А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Лаграшек

Ірідосклеротомія Лаграшка (Lagrange) не дуже поширена в США. Найкраща з відомих модифікацій цієї операції - це склеректомія з ірідектомія або іріденклеізом.

У разі ж принципу Лаграшка використовуються ізоенер-гетіческіеваріації, справедливий закон живих сил Т - U const, і час має варіюватися.

Для складання диференціальних рівнянь Лаграшка другого роду визначимо спочатку число ступенів свободи системи і виберемо узагальнені координати.

L) і, отже, згіднотеоремі Лаграшка, положення рівноваги стійко.

Тому поширити теореми Ляпунова і чета-ва про оборотності теореми Лаграшка на стаціонарне рух не можна. Однак для гіроскопічних незв'язаної системи справедлива наступна теорема, що єперефразування теореми Четаєва про оборотності: теореми Лагранжа.

Ньютона і для довільно розташованих вузлів, як і у випадку многочлена Лаграшка.

Рівняння (11) для стислості ми часто будемо називати просто рівняннями Лаграшка.

У більш загальному випадку, коли розглядається варіаційна задача на умовний мінімум (завдання н формі Лаграшка, Майера пли больцах), формулювання Я. Диференціальні умови зв'язку і граничні умови в приєднаною задачі на мінімум 2 - й варіації виходять в результаті варіювання відповідних умов вихідної варіаційної задачі . Визначення сполученої: точки залишається за формою таким же. Для неотрицательности 2 - й варіації функціоналу на класі приєднаних екстремалів, що задовольняють приєднаним умовами для кінців, повинно виконуватися Я.

Завдання мінімізації функціонала (4.505) з обмеженнями (4.500), (4.501), (4.506) еквівалентна задачі розвідки стаціонарної точки функціонала Лаграшка (4.528) без всяких обмежень.

Оскільки і в тому і в іншому методі рівняння розв'язуваної завдання в кінцевому рахунку зводиться до одного і того ж варіаційному рівнянню Лаграшка, то, природно, що при однакових апроксимуючих прогин функціях w результати вирішення завдань методомPнтца до Бубнова - Галер-кіна будуть збігатися.

У роботі В. С. Новосьолова Деякі питання механіки змінних мас з урахуванням внутрішнього руху частинок (1957) виведені закони зміни головного вектора кількості руху і кінетичного моменту для систем і тіл змінної маси при можливому відносному русі частинок, розглянуто закон зміни кінетичної енергії для системи і тіла змінної маси, отримані рівняння Лаграшка другого роду для голономні систем із змінними масами в загальному випадку можливого відносного руху частинок, вказані необхідні і достатні умови, при виконанні яких в механіці змінних мас справедливий принцип Гамільтона - Остроградського.

У механіці рівняння Лаграшка виводяться не з принципу Даламбера (як це зазвичай робиться), а з рівнянь Ньютона. Виклад електродинаміки обмежена середовищами, в яких відсутня дисперсія, а проникності е і JA не залежать від Б і В.

Зв'язки системи ідеальні, стаціонарні і голономні, а активні сили, що діють на систему, консервативні. Тому тут застосовна теорема Лаграшка.

У зв'язку з цим говорять, що рівняння Лаграшка другого роду мають властивість ковариантности.

Воронця, збігається з числом узагальнених координат. Якщо система голопомна, то га - га, Qi Qi і рівняння (53) будуть просто іншою формою запису рівнянь Лаграшка другого роду.