляризацією поширюються різному і, отже, іоносфера є двоякопреломляющіе. Однак при визначенні ларморовской частоти по (7.99) ми повинні тепер замість В0 підставляти складову поля, паралельну напрямку поширення.

Цівислови є деякі узагальнення виразів (47) і (48) для випадку сферичних частинок. Коефіцієнти Kt і Кт являють собою позитивно певні скаляри.

У наступній теоремі використовується деяке узагальнення виразів обчислення доменів збільш широким безліччю атомів, ніж зазвичай. А саме, нехай г - відношення над схемою А.

У наступній теоремі використовується деяке узагальнення виразів обчислення доменів з більш широким безліччю атомів, ніж зазвичай.

Це не що інше, як узагальнення виразу(29.45) для великого канонічного ансамблю.

Рівняння (15.2 - 6) являє собою узагальнення виразу (15.3 - 1), який визначає умови існування вільної поверхні розділу. Вираз (15.2 - 7) визначає рівновагу сил, що діють на частину міхура, обмеженудвома нормальними осі г площинами: z Z /(лінія затвердіння) і z var. Підставивши (15.2 - 4) і (15.2 - 5) в рівняння (15.2 - 6) і (15.2 - 7), отримаємо два диференціальних рівняння: одне для радіусу, інше - для товщини рукава.

Це поле задовольняє рівнянню V2p 0 і являєсобою елементарне узагальнення вирази для тиску поблизу одиночної сфери. Центр частинки поміщається на початку координат.

Співвідношення (1 - 4.19) можна розглядати як узагальнення виразу (1 - 4.9) для градієнта вектора.

Члени, що включають нову величину W, вводятьсяз метою узагальнення виразів дляP, Q, R - Вони зникають з інтеграла, якщо він узятий уздовж замкнутого ланцюга.

В умовах збалансованості попиту і пропозиції, взаємоув'язки інтересів виробників вербу і користувачів послугами підприємств І ВО вартість повинна виступатияк узагальнення вираження ціни.

Тут t позначає момент часу, більш пізній, але нескінченно близький до вихідного моменту часу. Узагальнення вирази (3.44) на функції Гріна виявляється корисним за-кількох причин.

Тут і нижче буквами жирного шрифтупозначені оператори в поданні Гсйзенберга. Нелокальних узагальнення виразів (1), здійснюване введенням форм-фактора F (х, у, г), можна зробити двома способами.

Гарабедян встановив, що ці міркування справедливі для задач з довільними лінійнимиграничними умовами, якщо ЦГ в (22.50) визначено відповідними однорідними умовами. Він не вивчав узагальнення виразу (22.42), що враховує граничні умови, не є умовами Діріхле, і нам здається, що це питання має бути досліджений далі. Якщо має місцеграничне умова ді /дп 0 на всій кордоні С, то і визначається тільки з точністю до довільної сталої і ми повинні приймати за pi]найменше позитивне власне значення оператора - А.

Залежність діелектричної проникності ЄЦ від k називається їїпросторовою дисперсією. Співвідношення (18.3) є узагальненням вирази (14.16) на випадок нелокальної просторової зв'язку між індукцією і напруженістю.

Напруженості Е і Н можуть бути обумовлені зовнішнім електромагнітним полем, але вони мають і доданки,визначаються тими полями, які пов'язані з рухом частинок в системі, якщо система Багаточасткові. При переході до такої системи узагальнення виразу (2) виробляється звичайним чином: береться сума за всіма можливими взаємодіям частинок між собою.

Спектральна щільність реакції системи при розподіленій стаціонарної випадкової навантаженні може бути отримана узагальненням вирази (5.47) (для двох зосереджених навантажень) на випадок нескінченного числа елементарних навантажень, що діють на споруду.

Вираз (5.355) являє собою основний результат даного параграфа. Воно справедливо для неоднорідних дисипативних конденсованих середовищ загального вигляду при наявності статистичного рівноваги. Таким чином, результат (5.355) є узагальненням планковские вирази (3.128) на випадок дисипативних середовищ.

Істотним, однак, є те, що у виразах (1) і (2) внесок класичних довгохвильових кулонівських кореляцій адитивно складається з внеском парних квантових ефектів, описуваних квадратичним доданком, що включає вириальне функцію. Сама вириальне функція Ебелінга не залежить від z або п, а визначається тільки величиною борновского параметра. Це дозволяє користуватися квантовими поправками в формі вириальне функції Ебелінга як універсальним способом послідовного обліку вкладів парних квантових ефектів для узагальнення виразів типу (1) або (2) при будь-яких значеннях параметрів плазми.

До цих пір ми розглядали магнітні поля у вакуумі і ті струми, які слід враховувати при приміщенні речовини в магнітне поле. У загальному випадку струм j в співвідношенні (7.34), що пов'язує магнітне поле зі струмом, потрібно замінити повним струмом (7.55), що включає струми намагніченості і поляризації. Однак якщо поляризація змінюється з часом, то повний струм виявляється несоленоідаль-ним. Є дві можливості узагальнення вираження Vy B L0j: або зробити ток соленоідального, або змінити саме цей вислів. Правильність цього припущення була повністю підтверджена подальшим розвитком теорії.

До цих пір ми розглядали магнітні поля у вакуумі і ті струми, які слід враховувати при приміщенні речовини в магнітне поле. У загальному випадку струм j в співвідношенні (7.34), що пов'язує магнітне поле зі струмом, потрібно замінити повним струмом (7.55), що включає струми намагніченості і поляризації. Однак якщо поляризація змінюється з часом, то повний струм виявляється несоленоідаль-ним. Є дві можливості узагальнення вираження VxB Pu /: або зробити ток соленоідального, або змінити саме цей вислів. Правильність цього припущення була повністю підтверджена подальшим розвитком теорії.