А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Лайтхілла

Лайтхілла турбулентний потік викликає такі флуктуації щільності і тиску, к-рие утворюються і стаціонарно. Припущення, що лежать в основі теорії Лаігхнлла. При великих числах М стають істотними ефекти рефракції і розсіюваннязвуку, викликані впливом швидкості потоку і струмені, і аналогія Лаітхілла непридатна. Для дозвукових турбулентних струменів Лаптхнлл встановив підтверджений згодом експериментально закон восьмому ступені залежності потужності шуму від швидкості витікання струн.Турбулентна струмінь створює широкосмуговий, практично суцільний шум; максимум звукової потужності спостерігається при Стрцхаля числі ShfD /v - Q3 (де D і v - діаметр и1 швидкість струменя на поч. Поблизу вихідного сопла випромінюється високочастотний шум, вдалині - низькочастотний. Принадзвукових, швидкостях витікання в спектрі шуму струменя виразно проявляються дискретні складові, обумовлені стрибками ущільнення в струмені і коливаннями всій струменя.

Лайтхілла, в правій частині, визначальною джерельну член, щільність середовища р не постійна.

Методом модифікованої теорії збурень Пуанкаре - Лайтхілла - Го знайдена поправка до дифузійному потоку, обумовлена ​​несферичності форми краплі.

Для кількісного аналізу ефекту попереднього розкриття крил Лайтхілл використовує схемубесціркуляціонного обтікання крил на цьому етан.

Складові сітку зволікання працюють у зовсім інших умовах, ніж ті, які поклав в основу свого розрахунку Лайтхілл. Він розглядав одиночну дріт в нескінченному просторі, в той час як в сітцівідстані між тяганиною мають порядок їх діаметра, і взаємний вплив сусідніх зволікань безумовно значно. Крім того, Лайтхілл вважав, що синусоїдальна складова швидкості течії мала в порівнянні з його середньою швидкістю, в той час як досліди Лемана1) показали, що фактично в трубіPійке амплітуда коливання швидкості в 2 - 6 разів перевершує середню швидкість течії.

Осцилограма коливань тиску в трубіPійке по дослідам Лемана. Верхня осцилограма відповідає 025. середня 0125. нижня. 00625. Pезюміруя, можна стверджувати, що навіть використання настільки грубою для розглянутих умов схеми явища нестаціонарної тепловіддачі, як та, яка випливає з теоретичних розрахунків. Лайтхілла, дозволяє отримати всі найбільш істотні властивості трубиPійке.

Це означає, що флуктуірующіх потік в обмеженому обсязі при іншому обсязі, що знаходиться в стані спокою, породжує ті ж флуктуації щільності, які вийшли б у стаціонарній акустичної середовищі за рахунок зовнішніх прикладених напруг. Лайтхіллу вдалося, таким чином, звести нелінійне турбулентний рух до породжуваному цим рухом акустичному полю і для рішення задачі далі використовувати відомі в класичній акустиці методи.

Якби число Маха на кордоні в'язкого підшару і в основному прикордонному шарі було постійним, то у випадку стисливого потоку тиск можна було б отримати з виразу (15) за допомогою перетворення Прандтля - Глауерта. У той же час Лайтхілл[3, уравнение ( 4) ]показав, що градієнт тиску р х для стисливого потоку з урахуванням дотичного напруження задовольняє приватному правилом Прандтля - Глауерта, причому відповідне число Маха береться в кожній точці на зовнішній межі вузького підшару.

Споживані ще числа х141 а також значення У. Останнє виходить, по Лайтхіллу, в межі, якщо, розглядаючи реальний, по так званий ідеально-дисоціюють газ (у якому i.

Кремера Kremer criterion - Крускала - Шафранова фіз. Kmscal- Shafranov criterion - Кулона Coulomb criterion - Лайтхілла Lighthill criterion - Ландау Landau criterion - Ліідемана ФТТ Lindemann criterion - локалізації Йоффе -Pегеля - Мотта ФТТ loffe - Regel-Mott criterion of localization - Лоусона фіз.

Використання методів теорії збурень призводить часто до значних труднощам, пов'язаним з вибором невідповідних масштабів для різних координатних осей. Це розтягнення, відоме під назвою методу Пуанкаре - Лайтхілла - Го, буде продемонстровано тут на завданні про масопереносу в ламінарної рідкої плівці, розв'язуваної в наближенні теорії дифузійного пограничного шару, товщина якого багато менше товщини плівки.